Плотность потока лучистого

Различия в монохроматизации потока лучистой энергии ск.чзываются также на чувствительности фотометрических определений следующим образом. Оптическая плотность, как [c.18]

Рис. 1.22. Спектральная плотность потока солнечного излучения на границе земной атмосферы с учетом двух проходов лучистого потока через нее.

Через любой произвольный по площади элемент во Вселенной, который может находиться в поле зрения наблюдателя, распространяется с определенной скоростью энергия излучения. Эту энергию испускают материальные тела в результате тепловых н иных возбуждений молекул, входящих в их состав (тепловая лучистая энергия) сами атомы, составляющие отдельные молекулы, например при переходе из неустойчивых состояний в устойчивые (атомная лучистая энергия, космические лучи) излучатели радиоволн, рентгеновских лучей и т. д., изготовленные людьми. Всю эту энергию можно полностью описать, установив, какое ее количество проходит через элемент площади в единицу времени в каждом из участков спектра излучения. Энергия излучения, проходящая через единичный элемент площади за единицу времени, называется потоком излучения, реже — мощностью излучения в том случае, когда эта величина рассматривается для каждого участка спектра отдельно, ее называют спектральной плотностью потока излучения или спектральной плотностью мощности излучения. Задавая полное распределение спектральной плотности потока излучения, пересекающего данную площадку поля зрения в направлении к наблюдателю, физик полностью [c.47]

В дифференциальном методе оптимальное значение оптической плотности D (и пропускания Т) раствора можно измерить с наименьшей ошибкой по формуле Do .,=0,43—Do, где D,—оптическая плотность нулевого раствора, измеренного по отношению к растворителю. Если 7i и /з — два потока лучистой энергии, прошедшие через растворы с концентрациями i и (где Сг > СО, то отношение их оптических [c.487]

Другие источники энергии. Все тела, находящиеся в космическом пространстве, вносят свою долю в энергию излучения, падающую на поверхность космического корабля. На достаточно больших расстояниях от Земли значение плотности галактического лучистого потока можно взять равным 7,14-10 Вт/м [30]. Это значение существенно меньше плотности потоков солнечного и земного излучения. Рассмотрим тело массой М. Пусть эта масса с относительной скоростью V неупруго соударяется с космическим кораблем. Согласно закону сохранения энергии кинетическая энергия тела непосредственно в момент соударения должна превращаться в тепло. Кинетическая энергия тела массой М равна [c.51]

Остановимся на величинах, которые характеризуют спектр поглощения. Спектр поглощения вещества в растворе выражают обычно как зависимость оптической плотности О или пропускания Т потока лучистой энергии от длины волны Я. Единицами измерения длин волн служат ангстремы (1А = [c.7]

Рис. 12. Зависимость оптической плотности О от интенсивности потока лучистой энергии, прошедшего через поглощающий раствор

Метод диафрагмирования. В наиболее широко применяемых в настоящее время приборах для уравнивания интенсивности потоков лучистой энергии используются диафрагмы с переменной величиной отверстия. Диафрагма соединена с барабаном, который имеет шкалу, проградуированную в величинах оптической плотности D или процентов пропускания Т. К такому типу приборов относятся как визуальные универсальный и горизонтальный фотометры, — так и фотоэлектрические фотоэлектроколориметры ФЭК-М, ФЭК-Н-52, ФЭК-Н-54, ФЭК-Н-57, ФЭК-56. [c.37]

Если растворы подчиняются основному закону светопоглощения и имеются приборы, при помощи которых можно измерять ослабление интенсивности потока лучистой энергии при прохождении через окрашенный раствор, снимая показания значений оптической плотности О или пропускания Т, то рассчитывают концентрацию раствора, пользуясь следующими методами. [c.38]

Прежде чем рассмотреть применение упомянутых уравнений излучения к задачам, связанным с процессами теплопроводности и конвекции, исследуем наиболее простой случай теплообмена при чистом излучении в поглощающей Среде. Рассмотрим излучение между параллельными абсолютно черными, бесконечными пластинами. Интересно отметить, что если пластины разделены непоглощающей средой, то плотность результирующего лучистого. потока от одной пластины к другой равна просто qr=e —64. [c.148]

Градиент температуры в дисперсном слое сохраняется постоянным за исключением небольших участков, прилегающих к граничным поверхностям. Для приближенного решения при большой разности температур граничных стенок может быть сделано допущение о постоянстве температурного градиента по всей толщине слоя. Это допущение линеаризует уравнения (109). Оно справедливо при условии, что плотность результативного лучистого потока не изменяется существенно по толщине слоя или она является небольшой долей от общего теплового потока и теплопроводность материала постоянна. [c.61]

Первый член левой части уравнения (9-1-1) равен плотности результативного лучистого потока, поглощаемого материалом второй член — количество тепла, подводимого конвекцией от нагретой парогазовой смеси и, наконец, третий член учитывает тепло, переданное теплопроводностью от нагретой поверхности. Все это количество тепла идет на нагревание материала (первый член правой части уравнения) и на испарение (второй член уравнения (9-1-1). [c.335]

Подбор чувствительности схемы применительно к плотности исследуемой среды или типу фотоматериала производят изменением зарядного напряжения при помощи потенциометра R в пределах от ПО до 300 в. Время экспозиции при этом же потоке лучистой энергии изменяется в 5—6 раз. Если этот диапазон изменения недостаточен, его можно увеличить, изменяя емкость конденсатора Су, экспозиция уменьшается с уменьшением емкости. Для увеличения чувствительности и сокращения экспозиции можно применить несколько параллельно соединенных фотосопротивлений при условии, что их темповые токи малы. Конденсатор j должен быть хорошего качества, с бумажной изоляцией. [c.535]

Для характеристики ИК-излучения пользуются понятиями лучистая энергия лучистый поток, лучистость, сила и плотность излучения. [c.30]

Поверхностная плотность потока излучения R — отношение лучистого потока к площади излучающей поверхности [c.31]

Таким образом, если известны температуры тела в стационарном состоянии и коэффициент теплообмена, то можно определить плотность поглощаемого лучистого потока [c.234]

Критерий вычисляется по величине плотности поглощенного лучистого потока, которая подсчитывается по формуле (6-16). Коэффициент облученности ф определяется предварительными экспериментами. [c.236]

В прибор входят в датчик оптической плотности, который работает в модулированном двухлучевом потоке лучистой энергии, автоматически компенсируя разность интенсивностей световых по- [c.235]

Отношение плотности лучистого потока, испускаемого в бесконечном малом интервале длин волн, к величине этого интервала длин волн называется спектральной плотностью потока излучения [c.363]

Плотность потока поглощающей лучистой энергии / погл, Вт/м [c.365]

Интегральной и монохроматической объемными плотностями потоков собственного излучения называются лучистые потоки, испускаемые [c.367]

Из нее следует, что плотность потока результирующего излучения при использовании п экранов, устанавливаемых на пути движения лучистой энергии, уменьшается в (п+1) раз. Этот же результат можно получить непосредственно из (17-18). [c.384]

Интегральные уравнения при определенных условиях могут вырождаться в алгебраические, т. е. они будут приводить к одному и тому же результату. Найдем условия, прн которых интегральные и алгебраические уравнения будут находиться в точном соответствии друг с другом. Полное соответствие означает, что должно иметь место равенство местных и средних значений плотностей соответствующих лучистых потоков. Например, для падающего излучения это выражается соотношением [c.403]

Допустим, что серые непрозрачные стенки отражают и излучают лучистую энергию изотропно имеют постоянные, но различные температуры (Г(>Г2) и поглощательные способности Л] и Аг (рис. 18-П. Примем, что основным способом переноса тепла является перенос излучением и что процесс стационарен во времени. Требуется найти распределения плотности потока результирующего излучения и температуры по толщине слоя среды (задача одномерная). [c.427]

Подчеркнем, что вектор плотности теплового потока q может включать все составляющие переноса теплоты, не связанные с видимым движением сплошной среды, например, теплопроводность, излучение (пренебрегая плотностью лучистой энергии), молекулярную диффузию. [c.8]

Минимальную интенсивность облучения считают величиной экспериментальной. Экспериментально установленные минимальные интенсивности облучения для дыхательной арматуры резервуаров -приведены в 3 настоящей главы. Правильная оценка плотности падающего теплового потока возможна на основе теории лучистого теплообмена и данных о геометрических и термиче- Ских характеристиках пламени. [c.126]

Недостаточная монохроматичность потока лучистой энергии вызывает обычно отрицательное отклонение от закона. Рассмотрим два потока лучистой энергии, охватывающие интервалы длин волн Ха — Хд И Х1 — Хп (рис. 6, а). Прсдполо-жим, что измерения в интервале длин волн Ха — Хд, где поток лучистой энергии приближается к идеально монохроматическому излучению, дают величину оптической плотности, равную /)макс, а в интервале длин волн Я1 — Х — >сред из суммы плотностей, полученных при измерениях с идеально [c.15]

Рассмотрим бесконечно узкую систему изотермических излучателей при давлении р, равномерно распределенных по всей области длиной Ь. Оптическая плотность области бесконечно малой длины (1х есть с1Х =рйх оптическая плотность области длиной Ь есть Х=рЬ. На фиг. 1.1 приведен схематический чертеж, где абсцисса имеет размерность оптической плотности. Получим выражение для полной спектральной светимости принимаемой внешней поверхностью, которая окружает изотермически распределенные излучатели, находящиеся в столбе длиной Ь. Полная плотность падающего лучистого потока (в эрг1см -сек) на внешнюю поверхность, очевидно, равна ( й/2я), где й/2л — доля суммарного телесного угла, в котором окружающая поверхность видит распределенные излучатели, если 0 — телесный угол, опирающийся на поверхность, которая окружает излучающий столб. Легко видеть, что спектральная плотность падающего потока (в дрг см - сек) числеппо равна для приемника, помещенного в центре полусферы радиусом Ь, которая заполнена равномерно распределенными излучателями при давлении р. По этой причине (-Йщ/Ла) = 6(0 обычно называется полусферической спектральной излучательной способностью. При отсутствии полусферической геометрии удобно заменить Ь на эффективный нучок подходящей длины. Геометрические задачи подобного типа, встречающиеся в работах по излучению газа, когда рассматриваются проблемы переноса энергии излучения,, детально описаны в гл. 13, 18 и 19. [c.25]

Подбор чувствительности схемы применительно к плотности исследуемой среды пли типу фотоматериала производят изменением зарядного напряжения при помощи потенциометра i , в пределах от 110 до 300 в. Время экспозиции при этом же потоке лучистой энергии изменяется в 5—6 раз. Если этот диапазон изменения недостато- [c.458]

Излучение называется монохроматическим, если оно соответствует какой-либо определенной частоте колебания или длине волны (точнее узкому интервалу длин волн). Излучение, соответствующее длинам волн от О дооо, называется интегральным. Количество лучистой энергии интегрального излучения, которое переносится в единицу времени через некоторую поверхность в поле излучения, называется лучистым потоком. Для характе ри-стики распределения потока на облучаемой поверхности пользуются понятием поверхностной плотности падающего лучистого потока. При расчете ламповых излучателей пользуются понятием энергетической освещенности. [c.39]

Рассмотренные виды поверхностных и объемных плотностей потоков излучения ивляются основными характеристиками лучистого теплообмена на граничных поверхностях и в объеме среды, заполняющей излучающую систему. [c.368]

Метод многократных отражений. Рассмотрим систему тел 1 а 2 (рис. 17-1), имеющих большие размеры по сравнению с расстоянием между ними. Поглощательные способности j4i и Лг и степени черноты б1 и 82 не зависят от температуры и координат точки на поверхностях. Температуры Т, и T a и плотности потоков собственного излучения вдоль поверхностей этих тел не изменяются. Процессы переноса тепла путем теплопроводности и конвекции отсутствуют Рис. 17-1. Система п.юскопара.гяельных процессы лучистого теплообмена не тел. зависят От вре-мени (стационарны). [c.379]

На каждой поверхности будут иметь место лучистые потоки, направленные к поверхности и от нее, которые обусловлены отражением излучения поверхности Ах и включают многократные отражения 0 т всех поверхностей источников и стоков, а также отражения и (или) излучение от адиабатных поверхностей. Для поверхности Л обознач1им этот поток, отнесенный к единице поверхности, через левый индекс подчеркивает первоначальный источник излучения, а обозначение Н вместо W указывает на то, что эта величина есть относительная плотность потока, уменьшенная в силу принятого значения мощности излучения для поверхности Л1 в отношении 1 аТх . Плотности потоков, уходящих с поверхностей Лг, Лзобозначаемые как хЯ2, 1 3 , попадают на различные другие поверхности в геометрическо1м отношении аналогично соответствующим мощностям излучения, но обязаны [c.106]

Величина лучистого теплового потока от газообразных продуктов сгорания определяется в основном излучением трехатомных газов (СОг, НгО) и в первых газотурбинных двигателях составляла небольшую часть ( 10—20%) от суммарного лучистого теплового потока в стенки жаровой трубы камеры сгорания. Максимум поверхностной плотности излучения и температуры стенки жаровой трубы ГТД достигается, по данным ЦИАМ, в сечении, соответствующем местному значению а=1,5—1,7. По длине камеры сгорания температура стенок жаровой трубы и поверхностная плотность излучения проходят через максимум, положение которого смещается по потоку при обогащении смеси (рис. 4.36). Увеличение объемного расхода [c.145]

Распространению теплового излучения в порошках препятствует, вероятно, экранирующее действие частиц порошка, образующих систему малоэффективных (главным образом из-за прозрачности порошков), но многочисленных экранов. В пространстве, заполненном п экранами, лучистый теплообмен, как это следует из уравнения (33), пропорционален Vn+1, уменьшается с увеличением расстояния между граничными поверхностями и почти не зависит от степени их черноты [128]. Установлено, что суммарный тепловой поток через вакуумнопорошковую изоляцию пропорционален толщине слоя изоляции, поэтому свойства ее принято характеризовать эффективным коэффициентом теплопроводности, являющимся функцией температуры. Обычно пользуются средних эффективным, или кажущимся, коэффициентом теплопроводности в определенном температурном диапазоне. Кажущийся коэффициент теплопроводности А, при толщине слоя изоляции более 2—3 см. практически не зависит от толщины и почти не зависит от степени черноты граничных поверхностей. При меньшей толщине коэффициент возрастает из-за непосредственного проникновения излучения сквозь относительно небольшое число полупрозрачных частиц. С увеличением плотности проницаемость порошков снижается и зависимость коэффициента теплопроводности от степени черноты становится более слабой. [c.115]

В 23 доказано, что силовые линии гравитационного поля могут отражаться и проходить через поверхность раздела плотностей двух сред. Следовательно, проходящие через поверхность раздела плотностей двух сред силовые линии гравитационного поля также могут поглощаться и рассеиваться внутри второй среды. Учитывая, что согласно уравнениям (1 и 4) прямолинейный участок силовых линий гравитационного поля Солнца равен Ь = 0,387 км, который соответствует диапазону средних радиоволн, поэтому для получения приближенш)1х данных лучистого потока поглощенной гравитационной энергии можно использовать закон Бугера-Ламберта (уравнение 75) для световых лучей. Как видно из табл. 6 при угле падения силовых линий гравитационного поля иа поверхность Солнца 0 , т.е. перпендикулярно к поверхности, доля прошедшей энергии максимальная, а отражегшая энергия минимальная. Чем глубже проникают силовые линии гравитационного поля в массу Солнца, тем больше плотность вещества. По закону Бугера-Ламберта, чем больше масса поглощающего вещества рх, приходящаяся на единицу площади прошедшего пучка силовых линий гравитационного поля, тем больше поглощенной и рассеянной внутри Солнца энергии гравитационного поля. Таким образом, силовые линии гравитационного поля ( 22), так же как и световые лучи, при поглощении превращаются в основном в тепловую энергию. Хромосфера Солнца нагревается как за счет световых лучей фотосферы, так и встречных им силовых линий гравитационного поля Солнца, входящих в хромосферу через корону Солнца. Это и приводит к нагреву до 10 градусов хромосферы Солнца, располо-жершой между фотосферой и короной [41]. В целом причиной перегрева хромосферы Солнца является поглощение световых лучей фотосферы и силовых линий гравитационного поля. Эти данные дополнительно подтверждают, что и по этим показателям гравитационное поле и электромагнитное поле ведут себя как единое поле. [c.90]

Светлые кварцевые излучатели— трубт из кварцевого стекла с нитью накала из вольфрама или хромоалюминиевого сплава. В СССР выпускаются кварцевые излучатели в виде трубок различной длины диаметром 10 мм. Внутри трубки, заполненной парами Йода, размещена вольфрамовая нить с температуро11 около 2100° с. По сравнению с ламповыми излучатели трубчатые имеют больший срок службы и меньшие габариты при той же мощности, что позволяет реализовать большую плотность лучистого потока (до 60 кВт/м ). [c.82]