Измерения направления потока и величины вектора скорости

Одной из попыток оценки действительного распределения скоростей движения жидкости в аппарате с мешалкой является исследование Н. М. Костина и И. С. Павлушенко [191], которые применили для установления направления и измерения величины вектора скорости шаровой зонд. Естественно, что зонд, помещенный в перемешиваемой жидкости, вызывает искажение потока, создаваемого мешалкой, однако при относительно малых размерах и обтекаемой фор.ме прибора можно полагать, что ошибки в определении значений скорости не будут существенными. [c.39]

Измерения направления потока и величины вектора скорости [c.23]

Непосредственное измерение скоростей в слое трубками Прандтля, аналогично тому, как это делается в полой трубе, здесь не приводит к желаемым результатам. Даже при использовании датчиков динамического напора микроскопических размеров, таким путем мы получали бы случайные показания, поскольку вектор скорости потока меняет свое направление и величину от нуля у самой поверхности зерна до некоторой максимальной величины примерно в средней части случайного просвета между двумя соседними зернами. Определять же необходимо устойчивые средние значения скорости потока через сечения с площадью, превышающей размеры зерен. [c.74]

Измерения величины и направления вектора скорости выполнялись в биссекторной плоскости угла с помощью поворачиваемого датчика термоанемометра с единственной наклонной нитью [174]. Поскольку вследствие симметрии течения локальный вектор скорости в исследуемом случае располагается именно в биссекторной плоскости, в отличие от [152] для получения искомых величин достаточно было измерений всего в двух угловых положениях датчика в потоке. Для варьируемых значений скорости невозмущенного потока получена типичная калибровочная зависимость - Е )/и = /(/3), характеризующая чувствительность датчика к углу скоса потока где п — соответственно линеаризованные сигналы на выходе термоанемометра в каждом из отмеченных выше положений датчика. Линейный характер этой зависимости в исследованном диапазоне параметров потока способствует достижению хорошей точности (не хуже 0.3 ) и удобства измерения малых значений уЗ, а значит и поперечной компоненты скорости, что весьма важно при зондировании структуры течения в условиях низких дозвуковых скоростей. [c.156]

Процедура использования простейшего скосомера из двух трубок предполагает измерение угла отклонения потока относительно некоторого произвольно выбранного направления. Скосомеры подобной конструкции, не имеющие возможности поворота вокруг своей оси, по существу ограничены использованием в двумерных течениях. Дополнительная трубка с прямым срезом позволяет определить величину вектора скорости, но принципиально больше ничего не меняет. [c.27]

В [69] предложен простой метод определения полного вектора скорости в дозвуковом пространственном потоке с большим градиентом скорости, основанный на использовании трехканального пневмонасадка скоса, который по существу является комбинацией трубки Пито и насадка, в зарубежной литературе получившего название датчика Конрада. Величина вектора скорости и один из двух углов, определяющих его направление, могут быть получены на основе калибровочных данных, тогда как другой из них измеряется при повороте насадка вокруг продольной оси. Результаты калибровки представлены в виде комплексов, характеризующих связь соответствующих функций от углов направления с перепадом давления между приемными отверстиями. Погрешность измерения углов скоса оценивается величиной 0.1°, а скорости потока — 5 м/с. Такой датчик, по-видимому, удобен для измерений в струях, следах, но не в пограничных слоях. [c.28]

Изучение структуры пространственных течений требует измерений как величины, так и направления локального вектора скорости в исследуемой точке поля потока. Обычно определяют модуль вектора скорости и два угла относительно системы координат, связанной с линией тока внешнего течения или с поверхностью модели. С этой целью, как правило, используют трубку Пито и чувствительные к углу отклонения потока насадки (скосомеры) или их комбинации в виде двух-, трех-, пяти- или даже семиканальных зондов со срезанными под углом около 45—70 приемными отверстиями. , [c.27]

Наконец, остановимся еще на одном оригинальном методе измерения величины и направления вектора скорости, основанном на использовании миниатюрного однотрубчатого пневмонасадка, последняя версия которого изложена в [91 ]. Основная идея его применения в принципе та же, что и, например, пятиканального зонда. Однако для измерения четырех давлений используется всего одна скошенная под углом 45° трубка диаметром 0.635 мм, поворачиваемая вокруг своей оси на угол <р = О , 90 , 180° и 270°. Дополнительное же измерение полного давления выполняется второй трубкой (концентрически расположенной с первой) с нормальным срезом и внешним диаметром 1.561 мм, которая в нужный момент выдвигается вперед, перекрывает скошенное приемное отверстие первой трубки, воспринимая полное давление в той же точке поля потока. Приведена конструкция самого механического устройства для однотрубчатого насадка, излагается алгоритм калибровки и представлены некоторые результаты измерений в области течения, формирующейся вблизи передней кромки крыла перед его сопряжением с плоской поверхностью. Результаты измерений профилей средней скорости, а также углов рыскания и тангажа в зоне течения между основным вихрем и передней кромкой крыла при = 22.2 м/с показали высокую надежность методики и целесообразность ее использования в сильно скошенных турбулентных течениях. Погрешность измерения углов направления потока оценивается в 0.1°. [c.32]

Некоторые результаты измерений поперечной составляющей скорости W в симметричном двугранном угле представлены на рис. 2.29, а в виде зависимости W/Ug = /(I) для отдельных значений координаты z по размаху угла при скорости Ug = 30 м/с, что соответствует числу Рейнольдса Re = 1.72-10. В самой биссекторной плоскости величина W вследствие симметрии течения равна нулю, поэтому здесь изображен профиль компоненты скорости в направлении оси В комплексе с аналогичными измерениями компоненты V полученные данные позволяют определить поле векторов скорости вторичного течения, которое для тех же условий изображено на рис. 2.29, б. Вторичные течения изображены стрелками в определенном масштабе на фоне линий равных скоростей U/Ug= onst. Отчетливо наблюдается доминирующий поперечный поток вдоль [c.120]

Мы будем иметь дело со статистически стационарными потоками. В этой связи по ходу изложения будут использоваться статистически средние ве тичины, простейшей формой которых является среднее по времени в фиксированной точке поля потока. В частности, применительно к измерениям полей скорости типичная задача обычно заключается в определении величины и направления местного вектора осредненной по времени скорости в каждой точке исследуемой области потока. В пространственном течении локальный вектор состоит из компонент скорости и, V, W ъ направлении осей х, у, z и каждую из них необходимо определять. Для дву- или одномерного поля потока задача упрощается до определения компонент и, V и соответственно U. В отличие от ламинарных течений в турбулентных потоках только осредненное по времени значение местной скорости сохраняется неизменным. Мгновенное (зависящее от времени) значение скорости i/(0, V t), W t) состоит из соответствующего среднего значения и наложенной на него пульсационной составляющей скорости, также зависящей от времени, и, [c.21]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология