Угол падения

Так как ua < ub, то а < р. При достаточном увеличении угла а УГОЛ р может стать равным 90°, и тогда луч света начнет скользить по поверхности раздела сред. При дальнейшем увеличении угла а луч отражается от среды В. Это явление называется полным внутренним отражением, а угол падения, при котором оно наступает, — предельным углом падения. Если угол р = 90° и sin р= = 1, то показатель преломления жидкости [c.320]

Угол падения определяется как угол естественного откоса после стабилизации методом пятикратного встряхивания металлической пластины, на которой образована естественная насыпь сыпучего материала. Встряхивание производят, сбрасывая груз определенного веса (111 гс) с определенной высоты (178 мм). Чем больше сыпучесть материала, тем меньше угол насыпи, который называется углом падения. Легко аэрирующийся материал 48 [c.48]

В этой таблице сыпучесть, угол падения и диспергируемость крахмала оцениваются максимальным баллом 25. Однако угол разности равен 18°, что значительно меньше максимального угла разности (30°) для хорошо сыпучего материала. В соответствии с этим угол разности для крахмала 17 баллов и общее число баллов составляет 92. [c.50]

Так как жидкость, коэффициент преломления которой требуется определить, обычно помещают на стекле, то экспериментально определяют угол падения или выхода луча на плоскость стекла. Если определен этот угол г в случае жидкость/стекло, то легко определить и коэффициент преломления п жидкости. [c.75]

Легко аэрируемый материал имеет низкий угол падения, большой угол разности, высокую диспергируемость, относительно хорошую сыпучесть. [c.51]

Эти формы являются наиболее распространенными и имеют наибольшее значение в строении нефтяных месторождений. По данным американской статистики, этими формами всех видов охватывается свыше 65% всех нефтяных месторождений Соединенных Штатов на основании их создана и до сего времени держится так называемая антиклинальная теория. Эти формы столь популярны среди нефтяников, что при поисках и разведке на нефть прежде всего иш ут антиклинали. Напомним вкратце, что антиклинальной складкой, или просто антиклиналью, называют сводообразный изгиб пластов в виде двухскатной крыши, только чаш е пе с острым, а с закругленным гребнем (фиг. 57). Самая высшая точка складки называется ее вершиной, а бока складки, имеющие падение или наклон в противоположные стороны, называют ее крыльями. Если мы соединим все высшие точки перегиба пластов по протяжению складки, то получим линию, которая называется осевой линией, или просто осью складки. Ось складки показывает ее направление. Наиболее приподнятая, прилегающая к осевой линии часть складки носит название сводовой части, или просто свода складки. В складке, как это видно на рисунке, бывает изогнут не один, а целая свита пластов, расположенных один ниже другого каждый такой пЛаст имеет свою линию перегиба, или ось. Проведенная через эти осевые линии плоскость носит название осевой плоскости. Если крылья складки имеют в ту и другую сторону равный уклон или одинаковое падение, складка называется прямой, или симметричной (фиг. 58) ее осевая плоскость имеет почти вертикальное положение и делит складку на две симметричные половины. Если же крылья складки имеют разный наклон (одно крыло имеет более крутой угол падения, чем другое), складка называется косой или асимметричной (фиг. 59) перегибы в разных пластах такой складки не будут находиться в большинстве случаев один под другим, как в прямой складке, а будут отклонены главным образом в сторону более пологого крыла. Осевая плоскость тогда получит наклонное положение и величина этого нак.лона будет зависеть от степени несимметричности складки. [c.208]

Если опрокидывание выражается столь сильно, что оба крыла складки получают падение, близкое к горизонтальному, складка называется лежачей (левая часть фиг. 60). В случае, если у опрокинутой складки оба крыла складки, падающие в одну сторону, имеют приблизительно один и тот же угол падения (крылья параллельны друг другу), складка получает так называемое изоклинальное строение. Исходя из понятия об осевой плоскости, [c.208]

Восточный полукупол вытянут в меридиональном направлении. В сводовой его части залегают среднеюрские отложения в вершине купола — почти горизонтально, на крыльях — под углом в 7—8°, далее они снова выполаживаются. Угол падения с глубиной увеличивается. Преобладает восточное падение пластов. [c.246]

Ровная, или плоская, гомоклиналь представляет собой такую структуру, которая в общем всюду пмеет один и тот же угол падения, т. е. структуру без тектонических неровностей. [c.275]

С таким взглядом на роль плоских моноклиналей и на их значение в деле аккумуляции нефти не соглашается Р. Джонсон Он признает, что такие структуры очень трудно искать и разведывать, так как они ничем себя не проявляют на дневной поверхности. Но это вовсе не означает, по его мнению, что таких залежей не существует. Если угол падения увеличится настолько, что явится возможность разделения воды и нефти вследствие разницы в их удельном весе и подъема последней к наиболее высоким пунктам пласта, могут возникнуть залежи на плоских моноклиналях, или гомоклиналях. В этом случае они пи в какой мере не отличаются от залежей на крыльях больших широких антиклиналей. Эти залежи по своим размерам слишком малы, чтобы достичь осевой части антиклинали или спуститься и достичь ось соседней синклинали. А залежей такого рода в Западной Вирджинии, по указанию Джонсона, около 75%. Их положение на крыле антиклинали ничем пе отличается от положения залежи на плоской моноклинали. Поэтому Джонсон считает не вполне правильным скептическое отношение геологов к плоской моноклинали как к структуре, неблагоприятной для скопления нефти. По нашему мнению, здесь забыта одна существенная черта плоской моноклинали если ее падение становится таковым, что получается возможность миграции нефти, то нефть ничем не задерживается (если только пласты вверх по восстанию не будут выклиниваться п переходить в глинистые образования), будет подниматься к головным частям пласта и вытекать из пласта . При закрытой антиклинали, как бы широка она ни была, этого случиться не может, [c.276]

Максимальное значение угла преломления может быть равным 90°, когда луч скользит по границе раздела сред. Предельный угол падения, отвечающий углу преломления 90°, называют углом полного внутреннего отражения и обозначают ф. При больших углах падения ф луч не преломляется, а полностью отражается от поверхности (рис. 13.1). [c.127]

Угол падения между лучом и нормалью к стенке п определяется из уравнения [c.479]

Изменяя угол падения, можно добиться такого положения, когда угол преломления будет равен 90 , а его синус — единице. В этом случае луч будет скользить по поверхности раздела сред (полное внутреннее отражение). Приборы для определения показателя преломления называются рефрактометрами. [c.55]

Особо важную роль играет случай, когда свет идет из среды, оптически олее плотной, в среду, оптически менее плотную, и когда угол падения увеличивается. [c.74]

Известно, что скорость света в среде зависит от ее плотности. Чем плотнее среда, тем меньше скорость распространения света в ней. При падении луча на поверхность раздела двух сред с разной плотностью скорость света изменяется. Пусть луч падает на поверхность раздела двух сред А и В (рис. ХХУП.2), причем среда А (например, стекло) оптически плотнее среды В (жидкости). Тогда sin a/sin Р = i a/ub = пд/пв- Здесь а — угол падения (3 — угол преломления ua, Ув — скорость света в средах А и В Пд, в — показатели преломления сред А и В по отношению к воз-духу. [c.319]

В промежуточной области с г = 0,86 К температура 5 10 -8 10 К, плотность 20 10 г/ м В конвективной зоне - соответственно 6,6 10 -5 10 К, 10 -4 10 г/см в фотосфере - 6,6 10 -4,3 10 "К, 4 10- -8 10 г/см в хромосфере - 4,3 10 -10 °К, 8 Ю -Ю г/см . Из табл. 1 видно, что средний гравитационный радиус Солнца, рассчитанный по уравнению (4) равен 0,387 км. Следовательно, силовые линии гравитационного поля с длиной волны 0,387 км падают на поверхность Солнца, радиусом 6,960 10 см. Видно, что К X. Поэтому из аналогии со световыми лучами (табл. 6) энергия гравитационного поля также делится на две части одна отражается, другая - проникает через границу раздела во вторую среду. Учитывая, что плотность вещества Солнца растет с приближением к его ядру, если силовые линии гравитационного поля падают на Солнце перпендикулярно к его концентрическим поверхностям с одинаковой плотностью (угол падения равен нулю),, то должна отражаться сравнительно незначительная доля энергии гравитационного поля, а основное количество должно пройти через границы раздела концентрических сфер. При увеличении угла падения доля отраженной энергии должна возрастать. [c.85]

Из табл. 6 видно, что при угле падения силовых линий гравитационного поля Земли, равной 90", доля отраженной энергии гравитационного поля максимальная. Во время восхода и захода Солнца на участке Земли с наблюдателем, силовые линии гравитационного поля Солнца, проходящие параллельно поверхности Земли, имеют угол падения к поверхности Земли, равный 90°. Поэтому отраженная энергия Солнца от поверхности Земли, составляет максимальную долю. В результате во время восхода и захода Солнца над поверхностью Земли, где находится наблюдатель, создается сфероидальная площадь, в которой эквипотенциальные поверхности с одинаковой отраженной гравитационной энергией Солнца располагаются как концентрические сфероидальные поверхности, с максимальной энергией в центре, а с удалением от центра эта энергия уменьшается. При суточном вращении Земли такие сфероидальные эквипотенциальные поверхности перемещаются по касательной вдоль направления движения Солнца. В результате под действием разности гравитационной энергии, вдоль направления движения Солнца, происходит непрерывный сдвиг ближайших к Солнцу концов облаков в сторону от восходящего или к заходящему Солнцу. [c.87]

Тепловое и световое излучения имеют одинаковую природу и поэтому характеризуются общими законами лучистая энергия распространяется в однородной и изотропной среде прямолинейно. Поток лучей, испускаемый нагретым телом, попадая на поверхность другого, лучеиспускающего тела, частично поглощается, частично отражается (прн этом угол падения равен углу отражения) и частично проходит сквозь тело без изменений. [c.270]

Ход лучей в рефрактометре можно проследить на примере луча N. Последний, отражаясь от зеркала О, проходит через призму AB , плоскопараллельный тонкий слой исследуемой жидкости, призму DEF и попадает в зрительную трубу. Поскольку слой жидкости между призмами плоскопараллелен, а показатель преломления обеих призм одинаков, угол падения луча N на поверхность призмы AB (а) равен углу выхода луча из призмы DEF (Р" ). Иначе говоря, луч N, проходя через призмы и исследуемое вещество, не меняет своего направления. [c.320]

С уменьшением угла падения а увеличивается угол падения а на поверхность исследуемой жидкости. Если угол а станет равным предельному углу падения, то луч не попадает в зрительную трубу. [c.320]

Предположим, что угол падения луча N на плоскопараллельный слой жидкости очень близок к предельному. Тогда лучи, падающие на грань призмы AB под углами, меньшими угла падения луча N, будут претерпевать полное внутреннее отражение и в зрительную трубу не попадут. Кроме того, лучи, падающие под [c.320]

Рефрактометр Аббе. Рефрактометр Аббе предназначен для изме-зения показателей преломления жидкостей в пределах от 1,33 до 1,70. Тринцип работы рефрактометра Аббе основан на определении угла полного внутреннего отражения. Исследуемое вещество помещают между двумя прямоугольными призмами 2 и 4 (рис. 47). Свет от зеркала / отражается на прямоугольную призму 2. Преломившись на границе раздела воздух — стекло, луч света попадает на границу раздела стекло — исследуемое вещество 3. Если постепенно увеличивать угол падения 1, то при некотором угле выходящий луч света будет направляться вдоль грани призмы, т. е. наступит полное внутреннее отражение. Угол, при котором наступает полное внутреннее отражение, [c.90]

Волны В пластинах с колебаниями в плоскости распростране-нкя чаще всего возбуждают с помощью продольной волны, падающей из внешней среды, как показано на рис. 1.4. Угол падения рассчитывают из фазовой скорости, которую определяют с помо- [c.28]

Смещение пучка А тем больше, чем ближе угол падения р к критическому значению. Поэтому данное явление можно рассматривать как перенос энергии вдоль поверхности неоднородной волной. Чем ближе угол р к критическому значению, тем больше амплитуда неоднородной волны на заданной глубине, тем больше рас-, стояние она пробегает вдоль поверхности. [c.38]

Для лучей 00 и ОЕ, угол падения которых превышает критический, будет иметь место как зеркальное, так и незеркальное отражение. Чем ближе значение угла к критическому, тем больше соответствующее смещение 00 >ЕЕ. Поскольку угол отражения [c.38]

Жилы различаются по мощности, простиранию и падению некоторые из них достигают большой мощности так, например, жила Вистабела в сан-фернандском горизонте (США) имеет мощность в 10 м. Простирание жил иногда самое неправильное, но иногда они бывают строго ориентированы с некоторыми основными линиями данного месторождения. Так, например, на Борислав-ском месторождении различают два основных направления жил одно, совпадающее с общим простиранием пластов, и другое, ему перпендикулярное. Кроме основных направлений, имеются также и некоторые второстепенные — под разными углами. Падение жил обычно крутое, угол падения нередко близок к вертикальному. [c.128]

Сравнительно большим отдельным антиклиналям, но уже значительно меньших размеров, чем выше описанные, подчинены нефтяные залежи в некоторых месторождениях штата Вайоминг. Между ними особое значение имеет антиклиналь месторождения Соленого ручья, которое является самым богатым из всех месторождений области Скалистых гор. Эта антиклиналь не вполне правильной формы ее западное крыло более крутое (угол падения 25—26°), чем восточное (угол падения 10 —11°). Антиклиналь состоит из двух отдельных куполов северного, носящего название купола Солт-крик, и южного Типот, отделенных друг от друга седловиной. И купола, и в особенности седловина разбиты сбро- [c.214]

В юго-восточном Канзасе эти своеобразные образования залегают в кровле знаменитых сланцев Чироки пенсильванского возраста, заполняя вымытые на их поверхности русла. Падение — к западу, согласное с общим падением свит, среди которых они залегают. О величине угла падения можно судить по следующим данным на восточном конце глубина залегания их равна приблизительно 200 м, а на западном — 250 м. При длине рукава в 17 км это составит около 3 Л4 на 1 км, т. е. угол падения будет равен приблизительно 10. Поперечный разрез песчаной залежи представлен на фиг. 103. На размытом ложе сланцев Чироки лежат черные, несколько сланцеватые пески с пиритом, выше их — сравнительно чистые пески, напитанные нефтью. Еще выше пески ста- [c.267]

Теперь об эксперименте Дэвиссона и Джермера, Поначалу Дэвиссон искал. .. электронные оболочки атомов, а точнее, изучая отражение электронов от твердых тел, он стремился прощупать конфигурацию электрического поля, окружающего отдельный атом. В 1923 г. совместно со своим учеником Г. Канс-маном он получил кривые распределения рассеянных электронов по углам в зависимости от скорости первоначального (нерассеянного) пучка. Схема опыта показана на рис. 4. В этой установке можно было изменять энергию первичного пучка, угол падения на мишень (поверхность металла) и положение детектора. Согласно классической физике рассеянные электроны должны вылетать во всех направлениях, причем их интенсивность мало зависит от угла рассеяния и еще меньше — от энергии первичного пучка. Почти так и получалось в опытах Дэвиссона и Кансмана. Почти., ., но небольшие максимумы на кривых распределения электронов по углам в зависимости от энергии нерассеянного пучка все-таки были. Исследователи приписали их неоднородности электрических полей около атомов мишени. [c.21]

Аэрируемость или склонность к образованию псевдоожиженной системы с неустойчивым лавинообразным истечением предлагается оценивать четырьмя показателями 1) сыпучесть 2) угол падения 3) угол разности 4) диспергируемость. [c.48]

Угол разности определяется вычитанием величины угла падения из угла естественного откоса. Замечено, что некоторые легко аэрирующиеся материалы имеют не очень малый угол падения, но большой угол разности. Чем больше величина последнего, тем больше склонен материал к аэрированию и исевдоожиже-нню. [c.50]

Класс аэрируемости 2 а я н о о я Е С (U С >.а. .S с. Сыпучесть Угол падения Угол разности Дисперги- руемость [c.51]

Для определения расхода необходимо знать площадь сечения, заполняемого материалом, и скорость движения материала. Если обозначить расстояние ВС на рис. V-17 через а, угол наклона печн по отношению к горизонту через а, угол САВ через 6, угол скольжения материала через ф, а угол падения через б, то для скорости движения частпц V (в mImuh) получим следующее уравнение [c.203]

Если, например, свет падает на стеклянную пластинку перпенди-куляррю к ее поверхности (угол падения равен нулю), то отражается всего только около 5% световой энергии, а 95% проходит через границу раздела. При увеличении угла падения доля отраженной энергии возрастает. Доля отраженной энергии при различных углах падения света на поверхность, разграничивающую воздух и стекло приводится в табл. 6. Показатель преломления стекла и = = 1,555. [c.82]

Из ее данных видно, что угол падения начиная 4. которого вся световая энергия отражается от границы раздела, называется предельшэш углом полного внутреннего отражения. У стекла (п = 1,555) предельный угол равен приблизительно 40" с увеличением плотности вещества предельный угол полного внутреьшего отражения на границе с воздухом снижается (табл. 8). [c.84]

Методом характеристических потерь энергии электронами (Ер=200 эВ) с угловым разрешением изучена пространственная дисперсия плазмонов в графите в интервале квазиимпульсов 0-ь 16 нм . Спектры ХПЭ получены в ФТИ им. А.Ф. Иоффе РАН. Все эксперименты выполнялись с помощью многоканального электронного спектрометра с угловым разрешением [1] с оригинальным дисперсионным энергоанализатором типа коническое зеркало [2]. Угловое разрешение прибора по полярному углу 0 и азимутальному углу <р было одинаковым (1.5 х1.5"). Значения полярньсх углов 0, определялось с точностью 0.5 . Угол падения первичного пучка электронов на образец 0=50°. Углы сбора неупруго рассеянных электронов составляли 15-55". Анализатор работал в режиме постоянного абсолютного энергетического разрешения ДЕ=0.6 эВ и был настроен на энергию пропускания 30 эВ. Измерения проведены на образцах высокоориентированного пирографита (НОРС). Определение энергии л- и о-плазмонов проведено с использованием формализма Крамерса-Кронига [3]. Величина переданного импульса (q - это квазиимпульс л-электронов) определена по следующей формуле = , [c.48]

В свете этого рассмотрим падение сферической волны от источника О на границу раздела сред (рис. 1.13). На большом расстоянии от источника каждый луч можно приближенно рассматривать как плоскую волну и применять к нему полученные выше закономерности отражения и преломления для плоской волньг. Для лучей ОА и ОВ, угол падения которых меньше критического, происходит обычное отражение и преломление волн. Отраженные лучи как бы распространяются из мнимого источника О. [c.38]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология