Нейтронное состояние

Матричный элемент д(88) исчезает вследствие правил отбора по спину и изоспину. В этом можно убедиться следующим образом. В длинноволновом пределе передача углового момента в переходе N Д отсутствует. Следовательно, промежуточное состояние AN, получающееся из нуклон-нуклонного s-состояния, также имеет L = = О. Тогда допустимые промежуточные AN-состояния с / = 1" , 2 и / = 1 несовместимы с одним из разрешенных протон-нейтронных состояний 8i, / = 0 или 8о, 1=1. [c.322]

Нейтроны, проходя через вещество, сталкиваются и взаимодействуют только с ядрами атомов и могут быть поглощены ими, а элемент, таким образом, будет превращен в изотоп. В результате распада ядер этих изотопов могут образоваться новые элементы. Если нейтрон не захватывается ядром, то он может выбить атом из молекулы. Скорость выбитого атома может быть настолько большой, что он потеряет один или несколько электронов. При небольших энергиях нейтронов скорость выбитого атома невелика, и он сохраняет свою электронную оболочку, хотя последняя может придти в возбужденное состояние. [c.260]

Современное состояние науки о ядре и его структуре находится примерно в том же положении, в котором находилась теория строения атома в 1925 г. Имеется возможность проводить измерения свойств ядер, описывать и классифицировать их, но нет еще общей теории, позволяющей объяснить эти свойства. Ядра состоят из протонов и нейтронов, сосредоточенных в небольшом объеме и взаимодействующих сильнее всего лишь со своими непосредственными соседями по ядру. В некоторых отношениях (это касается энергии связи) они подобны спрессованным капелькам однородных частиц, но в других отношениях (предпочтительность четного числа нуклонов и существование магических чисел) они ведут себя так, будто образуют оболочечные структуры, подобные электронным оболочкам. Диаграммы энергетических уровней для ядер могут быть построены на основе спектров у-излучения, сопровождающего ядерные превращения. Ядра, подобно электронам в атоме, тоже имеют основные и возбужденные состояния. [c.435]

В свободном состоянии нейтрон неустойчив. В среднем через 20 мин после образования он самопроизвольно распадается на протон и электрон. Чему равен 1/2 [c.131]

Рассмотрим случай, когда ядро I в невозбужденном (основном) состоянии приобретает энергию Л и, достаточную для отделения нейтрона [c.8]

Такие нейтроны называют мгновенными нейтронами. Остальная небольшая доля нейтронов испускается осколками через различные интервалы времени после деления. Они образуют группы запаздываю-щих нейтронов. В случае если испускание одного или двух нейтронов первичным осколком не переводит ядро в устойчивое состояние, то в дальнейшем излучается р-частица (электрон). [c.14]

Как уже отмечалось, система будет находиться в стационарном состоянии) если к=. Если же А>1, нейтронный поток возрастает, а если А <1, уменьшается. Случай /с=1 тождествен условию, определяемому уравнением 3.6), т. е. условию критичности. Это легко показать для реактора бесконечных размеров. [c.42]

В первую очередь рассмотрим процессы неупругого рассеяния. Уже было отмечено, что при столкновении, которое сопровождается неупругим рассеянием, образуется составное ядро в возбужденном состоянии. Энергия возбуждения складывается из кинетической энергии падающего нейтрона и энергии связи этого нейтрона с ядром-мишенью. В случае легких ядер энергия возбужденного состояния составного ядра по энергетической шкале находится далеко от основного состояния — на расстоянии до 1 Мэе. Если масса бомбардируемой частицы большая, то первый уровень возбуждения располагается ближе к основному состоянию (от 10 до 100 кэв) и промежуточные состояния находятся па более близком расстоянии друг от друга, чем в легких ядрах [21. [c.48]

Эти свойства легких и тяжелых ядер иллюстрируются на рис. 4.1. Энергией Е обозначено возбужденное состояние составного ядра, возникающее при поглощении падающего нейтрона ядром-мишенью. Как можно заметить, тяжелое ядро с плотно расположенными энергетическими уровнями имеет [c.48]

Рассмотрим бесконечную среду, в которую непрерывно и равномерно по всему пространству вводятся нейтроны с энергией Е со скоростью нейтронов в единицу времени и в единицу объема. В этой среде в конечном счете установится стационарное состояние, и число нейтронов в любом данном энергетическом интервале АЕ и данном объеме останется постоянным во времени. Продолжая далее идеализацию среды, предположим, что ядра представляют собой чистые рассеиватели, т. е. Е) = 0. Поскольку распределение источников нейтронов однородно, то раснределение первых рассеивающих столкновений также будет однородным. [c.62]

В этой модели плотность замедления отлична от нуля для всех энергий Ё< о но тождественно равна нулю для всех значений Е>Ед, так как никакие нейтроны не могут увеличивать свою скорость при рассеянии и никакие нейтроны не вводятся в среду с энергией Е>Е. Все нейтроны, вводимые в среду с энергией Е , замедляются до некоторой энергии ниже Е таким образом, в стационарном состоянии [c.62]

Если в бесконечной среде в стационарном состоянии единственным источником нейтронов является реакция деления, то число нейтронов, [c.84]

Из равенств (6.72) можно получить уравнение критичности для гомогенного реактора без отражателя. Под критичностью понимают состояние, когда число нейтронов, генерируемых в среде, равно числу нейтронов, родившихся ири делении в следующем поколении. Можно воспользоваться уравнением источника (6.55), чтобы установить условие критичности. Интегрирование по летаргии (6.55) приводит к результату [c.204]

В качестве примера вычислим температурный коэффициент для реактора СР-5 в холодном состоянии и покажем, как с помощью этого коэффициента можно определить избыток реактивности в реакторе при комнатной температуре. А именно мы вычислим температурный коэффициент для горячего неотравленного реактора по температурным производным коэффициента теплового использования, вероятностей нейтрону избежать утечки при замедлении и в процессе диффузии, а также вероятности избежать резонансного захвата. Изменение к при данном изменении температуры ЬТ легко определяется из соотношения (6.142). [c.231]

Советский физик Л. Д. Ландау рассчитал, что возможны условия, при которых электроны могут вжиматься даже в атомные ядра. Соединяясь там с протонами, они превращают их в нейтроны. В результате вещество должно перейти в нейтронное состояние. Есть основание полагать, что переход вещества в нейтронное состояние может быть одной из стадий, предшествующих грандиозным звездным взрывам — вспышкам сверхновых звезд. При еще более сильном сжатии наряду с нейтронамл должны возникать и еще более тяжелые частицы — гипероны, т. е. вещество переходит в гиперонное состояние. [c.157]

Нейтронное состояние. Пятое состояние вещества — нейтронное состояние — может быть получено из обычного газового, жидкого или твердого состояний, если вещества сжать настолько, что электроны как бы вожмутся в ядра атомов, в результате чего протоны превратятся в нейтроны. Плотность вещества должна достигнуть порядка 10 Т1см . Электропроводность нейтронного вещества должна быть в десятки тысяч раз больше, чем у меди и серебра. При еще более сильном сжатии наряду с нейтронами должны возникать еще более тяжелые частицы гипероны. [c.46]

Достоверность модели Резерфорда была подтверждена дальнейшими исследованиями. Атомное ядро состоит из протонов и нейтронов (рис. 8-3). Вокруг ядра имеется ровно столько электронов, чтобы они компенсировали заряд ядра. Но классическая физика не в состоянии объяснить подобную модель атома. В самом деле, что удерживает положительные и отрицательные заряды на расстоянии друг от друга Если электроны неподвижны, электростатическое притяжение к ядру должно сближать их до получения миниатюрного варианта томсоновой модели атома. И наоборот, если электроны движутся по каким-то орбитам вокруг ядра, дело отнюдь не упрощается. Электрон, движущийся по кругу вокруг положительного ядра, представляет собой осциллирующий диполь, если рассматривать атом в плоскости такой орбиты при этом отрицательный заряд колеблется в одну и другую сторону относительно положительного заря- [c.332]

Нейтроном называется частица, почти одинаковая по массе с протоном, но не обладающая зарядом. В свободном состоянии, т. е. вне ядра, нейтроны неустойчивы и, будучи р-радиоактивными. имеют период полураспада 12,8 Л1ын. [c.51]

Таким образом, по отношению к перестановочной симметрии одинаковых частиц в природе существуют системы только двух видов I) системы, состояние которых описываются всегда полными, т. е. учитывающими все движения в системе, симметричными функциями-, и 2) системы, состояния которых описываются всегда полными антисимметричными функциями. Это и составляет содержание так называемого принципа реализации перестановочной симметрии, который является фундаментальной особенностью систем, содержащих одинаковые частицы. Из этого принципа следует, что частицы могут быть двух видов 1) частицы, системы которых описываются симметричными функциями. Они подчиняются статистике Бозе — Эйнштейна (бозоны)-, 2) частицы, которые описываются антисимметричными функциями (фермионы). Они подчиняются статистике Ферми — Дирака. Большинство элементарных частиц, например электроны, протоны, нейтроны, является фермионами. К бозонам принадлежат фотоны и некоторые ядра, например дейтон. [c.22]

Образцы были проанализированы инструментальным нейтронно-активационным методом в лаборатории активационного анализа Института ядернай физики г. Ташкента. Данный анализ позволяет определять до 30 макро- и микроэлементов в волосах человека, что может служит ь достаточной хараетеристикой состояния окружающей среды. Этот метод получил широкое распространение в исследованиях загрязненности природной среды. [c.184]

Реакция (1.1) взаимодействия нейтрона с ядром заканчивается, когда промежуточное ядро переходит в одно из возмо, ных устойчивых состояний, испуская энергию возбуждения, нанример в форме -злектромагнитного излучения (у-лучей), т. е. [c.8]

Изменение положения отражателей влияет на распределение нейтронов из-за изменения утечки нейтронов из реактора. Строгий расчет таких способов регулирования — задача очень трудная, однако, если эффект не слишком велик , для таких расчетов могут быть использованы методы теории возмуш ений. Многие работаюш ие в настояш ее время реакторы обладают известной степенью стабильности, в частности реакторы с жидким теплоносителем. В таких реакторах некоторые отклонения от стационарного состояния вызывают изменение функции распределения нейтронов и мощности реактора, но эти возмущения быстро затухают, и система возвращается в начальное состояние. В число задач, возникающих перед теорией реакторов, входит и определение динамической реакции реактора на такие возмущения. Задачи динамической реакции и стабильности, представляющие инженерный интерес, в большинстве случаев нелинейны. Многие из этих задач решаются с помощью электронных и других моделей реакторов и быстродействующих вычислителоных машин. [c.21]

Другим классом временных задач, с которыми приходится сталкиваться физикам, являются вопросы выгорания ядерного горючего, накопления шлаков и их выгорания, коэффициент воспроизводства ядерного горючего и т. п. Для этих задач характерны масштабы времени порядка часов (или даже лет) в отличие от вопросов устойчивости реакторов, для которых характерно время порядка долей секунды. Определение критической массы или распределения плотности нейтронов проводится для стационарного режима работы реактора, однако повседневная работа реактора в стационарном состоянии связана с медленным изменением концентрации ядерного горючего. Ядерное горючее вводится в реактор согласно предусмотренному циклу, за исключением реактора с циркулирующим ядерным горючим. По мере постепенного выгорания ядерного горючего его компенсация может бтлть осуществлена посредством компенсирующих стержней. [c.21]

Таким образом, некоторая доля нейтронов из о вызывает деление, в результате которого в свою очередь образуется неитропов. Если реакторная система находится в стационарном состоянии, то нейтронов второго поколения равны нейтроном первого поколения, плотность нейтронов не изменяется и в системе происходит самоноддерживающаяся цепная реакция. [c.41]

Предпололшм, что нейтроны относительно высокой энергии вводятся в однородную бесконечную среду и затем замедляются за счет упругих столкновений. Среда состоит из одного сорта ядер. Кроме того, примем еще следующие предположения 1) нейтронов энергии появляется в единице объема за едтшпцу времени от однородно распределенных но всей среде источников 2) все ядра среды неподвижны 3) система находится в стационарном состоянии. [c.63]

Полученные последние два выражения содержат две неизвестные функции Ц> Е) и д Е). Второе соотношеппе, связывающее эти функции, может быть получено из условия нейтронного баланса в энергетическом интервале dE около Е (см. рис. 4.13). Число нейтронов, исчезающих из этого интервала в результате рассеяний, которые изменяют энергию нейтрона до величины, выходящей за пределы интервала, в стационарном состоянии должно быть скомпепспровапо числом рассеяний в интервале dE нейтронов с энергией, большей Е. Число нейтронов, рассеивающихся в интервале dE, определяется числом столкиовенпй ii E )(p E )dE, происходящих при энергиях Е Е, и пропорционально вероятности того, что в результате этого рассеяния нейтрон будет иметь энергию в интервале dE около Е, т. с. функции рассеяния 1) Е Е ). [c.65]

Можно сформулировать другое граничное услоние, при котором получается такой Ил с результат. Поскольку мы имеем дело со стационарным состоянием, количество нейтронов, получаемых от источника в единицу времени, должно быть равно потере нейтронов в среде в единицу времени. Единственная причина потерь нейтронов в бесконечной среде в одиоско-ростной модели — это поглощение, поэтому [c.130]

Найти коэффициент скорости счета детектора с оболочкой и без нее при следующих предположениях 1) диффузионная теория справедлива для материала оболочки сферическая полость и пространство впе ее — вакуум 2) материал оболочки таков, что все деления происходят на тепловых нейтронах быстрые нейтроны, образующиеся при делении, превращаются в тепловые с тем же пространственным распределением, какое они имели, будучи быстрыми. Однако при замедлении до тепловых имеет место поглощение и утечка 3) сборка подкритическая —стационарное состояние без источника не сохраняется состав размножающей оболочки таков, чтодтА >1 (где <7х — вероятность быстрому нейтрону избежать утечки перед превращением его в тепловой). [c.182]

Осуществимость газового реактора можно исследовать на основе сравнительно простой модели. Задача состоит в определении особенностей и размеров такой системы, исходя из некоторых приемлемых характеристик. Для этого исследуем следующие простейшие модели 1) реактор — газовая сфера радиусом Яд без отран ателя 2) критический реактор в стационарном состоянии 3) источником энергии является только реакция деления 4) внешняя граница сферы имеет абсолютную температуру Т=Т Яд = Тд, 5) газовая смесь — инертная система при некотором фиксированном давлении р 6) потери эпергии из газа существуют только благодаря проводимости, поэтому пренебречь радиацией, конвекцией н силами гравитации 7) односкоростное уравнение диффузии дает достаточно правильное представление о нейтронной физике 8) экстраполированное граничное условие применимо 9) коэффициент диффузии пространственно инвариантен (предполагается некоторое среднее значение для смеси) 10) коэффициент теплонроводностн может быть представлен некоторым средним значением f. [c.184]

Это значит, что данное соотношение является соответствующим уравнением баланса нейтронов для мультиплицирующей среды в стационарном состоянии в односкоростном приближении (ср. с уравиеиием (5.134)]. Решения кинети- (еского уравнения представляют собой теперь также решения уравненпя диффузии (правильнее, стационарного волнового уравнения, или уравнения Гельмгольца). Наоборот, решения диффузионного уравнепия будут точно также удовлетворять кинетическому уравнению в случае бесконечной среды. Решения диффузионного уравнения для конечной геометрии пе удовлетворяют кинетическому уравнению, однако, если решение относится к областям, далеким от границы, оно будет приближенно удовлетворять кинетическому уравнению. В этих областях угловое распределение потока близко к изотропному, и результаты диффузионной теории могут давать хорошее приближение пространственного распределения нейтронов. [c.270]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология