Спектры атомного поглошения

Во вращательном спектре послощения некоторого вещества HJi в дальней ИК-области спектра наблюдается несколько линий поглошения с волновыми числами (м" ) 13649,4 15355,6 и 17061,8 м Равновесное межъядерное расстояние г = 1,4146 10 м. Определите атомную массу атома X. [c.28]

При создании очень однородного внешнего магнитного поля получают спектры высокого разрешения. Так, для этанола высокое разрешение вскрывает тонкую структуру пиков поглошения (рис 88, сплошные линип). Появление тонкой структуры является резуль татом так называемого спин-спинового расщепления. Атомные ядра взаимодействуют через свои электронные оболочки. Спины атомных ядер стремятся определенным образом ориентировать спины окружающих их электронов, т. е., в свою очередь,— сппны электронов соседних атомов, а через эти электроны ориентации передаются на соседние ядра и т. д. Для этанола пик поглощения протона гидроксильной группы расщеплен на три узких максимума вследствие взаимодействия с протонами метиловой и метиленовой групп. Тонкая структура спектров ЯМР тесно связана с числом и магнитными свойствами ближайших соседей относительно исследуемого ядра. Поэтому анализ тонкой структуры спектров ЯМР существенно рас цшряет и уточняет информацию, полученную от измерения химиче ских сдвигов. [c.189]

Абсорбционные линии элементов, имеющих многолинейчатые спектры, не проявляются столь отчетливо, как абсорбционные линии щелочных и щелочноземельных элементов, В связи с этим ряд работ посвящен исследованию атомных спектров поглошения элементов, причем в большей части работ эта задача решалась экспериментально путем фотографирования либо спектров элементов, возбуждаемых в полом катоде (Ре, Мп [7] N1, Со [103] Мо [11]), либо абсорбционных спектров элементов, полученных пропусканием через пламя света от источника сплошного излучения Ве, Mg, Са, Сг, 1п, В и др. [38] НЬ, Т1, V и др. [39]. [c.43]

Напомним, что в этом приближении задача решается в два этапа. На первом этапе рассматривается проблема о движении электронов в поле неподвижных кулоновских центров. Меняя в широком диапазоне относительное расположение этих центров (геометрию фигуры, образованной точками - центрами атомных ядер), мЬжно построить потенциальные поверхности как для основного, так и для достаточно большого числа электронно-возбужденных состояний. Энергии минимумов таких потенциальных поверхностей принимаются в качестве уровней энергии для чисто электронных стационарных состояний. В согласии с правилами частот Бора расстояния между такими уровнями определяют положения линий в спектрах при переходах между стационарными состояниями, т.е., в частности, при простом поглошении или излучении. Эта процессы принято называть одноквантовыми, и именно они приводят к появлению обычно наблюдаемых спектров поглощения или флуоресценции в ультрафиолетовом и видимом спектральных диапазонах. [c.335]