Скорость и поглощение первого звука

Скорость и поглощение первого звука [c.75]

Если бы константы скоростей реакций и были бы равны, то время релаксации Tj, должно было бы лишь в 1,7 раза превышать Тц. Но следует ожидать, что существенно больше Этот вывод вытекает из данных о скорости и поглощении звука в области гиперзвуковых частот, приведенных в [29]. Так, например, высокочастотный предел наблюдаемой простой области дисперсии скорости звука = 1138 м/с. Измерения скорости звука на частоте 3,35 ГГц оптическим методом [29] дают при 30° С значение С , = 1135+6 м/с. Следовательно, на частоте 3,35 ГГц вторая область дисперсии скорости звука еще не наблюдается. Релаксационная частота первой области акустической дисперсии при 30° С равна 0,59 ГГц. Таким образом можно ожидать, что вторая простая область акустической дисперсии имеет релаксационную частоту примерно на порядок большую, чем релаксационная частота первой области. [c.291]

Как указывалось в гл. 2, многие физические свойства очень чувствительны к присутствию примесей, и в стандартных учебниках по анализу рассмотрено много примеров применения неизбирательных методов [1]. Однако не все физические свойства можно привлечь для определения следов элементов (понятие следы относится к уровням концентраций менее 0,01%). Во-первых, точность измерения этих свойств не всегда достаточно высока (например, измерения температур замерзания и кипения, теплоты реакци , вязкости, поверхностного натяжения, упругости, скорости звука). Во-вто-рых, в настоящее время многие измерения еще очень сложны как теоретически, так и экспериментально (диэлектрическая релаксация, циклотронный резонанс, магнитоакустическое поглощение, внутреннее трение и свойств сверхпроводимости). Аналогично измерения оптических эффектов в твердых телах, включая люминесценцию, фотопроводимость и поглощение света, не всегда легко обеспечивают получение надежных данных о содержании примесей. В-третьих, другие свойства (например, восприимчивость или ширина линий спектра ферромагнитного резонанса) чувствительны только к определенным примесям в определенных основах. Не существует неизбирательного аналитического метода определения следов элементов, основанного на измерении магнитных свойств, поскольку структура пробы и присутствие компонентов в больших концентрациях по сравнению со следами играют доминирующую роль. В-четвертых, измерения термоэлектрических и некоторых механических свойств (вязкость, напряжение сдвига) можно использовать для подтверждения присутствия или отсутствия примесей, но их редко применяют как основной аналитический метод и поэтому они здесь не будут рассмотрены. Наконец, хотя многие свойства тела зависят от структуры, здесь не будут рассмотрены примеры обнаружения дефектов в кристаллических решетках (нанример, вакансий и дислокаций), поскольку эта тема слишком обширна. [c.376]

Начнем с первого механизма. Все современные представле-иия об энергетической структуре металла основываются на том, что электроны проводимости и фононы представляют собой две сравнительно слабо связанные подсистемы. Слабость взаимодействия между электронами проводимости и фононами (колебаниями решетки) обусловлена тем, что основное взаимодействие между электронами и решеткой входит в законы дисперсии электронов и фононов ). Слабость электрон-фононного взаимодействия позволяет при рассмотрении этого взаимодействия, как правило, ограничиваться однофононными процессами — поглощением и испусканием фононов электронами. Так как скорость электронов с энергией порядка энергии Ферми значительно больше скорости звука, эти процессы разрешены законами сохранения ). [c.205]

О свойствах сшитых теплостойких полимеров можно судить не только по поглощению, но и по скорости прохождения звука [6]. Для увеличения степени сшивания целесообразно проводить термическое сшивание олигофенилхиноксалинов, содержащих виниль-ные [7] концевые группы. Олигомеры с концевыми винильными группами сшиваются гораздо легче, чем стандартный полифенилхиноксалин, и образуют структуры с высокой частотой сшивания и повышенными значениями Тд. Исследования зависимости изменения Тд от продолжительности термообработки (прогрев при 350 °С в среде азота) показывают, что Тд быстро увеличивается в течение первых 15 мин прогрева, а затем o тaeтtя почти неизменной. [c.274]

А. С. Предводителев[93] в своей теории дисперсии звука (см. стр. 117) в многоатомных газах учитывает влияиие на распространение звука флуктуаций плотности, давления и, следовательно, температуры, возникающих в результате наличия неуиругих молекулярных соударений. Имеющие конечное время молекулярные соударения являются, без сомнения, первым этапом любой химической реакцш или образования какого-либо молекулярного комплекса. В среде, обладаюн(ей подобными свойствами, должна наблюдаться дисперсия скорости звука, ведущая к дополнительному поглощению акустической энергии. Обработка результатов экспериментального изучения дисиерсии звука в духе теории А. С. Предводителева позволяет сделать заключение о характере флуктуаций, имеющих место в исследуемой среде. [c.189]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология