Деполяризация света, рассеянного макромолекулами

Деполяризация света, рассеянного макромолекулами [c.18]

В спектре света, рассеянного жидкостью, релеевское рассеяние — очень узкая симметричная полоса ( линия ), центр которой соответствует частоте Vo возбуждающего потока света. Полуширина полосы Av не превышает 10 см, т. е. 3 10 Гц. Интегральная интенсивность этой полосы следует закону Релея I v , если в жидкой фазе нет макромолекул, пыли, других загрязнений и если жидкость не находится в окрестности критической точки. Измерения релеевского рассеяния света сводятся к определению интегральной интенсивности I упомянутой полосы, степени деполяризации релеевского рассеяния света А и спектра релеевской линии , т. е. распределения ее интенсивности в интервале частот порядка 3-10 Гц. [c.73]

Для сравнительно низкомолекулярных объектов необходимо учитывать деполяризацию рассеянного света, а также анизотропию поляризуемости макромолекулы [77]. [c.124]

В случае С. малыми изотропными молекулами рассеянный свет всегда вертикально поляризован, независимо от состояния поляризации падающего света. Если рассеивающие частицы достаточно велики ( А,) или оптически анизотропны, происходит деполяризация рассеянного света, т. о. появление в нем компоненты, соответствующей световым колебаниям с горизонтальным направлением электрич. вектора. При С. р-рами клубкообразных макромолекул деполяризация обычно мала (1 — 3%). В р-рах стержневидных макромолекул (или молекулярных клубков при большой анизотропии сегмента) деполяризация велика, и ее учитывают при определении М и i 2. [c.193]

Для полимеров характерно существование угловой зависимости интенсивности Р. с. (асимметрия) от изолированной молекулы во всем интервале X (от видимого до рентгеновского диапазона). Интенсивность Р. с.— суммарная величина рассеяния от отдельных оптич. неоднородностей. Совокупность изотропных осцилляторов (даже при падении естественного света) дает плоско поляризованный рассеянный свет. Деполяризация Р. с. под углом 90° к направлению исходного пучка (другая особенность макромолекулы) — проявление анизотропии тензора ее поляризуемости. [c.250]

Из приведенных данных следует, что структурообразование в растворе ПММА в ММА обнаруживается примерно тогда, когда весь объем раствора оказывается заполненным макромо-лекулярными клубками (после чего раствор нельзя считать разбавленным). Одновременно с падением <9о с ростом конверсии в области II на кривой 2 (рис. 17) наблюдается уменьшение асимметрии рассеянного света от значений 1,4—1,2 при = асимметрии рассеяния указывает на то, что в ходе структурообразования в системе происходит появление и последовательное увеличение доли рассеивающих центров, расположенных на расстояниях, меньших Х/20. Это может быть связано с возникновением областей с существенно более компактной упаковкой звеньев макромолекул, чем в гауссовом клубке. К выводу о малых размерах рассеивающих центров в этой области концентраций полимера приводят также данные исследований деполяризации рассеянного света в ходе полимеризации ММА [107]. Характерно, что структурообразование на этом этапе практически не влияет на кинетику полимеризации ММА. [c.106]

При теоретическом рассмотрении явления рассеяния света полимерными молекулами предполагалось, что они изотропны и что их размеры существенно меньше длины волны падающего света. Если рассеиваемое излучение анизотропно, следует вводить поправку на фактор деполяризации. Но для полимеров, макромолекулы которых представляют собой статистические клубки, деполяризация пренебрежимо мала. Однако размеры полимерных клубков в растворе обычно сравнимы с длиной волны падающего света в этом случае необходимо учитывать внутримолекулярную [c.127]

Рассеянию света жесткими анизотропными макромолекулами посвящен ряд теоретических и экспериментальных работ [116—119]. Как упоминалось выше ( 46 гл. III), основные соотношения для рассеяния в растворах анизотропных палочкообразных частиц были получены в теоретической работе Орна, Бенуа и Остера [116]. Эти соотношения применялись в дальнейшем для исследования суспензий вируса табачной мозаики [117, 118] и других частиц. В работе [117] для суспензий вируса табачной мозаики путем экстраполяции к нулевому углу рассеяния измеряли компоненты рассеяния (е . ),=о и ( г,)о=о находили деполяризацию рассеяния при нулевом угле [c.316]

Рассеянию жестких аннзотропных макромолекул посвящен ряд теоретических и экспериментальных работ [53, 54, 261], в первой из которых получены основные соотношения для рассеяния света растворами анизотропных палочковидных частиц. Эти соотношения применяли в дальнейшем для исследования суспензий вируса табачной мозаики [54, 261] и других частиц. В работе [54] путем экстраполяции к нулевому углу рассеяния измеряли для суспензий вируса табачной мозаики компоненты рассеяния (<Ж )е- о и (Т )в- о и находили коэффициент деполяризации рассеяния [c.141]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология