Взаимодействие векторов в стационарном состоянии

Обратим теперь внимание на то, что уравнение (4.4.20) во многом аналогично уравнению (4.3.9), полученному нами при обсуждении эффектов самоорганизации. При понижении температуры О впервые становится неустойчивой однородная мода (к = 0), а затем неустойчивыми оказываются длинноволновые моды с малыми волновыми векторами к. Коэффициент веществен и положителен, поэтому нелинейное взаимодействие ограничивает рост неустойчивых мод. В пренебрежении флюктуациями в устанавливающемся стационарном состоянии выживает лишь однородная мода, амплитуда которой t q дается выражением (4.4.8). [c.125]

В этом разделе будет показано, в какой связи друг с другом находятся коэффициенты переноса, характеризующие комбинированную мембрану в целом, и коэффициенты переноса, относящиеся к отдельным ее элементам. Соответствующие закономерности были теоретически рассмотрены в работе [20] но их экспериментальная проверка до сих пор еще не осуществлена. Правда, некоторые иа предсказанных явлений Наблюдались рядом авторов. В основе этих явлений лежит наличие неаддитивного члена в выражении для коэффициентов переноса комбинированной мембраны. Иными словами, эти коэффициенты в общем случае не могут быть получены простым суммированием элементарных коэффициентов, относящихся к отдельным составным частям (однородным участкам) мембраны. Аддитивность не соблюдается также и в отношении обратных величин. Ниже будет обсуждаться дополнительно возникающее здесь явление — взаимодействие векторов, относящихся к стационарному состоянию. [c.456]

Для того чтобы атом (или молекула) поглотил электромагнитное излучение и перешел из основного состояния с энергией Е в электронно-возбужденное состояние с энергией Е , должны быть выполнены два условия. Во-первых, частота кванта должна быть равна ( 2 — Е1) к. Если частота электромагнитного излучения не соответствует точно разности энергий между двумя стационарными состояниями, электрон может обладать вынужденной осцилляцией при взаимодействии с электрическим вектором кванта, но продолжительность взаимодействия составляет всего 10" сек. Результатом этого являются такие явления, как релеевское рассеяние и уменьшение скорости света (разд. 3-2А). [c.42]

Таким образом, поглощение или испускание ИК-излучения колеблющейся молекулой, имеющей дипольный момент, можно легко пояснить в простой описательной форме, как это сделано в предыдущем параграфе. Гораздо сложнее описать подобным способом электронные переходы. В классическом смысле электронное возбуждение не соответствует увеличению энергии в осциллирующей системе во всяком случае, и высоко-, и низколежащее электронное состояние может не иметь постоянного дипольного момента (т. е. во всех состояниях электронное облако симметрично расположено вокруг ядер, так что нет разделения зарядов). Однако и в этой ситуации основные принципы взаимодействия с излучением еще применимы, и нам лишь нужно знать, происходит ли дипольное взаимодействие во время перехода между двумя состояниями. Существует единственный строгий метод решения этой проблемы уравнение Шрёдингера, упомянутое в начале раздела, может быть использовано для вычисления скорости перехода системы из одного стационарного состояния в другое под влиянием возмущающей силы. Если скорость возмущения системы, вызванного взаимодействием диполя с электрическим вектором излучения, не равна нулю, то существует дипольный момент перехода. Скорость перехода между состояниями, умноженная на число частиц в низшем состоянии, составляет, естественно, предельную скорость поглощения фотонов, так что в принципе решение уравнения Шрёдингера должно приводить к расчету интенсивности перехода. Однако точные решения этого урав- [c.31]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология