Козени Кармана уравнение

Это уравнение Карман назвал уравнением Козени. Для больших значений Ке Блейк предложил принять, что действительная скорость потока [c.54]

Козени[ ] вывел полуэмпирическое уравнение для проницаемости, которое Карман[ > применил для определения поверхности порошков. Уравнение имеет следующий вид [c.411]

Это уравнение было впервые получено Козени и впоследствии преобразовано Карманом > . Если сравнить выражения (1-36), (1-57) и (1-58), можно записать, что сопротивление осадка фильтрации [c.25]

Несмотря на сложность микрофизического и макроскопического механизмов процесса, Ю. Б. Юрченко успешно применил метод аналогии и нашел расчетные соотношения акустической сушки в слое. По аналоговой модели (по Рэлею или Козени-Карману) слой псевдо-ожиженного материала представлен моделью параллельных каналов. Диаметр каналов рассчитан в соответствии с требованием их эквивалентности общей поверхности частиц и порозности слоя. Интенсивность акустической сушки представлена уравнением [c.49]

Правильный учет влияния пористости был впервые сделан Козени для ламинарного потока. В противоположность некоторым более ранним гипотезам, согласно которым гранулированный слой эквивалентен системе параллельных капилляров, Козени математически рассматривал гранулированный слой как один широкий канал с гидравлическим диаметром, определяемым объемом и поверхностью пустого пространства в слое. Впоследствии Карман собрал многочисленные данные, сопоставил их с уравнением Козени и эмпирически распространил это уравнение на турбулентный режим. [c.257]

Разность давлений по колонке, необходимая для создания определенной скорости газа, как мы видели, зависит от вязкости газа, длины колонки и проницаемости набивки. Очевидно, проницаемость набивки колонки растет по мере увеличения диаметра частиц, которыми она заполнена. Для наших целей нет необходимости подробно анализировать этот вопрос. На основании хи.мнко-технологических опытов по исследованию процесса движения текучей среды в слое гранулированного материала (Козени, Карман, Эргуп, Розе [3]) было показано, что К можно выразить при помощи уравнения [c.208]

Козени, Карман и Тиллер пытались путем развития теории прийти к большей согласованности с практикой, однако без успеха. Причину следует искать в том, что используемая модель пористой среды характеризуется определенной упорядоченностью и в соответствующих случаях могло бы быть решено уравнение Навье-Стокса. Для капиллярных моделей со статистическим распределением длины и диаметра капилляра этот путь неприменим. Течение каждой материальной точки жидкости рассматривается как статистический процесс, для которого должно соблюдаться распределение вероятности / (л , (). Если рассмотреть из совокупности точек [c.104]

Блейк воспользовался результатами, которые получили Стантон и Панел [33], показавшие, что для случая движения потока в кольцевом зазоре между трубами существует вполне определенная гладкая зависимость между безразмерными группами Rg QfU и DuQf g/l. Исходя из предположения Дюпюи, что истинная скорость равна и/е и что характеристическим линейным размером является е/8, Блейк получил для пористой среды аналогичные группы Re g QfU и eQ gцS. Эти соображения более подробно рассмотрены у Козени [19], который в основном согласился с уравнением Блейка. Карман [4,5], изучая слой сферических частиц, ввел соотношение 5 = 6(1 — е)/о р и объединил идеи Блейка и Козени, результатом чего оказалось уравнение для потерь напора в слое (Кармана— Козени) [c.14]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология