Первый звук

Вычисление в пределе слабого взаимодействия с первым звуком поучительно и относительно просто. Опишем его здесь вкратце. В этом пределе уравнение (7.39) сводится к условию несжимаемости. Если волновой вектор д лежит в плоскости (хг), оно принимает вид [c.362]

Как легко заметить, разница в произношении слов пер-ИИИ части — только в первом звуке ( А , X , ГХ и Г ). [c.97]

Скорость и поглощение первого звука [c.75]

Общий вид температурной зависимости скорости первого звука и Т) в жидком Не представлен на рис. 30, охватывающем область температур от О К до 4,2 К. Асимптотическое значение при 7=0 составляет М1 (0) =238,3о 0,1з м/с [33]. Затем по мере повышения температуры скорость звука [c.75]

Температурная зависимость скорости первого звука при давлении насыщенных паров [33, 232] [c.76]

Выше л- точки скорость первого звука имеет еще один максимум в районе —2,5 К и затем монотонно уменьшается с повышением температуры вплоть до критической точки. Значения и при 7> 4 К приведены на рис. 33 поведение скорости в непосредственной близости к критической точке исследовано в работах [236, 239, 240]. [c.76]

Рис. 33. Температурная зависимость скорости первого звука при Г>4,0 К [236]

Сглаженные значения скорости первого звука в жидком Не при различных температурах и давлениях [57] [c.78]

Скорость первого звука и, и значения "-5 < р- [c.78]

Коэффициент поглощения первого звука 1 измеряли в [c.78]

Сглаженные значения коэффициента поглощения первого звука в Hel при частоте 10 МГц [253] и яри давлении насыщенных паров [c.79]

Рис. 34 Температурная зависимость коэффициента поглощения первого звука при частоте 12 МГц [2]

Рис. 35. Поглощение первого звука вблизи Х-точки при частотах

Сглаженные зна - ения коэффициента поглощения первого звука в НеП, отнесенные к квадрату частоты колебаний/=ш/2л , при давлении насыщенных паров [226, 245, 247, 248, 253] [c.80]

Сглаженные значения коэффициента поглощения первого звука при низких частотах и давлении насыщенных паров [228, 238] [c.80]

Температурная зависимость коэффициента поглощения первого звука при высоких частотах и давлении насыщенных паров [238] [c.81]

Частотная зависимость поглощения первого звука при низких температурах (рис. 36) получена в результате обработки данных о температурной зависимости поглощения в области частот 12—208 МГц. [c.81]

Рис. 36. Частотная зависимость коэффициента поглощения первого звука при различных температурах [238]

Поглощение первого звука заметно уменьшается при повышении давления [243—246]. Экспериментальные значения a при различных давлениях приведены в табл. 46. [c.81]

Сглаженные значения коэффициента поглощения первого звука в НеП при частоте 14,4 МГц в зависимости от давления и температуры [c.82]

В твердом гелии могут распространяться звуковые волны нескольких типов. При колебаниях плотности (первом звуке), как и во всяком твердом теле, возможны продольные волны (сжатия) и поперечные (сдвиговые) волны. Кроме того, в твердом Не оказалось возможным реализовать слабо затухающие температурные колебания (второй звук). [c.112]

Распространение первого звука исследовали в области температур и давлений, соответствующих двум кристаллографическим фазам — ОЦК и ГПУ. Уже первые измерения скорости продольного [57, 320] и поперечного [350] звуков показали наличие сильной анизотропии скорости, особенно в ГПУ-фазе. По этой причине дальнейшие измерения скорости первого звука [326, 351—355] проводили на монокристал-лических образцах с известной ориентацией. При этом ориентацию определяли либо с помощью оптической техники двойного лучепреломления [351—353], либо по рассеянию рентгеновских лучей [326, 352]. [c.112]

Рис. 58. Полярная диаграмма скорости первого звука в ГПУ-фазе Не при молярном объеме 20,97 см /моль и температуре 1,32 К[353]

Поглощение первого звука в твердом гелии в настоящее время практически не изучено. Имеется лишь приближенная оценка коэффициента поглощения по амплитудам двух последовательных отражений [57]. Оказалось, что в весьма широком интервале температур и давлений поглощение составляет 0,3—0,7 см-1 дд частоте 10 МГц. Эти значения, по-видимому, следует рассматривать как верхний предел коэффициента поглощения звука. [c.114]

В работе [Stinton, 1978] приводится рассказ молодого человека, работавшего продавцом в торговом павильоне на территории зоны отдыха в день аварии. В 14 ч 29 мин он, услышав подозрительный грохот, сел в машину и собрался поехать выяснить, что случилось, когда раздался мощный взрыв. Время между первым звуком и взрывом он оценил в 2 мин. Над зоной отдыха образовался огневой шар, жар от него был таким нестерпимым, что молодой человек выскочил из машины и бросился в море. ]сли предположить, что торговый павильон находился в районе зданий ресторана и приемной кемпинга, то можно оценить радиус сильного дискомфорта (но не ожогов) в 200 м. [c.214]

Температурная зависимость скорости первого звука, измеренной Пелламом и Сквайром, изображена на фиг. 168, на которой отложены также значения этой величины, полученные в Торонто (сплошная кривая). [c.342]

Простое вычисление с помощ1 ю уравнений (8.52) — (8.57), произведенное с должной степенью точности (Лифшиц [18]), дает для первого звука [c.418]

Попытки обнаружить конверсию первого звука во второй, сделанные Лейном, X. Фэйрбенком, Шульцем и У. Фэйрбен-ком [33], не привели вначале к положительным результатам. Однако в экспериментах Пешкова и Беликовой [34] был наблюден переход обычного звука, возбуждаемого в парах, во второй звук, распространяющийся в гелии II. Первый звук генерировался в парах гелия мембраной, второй звук детектировался в жидкой фазе термометром из фосфористой бронзы. [c.513]

Чередование резонансных пиков создавалось постепенным понижением уровня жидкости, которое наблюдалось катетометром. П юизведенная оценка отношения коэфициентов трансформации по схеме первый звук вгаорой явук показала, что это отношение мало отличается от единицы. [c.513]

Дальнейшие работы У. Фэйрбенка, X. Фэйрбенка и Лейна [35] также привели к возможности конверсии первого звука, возбужденнм о в парах, во второй звук, распространяющийся в гелии II. [c.513]

Вот деспотка — заметил Глинка и опять принял свою прежнюю позу. Но при первых звуках оркестра, который заиграл мазурку из Жизни за царя , Глинка встрепенулся, апатия его исчезла. Как только оркестр умолк, в первых рядах кресел все встали и. Обратись к нашей ложе, начали аплодировать. [c.69]

Распространение звука в сверхтекучем гелии отличается чрезвычайным своеобразием. Наличие нормальной и сверхтекучей компонент пд иводит к возможности распространения не только обычных волн давления (первого звука), но и температурных колебаний, которые были названы Ландау вторым звуком. Кроме того, в последние годы оказалось возможным реализовать волновые процессы, в которых участвует только сверхтекучая компонента, а нормальная полностью заторможена. Это было осуществлено, во-первых, в тонких пленках сверхтекучего гелия, и возникающие поверхностные колебания были названы третьим звуком, а во-вторых, в очень узких каналах, заполненных НеИ, и возникающие [c.74]

Скорость первого звука в Не измеряли многие авторы различными методами. Первые данные были получены в 1938 г. Финдли, Питом, Грейсом-Смитом, Вильгельмом [224] методом стоячих волн. Позднее этот же метод был использован Ван Иттербиком, Форрисом [225]. Измерения таким [c.75]

Скорость первого звука в Не заметно увеличивается при повышении давления [57, 100, 241—243]. В табл. 40 приведены значения 1 для давлений до 50 атм и температур до 4 К, полученные в работе [57] с погрешностью не более 17о- При низких температурах имеются более точные данные [100] о зависимости щ от плотности, на основании которых вычислена постоянная Грюнайзена р/м1-( гг1( р и величина р 1их-д их1д (табл. 41). [c.76]

В районе 0,9 К наблюдается максимум поглощени<я звука, связанный с влиянием релаксационных процессов в газе фононов и ротонов РЗ], а при дальнейшем понижении температуры быстро уменьшается [238, 248, 249, 252]. Значения коэффициента поглощения первого звука в широкой области температур для различных частот приведены в табл. 44, 45, в которых для частот 2,02 и 6,08 МГц при 7<0,7 К значения а, подсчитаны по эмпирическим формулам, приведенным в работе [248], а при 1,2 К использованы значения oi P, приведенные в табл. 43 для более высоких частот были проведены относительные измерения при разрешении прибора 0,02—0,1 дБ, а абсолютные значения а, получены путем нормирования при некоторой температуре Гп5,п = 100—150 мК, где поглощение звука меньше, чем разрешение прибора, и поэтому принято равным нулю. [c.80]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология