Осесимметричные течения с закруткой

Рассмотрим модификацию классической одномерной теории. Воспользуемся для этого системой (1.121). Из третьего уравнения этой системы для плоского и осесимметричного течений без закрутки потока (w = 0) можно получить [c.50]

Плоский и осесимметричный случаи. Положим Н = оо и Го = 0. В этом случае данные Коши на оси симметрии (г 5 = 0) имеют вид м = ыо(5), Го = О и, следовательно, 1 о = 0. Для осесимметричного течения без закрутки потока (гг = О, ф = 0) система [c.122]

Одним из основных параметров, определяющих характер формирования и течения закрученного потока в осесимметричных каналах, является угол закрутки. Закон изменения угла закрутки по радиусу задают в виде уравнения [c.14]

Начальный участок закрученной струи значительно отличается от ранее исследованных турбулентных течений. Закрученные струи, вытекающие из кольцевого или цилиндрического устья, имеют в начальных сечениях очень сложный профиль, характеризующийся резкими градиентами скорости и давления. Поток на этом участке является трехмерным. Полный вектор в осесимметричной закрученной струе имеет в каждой точке три составляющие осевую направленную параллельно оси струи радиальную гОу, направленную вдоль радиуса струи, и тангенциальную направленную по касательной к окружности (с центром на оси струи), проходящей через эту точку. С ростом степени закрутки растут величины тангенциальной и радиальной скоростей. В центральной приосевой области закрученной струи из-за центробежного эффекта появляются зоны с разрежением или с меньшим статическим давлением. Благодаря этому, в приосевой области вблизи устья сопла возникают обратные токи рециркуляции, характерные для сильно закрученных струй, или (при малой крутке) образуются провалы в поперечном профиле осевых составляющих вектора скорости. [c.35]

Рассмотрим более простой, приближенный способ расчета в применении к осесимметричному каналу выбранной формы (рис. 18) при течении газа без закрутки (с = 0). [c.45]

Представлены результаты аналитического и экспериментального исследования влияния нестационарности и локальной закрутки на гидромеханику и пристеночные касательные напряжения при течении вязкой несжимаемой жидкости в осесимметричных каналах. Выявлено раздельное и совместное влияние указанных воздействий на характеристики потока. [c.119]

Решения (3.55), (3.57), (3.59), (3.61) таковы, что функция ф и определяемые ею составляющие вектора скорости и, v не содержат с или, что то же самое, — составляющую w. Иными словами, картина течения в меридиональной плоскости х, г осесимметричного течения одинакова при всех с. Крудели, изучая осесимметричные течения вязкой жидкости без закрутки вокруг оси (ш = 0), получил в работах [14-16] решения (3.57) и (3.61) при Ь = О, но не выписал решение вида (3.59). [c.208]

Примем, что закрутка потока не нарушает осесимметричности течения, т. е. параметры течения не зависят от окружной координаты. Тогда из уравнения движения в проекции на окружное направление следует, что для каналов с прямолинейной осью [c.197]

Осесимметричные течения с закруткой. Течения в соплах, используемых на практике, носят существенно двумерный характер, поэтому гипотеза радиально-уравновешенного течения зачастую оказывается ненравомерной. В связи с этим в последние годы в рамках прямой и обратной задач выполнены исследования закрученных течений в соплах с учетом двумерного характера течения [129, 175, 185]. Ниже излагаются некоторые результаты исследований. В [185] методом установления решена прямая задача и изучено течение для широкого класса закрученных течений. В начальном сечении задавались различные законы изменения Г(г1)), в том числе закрутка по закону вихря вблизи стенок, по закону твердого тела, однородное винтовое течение н др. На рис. 5.4 показаны в изометрии характерные профили окружной и осевой составляющих скорости в начальном и минимальном сечениях для случая потенциального закрученного течения (Г = onst), переходящего в ядре в течение с постоянным w, за исключением точки на оси, где w = 0. [c.206]

Во всех рассмотренных до сих пор осесимметричных потоках азимутальная составляющая вектора скорости отсутствовала. Это являлось отраничением в постановке вариационных задач, но отказ от офа-ничений может только улучшить решение. Обратимся к закрученным осесиммефичным течениям и покажем на простейшем примере, что закрутка потока действительно может увеличить силу тяги сопла при прочих равных условиях. При этом азимутальная составляющая скорости не будет рассмафиваться как свободная функция, она просто будет задаваться. [c.143]

В случае плоского илп осесимметричного изоэнтропического (5 = onst) и изоэпергетического (/го = onst) течений без закрутки потока наличие двух дополнительных уравнений (1.29), (1,30) позволяет задать граничные условия лишь па линии тока. Обратная [c.39]

Разрушение вихря может иметь место и в закрученных потоках в трубах, например, в отсасываюш их трубах турбин и насосов с воздухозаборниками, В трубах ядро вихря после разрушения наиболее часто принимает осесимметричную, почти замкнутую форму, и закрученный ноток вниз по течению возвраш,ается к первоначальному состоянию. Одпако в расширяюш ейся трубе наблюдается другой тип разрушения, когда ядро принимает вид двойной спирали (так называемое геликоидальное разрушение). Третий тип разрушения, когда ядро имеет вид обычной спирали, панболее часто наблюдается за крыльями, хотя может иметь место и в трубах. Аналогичные типы разрушения вихря присуш и течениям в соплах, циклонных сепараторах и других устройствах с закруткой потока, а также в струях. Следует заметить, что разрушение вихря явля- [c.196]

Рассмотрим радиально-уравновешенные течения, т. е. течения, для которых можно пренебречь нормальной составляющей скорости V. Такие течения аналогичны обычным одномерным течениям без закрутки в том смысле, что они также реализуются в достаточно пологих соплах. Радиально-уравновешенное течение имеет место и в окрестности оси сопла. В цилиндрических координатах осесимметричное радиально-уравповешеиное течение идеальпого газа с у = onst описывается следующей системо уравнений [c.198]

Анализ представленных на рис. 3 результатов показывает, что при одинаковых значениях в трубах различного диаметра в различных сечениях при течении воздуха и жидкости имеет место практически полная идентичность профилей осевой и вращательной скоростей, Этот экспериментальный факт является весьма важным результатом и характеризует параметр (так же как и ЬзчЗу) в качестве критерия гидромеханического подобия закрученных потоков в осесимметричных каналах. Таким образом, критерий гидромеханического подобия закрученных потоков является дополнительным условием подобия внутренних потоков с начальной закруткой. [c.48]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология