Нейтроны определение

Заметим, что поток относится к нейтронам определенной скорости V и измеряется числом нейтронов через единицу плош ади в единицу времени. [c.44]

Таким образом, нейтроны определенной скорости, названные пучком, взаимодействуют с ядрами образца. Однако ядра совершают беспорядочное движение, определяемое температурой. Следовательно, в конечном счете эксперимент состоит в измерении взаимодействия между нейтронами данной скорости и ядрами всех скоростей. Результат всех этих взаимодействий — величина а (ь>) графическое представление этих функций и есть кривые поперечных сечений, на которые мы часто ссылаемся. [c.94]

Если контролируемый объект представляет собою богатое водородом либо другими легкими элементами вещество, весьма точное определение уровня может быть проведено с помощью приборов, действие которых основано на замедлении нейтронов. Принципиальная схема нейтронного уровнемера приведена на рис. 44. Приборы состоят из источников быстрых нейтронов и счетчика медленных нейтронов. Определение уровня проводят, перемещая источ- [c.232]

Цепная реакция в ядерном реакторе обусловлена наличием источника первичных нейтронов в активной зоне реактора, образовавшихся в результате радиоактивного распада. Если нейтрон определенной энергии поглощен ядром урана, то с определенной вероятностью это ядро разделится на две или не- [c.548]

Помимо обычного радиационного захвата, довольно часто происходит так называемый резонансный захват, при котором сечение захвата нейтронов определенной энергии резко возрастает. Это происходит вследствие того, что внедряющийся нейтрон обладает энергией, необходимой для перехода ядра на определенный энергетический уровень. Испускание 7-квантов с резонансного уровня будет носить несколько иной характер, чем испускание с Других уровней. В первом случае возможно испускание меньшего числа 7-квантов, а это может привести к тому, что результаты резонансного захвата будут отличаться от результатов радиационного захвата медленных нейтронов. [c.249]

Нейтронная дозиметрия — нелегкая проблема из-за многообразия элементарных актов взаимодействия нейтронов с веществом и в особенности, из-за сильной зависимости величины сечений этих процессов как от химического состава облучаемой системы, так и от энергии нейтронов. Поэтому в настоящее время она еще удовлетворительно не разрешена ни в общем виде, ни для отдельных конкретных случаев. Такое положение объясняется отчасти тем, что во всех практических случаях имеют дело не с чистым нейтронным излучением. Нейтронное излучение всегда сопровождается в зависимости от способа получения нейтронов более или менее интенсивным у-излучением. Далее, проблема нейтронной дозиметрии весьма значительно усложняется тем, что различные по энергии группы нейтронов — тепловые, медленные, быстрые — ведут себя при взаимодействии с веществом по-разному. Поэтому только с очень грубым приближением можно применять простой закон ослабления к нейтронному излучению, не принимая во внимание изменение величины различных сечений, связанное с замедлением нейтронов. Наконец все измерительные методы нейтронной дозиметрии основаны на совсем особых явлениях, которые очень сильно отличаются от того, с чем имеет дело обычная дозиметрия в лучшем случае с помощью этих методов возможно получение численных данных, пропорциональных числу нейтронов определенной энергетической группы. Ввиду неудовлетворительного состояния нейтронной дозиметрии и очень больших принципиальных трудностей здесь можно только дать неполный обзор методов, результатов и задач практической нейтронной дозиметрии. [c.146]

В приведенной таблице указаны значения сечений для нейтронов определенной скорости, так как сечение обычно меняется в зависимости от скорости нейтрона. Сечения захвата для ряда изотопов в зависимости от энергии нейтронов даны в материалах БНЛ-325 [4]. [c.43]

С другой стороны, легко усмотреть, что вероятность захвата за единицу времени не зависит от скорости она зависит от эффективных сечений отдельных ядер для нейтронов определенной скорости и от толщи-ны слоя, проходимого нейтроном этой скорости за единицу времени, так что можно написать [c.49]

Ядра, массовые числа которых равны приблизительно 60, имеют самую высокую энергию связи, приходящуюся на каждую частицу ядра, и поэтому являются наиболее устойчивыми. Рис. 23-2 помогает нам понять, почему происходят процессы ядерных превращений. Если ядра тяжелых элементов, например урана и плутония, расщепляются на два более тяжелых осколка, то в более легких ядрах энергия, приходящаяся на частицу, возрастает. Как и в любой другой реакции, приводящей к образованию продуктов, более устойчивых по сравнению с реагирующими веществами, при расщеплении ядер выделяется энергия. Обычно такие реакции расщепления инициируются бомбардировкой нейтронами определенных изотопов урана или плутония [c.622]

Применение метода дифракции рентгеновских лучей и изучение проникновения воды при исследовании толстых и сверхтонких пленок полиметилметакрилата и триацетата целлюлозы показало, что последняя характеризуется более ориентированной структурой [1746]. Аморфные фазы полиметилметакрилата были исследованы [1747] методами электронной дифракции (для определения ближнего порядка), светового и рентгеновского рассеяния (изучение морфологии) и малоуглового рассеяния нейтронов (определение конформаций). В работе [1748] было изучено бриллюэновское рассеяние в полиметилметакрилате и полистироле в зависимости от температуры. Равновесные значения бриллюэновского расщепления наблюдались при температурах, лежащих примерно на 20 °С ниже температуры перехода. [c.349]

Разновидность метода облучения была предложена для определения бора в силикатах и проч. Она основана на измерении поглощения нейтронов определенным слоем образца. Нейтроны из Ra -f Be-источника в парафиновом блоке пронизывают слой анализируемого силиката и, после Выхода из него, облучают пластинку индия или радия, вызывая в ней активность. Эти элементы и, еще лучше, окись диспрозия особенно пригодны в качестве детекторов нейтронов, так как они имеют для последних очень высокое эффективное сечение и дают удобные для измерений полупериоды. Для количественного определения сравнивают интенсивность излучения детектора после прохождения нейтронов через ана.лизируемый образец и эталоны с определенным содержанием бора. Последнее может быть найдено с абсолютной точностью до 0,02%. [c.299]

Коэффициент перехода от 1 р нейтронов, определенного таким образом, к величине энергии, рассеянной в ткани, был бы во много раз больше такого же коэффициента для других излучений и, кроме того, он был бы неодинаков для нейтронов различной энергии, так как отношение эффективных сечений водорода и других газов зависит от энергии нейтронов. Ядерные превращения, испытываемые атомами азота при облучении их нейтронами, также усложняют определение переводного коэффициента. [c.22]

Определение с помощью газовой хроматографии газов, образуемых в бериллии под действием нейтронов. (Определение Но, Не и Т при 0°.) [c.171]

Цепная реакция деления. Для протекания цепной реакции необходимо, чтобы в среднем по крайней мере один нейтрон, образованный в процессе деления, вызвал новое расщепление. Это условие обычно характеризуют коэффициентом размножения к, равным отношению количества нейтронов определенного поколения к числу нейтронов предшествовавшего поколения. Если /с < 1, самоподдерживающаяся реакция невозможна при к = скорость реакции пе меняется во времени если /г > 1, число нейтронов и, следовательно, число делений возрастает с каждым поколением, появляются разветвления цепей деления. Количество делящегося материала называют критическим при А = 1 и надкритическим, если /с > 1. [c.467]

В модели бесконечЕюго гомогенного реактора плотность нейтронов есть пространственно инвариантная функция. Таким образом, условия баланса нейтронов, определенные для некоторого элементарного объема бесконечной системы, выполняются во всех точках пространства. В самом деле, из сказанного выше коэффициент размножения можно представить следующим образом [c.42]

Н. и. компактность, портативность, возможность контролирования потока нейтронов определенной интенсивности, надежность и безопасность. Их применяют в приборах для измерения влажности материалов, толщины нанесенных слоев, для неразрушающего контроля качества изделий, для пуска ядерных реакторов, в научных исследованиях. Наиб, миниатюрные калифорниевые Н. и. используются в медицине для лечения злокачеств. опухолей. [c.206]

Речная вода Многие элементы 1,9-10-8 Активация тепловыми нейтронами, определение Вг по у-пику 0,777 Мэв б2тВг с Се(Ь1)- детектором и ЭВМ [798] [c.178]

Предварительно рассмотрим обычный метод регистрации дозы облучения. Хотя количество повреждений на одно столкновение нейтрона зависит от его энергии, однако нецелесообразно в каждой из небольших областей возможных энергий находить общее число достигающих образца нейтронов. Обычно указывают эквивалентную дозу нейтронов по условной шкале, устанавливаемой экспериментально, активационными методами. Например, никель под действием нейтронов частично превращается в кобальт количество образовавшегося кобальта можно измерить и связать с общим числом нейтронов в данном спектре. Этот результат обозначается как доза нейтронов, определенная по никелевому детектору , или при небольшом упрощспии как .доза нейтронов с энергией, большей 1 МэВ . Разработаны методы для сравнения соотношения между охрупчиванием и дозой нейтронов различных нейтронных спектров [10]. [c.402]

Работа нейтроиоактивационных детекторов основана на избирательном поглощении нейтронов определенной энергии изотопбм — мишенью, помещенным внутри детектора. [c.570]

Непосредственно перед началом войны в Радиевом институте Б. С. Айдаркиным и др. [8] была разработана методика фото-нейтронного определения бериллия в рудах. Источником жесткого уизлучения служил радий. Фактически это была первая в мировой практике попытка применить фотоядерные реакции в аналитических целях, но результаты этой работы были опубликованы только в 1957 г. [c.8]

Полученное выражение может быть с успехом использовано для определения навески образца, при которой эффект экранирования сводится к минимуму аналогично тому, как это делалось в работах Морзека и Пелеки-са [14, 19], а также при расчете эффекта самоэкранирования. Следует указать, что этой формулой учитывается уменьшение потока только нейтронов определенной энергии, для которой известно значение 2 а (в основном тепловые нейтроны), а для активации ряда элементов существенную роль играют и резонансные нейтроны. Как известно, общая активность образца складывается из активности, наведенной тепловыми ( л) и резонансными (Аг) нейтронами. В случае экранирования средняя активность примеси в образце, наведенная тепловыми нейтронами, будет Ащ общая, наведенная тепловыми и резонансными нейтронами — + Аг- При допущении, что заметного ослабления резонансных нейтронов не происходит, коэффициент экранирования примеси, равный отношению начального и среднего потока нейтронов, или, что то же самое, отношению наведенных активностей, можно записать в следующем виде [c.125]

Маршак (1942 а) определил процент анафаз в кончиках корней бобов, содержащих через различные сроки после облучения (от 3 до 24 ч) хромосомные фрагменты или мосты. Ненормальгые анафазы, наблюдаемые через 3 ч после облучения, вероятно, вызваны главным образом физиологическими изменениями хромосом, ненормальные же анафазы, наблюдаемые через большие промежутки времени, вероятно, являются следствием возникновения структурных изменений хромосом . Отнош( ние эффективностей ре [тгеновых лучей и нейтронов, определенное по наблюдениям в эти более поздние сроки, изменялось от 1 3,2 до 1 6,7, что совпадает с отношением 1 5,8, установлен-Н1>гм на основании изучения летального эффекта ири облучении корешков бобов. [c.250]

В опытах с измерением веса селезенки и тимуса у мышей после нейтронного облучения показан характер зависимости ОБЭ от энергии нейтронов. По данным Бетемена, Бонда и Стикли (Bateman et al., 1960), ОБЭ нейтронов, определенная по снижению веса этих органов на 50%, изменяется в области энергий 0.43—1.8 Мэв в 1.4 раза. Если графически выразить эту зависимость (рис. 30), то при экстраполяции кривой в область больших энергий обнаруживается хорошее совпадение предсказываемых и экспериментальных результатов, что свидетельствует об обш,ем характере установленной закономерности. Таким образом, она оказывается справедливой для большого диапазона энергий. Действительно, ОБЭ [c.52]

Первым экспериментальным доказательством квантования энергии упругих колебаний решетки была явная зависимость теплоемкости твердых тел от температуры с обрашением этой величины в нуль при абсолютном нуле. Известно также, что суше-ствует неупругое рассеяние фотонов, рентгеновских лучей и нейтронов определенных энергий, происходяшее так, что возникают или поглошаются фононы, и ряд других экспериментальных свидетельств в пользу квантового характера колебаний решетки. [c.76]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология