Бесконечная дипольная линия

Бесконечная дипольная линия [c.38]

Бесконечная горизонтальная материальная линия (бесконечная дипольная линия) У = 2,40. [c.300]

Результаты определения дипольных моментов комплексных соединений методом диэлектрометрического титрования в условиях подавления диссоциации приведены в табл. 2, где указаны Роо -г- молярная поляризация при бесконечном разведении i д — молярная рефракция для -линии натрия, рассчитанная по аддитивной схеме (х — дипольный момент, вычисленный по формуле ц =0,22 — 7 . [c.78]

Графики построены для аномалии первой вертикальной или горизонтальной производной от ускорения свободного падения для случаев бесконечной горизонтальной материальной полосы шириной 21 (магнитные I тл Н аномалии от бесконечной горизонтальной дипольной пластинки) и бесконечной вертикальной материальной полосы (магнитные аномалии от двух бесконечных линий полюсов разного знака). [c.301]

Первая из этих формул годится для случайных аномалий, вызванных взаимонезависимым распределением бесконечных горизонтальных материальных линий (аномалии силы тяжести) или бесконечных линий полюсов или однополюсных линий (магнитные аномалии) вторая формула соответствует аномалиям первых производных от указанных тел, в случае магнитных тел это могут быть и аномалии от бесконечных горизонтальных дипольных линий. [c.329]

Графики изменения значений Я, в зависимости от а приведены на рис. 74. Здесь кривая / соответствует формуле (6.103), кривая 2 - формуле (6.104). Значения Я, для кривой 1 увеличиваются от единицы до бесконечности, а значения X. кривой 2 - от 0,41 до единицы. Причем значения 1,00 и 0,41, получаемые при а = О, соответствуют и значениям N, определяемым из равенств (6.93) и (6.98), т.е. случайным аномалиям, вызванным взаимонезависимым распределением бесконечных горизонтальных материальных линий и бесконечных горизонтальных дипольных линий. Рассмотрим примеры применения формул (6.103)-(6.105) или графиков рис. 74. [c.329]

Электростатическое ион-дипольное взаимодействие играет важную роль в реакции комцлексообразования краун-эфиров с катионами. Потенциальная энергия ( ) двух видов ионных пар [А В ] и [С . .. с одинаковым зарядом, но различными ионными диаметрами может быть графически представлена как функция расстояния (г) между катионом и анионом (рис. 3.27). Штриховая линия показывает потенциал злектростати-ческого взаимодействия между и q . Когда заряды 1 и - 2 приближаются из бесконечности (г = = 0), потенциальная энергия понижается согласно штриховой линии на графике, и, когда расстояние между ними (г) становится достаточно малым, ионная пара [А В] с большим ион- [c.149]

Так как дипольный момент является векторной величиной, то не возможно дать удовлетворительное соотношение между ним и энергией активации, если не принять во внимание направлеш1е, в котором действует дипольный момент. Было предложено [ ] вместо рассматривать электростатический потенциал, обусловленный замещающей группой в точке, где находится тот атом углерода, к которому приближается реагирующая частица. Если г—расстояние между атомом углерода и (точечным) диполем заместителя и 9 — угол между линией, соединяющей их направлением диполя, то электрический потенциал диполя, являющийся мерой работы, которую надо затратить, чтобы единицу заряда перенести из бесконечности в точку, где находится атом углерода, будет равен [c.436]

Значения диэлектрической поляризации Рос молекулярных соединений и величины их дипольных моментов ц приведены в табл. 2. Экстраполяция экспериментальных значений е — Сц я d — Са к бесконечному разведению проводилась по методу Хедестронда с учетом поправок на смешанный растворитель 76]. Значение электронной поляризации принималось равным молярной рефракции для D-линии натрия и вычислялось по аддитивной схеме. Дипольные моменты (в дебаях) определялись по формуле [c.284]

Для линий, описываемых законом Гаусса, отношение четвертого момента ко второму равно 1,32. Для линий, подчиняюшихся закону Лоренца, соответствующие интегралы расходятся, причем отношение а = MJM , стремится к бесконечности. Поэтому обычно считают, что величина а, большая чем 1,32, указывает на то, что форма линии отклоняется от закона Гаусса, приближаясь к закону Лоренца, что, как было показано выше (см. главу III), свидетельствует об обменном взаимодействии. Искажение Гауссовой формы за счет сильного диполь-дипольного взаимодействия и неразрешенной сверхтонкой структуры приводит к уменьшению а по сравнению с величиной 1,32. [c.92]