Заряды единица

Если разделить полученное соотношение на площадь поверхностного слоя и обозначить q/s через qs (qs заряд единицы поверхности, т. е. плотность заряда), то получим [c.47]

Термодинамическое уравнение Липпмана связывает производную функции а = /(ф), описывающей электрокапиллярную кривую, с зарядом единицы [c.539]

Для выражения степени электризации потока введем безразмерный параметр, который характеризует предельный заряд единицы объема жидкости со взвешенной фазой, возникающей за счет адсорбции ионов [c.126]

Различие в физическом смысле свободного и полного зарядов можно пояснить на следующем примере. Пусть в системе ртуть — водный раствор ИР+МаР, где наблюдается сильная специфическая адсорбция ионов Т1+, определенный по уравнению Липпмана полный условный заряд единицы поверхности д=—5, а поверхностная концентрация ионов Т1+, рассчитанная по формуле (УИ.26), составляет Лт + =9. Из-за электронейтральности, независимо от допущений о переносе заряда при специфической адсорбции, условный заряд диффузного слоя у выбранной единицы поверхности 2 = —4. Предположим, что при специфической адсорбции ионов Т1+ не происходит частичного переноса заряда, т. е. гтУ = + 1, и, следовательно, 91 = + 1-9=+9. Свободный заряд поверхности металла согласно уравнению (УИ.38) должен компенсировать заряды плотного и диффузного слоев, а потому [c.166]

Различие в физическом смысле свободного и полного зарядов можно пояснить на следующем примере. Пусть в системе ртуть — водный раствор Т1Р+МаР, где наблюдается сильная специфическая адсорбция ионов Т1+, определенный по уравнению Липпмана полный условный заряд единицы поверхности д=—Б, а поверхностная концентрация ионов Т1+, рассчитанная по формуле ( 11.26), составляет = 9. Из-за электронейтральности, не- [c.197]

Если е — заряд единицы поверхности металла (плотность заряда), а Нд + является единственным потенциалобразующим ионом, то [c.211]

Как очевидно, интеграл взятый в пределах от б г до определяет весь полный электрический заряд диффузной части двойного слоя, эквивалентный заряду единицы поверхности электрода (в противном случае был бы нарушен закон электронейтральности). Обозначив этот последний через — так называемую поверхностную плотность электрических зарядов на электроде, находим [c.15]

Рассмотрим сначала случай, когда проводимость капли много больше проводимости раствора, что справедливо, например, для жидкометаллической капли или капли пластовой воды в нефти. Обозначим через Дф = фо - фр разность потенциалов между каплей и раствором. Состояние поверхностного слоя, а значит, и поверхностного натяжения S на границе капля — раствор однозначно определяется величиной Дф. При движении капли ионы в двойном слое смещаются к кормовой части капли, тем самым Дф изменяется вдоль поверхности капли. Изменяется также и Е. На поверхности капли появляется дополнительная тангенциальная сила, равная = Ve Е — градиенту по направлению касательной к поверхности. Поверхностное натяжение L связано со скачком потенциала Дф и поверхностным зарядом капли q т. е. зарядом единицы поверхности подвижной части двойного слоя, уравнением Липпмана — Гельмгольца [c.203]

Электрическая сила = оЕЛ, действующая на элемент цепи длиной с11, совпадает по направлению с электрическим полем. Здесь а — заряд единицы длины цепи и — напряженность электрического поля. Так как движение элемента в туннеле возможно только вдоль его оси, то его скорость будет определяться проекцией силы на локальное направление оси туннеля, т. е. величиной косинуса угла между направлениями поля и локального участка оси молекулы. В изогнутой цепи с равной вероятностью чередуются участки, на которых направление этой силы совпадает с направлением возможного движения цепи и на которых оно противоположно направлению движения. В итоге электрические силы, действующие на разные участки цепи, взаимно компенсируются почти полностью. Некомпенсированной останется только сила [c.744]

Не— электрохимический потенциал по Е. Ланге и К. Нагелю (// — электрический потенциал в фазе, е — заряд единицы массы, т. е. иона) используется с теми же индексами, что х [c.12]

Намагниченное тело способно вызвать магнетизм в других телах, если их внести в некоторую область, окружающую магнит. Эта область называется магнитным полем. Интенсивность магнитного поля (т. е. его напряженность) определяется значением силы, которая действует на помещенный в него единичный магнитный заряд. Единицей напряженности магнитного поля служит эрстед . [c.169]

Средняя плотность заряда (заряд единицы объема) [c.104]

Заряженная поверхность металла уменьшает своё поверхностное натяжение в зависимости от величины заряда единицы поверхности р и разницы потенциала в на границе между металлом и слоем ионов. Зависимость выражается уравнением. Липпмана и Гельмгольца [c.196]

Для случая адсорбции ионов пРТ представляет собой заряд единицы поверхности ртути р. [c.419]

Средний заряд объема у должен представить алгебраическую сумму (у) 4- 9а ( )- Так как ( )1 1 Яа ( )1> то объем у имеет избыточный положительный или отрицательный заряд. Средняя плотность заряда (заряд единицы объема) [c.103]

ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ КОМПЛЕКСОВ АВ . А - В - 1 А, ев РАВНО 1 ЭЛЕМЕНТАРНОМУ ЗАРЯДУ, ЕДИНИЦА ЭНЕРГИИ [c.73]

Проинтегрировав это соотношение по е и 2 при данном ф и обозначив через е заряд единицы поверхности при данном значении потенциала ф,,— получим [c.39]

Введем следующие обозначения Дер — скачок потенциала между металлом и раствором в двойном слое, е — заряд единицы поверх-ности внутренней обкладки двойного слоя, е — заряд единицы поверхности внешней обкладки, — напряженность поля, касательная к поверхности двойного слоя, считая Е положительным, если оно образует острый угол с осью лг, Ел, — напряженность поля, нормальная к поверхности у границы двойного слоя и направленная внутрь. Еп. — нормальное поле, направленное наружу двойного слоя. Лля расчета сил выберем часть двойного слоя, состоящую из элемента поверхности внутренней обкладки с18 и находящегося в том же [c.485]

Изменяя величину тока заряжения на каплю, можно было находить зависимость подвижности от заряда единицы поверхности е. [c.509]

НЫХ ионов в растворе. Ионы, находящиеся непосредственно у поверхности металла в гельмгольцевской части Авойного слои, содержатся в меньШем количестве, чем это соответствует полному отрицательному заряду единицы поверхности. Весь остальной положительный заряд распределен в диффузной части двойного слоя. Поэтому полный скачок потенциала реализуется между точкой, взятой на поверхности металла, и второй точкой, расположенной в растворе на расстоянии, [c.48]

Как было отмечено выше, Рз численно равна заряду единицы поверхности электрода. Еще иначе ее можно выразить через произведёнйе емкости двойного слоя С на падение потенциала в пределах плотной части двойного слоя, т. е. величину ф— [c.16]

Здесь dQ = pdx — заряд тонкого слоя толщиной dx и площадью равной единице, а dE — разность напряженностей поля на границах этого слоя. Примечательно, что величина dE не изменится, если, не меняя величины заряда слоя, сосредоточить его в одной плоскости или уменьшить толщину слоя дх до нуля — сжать его до математической заряженной плоскости. В этом случае заряд Q будет численно равен поверхностной плотности заряда а. При переходе с одной стороны такой плоскости на другую, т. е. на расстоянии равном нулю, напряженность поля изменится скачком на ту же величину dE = da еео. В силу симметрии картины (равноправности обеих сторон гшоскости) напряженность поля на каждой из сторон плоскости и вблизи ее будет одинаковой по величине, но противоположной по направлению, т. е. разной по знаку. Отсюда следует формула для напряженности электрического поля возле бесконечной, равномерно заряженной плоской поверхности с поверхностной плотностью заряда а (зарядом единицы площади) [c.647]

Если мы имеем капиллярную трубку (рис. 63), наполненную жидкостью, то у стенок ее, соприкасающихся с жидкостью, образуется двойной электрический слой вполне определенной толщины часть этого слоя прочно связана с поверхностью твердой фазы, другая часть, отстоящая от первой на величину 5, находится в жидкой фазе и может передвигаться вместе с последней. Если к концам капилляра приложить определенную разность потенциалов, то двойной слой разорвется, и его положитель-, —-ные заряды будут передви- гаться к катоду, а отрицатель- ные — к аноду. Движение пер- — вых, как было сказано, будет затруднено вследствие проч- X ной связи их с внутренней поверхностью капиллярной труб- Рис. 63. ки, поэтому вместе с жидкостью будут перемещаться отрицательные заряды. Скорость перемещения жидкости в капилляре будет зависеть от приложенной разности потенциалов и вязкости среды. Если Е — разность потенциалов на 1 см длины трубки радиуса г, а г — заряд единицы поверхности, то электрическая сила Р, действующая на единицу поверхности, равна [c.203]

Через некоторое время после наложения электрического поля по капилляру будет течь жидкость с постоянной скоростью. В данном случае жидкость течет только под действием электрической силы, а противодействующей силой является лишь сила внутреннего трения. Двойной электрический слой рассматривается как цилиндрический конденсатор с зарядом д, расстоянием между обкладками б и потенциалом, равным электрокк-нетическому потенциалу Физика дает следующее уравнение для заряда единицы поверхности конденсатора в функции потенциала и расстояния между обкладками [c.412]

Существование д. э. с. доказано экспериментально для многих систем металл — окчсный расплав и металл — твердый бкй-сел, т. е. для систем металл — стекло, металл — керамика [30— 32]. Непосредственному экспериментальному определению поддаются многие параметры д. э. с., такие как емкость, скачок потенциала, заряд единицы поверхности. Этих величин вполне достаточно для расчета энергии д. э. с., т. е. вклада этой энергии на снижение поверхностного натяжения. Для расчета удельной (отнесенной к 1 м ) энергии двойного электрического слоя пригодны формулы [c.193]

При специфической адсорбции ионов на поверхности электрода величина г1з1-потенциала рассчитывается по экспериментальным значениям величины заряда единицы поверхности электрода. [c.29]

Пусть S — заряд единицы поверхности подвижной части двойного слоя. Мы будем предполагать, что в случае жидких металлических частиц весь двойной слой обладает подвижностью, так что е представляет полный заряд единицы поверхности е = p(r)rfrj. Пусть, [c.495]

Смотреть страницы где упоминается термин Заряды единица: [c.77] [c.452] [c.62] [c.193] [c.55] [c.58] [c.252] [c.186] [c.22] [c.274] [c.646] [c.539] [c.106] [c.276] [c.84] [c.51] [c.69] [c.60] [c.72] [c.45] [c.43] [c.246]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология