Полярон или экситон

Оптическая ширина запрещенной зоны найдена по сильной полосе поглощения, обусловленной прямыми переходами. Возможно, что на самом деле она меньше, так как переходы через более узкую зону запрещены (непрямые переходы) и создают слабую полосу поглощения. Такую полосу часто не замечают, тем более что она совпадает с ярким экситонным пиком [73]. Поэтому термической ширине запрещенной зоны соответствовала бы (с поправкой на полярон) меньшая величина. В этом случае Д была бы равна энергии полярона плюс разница в энергии разрешенных и запрещенных переходов. [c.403]

Поведение избытка электронов в газовой фазе можно объяснить, основываясь на представлениях о свободных электронах, которые рассеиваются молекулами или радикалами, присутствующими в системе. Низкая плотность вещества позволяет использовать для электрона модель плоского волнового пакета. В кристаллах симметрия матрицы требует другого подхода. Дальний порядок, обусловленный трансляционной и другими видами симметрии, позволяет описать избыточные электроны в рамках обобществленных координат. Это приводит к модели экситонов. Жидкость имеет высокую плотность, ближний порядок, но дальний беспорядок. Это сильно усложняет описание избыточных электронов в жидкой фазе. В зависимости от молекулярной структуры исследуемой жидкости различную роль играет притяжение или отталкивание электрона и молекул жидкости. Это приводит к альтернативным моделям дырок и поляронов , т. е. сольватированных электронов. [c.350]

Электроны проводимости и дырки — фермионы. Экситоны, плазмоны, поляроны и фононы — бозоны. [c.54]

В том случае, когда диэлектрическая постоянная велика (порядка десяти) орбита экситона может простираться на такое большое расстояние, что в первом приближении роль кристалла можно рассматривать как действие непрерывной диэлектрической среды. В этом случае предпочтительнее пользоваться приближением Мотта —Ванье, основанном на представлении об эффективной массе [7, 96]. Согласно этой модели, электрон движется в кулоновском поле положительной дырки, величина которого зависит от диэлектрической проницаемости. При этих условиях должен существовать ряд водородоподобных связанных состояний. Более близким к действительности является представление об экранированном потенциале, существование которого ведет в частности к смещению основного состояния в последовательности водородонодобных состояний [61, 62]. Еще более близким к действительности является представление о поляризации ионной структуры, в которой движутся носители частично разделенных зарядов, в результате чего движущиеся носители зарядов оказываются окутанными создаваемыми нри этом локализованными состояниями, или модами , получившими название поляронов [c.142]

Из сказанного монгно вывести заключение, что модель экситона, которую в первую очередь следует иметь в виду при дальнейших исследованиях, представляет собою электронный поля-рон с относительно небольшой эффективной массой, вращающийся вокруг дырочного полярона с высокой эффективной массой, который может быть также самозахвачепным. Согласно Хакену [c.142]

Проведенное рассмотрение показывает, что предложенная гипотеза об образовании экси-комплекса находится в качественном согласии с большинством экспериментальных данных. Насколько возможным является проведение количественных сопоставлений Выше уже говорилось, что оптические характеристики комплексов могут быть рассчитаны теоретически, однако эти расчеты крайне трудоемки и весьма неточны. Существует, однако, крайне любопытный и заманчивый выход из положения в случае рассматриваемых комплексов экситона. Учет в энергетике взаимодействия возбужденного электрона с положительным остатком диэлектрического континуума приводит, как мы видели, к пространственной размазанности возбужденного электрона. Последнее еще увеличивается в результате вхождения экситона в комплекс. Радиус состояния электрона значительно увеличивается и взаимодействие его с положительным остатком практически перестает зависеть от природы последнего. Но тогда, как уже отмечалось при анализе свойств металл-аммиачпых растворов, наша задача сводится к задаче / -центра Это делает понятным, почему целый ряд выводов теории полярона и / -центров оказывается применимым в случае рассматриваемых образований, что было продемонстрировано предыдущим анализом. [c.113]

Прежде чем перейти к анализу имеющихся в настоящее время немногочисленных данных о процессах типа (III), остановимся еще на том, что мы будем понимать в этом разделе под возбужденными состояниями , предшествующими первичным химическим актам радиолиза. В свете сказанного к возбуждениям относятся все состояния, обладающие достаточно большой энергией для проведения химической реакции даже при низких температурах. Это прежде всего возбужденные на высшие электронные уровни отдельные молекулы и коллективные возбуждения типа экситонов, это ионные пары, солыватированные окружающей средой,—поляроны наконец, это могут быть быстро перемещающиеся заряды типа несольватированного (или слабо сольватированного) электрона или дьфки. К сожалению, до настоящего времени эти состоя- [c.354]

В твердых телах процессы, вызываемые действием ионизирующего излучения, имеют некоторые особенности, связанные со свойствами твердого состояния — регулярностью структуры (кристаллианостью и дефектностью—биографической и созданной излучением), электронным взаимодействием между составляющими твердое тело частицами (отсюда большая роль квазичастиц — экситонов, поляронов, фоноков, электронов проводимости и дырок), затрудненностью диффузии для крупных-частиц и др. Радиационные эффекты в твердых телах изучают как радиационные химики, так и радиационные физики. Радиационная физика в основном имеет дело с радиационными эффектами в металлах[365], полупроводниках [365, 367], неорганических стеклах [368, 369], диэлектриках — ионных кристаллах [370, 371] типа галогенидов щелочных металлов и оксидов-,, а радиационная химия исследует преимущественно низкотемпературные стекла [372], молекулярные кристаллы [373], поли- [c.253]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология