Одноатомный протий

Диамагнетизм объясняется тем, что наложение магнитного поля вызывает движение электронов в атоме или в одноатомном ионе в таком направлении, которое приводит к возникновению магнитного диполя с ориентацией против направления поля. Этот диамагнитный эффект присущ воем веществам. [c.125]

Причина, почему Сг -ион не существует, состоит в том, что такой ион все еще содержал бы четыре неспаренных электрона и был бы слишком неустойчив. Заполнение всех шести неполных орбит привело бы к образованию одноатомного иона с зарядом — 6, а этот заряд слишком велик, для того чтобы возникнуть против кулоновых сил отталкивания. [c.46]

Напишите в столбик формулы первых пяти гомологов первичных одноатомных спиртов и против каждой формулы спирта поставьте формулу соответствующего ему альдегида. [c.79]

Пример 2.3. Три моля идеального одноатомного газа [ v — 3 кал/(моль-град)] адиабатически расширяются в необратимом режиме от начального давления 5 атм против постоянного внешнего давления 1 атм, а температура падает от первоначальной величины 350 К до конечной 275 К. Требуется узнать, какая при этом совершается работа и каков конечный объем газа. [c.75]

В настоящей главе рассматриваются одноатомные изотопы водорода (Н , О, Т), ионы Н и И и двухатомные соединения (Н2, НО, Ог, НТ, ОТ, Тг) . Термодинамические функции одноатомного протия и его ионов, а также двухатомного протия рассчитаны для температур от 293,15 до 20 000° К, термодинамические функции дейтерия, трития и их соединений — до 6000° К. Ионы О" и Т в Справочнике не рассматриваются, " поскольку до 6000° К ионизация водорода практически отсутствует. Энергии возбуждения электронных состояний атомов Н, О, Т и молекул На, НО, Оа, НТ, ОТ, Тг очень велики. Поэтому вклад этих состояний в значения термодинамических функций соответствующих газов пренебрежимо мал при температурах до 10 ООО—15 000° К и становится существенным только к 20 000° К- В связи с этим в разделе Молекулярные постоянные рассматриваются преимущественно результаты исследований основных электронных состояний молекулы На и ее изотопных модификаций. [c.181]

Н . Отрицательный ион одноатомного протия в основном состоянии имеет электронную конфигурацию которой соответствует одно состояние 5. Энергии возбужденных электронных состояний иона Н" должны быть велики и, согласно теоретическим расчетам (см. [233а]), существенно превышают потенциал ионизации этого иона. Поэтому в настоящем Справочнике принимается, что ион Н не имеет дискретных возбужденных электронных состояний. [c.182]

Н , О, Т. Термодинамические функции одноатомного протия, дейтерия и трития, приведенные в таблицах 17(11), 18(11) и 26 (П), вычислены в интервале температур 293,15—6000°К. [c.190]

Н" . Термодинамические функции протонного газа, приведенные в табл. 8 (II), вычислены в интервале температур 293,15—20 000° К- Термодинамические функции этого газа практически тождественны поступательным составляющим нейтрального одноатомного протия, так как протон не имеет электронной оболочки. [c.191]

А -Д / = v (Т, - А), где п = I, С, = 3/2 R (одноатомный идеальный газ). Работа раеширст ния против постоянного внешнего давления р равна [c.24]

Различие в значениях термодинамических функций одноатомного водорода (природной смеси изотопов) и протия в интервале температур 293,15—6000° К обусловлено различием атомных весов Н и и составляет 0,0004 кал г-атом -град для Ф . [c.190]

В ряде случаев найдено, что линейные ряды дислокаций изменяют свою ширину. Они или расширяются или становятся более узкими при появлении поверхностных сдвигов (ступенек). Этот эффект можно объяснить следующим образом. Когда линейный ряд дислокаций выходит к ступеньке с макрорасколами, одноатомная ступенька присоединяется к одной или обоим частичным дислокациям. При этом возможны различные конфигурации, которые показаны на рис. 56. На наиболее интересном рис. 56, г ступеньки противоположного знака присоединяются к обеим частичным дислокациям. Свободная поверхностная энергия кристалла будет уменьшаться, если эти поверхностные ступеньки станут короче. Если а — поверхностная энергия, а /г — высота ступеньки, то прирост энергии Ьаёх связан с уменьшением длины dx ступеньки. Это означает, что сила ка действует на краевую точку дислокации, так как смещение дислокации изменяет длину ступеньки. Г1оскольку ступеньки имеют противоположный знак, силы действуют в проти- [c.74]

О возможности взаимной связи посредством одноатомных элементов. Прот. Химич. секции VI съезда русск. естествоиспыт. и врачей ЖРФХО, XII, (2), 23 (1880). [c.272]

По равновесным составам практически для всех плазмообразующих газов рассчитаны температурные зависимости их энтальпий. Анализ показывает, что минимальная температура низкотемпературной плазмы (—10 тысяч градусов), при которой для поддержания ее стационарного состояния реализуется необ одимая степень ионизации, намного выше максимально возможной температуры пламени ( — 3000 К). При использовании одноатомных газов можно получить и более высокую температуру, однако энтальпии их меньше, чем двухатомных газов при тех же температурах. В плазме двухатомных газов за счет их диссоциации энтальпии достигают 800—1200 кДж/моль. Таким образом, температуры в плазме значительно выше необходимых для диссоциации любых соединений. Кроме того, высокие температуры плазмы дают возможность использовать на проведение химического процесса значительную долю ее энергии. Например, если реакция протекает около 2500 К, то на ее проведение в пропан-кислородном пламени идет лишь 20% энергии источника против 90% в случае использования азотной плазмы при 10 000 К. [c.275]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология