Температура яркостная

Таблица 10.1 Цветовая и яркостная температуры вольфрама

Контактные методы измерения температуры применительно к факелу непригодны, потому что чувствительный элемент прибора (например, спай термопары) будет испытывать влияние не только всех слоев пламени, но и окружающей среды. Оптические методы измерения температуры как яркостной, так и цветовой позволяют установить среднюю оптическую температуру, не совпадающую ни со средней массовой, ни тем более с максимальной температурой пламени. Связь между истинной температурой Т и оптическими температурами яркостной и цветовой Т , как известно, выражается приводимыми ниже уравнениями [c.162]

Квазимонохроматические пирометры. Предназначены для измерения температуры нагретого тела бесконтактным методом путем визуального определения энергетической яркости измеряемого тела при длинах волн, как правило, близких 0,65 мкм. Действительная температура тела Т может быть определена по яркостной температуре Та по формуле [c.349]

Оптические пирометры, как и радиационные, градуируют ио излучению абсолютно черного тела. Поэтому при измерении температур реальных тел они показывают более низкую по сравнению с действительной — так называемую яркостную монохроматическую температуру, т. е. температуру абсолютно черного тела, при которой интенсивность монохроматического излучения последнего равна интенсивности монохроматического излучения реального тела. Однако погрешность от неполноты излучения у оптического пирометра меньше, чем у радиационного. Так, при коэффициенте теплового излучения 0,9— 0,7 погрешность в измерении равна 7—25 °С при измерении температуры около 1000 С и 15—50 °С при измерении температуры 1500 С, т. е. достигает 0,7—3,0%-Тем ие менее для неокисленных тел (в вакууме, защитной атмосфере) с е=0,3- 0,4 эта погрешность может достигать 100 °С. [c.35]

Что такое кажущаяся температура (яркостная, энергетическая и цветовая) [c.31]

Оптическая пирометрия основана на измерении интенсивности излучения нагретого тела, которая связана с его температу ол законами теплового излучения или термического равновесия. Различают спектральную (яркостную), радиационную и цветовую пирометрию. Область применимости оптической пирометрии ограничена чувствительностью приемников излучения, поскольку с понижением температуры интенсивность излучения уменьшается. [c.105]

Значительно более точными по сравнению с радиационными являются оптические пирометры (пирометры частичного излучения). Они работают на принципе сравнения яркости свечения измеряемого тела с яркостью свечения нити электрической лампочки, температура которой однозначно связана с проходящим через нее током. Сравнение осуществляется наблюдателем, причем человеческий глаз способен весьма точно уловить момент равенства яркостного свечения обоих объектов, когда температуры и нити, и измеряемого тела будут равны и могут быть определены по показанию включенного в цепь лампы прибора, заранее проградуированного непосредственно в градусах. [c.34]

В системе используется вихретоковый прибор со специальным накладным преобразователем, заключенным в двойную металлическую оболочку из коррозионно-стойкой стали, охлаждаемую водой. Для компенсации влияния изменения температуры трубы на показания прибора применен измеритель температуры - яркостный фотоэлектрический пирометр, состоящий из сферически вогнутого зеркала и фотодиода. Напряжение с фотодиода, пропорциональное температуре трубы, подается на ламповый вольтметр толщиномера и вносит соответствующую поправку в его показания. Толщина стенки измеряется при скорости движения труб до 7. .. 8 м/с. Суммарная погрешность измерения толщины стенки горячей трубы не превышает 4 % от номинального значения. [c.597]

Яркостные пирометры основаны на одновременном наблюдении за яркостью свечения контролируемого объекта в инфракрасном (при температуре менее 600"С) или видимом диапазоне электромагнитных волн и эталонного источника (обычно накаливаемой нити). Изменяя яркость свечения нити путем регулировки протекающего тока и сравнивая через монохроматический фильтр яркость нити на фоне контролируемого объекта (при низких температурах с помощью преобразователей), оператор добивается пропадания части изображения нити с наивысшей температурой. В этом случае температура участка нити и контролируемого объекта будут одинаковы, что позволяет по градуировке регулятора тока накала найти температуру контролируемого объекта. [c.189]

Чувствительность капиллярного контроля в большой степени зависит от качества и правильности подбора дефектоскопических материалов, поэтому они проходят предварительную проверку. Смачиваемость и вязкость пенетранта проверяют по диаметру и времени растекания капли на поверхности материала контролируемого объекта. Индикаторные способности проверяют по сравнению с некоторыми стандартными растворами. Для этого 10%-ный раствор пенетранта в растворителе набирают в пробирку и визуально сравнивают его цветовой, яркостный контраст или способность люминесцировать в ультрафиолетовых лучах со стандартным раствором в таких же пробирках. Кроме того, смотрят, не расслаивается ли пенетрант в пробирке, нет ли в нем взвешенных частиц, измеряют его плотность, температуру кипения и воспламенения., [c.65]

Разница между измеренной оптическим пирометром яркостной температурой 2400 К и истинной температурой, вычисленная по этой формуле, при излучательной способности 0,9 0,4 и 0,3 составляет 27 262 и 357 К [9, с. 426]. Поэтому при использовании яркостного метода для измерения температур конденсированных смесей, содержащих окислитель и металлическое горючее, необходимо- дополнительно производить измерение излучательной способности исследуемого участка пламени (непосредственно в мо- [c.25]

Основное усиление сигнала, несущего информацию о распределении плотности потока теплового излучения от контролируемого объекта, осуществляется линейным усилителем У, выходные сигналы с которого поступают на сумматор СМ1. На другой вход сумматора СМ1 подается серия пилообразных импульсов от блока формирования шкалы температур ШТ, позволяющих получить, например, в нижней части растра полосу, яркость свечения которой соответствует линейному изменению температуры. Помимо этого для получения сложных синтезированных изображений на сумматор могут Подаваться сигналы и с других устройств и блоков. Таким образом сумматор СЛ 1, формирует видеосигнал, обеспечивающий получение основного изображения с яркостной отметкой, где наибольшая плотность потока излучения соответствует наиболее яркому свечению экрана электронно-лучевой трубки ЭЛТ (позитивное изображение). Результирующий сигнал, заполняющий все время кадра с выхода сумматора СМ поступает на блок формирования изотерм ИТ и на сумматор СМ (в положении 1 переключателя ПР). [c.203]

Источники теплового излучения, температура и ее измерение. Статистическое и термодинамическое определение температуры. Международная практическая шкала. Яркостная, цветовая и радиационная температура, их взаимосвязь. Реперные точки темпера-турных шкал. [c.375]

Яркостной температурой серого излучателя Г и истинной температурой Г называют такую температуру АЧТ, при которой его спектральная яркость для некоторой длины волны "к равна спектральной яркости данного излучателя при той же длине волны [c.534]

Спектральная (яркостная) пирометрия основана на измерении интенсивности излучения при фиксированной длине волны. При этом спектральный пирометр калибруется по излучению (на той же длине волны) абсолютно черного тела в градуса яркостной температуры Тх, связанной с термодинамической температурой Т соотношением [c.105]

В гл. 16 и 17 излагаются оптические методы измерения температуры пламен. Этим вопросом Пеппер занимался длительное время. В первой из этих глав обсуждаются различные методы измерения температуры (яркостной, цветовой, метод обращения и его модификация, двухпутный метод, метод горячей проволочки с компенсацией). Во второй же дискутируется вопрос о температуре заселения и трансляционной температуре радикалов. В качестве дополнительной литературы к этим главам можно рекомендовать сборник статей Оптическая пирометрия плазмы [48] и книги Гейдона и Вольфгарда Пламя, его структура, излучение и температура [49] и Кадышевича ]йзмеренйе температуры пламен [50]. Поскольку в книге Пеннера отечественные работы по оптической пирометрии пламен не отражены, мы сочли целесообразным привести библиографию по этому вопросу [53—70]. [c.10]

Гросс и Конвей [39] при изучении особенностей горения так называемого алюминиевого солнца (горение капли алюминия в кислороде) провели измерение температуры зоны реакции с помощью оптического пирометра. По их измерениям температура пламени лежит в пределах 3030- 3530 °С. В работе [40] исследована цветовая и яркостная температура кислород-алюминиевой лампы-вспышки. Для всех типов ламп максимальна температура (определенная пирометром) равна 3500 °С и приближается к расчетной. Их яркостная температура несколько меньше и лежит в пределах 2930—3180 °С, [c.44]

При измерении температуры пламени жидкостей, сгорающих в резервуарах, довольно удобными являются пирометры с исчезающей нитью. Но, как известно, эти приборы дают так называемую яркостную температуру, т. е. температуру абсолютно черного тела, яркость которого в данном интервале длин волн одинакова с яркостью взятого пламени. Яркостная температура может очень сильно отличаться (на несколько сотен градусов) от истинной температуры в зависимости от степени черноты измеряемого объекта. В последние годы предложен ряд приемов, которые позволяют достаточно просто найти при помощи пирометров истинную температуру пламени и определить степень черноты последнего [17, 18]. К таким приемам относится метод, при котором яркостная температура пламени определяется для двух различных длин волн, и способ, в котором используется так называемая температурная лампа. Остановимся подробнее на последнем методе. [c.62]

Температурная лампа представляет собой лампу накаливания, в которой металлическая спираль заменена тонкой металлической лентой. При включении лампы определяется яркостная температура ленты при разной силе электрического тока. Таким образом, измеряя достаточно точно ток, протекающий через лампу, можно по градуировочной кривой установить яркостную температуру ленты лампы. [c.62]

Во время опыта измеряют яркостную температуру пламени, включают лампу и пропускают через нее ток, при котором яркостная температура 5л лампы на 200—300° выше Зп. По градуировочной кривой находят Зл и, наконец, измеряют яркостную температуру лампы Злп через исследуемое пламя. Полученные данные позволяют найти истинную температуру Т пламени и степень е черноты последнего. Необходимые для этого формулы можно получить, идя следующим путем. [c.62]

Если через В обозначить яркость пламени через X, — длину волны света, при которой происходит определение яркостных температур через е — степень черноты пламени, то на основании закона Планка можно [c.62]

При измерении яркостной температуры пирометром обычно используют красный фильтр, пропускающий лучи, эффективная длина волны которых равна 0,65 мк. Величина отношения СзД в этом случае равна 2,18.10 град. Таким образом, измерив яркостные температуры и используя соотношения [c.63]

Следовательно, если известны величины кг Хг м измерены яркостные температуры пламени 8, и 5 , то легко найти истинную температуру пламени Тп. [c.64]

На практике для энергетических измерений чаш,е всего пользуются лампами накаливания с вольфрамовыми нитями или лентами. В табл. 10.1 приведены цветовые и яркостные температуры для вольфрама. [c.255]

Обозначение Тя — яркостная температура (остальные обозначения см. в табл. 19.12) [c.316]

Оптические микропирометры с исчезающей нитью переменного накала предназначены для измерения яркостной температуры нагретых твердых или жидких тел малого размера, а также для измерения температурных градиентов на поверхности нагретых тел. Применяются при проведении научно-исследовательских работ. Они имеют встроенный электроизмерительный прибор с градуировкой непосредственно в °С, по могут работать и с внешним измерительным прибором (миллиамперметром класса 0,1 или лабораторным потенциометром с образцовой катушкой сопротивления). [c.158]

В данной работе в качестве стандартного источника используется лампа сплошного излучения с вольфрамовой нитью известной яркостной температуры. В паспорте лампы дается яркостная температура в зависимости от силы тока в лампе. Яркостную температуру следует перевести в цветовую [2]. [c.226]

Коган А. В,, Л а х В. И., Некоторые методы измерения истинной температуры яркостными пирометрами. Научно-технический сборник Электротермия , 1963, № 2, Научно-технический сборник Электротермия , ЦНТИЭлектропром, 1963, № 6. [c.326]

Но так как излучение тела зависит не только от его температуры, но и от его коэффициента теплового излучения, разные тела при одной и той же температуре будут посылать на рабочий конец термоэлемента пирометра разное количество энергии. Поэтому градуировку этих пирометров производят по специальной эталонной лампе, имеющей свойства абсолютно черного тела. При измерении температуры реальных физических тел пирометр будет показывать меньшую против действительной яркостную температуру интегрального излучения. Для больщинства нагреваемых в электрических печах изделий и материалов, поверхность которых окислена, коэффициент теплового излучения е=0,9 0,7, и для них погрешность измерения составит 2,5—9,0%. В случае нагрева в защитной атмосфере или в вакууме, когда поверхность тел блестящая и е достигает 0,4—0,3, погрещ-ность равна 25—35%- Поэтому с помощью радиационного пирометра нельзя вести точное измерение температуры, пользоваться им можно лишь в случаях, когда поверхность объекта излучения близка по своим свойствам к абсолютно черному телу или точно известен коэффициент теплового излучения тела, температуру которого надо измерить. [c.34]

Фотоэлектрические пирометры. С их помощью можно либо измерять температуру по яркостному методу, либо использовать как пирометр частичного излучения. В первом случае используется зависимость температуры от спектральной энергетической яркости, а во втором — от температуры энергетической яркости излучения в ограниченном интервале длин волн, не описывающаяся ни формулой Планка, ни формулс-й Стефана-Больцмана. [c.350]

В соответствии с методом с помощью пирометра измеряют две температуры поверхности— яркостную Гцрн (см. разд. 7) и истинную Гист — в монохроматическом свете с длиной волны [c.461]

В связи с этим для целей нераэрушающего контроля наибольшее применение получили бесконтактные методы измерения температуры по тепловому излучению с помощью пирометров, которые принципиально не имеют ограничений по верхнему значению измеряемых температур. В зависимости от принципа действия различают пирометры яркостные, цветовые и радиационные [1, 15, 16]. Последние, особенно предназначенные для измерения малых температур, иногда называют радиометрами (измерителями радиационного потока). Некоторые данные по параметрам различного типа пирометров приведены в табл. 5.7. [c.189]

На примере контроля листового изделия (рис. 5.19) рассмотрим основные виды изображения, получаемые при различных режимах работы термовизора. Первое изображение (рис. 5.19, а) показывает распределение температур в виде изменения яркости свечения точек экрана, причем большой температуре соответствует яркое свечение экрана (яркостная отметка, позитивное изображение). Верхнюю часть занимает изображение нагретого листа, края которого отмечаются ярко-белым свечением, так как здесь излучение исходит непосредственно от источника теплоты. В нижней части кадра видна шкала температур, яркость свечения которой [c.206]

В связи с этим приоритет отдан бесконтактным системам контроля, основанным на использовании законов излучения тел с учетом их оптических характеристик. Среди них важное место зантают всевозможные пирометры радиационные, основанные на взаимосвязи между температурой тела и общим потоком энергии, излучаемой этим телом в широком диапазоне длин волн яркостные, учитывающие зависимость яркости излучения тела от температуры в определенном диапазоне частот, и цветовые, основанные на измерении распределения энерпш внутри измеряемого участка спектра в зависимости от температуры. Использование пирометров обеспечивает малую инерционность системы контроля, оперативное управление и высокую точность ( 0,1 + 0,5°). Чувствительность такггх систем, однако, зависит от степени прозрачности окна кристаллизационной камеры, обеспечивающего вывод теплового излучения. В процессе кристаллизации оно может запыляться, что ведет к существенному падению чувствительности системы. Использование же термопар и пирометров в высокоинерционных системах вполне допустимо, поскольку тепловая инерция системы сглаживает температурные возмущения. Указанные датчики обеспечивают условия, при которых вся система не выходит из стационарного состояния. Техническое воплощение высокоинерционных систем не связано с особенными трудностями. Тем не менее, они требуют создания громоздких кристаллизационных установок, что целесообразно при выращивании крупных и особо крупных монокристаллов, или при массовом их производстве. [c.142]

Яркостными пиромефами измеряют спектральную яркость объекта на определенной длине волны, которая сравнивается с яркостью АЧТ. В качестве АЧТ используется спираль специальной лампы накаливания. Ярко-стные пиромефы применяют для измерения высоких температур (св. 600 °С), при которых тела начинают излучать в видимой области, а интенсивность излучения достаточна для его регисфации в узком спекфальном диапазоне визуально или с помощью фотоприемников типа ФЭУ, фотодиода. [c.536]

Квеллерон и Скартазини для изучения горения порошкообразного алюминия в кислороде сконструировали горелку, дававшую непрерывное и устойчивое пламя [37, 38]. Горение порошкообразного магния в кислороде на этой горелке исследовал Скартазини [12]. Образующееся при горении алюминия и магния ослепительно белое пламя имело длину около 0,15 м. Окись алюминия создавала большое дымовое облако, состоящее из очень мелких частиц. Колебания в составе смеси, даже очень небольшие, вызывали сильное изменение температуры пламени. Так, избыток кислорода в смеси в 2,5% (масс.) по сравнению со стехиометрическим ее составом (47% кислорода) понижал температуру пламени алюминия на 400°С. Образующаяся при горении окись магния состояла из очень мелких кристаллических частиц, размеры которых лежали в пределах 20—1500 нм. Максимальная яркостная температура по высоте исследованных пламен алюминия составила 3260°С, а пламен магния — 2480 (Я = 665 нм) и 2620 (Х = 540 нм) °С. [c.44]

По увеличению измеренных температур диффузионных пламен исследованные горючие материалы располагаются в следующий ряд ароматические соединения<парафины<уротропин<гекс-азадекалин<металлы. Например, измеренные температуры пламени бензола, гептана, уротропина, гексазадекалина и магния составляет соответственно 1410, 1660, 1750, 1800 и 2230 °С. Температура стационарного горения бензина Б-70 равна 1420°С. Это значение согласуется с литературными данными. В работе [19, с. 75] температура бензиновой горелки измерена тремя методами. Температура пламени бензина, определенная яркостным методом с учетом коэффициента черноты е, принятого равным 0,1, составила 1300—1400 °С. Методом выравнивания яркостей было получено значение1475°С. Значения температур, полученные с использованием спектрографа, совпали со значением 1475 °С с точностью 50°С. В отличие от расчетных, измеренные температуры пламен ароматических соединений меньше температур пламен парафинов, что объясняется неполнотой сгорания углерода (и частично водорода) в пламенах ароматических соединений. В отличие от расчетной, измеренная температура пламени алюминиево-магниевого сплава меньше температуры пламени магния, что объясняется неполнотой сгорания алюминия. Измеренная температура пламени [c.48]

Последний образец получен авторами вакуумным опособом при пиролизе метана на поверхности графитовой пластинки размером 15 X 6 X 60 мм, нагретой непосредственным пропусканием через нее электрического тока до яркостной температуры 2200° С при остаточном давлении в вакуумной амере 15—18 мм рт. сг. Температуру измеряли оптическим пирометром ОППИР-017 с точностью до 50° С. Обоим образцам механической обработкой придавали форму прямоугольных пластинок с размерами [c.51]

Хоттел и Брайтон предложили определять истинную температуру светящегося пламени на основании измерений яркостной температуры пламени для двух различных длин волн, применив для этой цели красные и зеленые фильтры с известной эффективной длиной волны пропускания [18]. В самом деле, если написать соответственные соотношения для взятых двух длин волн, то после несложных математических операций можно прийти к следующим формулам [c.63]

Для характеристики абсолютной яркости излучения тел используют понятие яркостной температуры. Она определяется как температура абсолютно черного тела, при которой его спектра.льная яркость равна спектральной яркости данного тела. Яркостная температура тел не превышает их истинной температуры и, вообще говоря, зависит от длины волны. Для серых тел [c.254]

Техника и практика спектроскопии (1976) -- [ c.254 , c.255 , c.333 ]

Количественная молекулярная спектроскопия и излучательная способность газов (1963) -- [ c.395 ]

Техника и практика спектроскопии (1972) -- [ c.250 , c.251 , c.325 ]

Теплопередача (1961) -- [ c.142 , c.143 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология