Стефана постоянная

Для определения коэффициента диффузии экспериментально создают такие условия, в которых процесс испарения жидкости и диффузия ее паров в тот или иной газ будет протекать стационарно. Характерной особенностью стационарного процесса является то, что его скорость, а также состояние системы в любой ее точке не меняются со временем. Стационарный процесс диффузии устанавливается тогда, когда с двух сторон конечного определенного объема, заполненного газом, в котором происходит диффузия паров, поддерживаются постоянные во времени, но разные по концентрации паров. Стационарный процесс диффузии легко рассчитать. Так, для описания скорости испарения жидкости в вертикальной цилиндрической трубке, у верхнего среза которой поддерживается постоянное парциальное давление паров ро. Стефан получил уравнение [c.424]

Стационарный процесс диффузии легко рассчитать. Так, для описания скорости испарения жидкости в вертикальной цилиндрической трубке, у верхнего среза которой поддерживается постоянное парциальное давление паров ро (изобарно-изотермические условия сумма парциальных давлений инертного газа и пара постоянна), Стефан получил уравнение [c.404]

По уравнению (1Х-4) коэффициент динамической вязкости газа в области умеренных давлений (от нескольких миллиметров ртутного столба до двух десятков атмосфер) не зависит от давления. Так как отношение теплопроводности газа к его вязкости по уравнению (IX-5) приближенно величина постоянная, то, следовательно, и теплоемкость газа в области умеренных давлений не должна зависеть от давления. Вывод этот впервые был сформулирован Стефаном [16] и подтвержден экспериментально. [c.350]

В общем случае скорость стефановского потока не является постоянной по поверхности капли. Если процесс испарения лимитируется скоростью диффузии пара, то интенсивность массового вдува пропорциональна локальному критерию Шервуда — см. уравнение (2.135). Это означает, что в лобовОй части сферы стефанов-ская скорость может быть существенно выше, чем- в кормовой области. Последнее обстоятельство может отразиться на картине обтекания и тепло- и массообмена. Коэффициенты сопротивления, тепло- и массообмена в присутствии стефановского потока зависят не только от Ке, Рг, 5с, но и от комплекса о, определяемого из уравнения (2.144). [c.102]

Уменьшение аберраций изображения исследовано в работе [29], теория аберраций и ширина линий спектра анализатора с искровым источником рассмотрена Стефани [30]. С целью устранения расхождений между достигнутой и теоретической разрешающей способностью искрового масс-спектрометра Стефани [31] рассчитал уширение изображения линий за счет аберраций второго порядка. При вычислениях были использованы коэффициенты, полученные в работе [29], и конструктивные параметры М5-7, в результате было установлено, чт ширина линий на фотопластинке не подчиняется закону V" т, а постоянна в большей части спектра масс, что позволяет получить лучшее разрешение на участке с большими массами. [c.15]

Стационарный процесс диффузии устанавливается в том случае, если с двух сторон конечного, определенного объема, заполненного газом, в котором происходит диффузия паров, поддерживаются постоянные во времени, но разные по величине, концентрации паров. Стационарный процесс диффузии легко поддается расчету. Так, для случая испарения жидкости в вертикальной цилиндрической трубке, у верхнего среза которой поддерживается постоянное парциальное давление паров Pq, Стефан дает следующее соотношение [c.505]

Поверхность пленки конденсата проницаема только для активного компонента смеси (пара) и непроницаема для инертного газа. Вследствие этого у поверхности пленки образуется слой инертного газа, поступающего к ней вместе с потоком конденсирующегося пара. Накапливающийся у поверхности конденсации инертный газ непрерывно диффундирует от этой поверхности в ядро парогазового потока. При постоянном общем давлении смеси в стационарном режиме вследствие этого возникает конвективный поток парогазовой смеси в направлении из ядра течения к поверхности конденсации. На существование этого конвективного потока указал Стефан еще в 1874 г., поэтому он известен под названием Стефанова потока. [c.150]

Кривые на рис. 1 построены по приведенному выше уравнению для нескольких значений температуры. Этот рисунок иллюстрирует также закон Вина, установленный в 1893 г. Согласно этому закону длина волны, соответствующая максимуму излучения, пронорциональпа Т , или onst. Следует, однако, подчеркнуть, что закон Вина справедлив только для абсолютно черного и серого тел. Не существует реальной поверхности, которая излучает столько же энергии, сколько и абсолютно черное тело. Стефан использовал поверхность, покрытую платиновой чернью, но позже было выяснено, что почти замкнутая полость, изолированная от внешней среды и равномерно нагретая до постоянной температуры, должна быть практически эквивалентной абсолютно черному телу, если тепловое излучение выходит через сравнительно маленькое отверстие. [c.192]

Если бы мы применили указанный выше способ рассмотрения процессов самодиффузии и диффузии самой примеси к взаимной диффузии двух различных газов, паходяш,ихся в соизмеримых количествах, то при постоянном давлении смеси получили бы различные потоки диффузии и соответственно коэффициенты диффузии для каждого из газов. Такая ситуация привела бы к нарушению постоянства давления в смеси [1, 2], что противоречит опыту. Правильная теория должна давать одно и то же значение коэффициента взаимной диффузии для обоих диффундирующих газов. Однако коэффициент взаимной диффузии может зависеть от состава газовой смеси, т. е. зависеть от координаты. При элементарном рассмотрении взаимной диффузии Майер (1877) [3] предположил, что постоянство давления поддерживается течением газа как целого. Учет этого течения приводит к тому, что коэффициенты диффузии обоих газов одинаковы, но зависят от состава смеси, и поэтому изменяются от места к месту. Стефан (1872) [4] вывел формулу для коэффициента взаимной диффузии, предполагая, что оба диффундирующих газа движутся навстречу друг другу и действуют друг на друга с силой, пропорциональной произведению плотностей и относительной скорости. При этом оказалось, что коэффициент взаимной диффузии не зависит от отношения, в котором смешаны газы. Однако Стефан предполагал, что у диффундирующих газов — равновесное распределение скоростей это вносит некоторую погрешность. [c.38]

Аналогичные рассуждения справедливы и для батарей, покрашенных блестящей краской-из-за меньшего теплового излучения они будут хуже обогревать помещение. Насколько хуже, точный расчет провести очень сложно, так как тепло от батарей передается в помещение тремя способами одновременно излучением, теплопроводностью и конвекцией. Кое-какие прикидочные расчеты сделать можно. Для этого надо знать, как зависит излучение тел от температуры. В 1879 г. Ж. Стефан установил, что излучение абсолютно черного тела пропорционально его абсолютной температуре в четвертой степени. Это положение теоретически обосновал Л. Больцман, и с тех пор закон, связывающей мощность излучения Р с температурой тела Т и площадью его поверхности X, называют законом Стефана-Больцмана, а коэффициент пропорциональности а в уравнении Р = = (у8Т называется постоянной Стефана-Больцмана, эта постоянная равна 5,7 10 ВтДм К ). Для реального серого тела необходимо учесть также его излучательную способность е кроме того, излучающее тело с Т1 само поглощает тепло, испускаемое окружающей средой, находящейся при температуре Т2, поэтому для реальных тел формула имеет вид [c.158]

Аа (ГI — То), где о— постоянная Стефана. Этот закон впервые был открыт Стефаном, а позднее был выведен термодинамически Больцманом и подтвержден экспериментально Лум-мером и Прингзхаймом. [c.114]

Идсо и Гильберт [248] в качестве постоянного множителя в этой формуле дают цифру 1,7, а не 1,9 (аналогичное исследование фотосинтетически активной радиации (ФАР) осуществлено Стефаном и др. [519]). [c.54]