Уравнения переноса в осесимметричных течениях

УРАВНЕНИЯ ПЕРЕНОСА В ОСЕСИММЕТРИЧНЫХ ТЕЧЕНИЯХ [c.178]

Индуцированные выталкивающей силой вертикальные осесимметричные течения в пограничных слоях на различных поверхностях ограниченной высоты представляют большой интерес, так как они имеют много технических приложений. Перенос тепла от вертикальных цилиндров, игл и проволок привлекает значительное внимание. Такое течение, схематически представленное на рис. 4.2.2, определяется уравнениями (4.1.1) — (4.1.3). Если толщина пограничного слоя б много меньше радиуса цилиндра 7 , то расстояние по координате у можно считать удовлетворяющим условию у = у — к <С Я- Это значит, что во всей области течения у Я. Тогда из уравнений (4.1.1) — (4.1.3) можно по- [c.184]

Для свободного осесимметричного течения автомодельное решение уравнений пограничного слоя реализуется в случае ta — = Nx . Определить диапазон значений /г, для которых возможны имеющие физический смысл решения задачи о переносе в пограничном слое. [c.206]

Соображения подобия. Соображения подобия для неньютоновских жидкостей, по-видимому, впервые были учтены в работе 1]. Рассматривалось течение жидкости, подчиняющейся степенному закону, вблизи двумерной или осесимметричной поверхности (рис. 5.1.1 и 5.1.2). Для течения вблизи плоской наклонной поверхности (рис. 5.1.1) или же вблизи симметричной двумерной плоскости (рис. 5.1.2) определяющие уравнения имеют вид (16.2.5) — (16.2.8). В случае вертикальных или почти вертикальных поверхностей уравнение (16.2.7) и выражение для давления в уравнении (16.2.6) опускаются. Кроме того, с учетом степенной модели (16.1.1) уравнение переноса импульса (16.2.6) приобретает вид [c.423]

Исследование внутренней задачи массо- и теплообмена капли проведем для осесимметричных течений на основании рассмотрения полного уравнения конвективного переноса [c.75]

Можно показать, что написанные выше уравнения пограничного слоя для некоторых геометрических конфигураций снова допускают автомодельные решения. В следующих трех разделах обсуждаются как эти, так и некоторые другие решения. В разд. 5.2 рассмотрены плоские наклонные поверхности при —я/2 < 0 < я/2. В разд. 5.3 описаны горизонтальные течения. В следующем разделе изучаются течения около симметричных двумерных и осесимметричных тел, в том числе около цилиндров и сфер. Кратко рассмотрены и трехмерные течения. В разд. 5.5 приведены корреляционные формулы, основанные на экспериментальных данных. За этим разделом следует рассмотрение влияния стратификации плотности окружающей среды на течение и параметры переноса. Во многих случаях происходит взаимодействие нескольких течений или течение взаимодействует с поверхностями. Такие взаимодействующие течения рассматриваются в разд. 5.7. В последнем разделе описан механизм отрыва потока, наблюдающегося в горизонтальных и наклонных течениях, [c.217]

Например, развивающиеся течения считались повсюду турбулентными, а также плоскими или осесимметричными. Предполагалось, что можно пренебречь молекулярным переносом. В отсутствие стратификации в окружающей среде плотность жидкости принималась постоянной во всех членах уравнений, кроме члена с выталкивающей силой. При разработке методов расчета характеристик течения в рамках сделанных выше предположений использовались два общих подхода. [c.169]

Решение системы уравнений (2.2.12) — (2.2.15) вместе с граничными условиями (2.2.16)—(2.2.24) позволяет рассчитать профили температур скоростей и концентраций в обеих фазах и тем самым исследовать механизм процессов переноса. В большинстве случаев это двухмерные плоские и осесимметричные стационарные задачи. Наиболее полно обзор их реализаций и сопоставительный анализ получаемых результатов приведен в [38], при этом параметры Woo, Too, ioo считались заданными. При моделировании теплообменников-конденсаторов эти параметры меняются вдоль поверхности теплообмена. Закон их изменения определяется решением системы уравнений сохранения (2.2.1) для одномерного внешнего течения паро-газовой смеси. Объемные источники массы и энергии должны быть вы- [c.35]

Однако то, что давление практически постоянно во всей области течения, позволяет существенно упростить систему уравнений и исследовать ее с позиций приближения пограничного слоя. Кроме того, в уравнениях можно опустить вязкие члены, поскольку в поле течения нет пристенных вязких слоев, где подавляются турбулентные пульсации, и, следовательно, практически нет областей, где молекулярный перенос может конкурировать с турбулентным [100]. Таким образом, уравнения погранслойного приближения для усредненных скоростей и концентраций в осесимметричных и плоских свободных турбулентных течениях имеют вид [ИЗ] [c.208]

Следует также отметить, что в соответствии с экспериментальными данными /13/, коэффициенты турбулентного переноса в уравнениях движения отличаются от аналогичных в уравнении энергии и диффузии на постоянную величину, а именно на число Прандтля (уравнение энергии) и Шмидта (уравнение диффузии), которые для круглых осесимметричных струй равны 0,7. Вычисленные в соответствии с изложенной моделью турбулентного переноса коэффициенты непосредственно использовались при численном интегрировании системы уравнений (3), а также для расчета дисперсий (5) при восстановлении распределений параметров течения в соответствии с нормальным законом. Учитывая параметры транспортируемого природного газа, можно утверждать,что, независимо от формы и размеров отверстия в первом сценарии аварии будет реализовано истечение при сверхкритическом перепаде давления (рабочее давление в, магистральном газопроводе составляет 50-70 атм.). Структура и закономерности распространения звуковых недорасширенных газовых струй существенно отличаются от таковых для дозвуковых струйных течений. Экспериментальные исследования свидетельствуют [c.120]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология