Плотность излучения полная

Полной объемной плотности излучения по всем частотам (закон Стефана - Больцмана) [c.519]

Полную плотность излучения можно найти, объединив уравнение Планка (20) с уравнением (7). Это дает [c.93]

Метод абсолютных интенсивностей линий. Плазма, получаемая д лабораторных условиях, испускает, как правило, линейчатое излучение на фоне сплощного спектра. Так как плотность излучения такой плазмы значительно меньще плотности излучения абсолютно черного тела, говорить о полном термическом равновесии в отношении излучения не имеет смысла [9]. Однако в резонансных линиях, а также в некоторых других интенсивных линиях плотность излучения может совпадать с плотностью излучения абсолютно черного тела. Этот факт и используется при измерении температуры плазмы по интенсивности ее излучения. [c.201]

Площадь, заключенная между каждой кривой и осью абсцисс, выражает полную (интегральную) плотность излучения абсолютно черного тела при данной температуре (закон Стефана—Больцмана). Ордината максимума излучения пропорциональна 7 [см. формулу (1.34)], а абсцисса этого максимума указывает, как смещается распределение энергии в спектре согласно закону смещения Вина. Если необходимо знать зависимость излучения абсолютно черного тела от тем- [c.25]

Если вместо полного потока взять в относительных единицах спектральную плотность излучения [см. формулу (1.37)], то, имея значение 5 приемника, можно записать коэффициент использования без учета прозрачности атмосферы в виде [c.142]

Отклонения от закона Ламберта — Бера могут наблюдаться также при очень большой интенсивности падающего на вещество света (например, лазерного излучения), когда значительная часть молекул исследуемого вещества оказывается в возбужденном состоянии. Оптическая плотность определяется концентрацией только невозбужденных молекул, и в этом случае не будет пропорциональности между оптической плотностью и полной концентрацией ис- [c.172]

Для более полной картины нехватает более детальных количественных данных о роли суммарного поля и о плотности излучения коротковолновых фотонов различными частями искрового канала. Соответствующие неравномерному полю разрядного промежутка формулы Мика усложняются тем, что вместо произве- [c.563]

Пропускание сильно облучаемого образца зависит не только от его полной концентрации [через й(>.о)], но и от плотности излучения, что уже указывалось в предыдущих разделах. Каким образом плотность излучения влияет на пропускание, легко показать, рассматривая монохроматический пучок и образец, поглощающие частицы в котором имеют пренебрежимо [c.167]

Падающее излучение, не являющееся часто монохроматическим, можно охарактеризовать его спектральной плотностью Е Х) (плотность излучения на единицу интервала длин волн), так что полная плотность падающего излучения равна [c.170]

Рассмотрим замкнутую полость, стенки которой нагреты до температуры Т. Молекулы, образующие стенки, поглощают и испускают электромагнитную радиацию. При наличии термодинамического равновесия вещества и излучения полное число актов поглощения квантов частоты V (рис. 1.8) равно полному числу актов испускания таких же квантов (принцип детального равновесия). Спектральная объемная плотность излучения соответствует при этом излучению абсолютно черного тела р. Если обозначить заселенности комбинирую- [c.160]

НИИ ф. Чтобы найти полное излучение по всем направлениям или, что то же, поверхностную плотность излучения, необходимо проинтегрировать это выражение по телесному углу <0 в пределах всей полусферы (со= 2я), в результате чего получается простое соотношение между интенсивностью нормального излучения и полным излучением [c.43]

Пусть V —удельная энергия волн в интервале частот V, у+(Зу (Му—спектральная плотность излучения). Тогда полная удельная энергия излучения [c.207]

Поскольку при малой плотности излучения p(v ) мощность индуцированных переходов мала, величина практически совпадает с полной мощностью излучения единицы объема которая может быть измерена. Таким образом, по соотношению (1) измеряется произведение величины Для [c.398]

Здесь Ur — полная плотность излучения. [c.407]

В случае тонкостенных профилированных кристаллов, получение которых способом Степанова представляет наибольший интерес, удается сформулировать задачу более строго без ее чрезмерного усложнения. Для этого необходимо воспользоваться тем фактом, что при малой толщине кристалла (Ы< 1) световые лучи будут столь часто отражаться и преломляться на его боковой поверхности, что в радиационном потоке энергии останется только та его часть, которая испытывает на стенках кристалла полное внутреннее отражение. Это позволяет получить аналитически достаточно простое выражение для пространственной плотности излучения в каждой точке кристалла для любой величины коэффициента поглощения. Подобный подход, получивший название световодного приближения, был использован в работах [203—205]. [c.100]

Уравнение (5) для о),,= 0 или (И) для со, 0 является формальным математическим решением уравнения переноса для неоднородного и(или) неизотермического газа. Очевидно, уравнением можно непосредственно воспользоваться при известной зависимости функции источника от координаты. Например, если известны температура и распределение концентрации сажи в пламени горелки, можно найти интенсивность излучения пламени (пренебрегая рассеянием) по уравнению (5) и провести численное интегрирование. Конечно, если желательно найти плотность полного потока, необходимо проинтегрировать / по os BdQ, как в уравнениях (1) 2.9.6 или (8) и (9) 2.9.1 [c.502]

Для примера рассмотрим газ в плоском канале с черными стенками, полное расстояние между которыми L. Коэффициент поглощения принимается постоянным, а температура изменяется таким образом, чтобы интенсивность излучения черного тела при температуре газа линейно возрастала в пределах толщины пограничного слоя от би, на каждой стенке до значення Bg, которое остается неизменным в остальной части канала. Найдем плотность теплового потока на стенку. Учитывая, что стенки черные и температурный скачок на стенке отсутствует, получаем —В(0)=0 и qt,—B(t[)=Q. Тогда уравнение (22) для теплового потока на стенку примет вид [c.504]

Практически более доступно относительное измерение, т. е. измерение активности анализируемого образца и эталона илн серии эталонов с известным содержанием определяемого элемента. Необходимо, чтобы была достигнута полная идентичность условий измерения образца и эталонов положение их относительно детектора излучения, толщина слоя и плотность. В этом случае содержание элемента в анализируемом образце может быть найдено по калибровочному графику в координатах активность — содержание элемента или по формуле [c.361]

Теория квантов разъяснила и еще одну загадку, а именно соотношение между энергией излучения и энергией осцилляторов, заключенных в теле. Как известно, не только видимый свет, но и тепловое инфракрасное излучение тел представляет собой электромагнитные полны и, следовательно, несет энергию. Так, например, зачерненная поверхность железа при 0°С излучает с каждого квадратного сантиметра около З-Ю Дж/с. При тепловом равновесии с окружающей средой (т. е. если железо не охлаждается и не нагревается) оно получает обратно от среды такое же количество энергии. Но ссли поместить железо внутрь полости, стенки которой полностью отражают излучение, то плотность энергии излучения в пространстве, окружающем кусок железа, будет очень мала (всего 4-10" Дж/см ). [c.20]

Рт — число Прандтля ( i f/kf) Q — полное количество переданного тепла q" — плотность теплового потока qr — поток излучения к поверхности частицы г — расстояние от центра частицы или оси [c.227]

Несмачивающий режим взаимодействия капель. Данный режим наблюдался в интервале температур охлаждаемой поверхности примерно от 400 до 880 °С. В этом случае на поверхности не видны следы ударяющихся капель. Был проведен анализ теплообмена излучением между плоской поверхностью и приближающейся к. ней каплей (см. 2.8). Расчет показал, что доля предварительно испаряющейся массы незначительна и лишь весьма мелкие капли не достигают нагретой поверхности в результате полного испарения. По мере приближения капли к стенке скорость испарения возрастает за счет теплообмена излучением, а в непосредственной близости от стенки — и за счет конвекции и теплопроводности. Образующийся с большой скоростью слой пара между каплей и стенкой, видимо, препятствует непосредственному контакту между ними, чем и можно объяснить отсутствие видимых следов. соударения. Зависимость теплоотдачи от плотности потока жидкости в несмачивающем режиме слабее, чем в смачивающем. [c.172]

Согласно классической феноменологической Теории электричества и магнетизма параметры ец, усредненные во временном смысле, принимаются действительными некомплексными числами. Однако при взаимодействии электромагнитного излучения с веществом, воспринимающим это излучение, протекают быстропеременные во времени процессы, зависящие от концентрации частиц. Эти процессы сопровождаются изменениями электропроводности, плотности тока, образованием двойного электрического слоя и т. д. Отождествляя законы распространения света с законами распространения электромагнитной энергии, заметим, что сущность явлений при воздействии электромагнитной энергии на вещество наиболее полно отражают законы Снеллиуса и Максвелла. [c.75]

В газоанализаторах используются две схемы измерения показателя преломления—угловые (рефрактометрия) и интерференционные. В приборах, реализующих первую схему (рефрактометры), измеряется либо предельный угол преломления (когда угол падения излучения на среду близок к 90°), либо угол полного внутреннего отражения. В приборах, реализующих вторую схему (интерферометры), измеряется смещение интерференционных полос вследствие изменения оптической плотности газовой среды при изменении ее состава. Как правило, в газоанализаторах используется двухлучевая схема интерферометра (Рождественского или Рэлея). [c.928]

Через любой произвольный по площади элемент во Вселенной, который может находиться в поле зрения наблюдателя, распространяется с определенной скоростью энергия излучения. Эту энергию испускают материальные тела в результате тепловых н иных возбуждений молекул, входящих в их состав (тепловая лучистая энергия) сами атомы, составляющие отдельные молекулы, например при переходе из неустойчивых состояний в устойчивые (атомная лучистая энергия, космические лучи) излучатели радиоволн, рентгеновских лучей и т. д., изготовленные людьми. Всю эту энергию можно полностью описать, установив, какое ее количество проходит через элемент площади в единицу времени в каждом из участков спектра излучения. Энергия излучения, проходящая через единичный элемент площади за единицу времени, называется потоком излучения, реже — мощностью излучения в том случае, когда эта величина рассматривается для каждого участка спектра отдельно, ее называют спектральной плотностью потока излучения или спектральной плотностью мощности излучения. Задавая полное распределение спектральной плотности потока излучения, пересекающего данную площадку поля зрения в направлении к наблюдателю, физик полностью [c.47]

Образец нагревали в течение 30 с оптическим излучением с плотностью мощности около 1 кВт/м", полное время анализа процесса было равно 900 с, в течение которых записывали до 300 термо грамм. Предшествующие эксперименты показали, что воздушные расслоения могут быть обнаружены за штукатуркой толщиной до 3 см в случае благоприятных условий контроля однородной поверхности и равномерного нагрева. [c.292]

Рассмотрим вакуум в замкнутой оболочке ( полости ) произвольной формы. При равновесии стенки полости по1"Лощают и излучают энергию таким образом, что эвакуированное пространство содержит в любой данный момент времени определенное равновесное число фотонов с определенной частотой и энергией. Энтропия поля излучения на единицу объема должна остаться неизменной при обратимом введении в полость и последующем обратимом удалении новых перегородок, сделанных из того же материала, что и стенки, и находящихся при той же температуре [6]. Именно отсюда следует, что равновесная плотность энергии излучения не может зависеть ни от размера оболочки, ни от материала, из которого она сделана, поскольку энтропия на единицу объема должна быть функцией только плотности энергии. Полная энергия поля излучения обла- [c.17]

Излучательное время жизни, вычисляемое по формулам (27)—(29), относится к спонтанному испусканию света и является обратной величиной вероятности (=1/тг) того, что молекула совершит нзлучательный переход из верхнего состояния п в нин<-нее состояние т в отсутствие излучения частоты V, соответствую-ш,ей разности энергий состояний п и т. В общем случае полная вероятность перехода равна сумме вероятности и величины и Впт, где V — плотность излучения частоты V, а величина В т постоянна для рассматриваемой системы. Свет, испускаемый во втором процессе, называют вынужденным (стимулированным) излучением, и его фаза совпадает с фазой внешнего вынуждающего света. Вероятность вынужденного испускания и Впуп совпадает с вероятностью и Втп обратного процесса, т. е. поглощения (согласно формуле Эйнштейна, Втп = пт = зЛ , /8л ftv ). Следовательно, если в любой системе заселенность основного состояния больше заселенности возбужденного, то суммарным результатом облучения светом частоты V будет поглощение света. Если каким-либо способом в возбужденном состоянии удастся получить большую заселенность, чем в основном, то облучение светом частоты V приведет к дополнительному, стимулированному этим светом испусканию излучения. На этом принципе основана работа лазера, подробное рассмотрение которого, однако, выходит за рамки данной книги. Вынужденное испускание легче всего получить в системах с узкой полосой люминесценции, и для его возбуждения требуются очень высокие интенсивности возбуждающего света. Ниже мы будем рассматривать такие системы, в которых вынужденным испусканием по разным причинам можно пренебречь и, следовательно, в которых соблюдается экспоненциальный закон спадания интенсивности флуоресценции, а времена жизни возбужденных состояний можно рассчитывать по уравнениям (27) —(29). [c.35]

Для характеристики излуче-гия реальных нагретых тел ис-юльзуют коэффициент черноты е I спектральный коэффициент чер-юты е .. Отношение полной энер-ии излучения нагретого тела до емпературы Т к полной энергии [злучения абсолютно черного тега характеризует степень черноты коэффициент черноты) данного ела. Спектральный коэффициент ерноты равен отношению спект-1альной плотности излучения рас- матриваемого тела к спектраль-10Й плотности излучения абсо-1ЮТН0 черного тела при опреде-тенных значениях длины волны и [c.31]

Пучок падающего излучения состоит из ряда интервалов длин волн щириной йк каждый, имеющих плотность Ехйк. Плотность излучения каждого интервала длин волн дает вклад в насыщение подмножества доплеровской скорости, увеличивая долю возбужденных атомов и уменьшая долю поглощающих атомов в каждом подмножестве. В том случае, когда переходами возбужденных атомов между доплеровскими подмножествами можно пренебречь, полное насыщение, обусловленное всеми интервалами длин волн, получают интегрированием по всем длинам волн в пучке. Тогда знаменатель в формуле (41) (насыщающий член) принимает вид [c.170]

Использование лазеров в качестве источников возбуждения имеет то важное следствие, что обычное уравнение переноса фотонов (закон Бера) строго справедливо в пределах нулевого потока падающего света п поэтому оно точно выполняется лишь для малоинтенспвных источников света. Высокая плотность излучения лазера, сфокусированного на атомный пар, может вызвать полное перераспределение населенности уровней, участвующих в процессе поглощения, до такой степени, когда уже больше не будет происходить поглощения, т. е. коэффициент поглощения уменьшится до пуля, когда будет достигнуто равновесие вынужденного испускания с поглощением. Такой эффект обычно называют насыщением оптического перехода [16—21]. В этом случае сигнал флуоресценции уже больше не будет пропорционален плотности падающего излучения источника и достигает своего предельного значения, определяемого свойствами атомной системы. [c.202]

Расчет по формуле (I. 5. 40) наиболее сложен в том случае, когда концентрация излучателей в каждом элементарном объеме плазмы является функцией плотности излучения. Наиболее полно перенос излучения в этом общем случае исследован Биберманом и его сотрудниками. В работах [84,85] рассмотрен перенос линейчатого излучения, в [86] — перенос излучения, обладающего сплошным спектром. Полученные интегро-дифференциаль-ные уравнения достаточно сложны. При наличии локального термического равновесия концентрация излучателей не связана с плотностью излучения и рассчитывается по параметрам плазмы в рассматриваемой точке. В этом случае затруднения вызываются лишь неоднородностью плазмы. Чаще всего расчеты (см., например, [88]) выполняются в диффузионном приближении , которое применимо при небольших градиентах параметров плазмы и плотности излучения или вытекающей отсюда малой анизотропии поля излучения. Методы расчета в диффузионном приближении и условия применимости этого метода рассмотрены в [4]. Более строгое рассмотрение частных случаев неоднородности проведено, например, в работах [89, 90]. Совместное решение уравнений переноса излучения и газодинамики рассмотрено в книге Бай Ши-И [91]. [c.182]

Подобным нутом подъема по уровням активного нормального колебания молекула достигает такого уровня полной колебательной энергии, при котором плотность колебательных состояний оказывается настолько высокой, что по отношению к лазерному излучению спектр колебательных состояний можег рассматриваться как непрерывный (так называемая область квазиконтинуума). Качеспвенно можно считать, что начиная с некоторого колебательного уровня активное колебание быстро передает накачиваемую на него энергию на остальные степени свободы молекул. Скорость такой передачи, определяемая ангармоническим взаимодействием активного нормального колебания с другими нормальными колебаниями молекулы, возрастает по мере роста полной энергии, так что молекула со все возрастающей ско-стью поглощает энергию электромагнитного поля и, в конце концов, диссоциирует. [c.159]

Если в задаче функция источника одномерна, то тем не менее радиационный перенос является трехмерным, поскольку в плотность полного потока излучения вносят вклад распространяющиеся по всем направлениям лучи. Плоский слой и сфера имеют осевую симметрию, и, таким образом, интегрирование по телесному углу сводится к интегрированию только по полярному углу 0, т, е. dQ= =2я51П 6d0. Для цилиндра и конуса необходимо интегрирование как по углу основания у, так и по углу Р относительно оси (см. рис. 3 2.9.1). [c.502]

Этот пример был выбран не только для иллюстрации уравнения (22), но также и для пояснения такого важного понятия, как самопоглощение. В численном примере ядро газа между tf l и I—/д =9 в основном непрозрачно. В этом случае плотность потока падающего излучения q на внешней стороне пограничного слоя равна полной величине В -=С Т, а плотность потока эф< )ек-тивного излучения на стенке 7% составляет (0,5) = =0,0625 от излучения газа. Однако плотность потока результирующего излучения на стенке составляет лишь 0,4945 от разности С Т —С Тш, а не 1—0,0625. В пограничном слое плотность потока падающего излучения на стенке уменьигается в результате поглощения, которое превосходит испускание. При фиксированном отношении будем увеличивать i = л дL от нуля до бесконечности. При Sд /L=0 степень чер ноты канала возрастает как 1—2 з( /.), т. е, сначала линейно, как 2 (среднегеометрическая длина пути луча равна 2), а затем более медленно, достигая максимального значения 1. При бдг,//- 0 из уравнения (23в) находим, что степень черноты капала возрастает сначала линейно, как (2—Ь[ц1Ь)(1, затем более медлсиио до достижения максимального значения и далее при стремлении оо снова приближается к нулю, как 2/[3 (бд /L)i ]. Качественно такой же эффект наблюдается в сажистых пламенах горящей нефти и в камерах сгорания это означает, что с увеличением размера пламеии сначала возрастает радиационный поток [c.504]

С периодом полураспада 1,2-10 лет, испускающим р -лучи с максимальной энергией 1,33 Мэе, в 12% случаев имеет место Л -захват. Период полураспада этого изотопа столь велик, что 1 мг естественного калия имеет всеГо около двух распадов в 1 мин и для регистрации излучения калия необходимо брать большие навески. В слое вещества происходит поглощение р -частиц, максимальный пробег которых может быть вычислен по формуле (18а), по их максимальной энергии — 1,33 Мэе. Он равен приблизительно 0,55 г/см . При плотности порошкообразных проб около 2 г см слой полного поглощения р -излучення К составит приблизительно 0,3 см. Слои с толщиной более 0,3 см имеют активность по Р -лучам при измерении в одинаковых условиях, пропорциональную содержанию калия в образце. Излучение [c.362]

Угол вращения а зависит от длины полны к поляризованного излучения, от толщины / слоя оптически актииной среды, через которую проходит световой луч, от природы (состава) оптически активной среды, ее плотности, от природы растворителя, концентрации растворенного оптически активного вещества, температу )ы. Величина а прямо пропорциональна толщине / слоя среды, через которую прошел светово луч, и кон центрации оптически активного вещества (в определенные пределах). [c.589]

Газы многоатомные, такие как Н О, СО2, и полимерные углеводороды, так же как и гетерополярные молекулы, как, например НС1, имеют полосы поглощения в интервале частот, соответствующих температурам, используемым в технике. Следовательно, такие газы при этих температурах обладают тепловым излучением. Как известно, полная энергия теплового излучения, точнее плотность полусферического излучения абсолютно черного тела 1при тем1пературе Т° К определяется на основании закона Стефана — Больцмана [c.9]

Расчет плотности теплового потока излучения и зон поражения от огневого шара. При образовании огневого шара (в результате полного разрушения холодного резервуара) его радиус Кхол (м), а также длительность существования (с) определяются по формулам [c.169]

Обычно кривые чувствительности хорошо воспроизводятся. Как будет показано ниже, в некоторых случаях (прежде всего у позитивных резистов) они не дают полного совпадения с приводимыми в литературе значениями литографической чувствительности, которые выражаются, как правило, в единицах дозы излучения на единицу площади. Параметры чувствительности в этом случае лучше рассматривать совместно с критериями контрастности. Чувствительность и контрастность зависят от свойств и структуры компонентов полимерных резистов химического состава, ММ, ММР, Тс, плотности, средней атомной массы (только для рент-генорезистов) а также от параметров технологического процесса состава проявителя, условий проявления, предварительного и заключительного отверждения. [c.238]

Помимо скачкообразных (саккадических) движений, наши глаза обычно много раз в секунду совершают очень малые случайные движения с амплитудой в несколько угловых минут [390]. Этот тип движения, его называют тремор, очень многие считали обусловленным неспособностью глазных мышц удерживать глаз в строго фиксированном положении. Так продолжалось до тех пор, пока не был найден способ [134, 550, 551] изучить, как протекает зрительный процесс при устранении указанных малых быстрых перемещений изображения на сетчатке. Небольшое зеркальце, закрепленное на глазном яблоке, использовалось для проекции изображения на экран таким образом, что любое смещение глаза вызывало соответствующее смещение проектируемой картины. Элементы изображения проектируемой картины при этом оказывались намертво привязанными к одним и тем же определенным участкам сетчатки. Было установлено, что стабилизированное на сетчатке изображение контрастных картин становится невидимым (т. е. перестает восприниматься зрительным аппаратом) примерно в течение минуты. Однако очень быстрое чередование интервалов наблюдения подобных картин с интервалами полной темноты (лишь бы только избежать эффекта мерцания, при котором глаз даже частично не адаптируется к темноте) восстанавливало способность видеть картину. Быстрое угасание возможности различать детали называется локальной адаптацией моргание и движения глаз типа тремора ликвидируют последствия локальной адаптации и поддерживают максимальную способность различать детали в процессе зрительного восприятия. Фоторецепторы сетчатки вырабатывают лишь сигналы об изменениях в плотности падающего потока излучения, а вовсе не о самой плотности. [c.38]

Фотографическая эмульсия регистрирует полную энергию Q излучения, падающего на нее. Фотоэлектрическая ячейка вырабатывает ток, пропорциональный плотности потока энергии излучения ф = Но сетчатка реагирует только на изменения этой плотности во времени, dфldt = d Qldt . Как могут быть устроены фоторецепторы сетчатки и соединенные с ними нейроны, с тем чтобы функционировать таким, а не другим способом, остается пока только догадываться. Мелкомасштабные частые движения глаз (тремор) превращают изображение неподвижной сцены с высококонтрастными мелкими деталями в последовательность быстро меняющихся изображений. На каждый рецептор сетчатки при этом падает быстро меняющийся по интенсивности поток излучения, что обеспечивает очень сильное непрерывное возбуждение рецептора. Как очень сложная совокупность нервных импульсов, обусловленных такой стимуляцией, преобразуется в восприятие неподвижной картины с различением мелких деталей — тоже остается загадкой. [c.39]

Проведенные Забарило и Репетюк детальные спектрофотометрические исследования дают полное представление об оптических свойствах эталонных растворов, применяемых в качестве стандартов при измерении цветности воды. На основании их можно сделать заключение о целесообразности проведения инструментальных измерений в коротковолновой области видимого излучения вплоть до первого максимума в спектрах поглощения эталонных растворов (350 нм). В этом же участке наблюдается и близкое совпадение оптической плотности обоих стандартов цветности воды. Как видно из рис. 22, эталонные растворы мож- [c.55]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология