Тепловое излучение Общие положения

Общие положения. Процесс перехода тепла путем конвекции от окружающей капельно-жидкой или газообразной среды к поверхности стенки является гораздо более сложным, чем теплопроводность и тепловое излучение, и недостаточно изучен. Передача тепла конвекцией заключается в том, что в подвижном слое жидкости или газа, прилегающем к стенке, вследствие течения в соприкосновение со стенкой приходят все новые и новые частички, которые либо уносят с собой тепло, либо отдают его стенке. Такой перенос тепла от стенки к жидкости или, наоборот, от жидкости к стенке (под жидкостью подразумеваются как капельные жидкости, так и газы) в дальнейшем будем называть теплоотдачей. [c.299]

Среди других общих источников ошибок можно назвать тепловое излучение и отражение оптическим клином, модулятором, ножами щелей и образцом или веществом сравнения. Эти факторы вносят погрешность порядка 0,1-0,2% в положение нулевой линии в двухлучевом приборе [106] и 1-2%-в однолучевом. [c.257]

Общие положения. В технике нам чаще приходится иметь дело с такими случаями теплообмена, когда задана температура той окружающей среды, с которой эта поверхность обменивается теплом, а не температура поверхности стенки. Сравнительно с вопросами теплопроводности и теплового излучения твердыми телами проблема перехода тепла от окружающей жидкой или газообразной среды к поверхности стенки посредством конвекции является гораздо более сложной, а потому в значительной части еще далеко не разрешенной до настоящего времени. Когда мы имеем дело с переходом тепла от твердого тела к жидкости или газу, то теплообмен за счет теплопроводности по своей величине отступает на задний план по сравнению с теплооб-меном за счет конвекции. Последняя, как уже было сказано выше, состоит в том, что в подвижном слое жидкости или газа, прилегающего к стенке, вследствие течения, существующего в этом [c.32]

Нейтронная дозиметрия — нелегкая проблема из-за многообразия элементарных актов взаимодействия нейтронов с веществом и в особенности, из-за сильной зависимости величины сечений этих процессов как от химического состава облучаемой системы, так и от энергии нейтронов. Поэтому в настоящее время она еще удовлетворительно не разрешена ни в общем виде, ни для отдельных конкретных случаев. Такое положение объясняется отчасти тем, что во всех практических случаях имеют дело не с чистым нейтронным излучением. Нейтронное излучение всегда сопровождается в зависимости от способа получения нейтронов более или менее интенсивным у-излучением. Далее, проблема нейтронной дозиметрии весьма значительно усложняется тем, что различные по энергии группы нейтронов — тепловые, медленные, быстрые — ведут себя при взаимодействии с веществом по-разному. Поэтому только с очень грубым приближением можно применять простой закон ослабления к нейтронному излучению, не принимая во внимание изменение величины различных сечений, связанное с замедлением нейтронов. Наконец все измерительные методы нейтронной дозиметрии основаны на совсем особых явлениях, которые очень сильно отличаются от того, с чем имеет дело обычная дозиметрия в лучшем случае с помощью этих методов возможно получение численных данных, пропорциональных числу нейтронов определенной энергетической группы. Ввиду неудовлетворительного состояния нейтронной дозиметрии и очень больших принципиальных трудностей здесь можно только дать неполный обзор методов, результатов и задач практической нейтронной дозиметрии. [c.146]

Конвективный перенос тепла и водяного пара с поверхности листа в воздух происходит всегда, когда имеется достаточный градиент температуры или концентрации водяного пара, чтобы создать необходимую движущую силу. Наоборот, когда градиенты направлены в сторону листа, потоки тепла и водяного пара также бывают направлены в сторону листа, что увеличивает общее поступление тепла к листу и может приводить к образованию росы. Обычно такое положение, когда оба потока направлены в сторону листа, наблюдается ночью днем поток водяного пара редко имеет такое направление, а поток тепла бывает направлен к листу лишь при относительно высокой температуре окружающего воздуха. В таких условиях тепловая нагрузка листа превосходит нагрузку, получаемую за счет одной только поглощенной радиации, а собственное излучение и транспирация представляют собой единственные возможные механизмы рассеяния энергии. [c.255]

Общие положения. В технике чаще приходится иметь дело с такими случаями теплообмена, когда задана температура окружающей среды, а не температура поверхности стенки. Сравнительно с теплопроводностью и тепловым излучением переход тепла посредством конвекции от окружающей жидкой или газообразной среды к поверхности стенки явлде гся гораздо более сложным и далеко еще не изученным процессом. При переходе тепла от твердого тела к жидкости или газу теплообмен за счет теплопроводности по своей величине отступает на задний план по сравнению с теплообменом за счет конвекции. Последняя состоит в том, что в подвижном слое жидкости или газа, прилегающего к стенке , вследствие течения, существующего, в этом слое, в соприкосновение со стенкой приходят все. время новые. и новые частички, которые, таким образом, лйбо уносят с собой теплоту, либо отдают ее стенке, с которой соприкасаются. Такой конвективный перенос [c.202]

Общие положения. Сравнительно с теплопроводностыо и тепловым излучением переход тепла путем конвекции ог окружающей капельножидкой или газоо бразной среды к поверхности стенки является гораздо более сложным и недостаточно изученным процессом. При переходе тепла от твердого тела к жидкости или газу теплообмен вследствие теплопроводности по своей величине весьма незначителен по сравнению с теплообменом конвекцией. Передача тепла конвекцией заключается в том, что в подвижном слое жидкости или газа, прилегающем к стенке, вследствие течения, существующего в этом слое, в соприкосновение со стенкой приходят все время новые и новые частички, которые либо уносят с собой тепло, либо отдают его стенке. Такой конвективный перенос тепла от стенки к жидкости или, наоборот, от жидкости к стенке, подразумевая под жидкостью как капельные жидкости, так и газы, в дальнейшем будем называть тепл ао т д а ч е й. [c.259]

Разработана ЛенНИйгипрохимом совместно с НИКПиН. Содержит общие положения по нормированию топливно-энергетических ресурсов, структуру норм расхода тепловой и электрической энергии в производстве карбида кальция и методику расчета. Приведены нормативы потерь электрической энергии на излучение и конвенцию с поверхности кожуха и пода карбидной печи потери электрической энергии в трансформаторах, потери тепла с кожуха и пода печи.. [c.8]

В начальном положении щель экрана (фиг. 7-10) была закрыта для светового и теплового излучения генератора. Радиометр визировался на холодный излучатель, и показание потенциометра при этом равнялось ао- Температура помещения во время опыта практически не изменялась, так как каждый опыт продолжался не более 1 мин. Затем включался излучающий гейератор, открывалась щель экрана и измерялась э. д. с. термостолбика О], соответствующая энергии полного интегрального излучения генератора, т. е. фиксировалось смещение зайчика на шкале гальванометра. Вслед за тем щель экрана закрывалась, и на штатив укладывался исследуемый материал определенной толщины и влажности, измерялось его излучение при данных комнатных условиях, т. е. устанавливался по потенциометру отсчет. После этого открывалась щель экрана и измерялась (пониженная) э. д. с., соответствовавшая количеству лучистой энергии, прошедшей через материал, т. е. устанавливался отсчет а . Таким образом, пропускание материалом общего, лучистого теплового потока при исследовании определялось как отношение пропущенного теплового потока ], пропорционального разности Яд — > тепловому интегральному лучистому потоку от генератора излучения Ео, пропорционального О)—а , т. е. проницаемость [c.200]

Однако механгомы возникновения излучения в АЭС и АФС различны. В АЭС атомы возбуждаются под действием тепловой энергии. Возбужденные и невозбужденные атомы находятся между собой в термодинамическом равновесии, положение которого зависит от температуры и определяется уравнением Больцмана. В АФС возбуждение атомов происходит под действием внешнего источника излучения (см. рис. 11.14, в). Доля возбужденных атомов определяется в первую очередь не температурой атомизатора, а интенсивностью этого источника. Поскольку необходимым условием для возникновения атомно-флуоресцентного излучения является предварительное поглошение атомом кванта света подходящей энергии, то метод АФС, будучи по сути эмиссионным, имеет и много общего с методом атомно-абсорбционной спектроскопии. [c.249]

Установка работала при тепловом потоке с поверхности 14,5 впг1см , что соответствовало току приблизительно 240 а. Разность температур между поверхностью пластины и средой менялась от 15 до 34° С в зависимости от положения термопары и излучательной способности пластины. При определении конвективного коэффициента теплоотдачи (и, следовательно, числа Нуссельта) необходимо знать конвективную составляющую теплового потока с поверхности. Эту составляющую можно найти, вычитая из общего теплового потока поток тепла, связанный с излучением, ое(Т — Т ). Чтобы обработать данные в форме МиЮг ) = /(5), свойства воздуха (за исключением коэффициента объемного расщирения Р) выбирали при локальной определяющей температуре [c.38]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология