Эффект. фонтанирования

Акустические колебания могут быть применены не только для разделения тонких аэрозолей, но и для их получения. Для этой цели применяется, например, диспергирование жидкостей в результате эффекта фонтанирования с образованием частиц размером от 0,5 мк. Ультразвуковой распылитель жидкостей с фокусирующим излучателем из титаната бария показан на рис. 35 [99, 100]. [c.51]

Повышение интенсивности сушки в пневматических сушилках достигается за счет увеличения поверхности материала, например путем дробления, создания нестационарных условий взаимодействия фаз, закручивания потоков, изменения скорости фаз в различного типа расширителях, эффекта фонтанирования, применения различных вставок и насадок. [c.119]

Действующее в ультразвуковом поле радиационное давление возникает в результате того, что переносимый волной средний импульс энергии изменяется в пространстве. Радиационное давление обнаруживается визуально в эффекте фонтанирования, когда при падении ультразвукового пучка на границу раздела двух сред появляется вспучивание поверхности. Поскольку даже в ультразвуковых полях большой интенсивности радиационное [c.17]

Связь эффекта фонтанирования с протеканием потока тепла через трубку с порошком рассмотрена в 6 этой главы. [c.332]

Открытие. Эффект фонтанирования был открыт Алленом и Джонсом [50] в 1938 г. во время их опытов по измерению теплопроводности гелия II. Прибор, которым они пользовались, изображен на фиг. 182. Он представлял собой капилляр, верхний конец которого соединялся с открытым резервуаром последний [c.355]

Экспериментальные данные, а.) Методика и аппаратура. Для того чтобы по возможности уменьшить конвекционные токи, возникающие при эффекте фонтанирования, Аллен и Рики [33] в своих первых экспериментах пользовались вместо гладких капилляров трубками, наполненными наждачным порошком (фиг. 185). [c.357]

Фиг. 185. Прибор для измерения эффекта фонтанирования.

Фиг. 189. Прибор для изучения эффекта фонтанирования в широких и гладких капиллярах.

Фиг. 190. Эффект фонтанирования в широких и гладких капиллярах.

Основные результаты многочисленных исследований процесса теплопередачи в гелии II (см. 3 гл. VI) могут быть сформулированы следующим образом ноток тепла пропорционален корню кубичному из разности температур при неизменной разности температур поток тепла как функция температуры проходит через максимум, лежащий вблизи 1,9°К для капилляров диаметром в несколько долей миллиметра поток тепла пропорционален поперечному сечению и обратно пропорционален длине поток тепла пропорционален эффекту фонтанирования независимо от значения приложенной разности температур. [c.472]

Фиг. 243. Зависимость между эффектом фонтанирования и разностью температур. Щель 19 [I.

В согласии с данными Аллена и Рики [21], авторами было найдено для случая разности температур, меньшей чем 0,001°, что эффект фонтанирования вначале растет с повышением температуры, достигает максимума в интервале между 1,39 и 1,71°К и затем, при дальнейшем повышении температуры, начинает убывать. При больших перепадах температуры эффект монотонно убывает вплоть до Х-точки начиная с самых низких из достигнутых температур. Зависимость между эффектом фонтанирования, выраженным в сантиметрах столба жидкого гелия, и разностью температур, возникающей по обе стороны щели шириной 19 ( , изображена на фиг. 243. [c.474]

Фиг. 244. Температурная зависимость эффекта фонтанирования при разных градиентах температурь . Щель 5 ц.,

Если щель была узкой, то стационарное состояние устанавливалось чрезвычайно медленно, хотя эффект фонтанирования в [c.481]

Для узких щелей, в которых эффект фонтанирования достигает своего максимального значения, между разностью давлений и разностью температур соблюдается строгая пропорциональность. Температурная зависимость термомеханического эффекта изображена на фиг. 251, из которой видно, что он является монотонной функцией температуры. Кривая снята при Д7 =0,001°. Значки различной формы относятся к щелям разной ширины. Для более [c.482]

СВЕРХТЕКУЧЕСТЬ-отсутствие вязкости в жидком гелии при температурах,, близких к нулю (т. е. вязкость меньше, чем достигнутая граница измерения, равная 10 " пз) во время протекания его через тонкие капилляры и щели в интервале температур от О до 2,18 К (— 270,98 С). С. открыта сове1ским ученым П. Л. Капицей в 1938 г. С явлением С. связано существование т. паз. термомеханического эффекта (или эффекта фонтанирования), заключающегося в том, что снижение температуры в узкой щели вызывает появление дополнительной разности давлений на концах этой щели. Если погрузить в гелий II (см. Гелий) капилляр и нагревать его верхний конец, то из капилляра начинает бить фонтан. Значит, в гелии II, кроме гидростатического, действует также и гидротермический напор. Гидродинамическая теория С. полнее всего была развита советским ученым Л. Д. Ландау. Считают, что гелий II представляет собой смесь двух жидкостей, которые могут двигаться независимо друг от друга одна из них — сверхтекучая — не связана с тепловым движением, а другая — нормальная — содержит в себе все тепло, имеющееся в гелии II. Относительная концентрация этих двух жидкостей определяется соотношением их плотностей и зависит от температуры. Возможность существования одновременно двух независимых видов движения в гелии II экспериментально доказана советским ученым Э. А. Апд-роникашвили. Открытие и исследование С. положили начало новому разделу современной физики — квантовой гидродинамики. [c.219]

Радиационное давление и звуковой ветер играют существенную роль, в частности, в возникновении эффекта фонтанирования. Эффект фонтанирования жидкости при падении на ее свободную поверхность ультразвуковой волны от источника, находящегося в этой жидкости, был замечен еще в первых опытах Р. Вуда и А. Лумиса [1]. Впоследствии были установлены некоторые зависимости, характеризующие это явление. Известно, например, что высота фонтана растет с увеличением интенсивности ультразвука, что может быть использовано для качественного суждения о ней [19, 20]. В результате фонтанирования [c.13]

Механокалорический эффект. В то время как эффект фонтанирования означает, что создание разности температур приводит к течению гелия II, механокалорический эффект заключается в том, что протекание гелия II через капилляр сопровождается выделением или поглопцением тепла ла концах капилляра. Этот эффект, таким образом, обратен эффекту фонтанирования. На возможность существования подобного" эффекта указывал также и Тисса [70]. [c.361]

Доунт и Мендельсон пытались объяснить это явление, пред-полояшв, что теплосодержание, приходящееся на атом, переносимый поверхностным течением вдоль твердых стенок, ниже среднего значения теплосодержания. Это предположение основано на теоретическом рассмотрении эффекта фонтанирования, развитом Г. и Ф. Лондонами. [c.361]

Поднятие уровня в рвзер-едаре над ванной, см (поверхностная компонента, или эффект -фонтанирования) > [c.362]

Эксперименты Риви. В своих первых экспериментах Рики [67] следовал той же методике, что и Кеезом и Таконис, только вместо насоса он использовал для получения свободной струи жидкого гелия эффект фонтанирования. Оказалось возможным получать свободную горизонтальную струю на высоте вплоть до 30 см над уроввЕвм жидкого гелия в дьюаре. Этот метод, однако, не был пригоден, когда температура гелия превышала 1,2°К. При температуре ванны 1,2°К температура свободной струи была равна примерно 1,35°К был получен довольно неотчетливый снимок диффракционной картины с углом рассеяния приблизительно в 27° (экспозиция равнялась 22 час,). [c.371]

Как выяснил Меллинк, положение наблюдающегося в случае широких щелей максимума на кривой зависимости эффекта фонтанирования от температуры определяется не только шириной щели, но и разностью температур. С увеличением этой разности максимум смещается в сторону низких температур (см. фиг. 244). Увеличение ширины щели смещает максимум в ту ж [c.474]

Авторы пытались установить понятие о критической ширине щели. Как выяснилось, при неизменной средней температуре и заданной разности температур эффект фонтанирования в широких пределах не зависит от ширины щели. Однако при постепенном раздвижении щели в конце концов достигается некоторая критическая ширина, начиная с которой эффект заметно уменьшается. Чем выше температура, тем быстрее достигается критическая ширина. Щели докритических размеров следовало бы называть узкими , в отличие от закритических — широких щелей. Оказынаетсщ что Одвд и та же щел ь может при определенных условиях являться узкой, при других же условиях она Играет роль широкой щели. Табл. 124 дает представление о критических размерах щели для разных температур. [c.482]

Во всех экспериментах с тонкими щелями авторами была найдена линейная зависимость между плотностью потока тепла и разностью температур во всей исследовавшейся температурной области. Переносимый через щель поток тепла ( теплопровод-ность>) во всех отношениях обнаруживает полный параллелизм с поведением эффекта фонтанирования. Исключение составляет только зависимость от ширины щели в то время как эффект фонтанирования растет при сужении щели до критических размеров, переносимый поток тепла, наоборот, уменьшается. [c.484]

Ф иг. 252. Зависимость эффекта фонтанирования от потока тепла. (Исправленные данные Меллинка.) [c.491]

Иная картина наблюдается при термомеханическом эффекте, или эффекте фонтанирования. Если два сосуда с гелием-П соединены внизу между собой капилляром и к одному из них подводится теплота, то уровень гелия в этом сосуде будет выше, чем в другом. Это явление связано с тем, что в нагреваемом сосуде увеличивается доля нормального компонента с соответствующим повышением температуры. При выравнивании концентраций сверхтекучий компонент устремляется через капилляр в нагреваемый сосуд, в связи с чем повышается уровень гелия и появляется Ар. Таким образом, появление в жидкйм гелии-П разности температур вызывает всегда по- [c.189]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология