Полярон

Металл, погруженный в раствор, содержащий заряженные частицы, назовем электродом. В такой системе из металла в раствор могут переходить катионы или электроны. Переходу способствует сольватация (гидратация) переносимых частиц. Сольватированные электроны (поляроны) участвуют в электрохимических процессах, но такие процессы мы не рассматриваем. При переходе в раствор катионов металл заряжается отрицательно, но вся система электрод—раствор остается электронейтральной. У поверхности электрода образуется так называемый двойной электрический слой протяженностью 10 —10 м от поверхности металла (рис. XII. 1). (Аналогично катионы из раствора могут переходить в металл, тогда он заряжается положительно, а анионы образуют двойной слой.) [c.128]

Многие электроположительные металлы способны растворяться в жидком аммиаке. Образующиеся синие растворы проявляют сильные восстановительные свойства вследствие присутствия сольватированных электронов (поляронов). [c.534]

Приложим к кристаллу электромагнитное поле. Электрон начнет двигаться, и поле деформации будет перемещаться вместе с ним. Локальную деформацию можно представить [3] как виртуальное испускание и поглощение оптических фононов. Такое представление позволяет говорить, что движущийся электрон сопровождается облаком фононов, которое существенно изменяет его массу. Следовательно, движущийся электрон в ионном кристалле—локализованная квазичастица ее называют поляроном. [c.77]

ТОМ температуры авторы [114] объясняли обменом поляронами между состояниями Ре " и Ре [c.255]

Некоторые замечания о модели полярона [c.141]

При этом целесообразно также ввести безразмерную константу связи а, играющую важную роль в теории полярона, [c.144]

Приведенные качественные аргументы свидетельствуют в пользу предположения о том, что состояние электрона в полярных растворителях может описываться как предельный случай сильно связанного локализованного полярона. [c.147]

Б рассмотренных двух моделях собственную энергию полярона полезно записать в единицах Йсо [c.144]

Собственная энергия полярона в случае сильной связи определяется выражением [c.146]

Простой полярон [13], 7 о = 3,2 А Модель в подходе ССП [19], Яд —3,2 А Эксперимент [c.159]

Третьей концепцией является гипотеза Кошланда о принудительном индуцированном соответствии структуры фермента структуре субстрата при их взаимодействии. Согласно гипотезе, присоединение субстрата к ферменту должно сопровождаться изменением конформации последнего. Применительно к ме-таллоферментам гипотеза об индуцированном соответствии была конкретизирована М.В. Волькенштейном в виде представлений об электронно-конформационном соответствии, каждому электронному состоянию атома металла в ферменте (валентность, спиновость и т. д.) соответствует определенная конформационная структура белковой глобулы. В состоянии равновесия система может быть охарактеризована как конформен (по аналогии с поляроном, характеризующим состояние электрического заряда и окружающей среды в кристаллах). [c.555]

В отличие от полярона, конформон не является истинной квазичастицей, способной перемещаться на большие расстояния. Его энергия быстро диссипирует из-за неоднородности и апериодичности структуры глобулы. Однако для реализации ферментативного процесса достаточно конформационного превращения, т. е. возбуждения длинноволновых фононов в пределах нескольких пептидных связей. Дальнейшая конформационная перестройка глобулы может происходить уже не в результате ЭКВ, но вследствие кооперативности макромолекулы. [c.409]

Zn-Bi-оксидные стекла, содержащие 10—25 мол. % ZnO толщиной 0,35— 0,42 см, приготовлены и изучены в [437]. Определены физические свойства молярный объем, число ионов на 1 см, поляронный радиус и др. Поляронный радиус составляет 1,85 А, что соответствует поляронам малого радиуса. Измерение электропроводности выполнено в интервале температур 443—573 К и обнаруживает линейную зависимость. Определены положения уровня Ферми и локальные состояния в запрещенной зоне. [c.310]

Механизм проводимости ряда таких окислов описан на осно-ваиии модели перескока полярона. При значительных концентрациях и статистическом распределении добавки (примеси) в кристалле (полупроводника возможна проводимость по примесям (рис. 39) перенос электронов обусловлен их туннелированием с донорных на а(кце(пторные уровни. Экстремальную за1виоимость электро1проводн(ости от состава полулроводни/ка следует считать [c.148]

Особенности структуры катализаторов на основе УгОз обусловливают поляронный механизм их электршроаодности [335]. Введение в решетку УгОз иона Мо + в количествах, определяющих существование твердого раствора МоОз в У2О5, увеличивает число ионов У +, причем большая часть этих ионов связана в пары, а мень- [c.201]

К соединениям типа Д1УВУ1 относится также ТЮа (рутил) — полупроводник с поляронной проводимостью (прыжковая энергия 0,13 эв [2 2], 0,15—0,2 зе [25]), свойства которого представлены в табл. 21.21. [c.401]

Наметим теперь основные черты рассмотрения задачи полярона. Полный гамильтониан системы состоит из трех частей собственной энергии Носп диэлектрика, связанной с колебаниями среды энергии взаимодействия электрона с полем поляризации кинетической энергии электрона т. е. [c.144]

Температурную зависимость положения полосы поглощения связывают с температурной зависимостью диэлектрической проницаемости и радиуса полости Вд. Для простой поляронной модели [c.159]

Для типичного ионного кристалла, например Л аС1, = 2,3 Ds = 5,6 и 5Т0 сек . Полагая т равным массе свободного электрона те = ттг ), получаем Йсо = 0,03 эв ж а = . Следовательно, применив предел слабо11 связи, для собственной энергии и эффективной массы мы получаем значения е (0) = = —0,18 эв и т — 2те. Формализм слабой связи пригоден для большинства ионных кристаллов, так что свойства избыточного электрона в этих средах существенно не зависят от взаимодействия с полем поляризации среды. Наиболее важным следствием приведенного рассмотрения является то, что в его рамках мы не получаем теоретических аргументов в пользу существования самозахвата дополнительного электрона, т. е. в упорядоченном ионном кристалле никакая из точек среды не является выделенной. Иначе говоря, предел слабой связи приводит к возмущенным функциям блоховского типа, характеризующимся равной вероятностью нахождения электрона во всех точках среды. Таким образом, в случае ионных кристаллов современное описание полярона соответствует движению электрона совместно с поляризацией среды. [c.146]

Широкая бесструктурная полоса инфракрасного поглощения в разбавленных металлических растворах, расположенная в области 6700 [1] и не зависящая от природы катиона, приписывается е-центру. Поглощение нри этом интерпретируется как следствие перехода 15 —> 2р. Сравнение экспериментальных данных с теоретическими предсказаниями в рамках поляронной модели представлено в табл. 11. Энергия перехода и сила осциллятора находятся в превосходном согласии с теорией. [c.159]

Физика и химия твердого состояния (1978) -- [ c.77 ]

Введение в радиационную химию (1963) -- [ c.85 , c.117 , c.133 ]

Химическая кинетика и катализ 1974 (1974) -- [ c.333 , c.334 ]

Химическая кинетика и катализ 1985 (1985) -- [ c.342 ]

Введение в физическую химию кристаллофосфоров (1971) -- [ c.33 ]

Химия и технология ферритов (1983) -- [ c.117 , c.118 ]

Фотолюминесценция жидких и твердых веществ (1951) -- [ c.332 , c.333 ]

Основы общей химии Т 1 (1965) -- [ c.386 ]

Основы общей химии том №1 (1965) -- [ c.386 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология