Аберрация изображения точки

Геометрические аберрации возникают из-за использования широких или наклонно падаюш,их пучков света (сферическая аберрация, кома, астигматизм, дисторсия) и приводят к искажению формы изображения объекта и изменению расстояний и углов между элементами изображения. Сферическая аберрация состоит в получении вместо точки изображения в виде кружка рассеяния, кома — в виде вытянутого и неравномерно освещенного пятна, напоминающего комету. Астигматизм приводит к получению эллиптического изображения вместо кружка, а дисторсия — к искривлению прямых линий, в результате чего квадрат имеет подушкообразную или бочкообразную форму. [c.230]

Участки линзы, различно удаленные от оптической оси, дают изображение конкретной точки на разных расстояниях от этой точки (сферическая аберрация) и с различным ее увеличением (дисторсия). Вследствие сферической аберрации изображение точки, расположенной на оптической оси, получается в виде кружка с ярким ядром и постепенно ослабевающим ореолом вокруг него. Вследствие же дисторсии изображение квадратного предмета может получиться в виде бочки (растянутым по горизонтали и вертикали, но суженным—по диагоналям) или, наоборот, в виде подушки (растянуто по диагоналям, но сужено по горизонтали и вертикали). [c.63]

Другие типы аберрации существуют даже при использовании монохроматического света. Главные из них носят название аберраций изображения точки, поскольку они являются следствием [c.30]

Разрешающую способность микроскопа определяют путем измерения минимального расстояния между двумя точками, которые видны раздельно. Изображения точек, расположенных слишком близко, сливаются, поскольку из-за действия аберраций линз и дифракций лучей каждая точка объекта в принципе всегда изображается кружком рассеяния. В качестве тест-объекта для определения разрешающей способности микроскопа по точкам можно брать частицы золота (или тяжелого и тугоплавкого сплава Р1—1г), образующиеся при конденсации из пара на холодной подложке (рис. 20.12, а). Поскольку разрешение в современных электронных микроскопах расстояния близки к межплоскостным расстояниям в кристаллах, в качестве тест-объекта используют различные тонкие кристаллы (рис. 20.12,6). Надо иметь в виду, что в изображении системы плоскостей интерференции разрешение оказывается лучшим, чем в изображении точечного объекта. Дело в том, что в процессе дифракции на кристаллической решетке происходит монохроматизация излучения и на качестве изображения не сказываются хроматические аберрации. [c.448]

Тип II. Для изготовления этой решетки используются два точечных источника, расположенных на круге Роуланда, причем один из них-находится в центре кривизны заготовки. Анализ показывает, что в этом случае штрихи эквидистантны, но имеют эллиптическую форму с переменным радиусом кривизны. Фокальной кривой меридиональных лучей является круг Роуланда, сагиттальных — прямая линия, проходящая через точки расположения источников. В данном случае можно выбрать некоторый спектральный диапазон, для которого аберрации, и в частности астигматизм, меньше, чем у решетки типа I при тех же условиях. Спектральное изображение свободно от астигматизма и других аберраций в точках расположения источников при записи решетки. [c.88]

Для каждой длины волны X можно указать размер решетки а , при котором она обладает максимально возможной разрешающей способностью это имеет место в изображении точки щели в горизонтальной плоскости симметрии (L = 0) и при условии, что Н 0. Величину ад называют оптимальной шириной вогнутой решетки [2], Точный расчет ее возможен лишь на основании представлений волновой оптики при совместном учете явлений дифракции и аберраций. Вычисления сложны и громоздки, они выполнены лишь для некоторых частных случаев [5]. [c.101]

Аберрации 2-го и более высоких порядков решетки с пере-менным шагом определяются не только коэффициентом (Xi, но и последующими членами разложения (26). Можно найти такой закон изменения шага, при котором исправляются и астигматизм и остальные аберрации. Оказалось [25], что решетка с прямыми штрихами дает безаберрационное изображение точки щели, если эта точка и ее монохроматическое изображение для угла дифракции ф находятся на прямой АА, проходящей через центр кривизны С (см. рис. 8), а шаг нарезки определяется законом [c.114]

Пример 13. Примем те же исходные данные, что и в примере 11 (а = Я = = 50, L = 5, Г = 1,2, /2 = 100, 0,02). Тогда (П1.39) дает 265 мм. Полученное значение /1 лишь немногим меньше, чем для сферического зеркала. Это объясняется тем, что у параболоидального зеркала изображение, хотя и свободно от аберраций в точке на оси, быстрее ухудшается с удалением от нее. [c.104]

При одной и той же величине Ьа аберрации менее всего влияют на разрешающую способность, когда оба объектива монохроматора центрированы и щель и ее изображение находятся на оптической оси соответственно коллиматорного и фокусирующего объективов. При этом в первую очередь следует исправлять сферическую аберрацию, так как она одинакова по всей высоте изображения. Кома 3-го порядка и кривизна поверхности изображения имеют меньшее значение, поскольку они проявляются лишь в изображении точек щели, удаленных от оси. [c.132]

Первое слагаемое в (IV.35) означает сферическую аберрацию 3-го порядка, второе — кому 2-го порядка. В силу соотношений (П1.35) и (П1.36) второе слагаемое по абсолютной величине всегда больше первого. Как и у зеркального коллиматорного объектива спектрографа (п. 15), аберрационное уширение изображения точки щели в плоскости симметрии определяется практически только комой при квадратном сечении диспергируемого пучка [c.152]

Характер изображений точки и щели. Формулы (VI. 14)— (VI. 16) позволяют рассчитать аберрации в изображении каждой точки входной щели. Но при наличии астигматизма лучи от одной и той же точки щели пересекают плоскость изображения Q на различных расстояниях L от плоскости симметрии (рис. 78) в зависимости от координаты z точки М падения на решетку. Наоборот, на данной высоте L плоскость изображения пересекают лучи, исходящие из разных точек щели. Для оценки разрешающей способности прибора представляют интерес значения составляющих аберраций 8у в направлении дисперсии при фиксированных значениях L. При значительном астигматизме 1-го порядка 8za можно пренебречь составляющими аберраций 2-го и более высо-.ких порядков по высоте щели. Тогда [c.214]

При Ьа ь о возрастание разрешающей способности с шириной решетки замедляется, а затем разрешение начинает убывать. Влияние аберраций начинает сказываться при тем большей ширине Оо, чем меньше длина штрихов Я и высота щели. Для каждой длины волны Я можно указать размер решетки при котором она обладает максимальной возможной разрешающей способностью это имеет место в изображении точки щели в горизонтальной плоскости симметрии (L = 0) и при условии, что Я 0. Величину а пт называют оптимальной шириной вогнутой решетки [9]. Ее можно определить, как максимальную ширину вогнутой решетки, при которой ее разрешающая способность не уступает плоской решетке. [c.218]

Кома создает изображение точки, лежащей на оси, в виде пятна рассеяния кометообразной формы с максимальной освещенностью в ядре этого изображения. Астигматизм, кривизна поля и дисторсия проявляются в изображениях точек, удаленных от оптической оси. Поскольку в ИК-аналй-заторах источник излучения (нить накала лампы) имеет небольшие размеры и расположен на оптической оси, то эти три вида аберраций будут мало влиять на параметры анализатора. Таким образом, основными аберрациями для оптических систем ИК-анализаторов остаются сферическая и кома. [c.93]

При прохождении пучка лучей через призму последняя вносит ряд искажений (аберраций), приводящих к тому, что лучи от точечного источника, прошедшие через призму, не могут быть собраны в точку, а займут в фокальной плоскости некоторую область, которая будет тем больше, чем больше аберрации. Помимо этого дифракция на отверстии призмы также уширяет изображение точки. [c.54]

При сферической аберрации изображение размазывается и становится нерезким из-за того, что какая-либо точка предмета проецируется в виде кружка большего или меньшего размера. [c.15]

Зеркальный конденсор. Если источник света мал и свет его не заслоняется со стороны, противоположной спектральному прибору, то вместо линзового можно употреблять зеркальный конденсор. Алюминированное сферическое зеркало имеет коэффициент отражения около 80% и с его помощью можно получить увеличенное изображение источника на щели (рис. 5.10, б). Расчет расстояний I, и 1 ,, фокусного расстояния и диаметра зеркала аналогичен расчету для линзового конденсора. Зеркало приводит к несколько большим потерям энергии по сравнению с линзой. Существенное его преимущество — полное отсутствие хроматической аберрации. Сочетание зеркального и линзового конденсоров позволяет почти вдвое увеличивать количество света, поступающего в прибор. Источник при этом располагается в центре кривизны зеркала (см. рис. 5.2). Следует иметь в виду, что при таком расположении в результате дополнительного прохождения света, отраженного от зеркала, через источник света могут увеличиться искажения, вызываемые самопоглощением линий в источнике. [c.139]

Сферическая аберрация,, при которой изображение точки передается в виде кружка рассеяния. При наложении таких изображений друг на друга понижается контрастность. Астигматизм возникает, если изобр ажение точки передается в виде кружка рассеяния, имеющего не круглую, а эллипсовидную форму. Кома — вид аберрации, при котором резкость изображения снижается от центра к границе поля зрения вследствие нарушения симметрии светового пучка. В изображении точки наблюдается односторонняя деформация. Кривизна поля зрения не позволяет одновременно видеть резко центр и края поля зрения. Дисторсия возникает, если нарушается подобие между объектом и его изображением из-за того, что линейное увеличение в центре и на краях поля зрения разное. [c.7]

Один из таких недостатков следствие явления сферической аберрации. Это явление связано со свойством линз неравномерно преломлять периферические и центральные лучи. Первые обычно преломляются в большей степени, чем вторые, поэтому пересекаются на более близком расстоянии к линзе. В результате изображение точки приобретает вид расплывчатого пятна. [c.5]

Каждая точка входной щели прибора должна изображаться точкой. Изображение, следовательно, должно обладать минимальной сферической аберрацией, комой и астигматизмом. [c.27]

Из формулы (111) видно, что ширина спектральной линии пропорциональна длине волны нри прочих равных условиях. Угловое расстояние между разрешенными линиями в красной части спектра больше, чем в синей. Линейная ширина спектральной линии пропорциональна фокусному расстоянию /г. Кроме того, остаточные аберрации линзы или зеркала, имеющие в общем постоянную величину, для более коротких длин волн приобретают увеличенное значение. Это связано с критерием Релея для качества изображения, который допускает искажение фронта волны на доли к. Таким образом, линза, удовлетворительная для одной длины волны, может обнаружить заметное снижение четкости изображения для другой. Для большинства проектирующих систем остаточные аберрации в значительной степени возрастают к краям объектива, поэтому четкость изображения часто улучшается при диафрагмировании. Однако если основное значение для качества линий играет явление дифракции в приборе, то диафрагмирование может ухудшить дело, так как ширина линии в этом случае обратно пропорциональна диаметру объектива или размерам действующего отверстия прибора. Все эти соображения надо иметь в виду при исследовании разрешающей способности прибора. [c.100]

Действие линзы заключается в преломлении света и собирании преломленных лучей в определенной точке. Однако, как отмечалось выше, излучения с неодинаковой длиной волны испытывают преломление в различной степени. Это неодинаковое преломление для лучей разного цвета означает, что каждая линза имеет несколько различное фокусное расстояние для лучей каждого цвета. Если объект, освещенный белым цветом, увеличивается двояковыпуклой линзой, края изображения будут окрашены в разные цвета. Этот эффект, называемый хроматической аберрацией, можно уменьшить, поместив перед линзой диафрагму так, чтобы фактически использовалась лишь небольшая центральная часть пучка. Можно также использовать линзу из материала, имеющего низкую преломляющую способность. Лучший способ получить для лучей различных цветов одно и то же фокусное расстояние заключается в использовании специальной комбинации линз. [c.227]

Идеальное изображение девяти точек, а также изображения этих точек при наличии упомянутых типов аберраций, представлены схематически на рис. 14.6. В реальных приборах каждая из [c.120]

Принципы растровой модуляции. В последние годы появился принципиально новый тип спектрометра, основанный на растровой модуляции светового пучка. По конструкции это обычный классический спектрометр, во входном и выходном коллиматорах которого щели заменены растрами, представляющими собою прозрачные и непрозрачные полосы, штрихи или точки выходной растр является точной копией изображения входного растра со всеми свойственными этому изображению искажениями (искривлением спектра, аберрациями, дифракцией, дефектами изготовления и сборки оптики). При точном совмещении изображения входного растра с выходным, световой поток, падающий на фотоприемник, достигнет максимальной величины. При небольшом смещении изображения световой поток резко падает и при дальнейшем смещении меняется уже незначительно, образуя (при некоторых условиях) небольшие побочные максимумы. Точное совмещение изображения входного растра с выходным растром имеет место только для определенной длины световой волны на этом и основана селективная модуляция светового пучка, осуществляемая небольшими периодическими перемещениями изображения входного растра. При значительных размерах растра (в направлении дисперсии прибора) на фотоприемник попадает излучение, находящееся в широком спектральном интервале однако амплитуда модуляции этого излучения мала, и оно создает только большую засветку фотоприемника постоянным световым потоком, наподобие того, как это имеет место в случае сисама. [c.360]

Если бы прибор не вносил искажений в спектральное распределение энергии этого идеализированного источника, то на выходе прибора мы получили бы ряд бесконечно узких спектральных линий. В действительности же образованные спектральным прибором линии, даже если они соответствуют монохроматическому излучению, всегда имеют конечную ширину. Это связано со следующими обстоятельствами 1) спектральная линия является изображением входной щели, которая в реальном приборе всегда имеет конечную ширину 2) дифракционные явления в приборе уширяют геометрическое изображение 3) аберрации и дефекты оптической системы приводят к дальнейшему уширению изображения 4) регистрирующее устройство в свою очередь расширяет изображение, даваемое прибором. [c.14]

В электронно-оптическом преобразователе [7.1—7.10] оптическое изображение преобразуется в электронное. Способы управления электронными потоками и их усиления гораздо более совершенны, чем способы управления потоками фотонов. Исключение составляет лишь фокусировка и построение изображения — оптические устройства по сравнению с электронными дают пока еще меньшие аберрации. Что же касается смещения, отклонения, усиления, прерывания электронных пучков, то возможность непосредственного и практически безынерционного воздействия на них электрическими и магнитными полями представляет большие удобства. Так, максимальная скорость перекрывания светового пучка 10" сек при больших световых потерях (ячейка Керра), а время срабатывания электронного затвора на 3—4 порядка меньше при отсутствии каких-либо энергетических потерь и даже при одновременном усилении потока электронов. [c.191]

Если Р очень мало, то изображение бесконечно узкой щели источника расширяется за счет угловой аберрации второго порядка. Последняя равна сумме всех членов, пропорциональных а ,,. При правильно выбранном расстоянии до изображения 1 т дается уравнением (И), и упомянутая выше сумма членов равна [c.49]

Оптические свойства магнитного и электрического секторных полей обеспечивают так называемую фокусировку первого порядка по направлению (а). Если при этом положение изобран ения линии спектра, кроме того, не зависит в нервом приближении от вариаций в скоростях ионов (Р), то прибор, как говорят, имеет двойную фокусировку. Точно так же, как в оптике, все ахроматические линзы делаются из двух различных стекол, так и все масс-спектрометры с двойной фокусировкой имеют электрическое и магнитное поля. Сугцествует много различных способов комбинирования магнитного и электрического полей в простейшей из этих комбинаций магнитное поле следует за электрическим (секторный масс-спектрометр типа тандем ). В этом случае изображение щели источника ионов, образованное первым секторным полем, является объектом изображения для второго. Однако в любом случае разделение ионов по массам происходит только в магнитном поле. Введение электрического поля лишь улучшает фокусировку изображения, устраняя скоростные аберрации первого порядка в ряде случаев и аберрации второго порядка также могут быть сведены к нулю [4, 5, 6 . Вторым способом достичь двойной фокусировки является пространственное совмещение электрических и магнитных полей (масс-спектрометр с совмещенными полями) [7]. Третьим способом является сочетание наложенных однородных электрического и магнитного полей с объектом и изображением внутри поля траектории ионов в таком приборе представляют циклоиды (циклоидальный масс-спектрометр с совмещенными полями) [8]. Однако пока нет универсального прибора с двойной фокусировкой, пригодного для любых применений. [c.56]

Как и всяким другим линзам, линзам объективов свойственны дефекты сферической и хроматической аберрации. Сферическая аберрация связана со свойством линз неравномерно преломлять периферические и центральные лучи. Первые обычно преломляются в большей степени, чем вторые, и поэтому пересекаются на более близком расстоянии к линэе. В результате изображение точки, рассматриваемой через оптическую систему, распределяется в пространстве между местами пересечения краевых и центральных лучей и приобретает вид расплывчатого пятна. [c.6]

Однако и при визуальных наблюдениях можно достичь аналогичного эффекта. Для этого известно два способа. В тридцатых годах В. П. Линпик предложил снабдить измерительный микроскоп качающимся объективом, который укреплен на горизонтальной оси, перпендикулярной направлению спектральных линий. Подшипники этой оси обладают малым трением, и достаточно слегка качнуть объектив, чтобы он совершал подобно маятнику колебательное, малозатухающее движение с небольшой амплитудой. Слабые линии при этом выглядят гораздо резче, и наводить на них нить микроскопа можно точнее. Однако это приспособление не нашло применения в промышленных приборах, а самостоятельная переделка микроскопа довольно трудна. Того же результата можно достичь, вводя астигматизм в оптическую систему обычного микроскопа. Для этого можно сделать насадочную цилиндрическую линзу на объектив или окуляр. Может употребляться положительная или отрицательная линза с осью, расположенной вдоль дисперсии. Фокусное расстояние такой линзы выбирается так, чтобы перекрывались изображения точек на протяжении 0,1—0,3 мм спектральной линии. Больший астигматизм вводить невыгодно, так как чрезмерно размоются границы линий и возможно падение разрешающей способности, связанное с кривизной спектральных линий, а также с аберрациями простой цилиндрической линзы. [c.290]

Если объективы коллиматора и камеры свободны от хроматической аберрации положения, то положение их фокусов не зависит от длины волны. Тогда при невысокой ители ее резкие монохроматические изображения получаются на круговом цилиндре радиуса [c.75]

Чем больше относительное отверстие объектива, тем труднее исправляются аберрации высших порядков как для изображения точки на оси (сферическая аберрация), так и для широких наклонных пучков вместе с тем возрастает и количество линз общая толщина всех линз объектива становится соизмеримой с его фокусным расстоянием. Светосильные пяти- и семилинзовые фотографические объективы типа Юпитер и Гелиос имеют относительные отверстия 1 2 и выше. Но далеко не всегда их можно непосредственно использовать как камерные объективы спектрографов. Прежде всего, область их ахроматизации обычно неширока, чаще всего Р—С (486,1—656,3 нм) или О —О (434,1—589,3 нм). Далее, они всегда рассчитываются при положении апертурной диафрагмы внутри объектива, и применение их в спектрографе, где апертурная диафрагма (оправа призмы или решетки) находится впереди объектива, неизбежно приводит к увеличению аберраций наклонных пучков и к значительному виньетированию этих пучков вследствие чего падает освещенность на участках спектрограммы удаленных от оси объектива, и его светосила не используется К тому же у некоторых мягко рисующих фотообъективов сфери ческая и хроматическая аберрация исправляются не очень тща тельно, что неприемлемо в спектральном приборе при высоких требованиях к разрешающей способности. [c.98]

Лучистый поток через выходную щель двойного монохроматора, спектральный состав выделяемого излучения, форма и полуширина кривой его АФ и, следовательно, реальная разрешающая способность зависят от соотношений между шириной входной, средней и выходной щелей [21 ]. Не вдаваясь в подробности, укажем, что если пренебречь аберрациями объективов, то при заданной полуширине АА, выделяемого интервала длин волн поток равноэнергетического сплошного спектра через выходную щель максимален, когда ширина Ь геометрического изображения входной щели в плоскости выходной щели равна ширине Ьд самой выходной щели, а ширина 2 средней щели — не менее ширины Ь промежуточного изображения входной щели. Если и — меридиональное увеличение и угловая дисперсия каждой половины монохроматора, а все 4 объектива одинаковы, то оптимальные значения ширины щелей 2 Fif i и Ьз = Fi i. При этом график АФ есть треугольник с полушириной Ье = bg = Ь, и разрешаемый интервал длин волн 8К связан с шириной выходной щели соотношением (IV.7), где [c.171]

Хрусталик. Хрусталик удерживается на месте радиальными мышцами, стремящимися растянуть его, а также сфинктерной мышцей, расположенной вокруг основания радиальных мышц. Сфинктерная мышца снимает напряжение с хрусталика, представляющего собой полутвердое упругое тело, и позволяет ему вновь вернуться в исходное выпуклое состояние. Для того чтобы видеть близлежащие объекты с достаточно высокой резкостью, сфинктерная мышца при аккомодации глаза должна сократиться, позволяя хрусталику принять естественную выпуклую форму. При рассматривании удаленных объектов сфинктерная мышца при аккомодации глаза расслабляется и позволяет радиальным мышцам сделать поверхность хрусталика почти плоской. С возрастом вещество хрусталика постепенно теряет свою упругость, так что растягивающие радиальные мышцы на него не действуют. Так наступает время, когда нам для работы необходимы очки. Кроме того, с возрастом хрусталик желтеет, а иногда и столь сильно изменяется, что совершенно теряет свою прозрачность — наступает катаракта. Ее появление может быть вызвано и продолжительным облучением инфракрасными излучениями при работе у нагревательных или иных печей. По мере того как хрусталик мутнеет, все предметы в поле зрения воспринимаются как сквозь туман, и так до тех пор, пока глаз не перестает различать какие бы то ни было детали, а опознает предметы лишь по их цвету. Хирургическое удаление хрусталика возвращает возможность различения деталей, но для фокусировки изображения на сетчатке в этом случае требуются очень сильные очки илп контактные линзы. При этом, конечно, теряется аккомодация зрения. Как уже упоминалось, для оптической системы хрусталика глаза характерны два дефекта, известные под названием сферической и хроматической аберраций. Вследствие хроматической аберрации синие и фиолетовые лучи фокусируются в точке, расположенной ближе к хрусталику, чем точки, где собираются в фокус зеленые, желтые и красные лучи. [c.18]

Однако существенным отличием акустических фокусирующих систем от оптических является соотнощение между длиной ВОЛНЫ и размерами системы. В акустике ввиду сравнительно больщих длин волн в больщей стененн проявляются дифракционные явления и поэтому фокусировка получается более размытой. К недостаткам звуковых линз, кроме различного типа аберраций, следует отнести их неполную прозрачность ввиду различия между акустическими сопротивлениями материала линзы и среды. Кроме того, для линз отмечается больнюе рассеяние и поглощение ультразвуковых волн в материале линзы на высоких частотах. С точки зрения наименьшей потери ультразвуковой энергии при фокусировке предпочтение следует отдать вогнутым зеркалам, однако они неудобны тем, что изображение в этом случае получается со стороны источника ультразвука. Наиболее эффективными фокусирующими системами следует считать пьезоизлучатели вогнутой формы. [c.59]

Основная информация, получаемая с помощью РЭМ — микроструктура и рельеф поверхности. Изображение поверхности объекта, не требующего (что очень важно ) специального препарирования, может быть получено в отраженных, вторичных или в поглощенных электронах, в режимах катодолюмннес-ценции и возбужденной проводимости, а также в прошедших электронах в случае тонкой пленки. Одной из особенностей РЭМ по сравнению со световой микроскопией является значительная глубина поля изображения. Это вызвано уменьшением апертурного угла линзы объектива, который делается малым, чтобы снизить сферическую аберрацию. [c.227]

На практике ширина изображения больше, чем приведенное выше значение, так как к нему необходимо добавить член, характеризующий несовершенство фокусировки. Этот член в первом приближении выражается, как [326], где 2а представляет собой угол расхождения пучка у щели источника. Так как прибор обладает входной щелью с конечной шириной 5 то эта величина также должна быть добавлена к ширине изображения. Для правильной количественной оценки интенсивности ионного луча прибор должен быть снабжен выходной щелью с шириной 5г, достаточно широкой, чтобы охватить все изображение. Ширина этой щели должна быть прибавлена к 51, если мы рассматриваем ее влияние на способность прибора различать соседние массы. Другие причины, вызывающие уширение изображения входной щели, детально рассмотрены Барнардом [124] и Кервином [1104]. Они связаны с хроматической аберрацией, возникающей благодаря тому, что не все ионы пучка проходят через входную щель с одинаковой энергией. Наряду с неизбежным разбросом по энергии, вызываемым тепловым движением, следует учитывать, что ионы могут образовываться в различных точках области, где имеется градиент потенциала, или могут претерпевать энергетические изменения благодаря столкновениям. Уширение изображения будет также возникать при наличии пульсации в питании ускоряющего напряжения или магнитного поля. Изображение будет искажаться [181], а следовательно, и эффективно еще более расширяться из-за изменения напряженности магнитного поля вдоль зазора между полюсами и наличия ионных пучков, проходящих под некоторым углом к центральной плоскости, а также любых ошибок в установке входных и выходных щелей. [c.20]

Смещение изображения, вызываемое несимметричными аберрациями второго порядка, рассматривалось Робинсоном [1722J, который указал на возможные для такого случая ошибки в измерении дублетов масс. Исследовались также психологические факторы [1957], влияющие на определение положения несимметричных линий. Было показано, что наблюдатель стремится установить максимум линии ближе к более контрастному краю, и поэтому предпочтительнее использовать результаты, получаемые при микрофотометриро-вании, а не данные визуальных определений. Это особенно важно для измерения тех дублетов, компоненты которых недостаточно хорошо разделены даже если распределение интенсивностей в индивидуальных линиях симметрично, затемнение между ними будет больше, чем по наружным краям. Поэтому будет наблюдаться тенденция к тому, чтобы установить максимум ближе к наружному краю, и вследствие этого можно переоценить разделение компонентов дублета. Исследование линий, получаемых регистрацией на микрофотометре, показало, что они обеспечивают получение сведений о том, является ли каждый компонент дублета действительно синглетным и нет ли тонкой структуры. [c.49]

В таком приборе электроны, выбитые из каждой точки фотокатода попадают независимо от их скоростей и направлений в одну точку флуоресци-руюш,его экрана. Разрешаюш,ая способность достигает 10—100 линий на миллиметр в центре экрана и несколько ухудшается к периферии вследствие аберраций электронной оптики. Нередко разрешение гораздо хуже и ограничивается зернистой структурой катодолюминесцентного экрана. Такие преобразователи усиливают яркость изображения в десятки раз и позволяют получать одиночные фотографии явления с выдержками порядка 10 сек при подаче на них синхронизованного с исследуемым процессом П-образного импульса соответствуюш,ей длительности. [c.192]

Как для масс-спектрометров типа тандем , так и для приборов с совмещенными секторными полями существенное значение имеют аберрации второго порядка, обусловленные кривизной изображения, вызванной краевым магнитным нолем. Этот эффект был рассмотрен в работе Берри [20]. Например, если предположить, что ионы движутся по траекториям, параллельным средней плоскости, то для простого симметричного магнитного секторного поля величина аберрации из-за кривизны изображения определяется выражением х = —2Цгщ, где Z — максимальное расстояние собираемых ионов от средне плоскости. Для Z = 0,75 мм и =254 мм величина х равна 2,5-10 мм. Интересно отметить, что эта аберрация отсутствует в приборе Маттауха — Герцога [15]. [c.60]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология