Полюс, уравнения расстояния от полюс

Расчет флегмового числа и числа теоретических тарелок по уравнениям расстояния от полюса При условии полного орошения и отсутствия задержки [c.143]

Е ли представить, что й/0 = оо [в этом случае, как видно из уравнения (11.3), и В/Я = оо], то полюсы 5) и окажутся удаленными на бесконечно большое расстояние, следовательно, все рабочие линии станут параллельными оси ординат. При этом углы между рабочими- линиями и нодами будут наибольшими, а числа необходимых теоретических контактов в обеих секциях колонны окажутся минимальными для данных условий. [c.329]

Отрицательно заряженная частица вместе с плотным слоем ионов внещней обкладки приобретает направленное движение в сторону положительного полюса, тогда как ионная атмосфера (диффузный слой) перемещается в противоположном направлении. При выборе системы координат, неподвижно связанной с частицей, получается картина, принципиально идентичная электроосмосу, и, следовательно, уравнение (ХП.26) должно быть применимым к электрофорезу (с обратным знаком). В отличие от электроосмоса здесь можно непосредственно измерить линейную скорость движения частицы и, а также поле X — Efl, где Е — разность потенциалов на электродах / — расстояние между ними. [c.197]

Опыт 5. Возьмите полоску фильтровальной бумаги, положите на предметное стекло, смочите ее раствором ЫаС и добавьте одну-две кап,ди фенолфталеина. Концы проводов от медного и железного электродов гальванического элемента плотно приложите к смоченной фильтровальной бумажке на некотором расстоянии друг от друга. У какого полюса появилось красное окрашивание Объясните химические процессы, протекающие у электродов, написав уравнения реакции. [c.164]

I Наконец, закон всемирного тяготения может быть найден 1с помощью пятого и седьмого начал ОТ [21, с. 247]. В случае взаимодействия точечного количества метрического вещества [массы) с неограниченным плоским телом сила не зависит 0т расстояния. При взаимодействии с бесконечно длинным цилиндром сила обратно пропорциональна расстоянию, а при взаимодействии двух точечных масс получается формула (314) одновременно расшифровывается конкретное физическое содержание гравитационной постоянной, которая в действительности переменна и зависит от конкретных условий взаимодействия [21]. Кстати, из выведенных общих формул в качестве частных случаев вытекают также известные уравнения законов Био и Савара, Кулона для электрических зарядов и магнитных полюсов и т. д. [c.399]

Единицей дипольного момента является дебай (Д) 1 Д = 3,33564X Кл-м (1-10 эл.-ст. ед.-см). Дипольный момент многоатомной молекулы приближенно равен векторной сумме дипольных моментов связей или атомных групп в молекуле с учетом валентных углов. Полярные и неполярные молекулы, попадая во внешнее статическое электрическое поле, создаваемое между заряженными обкладками конденсатора, ведут себя неодпнаково. Полярная молекула стремится ориентироваться в поле по направлению его линий так, чтобы центр тяжести положительных зарядов был направлен к отрицательному, а отрицательных — к положительному полюсу поля. Такое положение молекулы отвечает минимуму потенциальной энергии и наибольшей устойчивости. Неполярная молекула в электрическом поле не ориентируется. Под воздействием электрического поля центры тяжести зарядов молекул любого вещества смещаются друг относительно друга на некоторое расстояние. Смещение зарядов полярной молекулы несколько увеличивает постоянный дипольный момент и способствует превращению неполярной молекулы в электрический диполь с наведе[)ным (индуцированным) дипольным моментом Ципд- Принимают, что под действием не слишком больших полей индуцированный дипольный момент прямо пропорционален напряженности Е эффективного электрического поля внутри диэлектрика. Величина Е равна разности напряженности поля зарядов на обкладках конденсатора Eq и напряженности поля поверхностных зарядов индуцированных диполей , так как эти поля имеют противоположные направления. Величина р,ннд определяется уравнением [c.5]

Как видно из рисунка, экспериментальные данные достаточно хорошо воспроизводятся. Путем графического дифференцирования кривых рассчитывали скорость движения шарика U на различных расстояниях от полюса магнита. В отдельных случаях полученные значения скорости проверяли, аппроксимируя экспериментальную зависимость l=f x) полцномом, который затем дифференцировали. Далее по уравнению (1) вычисляли силу, действующую на флотируемую частицу. Параллельно эту силу определяли экспериментально на тех же расстояниях от полюса электромагнита. С этой целью измеряли отклоне- [c.41]

Рис. 10.24. Результаты расчета взаимного спектра колебаний уровня моря в районе Эванс-Хэд (побережье Австралии, 29° ю. ш.) и решения Ап уравнения (10.12.25), где АГд — параллельное берегу напряжение ветра, значение Ъп постоянно, X — расстояние по берегу в направлении полюса и Гл — скорость затухания. Измерения ветра проводились на участке берега вплоть до о. Габо (около 38°ю. ш.), откуда и начиналось интегрирование. Период наблюдений составлял 790 сут, а графики построены для показанных на рисунке значений V = Сп. Кривые Л и С соответствуют нулевой скорости затухания, а кривая В — случаю с сильным затуханием, когда большую роль играет ветер только в узкой окрестности выбранной точки. (Из [290].)

Справочник химика 21

Химия и химическая технология