Теплопередача нестационарном режиме

Количество тепла, отводимого от поверхности, определяется условиями теплопередачи. Постоянная температура поверхности устанавливается, когда скорость вьщеления тепла равна скорости теплоотвода. В зависимости от соотношения этих скоростей существуют два типа термических режимов процесса 1) почти изотермический с маль разогревом и небольшими абсолютными скоростями реакций 2) почти адиабатический, соответствующий очень быстрому протеканию реакции с большим разогревом-режим горения. В переходной (между ними) области находится нестационарный режим воспламенения. Сначала реакция идет с небольшой абсолютной скоростью и медленным саморазогревом, а затем процесс начинает резко самоускоряться, происходит срыв изотермического режима и превращение его в адиабатический. [c.122]

Неустановившийся режим рассчитывался также для трех других типов граничных условий, причем начальная температура жидкости в полости принималась равной г. Был рассмотрен случай разных температур 1 в диапазоне 4—10°С, когда температуры четырех граничных поверхностей внезапно падали до 0°С [273]. Приведены примеры развития картин течения и процесса теплопередачи. Эти же авторы [233, 234] рассчитали также переходный режим конвекции для случая, когда все четыре ограничивающие стенки полости конвективно охлаждаются за счет внешней среды, поддерживаемой при постоянной температуре, а также для случая, когда температура стенок линейно убывает во времени от значения При этом были получены распределения скоростей и нестационарные температурные характеристики для некоторых типичных граничных режимов. [c.338]

Ускорение капель жидкости в трубах Вентури является функцией скорости газов и размера капель, причем характер образования поверхности теплообмена в трубах Вентури и режим движения капель в газовом потоке отличаются резко выраженной гидродинамической нестационарностью, что способствует значительной интенсификации процесса теплообмена. По аналогии с процессами массопередачи, которые в период каплеобразования протекают нестационарно и для которых количество прореагировавшего вещества выражается во времени т [42, с. 47] по закону одной шестой (в т ), можно предположить, что и теплопередача особенно интенсивна в начальные моменты каплеобразования. Действительно, измерения, выполненные с помощью поверхностной термопары, показали, что при подаче орошения в горловину трубы Вентури [c.92]

А. Тепло- и массопереиос к твердым телам и жидким средам прн внешнем обтекании тел и течении в каналах, при вынужденной и естественной конвекции. Перенос теплоты к твердым телам и жидким средам при ламинарном течении с заданными граничными условиями или условиями сопряжения полностью описывается законом теплопроводности Фурье, если только тепловые потоки не превышают своих физических пределов (фононный, молекулярный, электронный перенос н т. д.). Возможность решения сложных задач в большей или меньшей степени зависит только от наличия необходимой вычислительной техники. Для расчета ламинарных течений, включая и снарядный режим, к настоящему времени разработано достаточно много стандартных про1-рамм, и их число продолжает непрерывно увеличиваться. Случай движущихся тел включает в себя также и покоящиеся тела, так как координатную систему можно связать с телом и, таким образом, исключить относительное движение. Поэтому методы расчета теплопередачи к твердым телам и жидким средам при их ламинарном течении полностью аналогичны. Единственным фактором, влияющим на тепловой поток как при нестационарном нагреве твердого тела, так и при квазистационар-ном ламинарном течении, является время контакта. Хотя часто коэффициент теплоотдачи нри ламинарном течении представляется как функция скорости, необходимо обязательно помнить, что скорость течения есть только мера времени контакта или времени пребывания среды в теплообменнике. Эта концепция обсуждалась в 2.1.4, где было показано, каким образом и — а-метод, используемый обычно для описания ламинарного теплообмена, можно применить и для расчета нестационарного теплопереноса а твердом теле. В разд. 2.4 эта концепция получает даль- [c.92]

Анализ системы, состоящей из уравнения (2.44) и кинетического уравнения реакции первого порядка, проведен в работах [96, 97]. Такой подход удобно использовать для моделирования процессов получения крупногабаритных блоков, так как часто из-за низкой теплопроводности режим их получения близок к адиабатическому (число БиоСО, ). Более полная постановка задачи моделирования процесса химического формования в форме дается анализом режимов работы периодического реактора без смешения при нестационарно протекающих химических процессах и кондуктивном теплопереносе. Один из вариантов расчета может быть выполнен при следующих допущениях [98] реакция, протекающая в рассматриваемой области, является одностадийной и необратимой теплопередача в зоне реакции осуществляется путем теплопроводности движение реагирующего вещества и связанный с ним конвективный механизм передачи тепла отсутствуют исходное вещество и продукты реакции находятся в одном фазовом состоянии, т. е. протекание реакции не сопровождается фазовыми превращениями лраиица рассматриваемой области непроницаема для вещества теплообмен на границе раздела происходит по закону Ньютона величины, характеризующие физические свойства вещества (теплопроводность, теплоемкость, плотность), химическую реакцию (энергия активации, предэкспоненциальный фактор, тепловой эффект) и условия протекания процесса (давление, температура окружающей среды, форма и размеры области, коэффициент теплоотдачи), в ходе процесса не изменяются. [c.54]