Одномерная теория

Одномерная теория начального ( газодинамического ) участка нерасчетной сверхзвуковой струи [c.408]

ОДНОМЕРНАЯ ТЕОРИЯ НЕРАСЧЕТНОЙ СТРУИ 409 [c.409]

ОДНОМЕРНАЯ ТЕОРИЯ НЕРАСЧЕТНОЙ СТРУИ 411 [c.411]

Несмотря на значительную неравномерность полей скорости и давления в поперечных сечениях нерасчетной сверхзвуковой струи, одномерная теория дает правильное приближенное представление об истинных размерах и форме начальной части такой струи. Одномерная теория нерасчетной сверхзвуковой струи приводится ниже. Газ полагаем совершенным, параметры газа на срезе сопла считаем постоянными по сечению, векторы скорости газа на срезе сопла — параллельными оси сопла. Смешением газа в начальном участке с газом окружающей неподвижной среды пренебрегаем. [c.412]

ОДНОМЕРНАЯ ТЕОРИЯ НЕРАСЧЕТНОЙ СТРУИ 413 [c.413]

ОДНОМЕРНАЯ ТЕОРИЯ НЕРАСЧЕТНОЙ СТРУИ 415 [c.415]

ОДНОМЕРНАЯ ТЕОРИЯ НЕРАСЧЕТНОЙ СТРУП [c.423]

Здесь Ь — толщина слоя смешения, х — продольная криволинейная координата, отсчитываемая вдоль границы струи, определенной но изложенной одномерной теории без учета вязкости, л т = [c.427]

Можно получить, однако, ряд полезных результатов, основываясь на решении уравнений одномерной газовой динамики. Одномерные представления широко используются при расчете реактивных двигателей, лопаточных машин, эжекторов, аэродинамических труб и испытательных стендов. Одномерная теория нереагирующих газов подробно изложена в монографиях [382—388]. [c.124]

Для получения сверхзвуковых скоростей истечения, как указано в 1.10.3, необходимо применение сопла Лаваля (рис. 1.55). Элементарный расчет такого сопла, основанный на одномерной теории, состоит в определении площадей минимального (критического) сечения 5, и выходного сечения 8, (см. рис. 1.55). Заданными считаются массовый расход Оо, параметры торможения и значения скорости на выходе йи Полагая 0 = 0,, площадь 5 определяют по формуле (1.94) [c.66]

На основе одномерной теории свободных электронов предскажите длину волны первого электронного перехода в спектре дифенилполиенов с п == 11 и 15, Воспользуйтесь предположением, что каждая фенильная группа вносит в сопряженную систему вклад из трех атомов углерода (и трех электронов) (Экспериментальные значения равны соответственно 5300 и 5700 А,) [c.37]

Поток за фронтом ударной волны испытывает воздействие сил трения между пограничными слоями газа и стенками ударной трубы. Рост пограничного слоя газа за фронтом удар< ной волны обусловлен взаимодействием со стенкой из-за вязкости и теплопроводности, что приводит к изменению параметров газа по сечению трубы. Постепенное уменьшение интенсивности ударной волны в зависимости от пройденного расстояния также объясняется развитием пограничного слоя. Обычно изменение условий во фронте ударной волны в сравнении с рассчитанными по стационарной одномерной теории велико на боль- ших расстояниях от фронта волны, и для данного расстояния отклонения значительнее при низких рабочих давлениях. Эти явления, важные для кинетических исследований, в настоящее время довольно подробно изучены, причем предложены критерии для учета их влияния на экспериментальные результаты [4]. Достаточно отметить, что в ранних кинетических работах, включая и исследование реакции водорода с кислородом, никаких поправок на неидеальность течения не делалось. В той или иной степени такая коррекция необходима для всех изученных систем. Повышение рабочих плотностей, являющееся результатом разбавления реагирующей смеси инертным одноатомным газом, благотворно влияет на независимость условий за ударной волной от пристеночных эффектов. Другие аспекты полезного повышения рабочих давлений обсуждались ранее. [c.125]

Одномерная теория при отсутствии внешних сил. Рассмотрим частицы, беспорядочно перемещающиеся вдоль оси Ох. Предположим, что их достаточно много, так что справедливо допущение сплошной среды. Пусть п(х,1) — количество частиц на единицу длины [c.240]

Соотношение = 2xD, полученное на основе одномерной теории, позволяет определить порядок величины среднего квадратичного перемещения. Например, [c.244]

Двумерное течение. Поскольку эпюры скоростей продольного течения (см. рис. 4,15) были рассчитаны по уравнениям одномерной теории шприцевания, естественно, что влияние стенок канала на поле скоростей не нашло в них никакого отражения. Более точная картина течения будет получена, если воспользоваться уравнениями двумерной теории шприцевания, которые позволяют очень четко выявить влияние стенок и краевых эффектов на распределение скоростей в канале червяка. [c.203]

Случай а соответствует классической одномерной теории, согласно которой колесо рассматривается как совокупность бесконечно большого количества бесконечно тонких каналов, обеспечивающих осевую симметрию потока и равномерные поля скоростей и давлений на всех концентричных окружностях з колесе. Значения Си в таком колесе могут быть определены из треугольника скоростей по формуле [c.84]

В случае же смешанной кинетики возникает логическое противоречие в рамках одномерной модели, ибо нет никаких оснований для выбора той или иной формы записи уравнения межфазового переноса. Это - первая трудность в одномерной теории, на которую мы хотели бы здесь обратить внимание. [c.51]

Если предполагать, что рекомбинируют радикалы лишь на одной цепочке, то для расчета процесса нужно будет воспользоваться одномерной теорией рекомбинации (см. гл. II). [c.113]

Построение аналитических и даже численных решений системы (1.18) — (1.21) связано со значительными трудностями ввиду сложности физико-химических процессов и того, что в общем случае течение в сопле содержит до-, транс- и сверхзвуковые области, для описания которых требуется различный математический аппарат, поскольку приходится иметь дело сразу с эллиптическими, параболическими и гиперболическими уравнениями в частных производных. В то же время построение некоторых аналитических решений, основанных на приближенных предпосылках, позволяет, значительно упростив методы решения, установить многие важные качественные закономерности. В связи с этим в настоящем параграфе будут рассмотрены некоторые элементарные теории, позволяющие выявить ряд основных закономерностей движения газа в сопле. К числу таких теорий относятся одномерная теория сопла, теория течений типа источника и стока, теория простой волны или течения Прандтля — Мейера. [c.40]

Одномерная теория. Рассмотрим установившееся течение совершенного газа без релаксационных процессов. В соответствии с основной гипотезой одномерной теории будем считать поток в любом [c.40]

Реальная картина течения в сопле, естественно, сложнее, чем следует из одномерной теории. Тем не менее одномерная теория [c.46]

Одномерная теория является в настоящее время основой инженерных расчетов, поскольку позволяет с точностью 5—10 % предсказывать параметры течения. Получены и широко используются таблицы относительных площадей Р, давлений, плотностей, температур, отнесенных к соответствующим параметрам торможения, как функций от приведенной скорости А (или числа М) для различных значений показателя адиабаты у (например, [195]). [c.48]

Важно отметить также, что одномерная теория в случае совершенного газа без релаксационных процессов позволяет определить состояние потока в данно м сечении сопла, если известна только относительная площадь Р ж о потоке известно, является ли он дозвуковым или сверхзвуковым. Абсолютный размер сопла, а также форма канала вверх п вниз по потоку от этого сечения не имеет значения, поскольку система (1.123) — (1.125) не содержит какого-либо характерного размера. Аналогичный результат дает одномерная теория для случая равновесных или замороженных течений. Напротив, в случае неравновесно реагирующего газа параметры потока при заданном Р зависят еще от формы струйки тока вверх по потоку от этого сечения и от абсолютного размера ее, поскольку в таких течениях появляется характерный размер — длина релаксационной зоны. [c.48]

Для инженерных расчетов течений в криволинейных каналах часто используется метод вписанных кругов, который дает лучшие результаты, чем классическая одномерная теория. Он также основан на одномерной теории с той лишь разницей, что скорость считается постоянной вдоль сферических поверхностей, ортогональных стенкам. Однако следует подчеркнуть, что как эта, так и другие известные разновидности классической одномерной теории не дают верных значений параметров па стенках криволинейных каналов. Они справедливы, строго говоря, лишь для каналов с прямолинейной осью. [c.50]

Рассмотрим модификацию классической одномерной теории. Воспользуемся для этого системой (1.121). Из третьего уравнения этой системы для плоского и осесимметричного течений без закрутки потока (w = 0) можно получить [c.50]

Сопоставим результаты расчетов давления на стенках канала по классической одномерной теории и по формуле (1.147) с данными расчета по двумерным уравнениям. Для канала, изображенного на рис. 1.9, в [129] получены следующие значения давления на верхней [c.51]

Рв = 0,8975, рн = 1,1036. Согласно одномерной теории р = 1 в минимальном сечении. Расчет но формуле (1.147) дает р = [c.51]

Очевидно, что при малых вариациях угла наклона контура сонла число Маха можно определить по соотношению (1.150), которым для этой цели можно пользоваться и в осесимметричном случае. Соотношения (1.153) можно применять для приближенного определения параметров на жестких стенках даже и в том случае, когда в выходном сечении сопла ноток неравномерный. Прп этом в (1.153) вместо аэ нужно брать значение, вычисленное но одномерной теории. [c.54]

Схема имеет первый порядок точности. Шаг т выбирается таким, чтобы для всех элементарных ячеек волны, образующиеся при распаде произвольного разрыва при i = о, не успевали за время х достичь противоположных граней ячеек. Расчет ведется от слоя к слою по i до тех пор, пока в пределах заданной точности не установится стационарный режим. Начальные распределения параметров можно получить, иапример, из одномерной теории. [c.105]

В зависимости от объема измерений во входном сечении ступени (точка н на рис. 4.25) будут отличаться и методы определения основных термогазодинамических параметров. Все расчеты ведутся по одномерной теории в предположении, что измеренные параметры постоянны по сечению. Случаи отступления от этого положения будут оговариваться особо. В связи с тем, что система измерений должна быть, по возможности, наиболее простой, рассмотрим случай, когда в сечении площадью измеряются статическое давление р., и температура торможения Т1. Массовая производительность компрессора О измеряется с помощью специальных устройств вне компрессора. Следовательно, из опытных данных непосредственно нельзя определить ни точку н (рпс. 3.1), определяющую состояние изоэнтроппо-заторможенного потока, так как неизвестно давление торможения / ,, ни точку н, определяющую статическое состояние газа, так как неизвестна статическая температура Т . В тех случаях, когда влияние сжимаемости невелико, можно положить Т = Тп и затем, определив плотность по уравнению состояния р = / (р , Т ), сразу искать скорость потока. Однако, если это может вызвать значительные погрешности, необходимо решать систему уравнении термогазодинамики совместно с уравнением состояния сжимаемого газа. [c.84]

Рпс. 7.40. Диаметр изобарпческого сечения струи по экспериментальным и расчетным данным. Кривые — расчет по одномерной теории 1 — опыты Г. А. Акимова, 2 — опыты Е. Лава, 3 — опыты Т. Адамсона [c.423]

В заключение напомним, что нриведенная одномерная теория не позволяет получпть данных о внутренней структуре струи и распределении параметров по ее сечению для этой цели необходимо применение более сложных методов, например метода характеристик. В то же время некоторые полученные выше результаты, например значения параметров в изобарическом сечении, не могут быть найдены методом характеристик без дополнительных предположений. [c.426]

Зонарс [377] исследовал течение высокотемпературного воздуха в профилированном сопле с диаметром среза 241 мм. Были осуществлены три различных режима течения почти равновесный, неравновесный и почти замороженный. Результаты экспериментальных исследований Зонарса очень хорошо согласуются с теоретическими данными, полученными им на основании одномерной теории. [c.123]

Результаты расчетв по одномерной теории в приближении /з, пря котором учитываются также и ионюационные потери электронов. Пробеги электронов выражены в радиаци > ных единицах to> а энергии частиц даны в единицах критической энергии . [c.971]

Использование одномерной теории для расчета локальных параметров в пространственных течениях в общем случае неправомерно ввиду наличия больших градиентов газодинамических параметров в поперечном направлении. В то же время одномерная теория позволяет оценить интегральные параметры течения, такие как расход н импульс сопла, со значительно большей точностью, чем локальные параметры. Расход и поток импульса, обычно называемый импульсом сопла и равньи реактивной силе, создаваемой соплом в направлении оси х, в произвольном сечении сонла при двумерном течении запишем в виде [c.46]

Для каналов с прямолинейной осью кривизна, определяемая по среднему радиусу кривизны линий тока течения, равна нулю. И, как следует из (1.146), давление, а следовательно, и остальные параметры поперек канала остаются постоянными в соответствии с классической одномерной теорией. В случае же криволинейных каналов др1дп= 0 во всех тех точках, где VK . Таюш образом, одномерная теория в классическом виде справедлива лишь для конфигураций с прямолинейной осью. Для криволинейных каналов она дает лишь средние значения параметров потока. [c.50]

Одномерная теория может быть развита и для слоистых течений [15]. Предполагается, что статистическое давление в каждом сечении постоянно. Остальные параметры — температура, плотность, скорость, показатель адиабаты, давление и температура торможения — могут изменяться нри переходе от одного слоя к другому. Анализ, аналогичный проведенному выше, показывает, что запирание течения имеет место, когда в минимальном сечехши [c.51]

Одномерная теория с учетом межмолекулярного взаимодействия. При определении термодинамических характеристик обычно псиользуют уравнение состояния идеального газа для каждого индивидуального вещества и для всей смеси в целом. Однако в ряде случаев отклонение от идеальности за счет межмолекуляр-ных взаимодеиствий тина сил Ван-дер-Ваальса может привести к заметным погрешностям при вычислении термодинамических свойств. Термодинамические свойства реальных газов могут быть вычислены, если известно уравнение состояния. Обзор уравнений состояния ирнведен в работе [197]. Следует отметить, что практически все известные уравпепия состояния являются эмпирическими или иолуэмпирическими. Единственным уравнением состояния, полученным теоретически, является уравнение состояния с вириаль-пыми коэффициентами [18], что позволяет использовать его при экстраполяции в область температур, для которых отсутствуют экспериментальные данные. [c.58]

ЧТО прп выборе начального распределения целесообразно либо вычислять скорость по одномерной теории для некоторого коптура, расположенного ниже исходного, либо определять скорость не из (2.107), а из (2.109), считая, что левая часть есть известная функция от X. [c.110]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология