Слой пограничный плоский нестационарный

ПЛОСКИЙ НЕСТАЦИОНАРНЫЙ ПОГРАНИЧНЫЙ СЛОЙ 23. Пограничный слой в начальной стадии движения тела [c.114]

Ий плоский НЕСТАЦИОНАРНЫЙ ПОГРАНИЧНЫЙ СЛОЙ [гЛ. IV [c.118]

Когда плоская вертикальная поверхность, помещенная в неограниченную покоящуюся среду, внезапно нагревается, причем тепловой поток в дальнейшем становится постоянным, начинается нестационарный перенос, продолжающийся до тех пор, пока не будет достигнуто стационарное состояние. Этот переходный процесс часто распадается на отчетливо различающиеся стадии в зависимости от особенностей нагрева и от свойств окружающей жидкости. Уравнения сохранения массы, количества движения и энергии после использования приближений пограничного слоя и Буссинеска записываются следующим образом [c.435]

Рис. 4-16. Графический метод определения температурного поля плоской стенки и пограничного слоя при нестационарном режиме по Шмидту.

Нестационарное течение псевдопластичной жидкости вблизи движущейся стенки. Расширить границы применимости выкладок в примере 4-1, чтобы охарактеризовать нестационарное течение псевдопластичной жидкости около плоской поверхности, внезапно приведенной в движение. Использовать модель Оствальда — Вейля (1.9) — степенной закон — для описания поведения жидкости. Показать, что толщина пограничного слоя выражается соотношением [c.141]

Первые три главы книги содержат изложение теории плоского стационарного слоя, включая сюда как точные, так и приближенные методы решения. В главе IV изложены аналогичные решения классических и некоторых современных плоских задач теории. нестационарного слоя. В главе V рассмотрены двумерные осесимметричные стационарные и нестационарные задачи о продольном обтекании удлиненных тел вращения, а также задача о незакрученной круглой струе. В главе VI разобраны аналогичные задачи, усложненные вращательным движением тела, а также задачи о закрученной круглой струе и закрученном пограничном слое внутри конического сопла. Глава VII. посвящена изложению основных методов решения наиболее простых задач трехмерного пограничного слоя и выяснению некоторых общих свойств пространственных пограничных слоев. [c.7]

Вскоре после появления основных уравнений теории пограничного слоя, наряду с плоскими стационарными задачами, были разрешены простейшие пространственные (двумерные осесимметричные обтекания длинных тел вращения) стационарные и нестационарные задачи. Однако строгое решение нестационарных задач было выполнено лишь в последнее время. Точно так же расширение теории пространственного пограничного слоя на случай тел вращения небольшого удлинения и обших трехмерных потоков растянулось на длительный период от первой работы Леви-Чивита 1929 г. до наших дней. [c.9]

Граничные условия как в случае нестационарного, так и стационарного слоя ничем не отличаются от соответствующих условий для плоского пограничного слоя. [c.143]

На начальной (быстродействующей) стадии процесса происходит формирование нестационарного диффузионного пограничного слоя вблизи поверхности капли, толщина которого пропорциональна Ре 2. Па этой стадии внутренний пограничный слой качественно аналогичен автомодельному нестационарному пограничному слою соответствующей внешней задачи. Среднее число Шервуда здесь можно вычислять по формуле (4.12.5), а для поля концентрации справедливы результаты [101, 212, 292]. Нестационарный пограничный слой быстро выходит на промежуточный стационарный режим, которому соответствует характерный плоский участок для среднего [c.194]

В гл. V и VI были рассмотрены задачи нестационарной теплопроводности, в которых теплообмен между поверхностью тела и окружающей средой происходил в основном излучением. В практике тепловых расчетов встречаются задачи, в которых теплообмен между телом и окружающей средой происходит конвекцией. Если в задачах стационарного конвективного теплообмена применяются граничные условия третьего рода, то в задачах нестационарного конвективного теплообмена и в задачах стационарного теплообмена при точной формулировке проблем необходимо применять граничные условия четвертого рода. Например, при обтекании плоской пластины, в соответствии с теорией пограничного слоя, дифференциальное уравнение переноса тепла для жидкости можно написать так [c.363]

В [30] представлены результаты численного моделирования турбулентного пограничного слоя, сформированного под действием распространяющегося плоского скачка вдоль запыленной стенки. Задача формулировалась в связанных со скачком координатах. Смесь моделировалась как единый газ различной начальной плотности, т. е. предполагалось тепловое и скоростное равновесие фаз. Кроме того, предполагалось, что как чистый газ, так и смесь его с частицами описываются одним значением показателя адиабаты, равным 1.4. Концентрация сдвигового слоя на стенке в начальный момент времени аппроксимировалась функцией tanh(x). На границе накладывались дополнительно синусоидальные возмущения. Решение соответствующей краевой задачи для уравнений нестационарной газовой динамики, к которой свелась задача определения поля течения, было проведено методом Годунова высокого порядка точности. Численные расчеты по определению положения сдвигового слоя показали, что он свернут во вращающиеся структуры, которые подхватывают материал из слоя. Пограничный СЛ.ОЙ растет линейно с расстоянием за скачком в результате крупномасштабного слияния этих вихрей. Результаты сравниваются с экспериментальными данными [31]. Влияние пыли на поток газа заключалось в изменении скорости потока, особенно в пристенной области, где высока плотность пыли. При этом неравновесные эффекты, вязкость жидкости и пространственная картина течения слабо влияют на параметры потока. [c.198]

Рассмотрим акустический пограничный слой у плосюй твердой стенки (плоскость хг), причем движение будем считать плоским — в плоскости ху[2 ]. Приближения, связанные с малой толщиной пограничного слоя, анализируются в курсе механики газов [22]. Здесь они также сохраняют силу для рассматриваемого нестационарного течения. Нестационарность приводит лишь к появлению в уравнении Прандтля слагаемых с производными по времени [c.147]