Кривые упругости насыщенных паров гелия

КРИВЫЕ УПРУГОСТИ НАСЫЩЕННЫХ ПАРОВ ГЕЛИЯ [c.216]

На рис. 1-14 представлена графическая зависимость давления насыщенных паров от температуры. Из представленных кривых видно, что, охлаждая криопаиель до температуры жидкого азота (77 К), удается снизить содержание паров воды до пезначительпой величины. Однако при этой температуре не может быть получен высокий вакуум, если присутствуют такие газы, как метан, азот 11 кислород. Упругость паров этих газов можно довести до уровня менее 1 10 Па охлаждением криопанели до температуры жидкого водорода (20,4 К). При этой температуре не конденсируются только неон, водород, гелий. При 4 К пекопденсированным остается только Не. [c.32]

Явление оводнения и обезвоживания было предметом многочисленных исследований ван-Беммелена. Приготовим свеже-оводненный гель ЗЮг и будем обезвоживать его, помещая в эксикаторы с серной кислотой различной концентрации и, следовательно, с различной величиной упругости водяного пара. Помещенный в такой эксикатор гель будет терять воду до тех пор, пока упругость пара воды над ним не станет равна упругости пара воды в эксикаторе. Изменение упругости пара воды над гелем при обезвоживании показано на диаграмме рис. 80. Упругость пара вначале понижается по кривой до точки О, которая называется точкой перегиба, так как в этой точке прозрачный гель вследствие появления пустот приобретает сначала синевато-опалесцирующий вид, а затем бело-молочный. Если в каком-либо месте на кривой А 5 прервать обезвоживание и перевести гель в пространство, более насыщенное паром, то гель начнет вновь оводняться, но уже не по кривой Л,3, а значительно энергичнее, по кривой типа 1г. Следовательно, кривая необратима, так как обратный процесс протекает, минуя ее кривая же 1г обратима на всем протяжении до точки пересечения с кри- [c.276]

Шмидт и Кеезом [108], определяя точку кипения гелия (ср. 1 гл. IV), пользовались гелиевым термометром несколько иным способом. Именно, при переходе от точки кипения водорода (которую они принимали за реперную точку) к точке кипения гелия они изменяли количество газообразного гелия, содержащегося в термометре, на точно известные величины. В последующей работе [109], касающейся установления кривой упругости насыщенного пара гелия, они пользовались обычным гелиевым термометром постоянного объема, причем в качестве исходного состояния газа они брали атмосферное давление и соответствующую температуру кипения жидкого гелия. Описание экспериментальных деталей можно найти ниже (см. раздел Лейден-, ский гелиевый термометр, заполненный газом под пониженным давлением в конце настоящего параграфа). [c.87]

В пояснение этой диаграммы заметим, что изобары на ней так перекрещиваются около Х-линии, что области жидкого гелия I и жидкого гелия II накладываются друг на друга в треугольнике, образуемом Х-линией, кривой упругости насыщенного пара и кривой плавления. [c.280]

На фиг. 93 приведена кривая плавления гелия. Любопытно, что в области низких температур кривая загибается таким образом, что становится все более и более параллельной оси температур. Это означает, что кривая совсем не имеет тенденции, как это обычно бывает, встретиться с кривой упругости пара в тройной точке. Таким образом, если кривая плавления не загнется к оси температур при еще более низких температурах, на что нет никаких указаний, невозможно одним только понижением температуры перевести в твердое состояние жидкий гелий, находящийся под давлением своих насыщенных паров. [c.233]

Обратимся теперь к процессу оводнения, проводя его на разных ступенях полученной нами кривой обезвоживания, начиная с верхней точки В . Для этого частично обезвоженный гель с упругостью пара, равной рь поместим в атмосферу насыщенного водяного пара над чистой водой. В этом случае, вопреки ожиданию, оводнение пойдет не по отрезку общей кри- [c.191]

Пусть гель, предварительно оводненный до полного насыщения, т. е. так, что упругость пара воды р над ним равна упругости насыщенного пара над чистой водой при данной постоянной температуре (отрезок ординаты ЗоИ о) перенесен в эксикатор с таким слабым раствором серной кислоты, чтобы упругость пара над ней р) была несколько меньше, чем над чистой водой. Оводненный гель будет обезвоживаться (высыхать) до тех пор, пока упругость водяных паров над ним не сравняется с величиной р. Затем последовательно будем переносить гель в ряд эксикаторов с растворами Н2304 возрастающей концентрации, т. е. с уменьшающимися упругостями насыщенного пара, гель будет последовательно обезвоживаться в соответствии с изменениями величины р по кривой обезвоживания ОоВф Во Плавный ниспадающий ход этой кривой в точке Во, как показали исследования, нарушается точка Во-является точкой перегиба, после которой дальнейшее обезвоживание идет до точки 0 почти по прямой, т. е. с почти неизменным значением величины упругости пара. [c.191]

На фиг. 120 мы видим, что изопикналь VIII самых низких. давлений очень коротка. Она полностью лежит в области температур яшдкого гелия I и кончается на кривой упругости насыщен-жах паров. [c.273]

Ван-Беммелена [22], в котором подробно изучен процесс обезвоживания и оводнения силикагеля. Согласно данным Ван-Беммелена, на первых стадиях обезвоживания испарение влаги идет при давлении насыщенного пара. Этот процесс описывается на показанной на рис. 1 прямой, совпадающей с верхней пунктирной линией. Затем точки изотермы располагаются на отрезке Л р. На всем протяжении кривой Лр объем геля непрерывно уменьшается до точки О (точка поворота, или точка обращения). При дальнейшем обезвоживании гидрогеля изотерма идет значительно менее круто от точки О до точки 0 (отрезок Ааь) на этом участке большая доля еще содержащейся в геле воды удаляется при почти неизменной упругости ее паров. Однако объем гидрогеля практически уже не меняется. Дальнейший участок изотермы Аа обратим, причем соот- [c.9]

Формула (4. 3) непосредственно вытекает из измерений, сделанных Камерлинг Оннесом и Вебером (см. выше). Вершаффельт [17] получил формулу для lg рата, эквивалентную (4.4), путем интегрирования уравнения Клапейрона-Клаузиуса в предположении, что насыщенные пары следуют законам идеального газа, пренебрегая теплоемкостью конденсированной фазы от самых высоких температур, при которых будет применяться формула, до 0°К и приняв для химической постоянной (см. ниже в этом параграфе раздел Химическая постоянная ) ее теоретическое значение. Коэфициент при члене был выбран так, чтобы получить кривую, которая давала бы наилучшее совпадение с экспериментально наблюдаемой кривой упругости паров гелия. [c.224]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология