Температуропроводность жидкостей

В работе [5] предложен механизм, позволяющий объяснить это явление. При заданной плотности теплового потока на поверхности разность температур стенки трубы и протекающей в ней жидкости определяется скоростями конвекции и изменением коэффициента температуропроводности жидкости. При ламинарном режиме течения эффективный коэффициент температуропроводности является постоянным (не считая зависимости от температуры) и равным молекулярному коэффициенту температуропроводности. Однако для турбулентного течения его величина примерно на порядок больше и резко изменяется при удалении от стенки. На рис. 10.6.7 дано качественное описание профилей скорости и напряжения трения в турбулентном смешанно-конвективном потоке. В ламинарном течении, как показывают экспериментальные данные, единственным эффектом является искажение этих профилей. Аналогичный сдвиг профилей возникает и в турбулентном течении. Однако в этом случае доминирует существенно более высокий турбулентный коэффициент температуропроводности. [c.632]

Заменяя в последнем равенстве отношение Я/р произведением коэффициента температуропроводности жидкости а, на ее теплоемкость с, получаем уравнение, характеризующее условия на границе раздела фаз при изменении агрегатного состояния [c.141]

V — кинематическая вязкость жидкости а — температуропроводность жидкости. [c.118]

Факторы, приводящие к увеличению Ai >, способствуют усилению конвективных течений и увеличению эквивалентной температуропроводности жидкостей. С этой точки зрения становятся понятными результаты опыта 50, во время которого наблюдалось заметное увеличение а. вызванное подогреванием стенки. Теперь нетрудно понять уменьшение эквивалентной температуропроводности при охлаждении стенок резервуара при применении горизонтальных экранов, а также возрастание a , с увеличением толщины стенок резервуара. [c.144]

Третье допущение только условно может отражать истинное положение вещей. При больших перегревах в жидкой фазе возникают интенсивные потоки тепла за счет конвекции и характер теплопередачи в ней далек от описываемого законом Фурье. В этих условиях вернее считать, что эффективное значение температуропроводности жидкости весьма значительно и перепады температур в ней практически отсутствуют. С другой стороны, при малых перегревах, когда вязкость жидкости относительно велика, можно приближенно принять, что законы теплопроводности в ней близки к характерным для твердого тела. В конце кристал- [c.23]

В работе А. С. Духи на [85] дана теория нестационарного испарения капель с учетом понижения их температуры. Рассмотрим случай капли, начальная температура которой совпадает с температурой среды. Задача сводится к решению нелинейного интегрального уравнения, из которого автором сделан ряд интересных выводов. Ввиду того что коэффициент температуропроводности жидкостей X/. вообще говоря, значительно меньше, чем у газов у, а в случае небольших молекул пара, кроме того, [c.84]

Пля нормальных алканов температуропроводность жидкости под дав-лшием насыщенных паров при 293К почти одинакова. [c.71]

Так как коэффициент температуропроводности жидкости 1 = / Р1С1 значительно меньше коэффициентов температуропроводности парогазовой смеси и диффузии ,< 2 =А-2/Р2С2, а1<0, то нестационарностью уравнений теплопроводности и диффузии пара можно пренебречь и исследовать на устойчивость следующую задачу [c.38]

Здесь т) = onst, а х — температуропроводность жидкости. Выполнив разложение по малым параметрам — амплитуде возмущений и скорости нагрева (охлаждения) / — и исследовав устойчивость валов и шестиугольников (как в [41]), Кришнамурти показала, что эффект нестационарного нагрева вполне аналогичен эффекту температурной зависимости физических свойств вещества (рассмотренному в [43,44]). В частности, диаграмма устойчивости имеет вид, показанный на рис. 7, если под Q понимать параметр ту. Если температуры границ возрастают (г > 0), y TOH4HBbiNiM могут быть шестиугольники f-типа, а если понижаются т <0) /-типа. Кришнамурти [128] выполнила эксперимент, в котором шестиугольники действительно наблюдались при нестационарном нагреве, причем направление циркуляции в ячейках соответствовало теории. Аналогичные результаты были получены Желниным [129] при численном моделировании трехмерных течений в условиях той же задачи, хотя ячейки не выглядели в точности шестиугольными. [c.81]

При течении жидкости в гладких круглых трубах для гидродинамически стабилизированного участка существует универсальный закон тепло- и массопереноса, причем поскольку на стенке температура или концентрация на оси трубы изменяется непрерывно вследствие тепло- или массообмена, не имеет смысла говорить о стабилизированном профиле температуры или концентрации по радиусу. Тем не менее для оценки коэффициента тепло- и массообмена на стенке трубы известна достаточно точная и надежная формула, обобщающая материалы более 40 различных экспериментов [102] в диапазоне изменения числа Рейнольдса от 5 10 до 2 10 и диффузионного числа Прандтля от 0,6 до 4 10 независимо от того, что поддерживается постоянным на стенке поток или температура (концентрация). Приведем эту формулу для массообмена, т. е. для числа Шервуда Sh= /З-d/D /3 — коэффициент массоотдачи). Для теплообмена вместо числа Шервуда будет фигурировать число Нуссельта Nu = ad/ a pp) (а — коэффициент теплоотдачи, а — коэффициент температуропроводности жидкости, Рг= и/а) [c.201]

Составим безразмерную комбинацию, аналогичную числу Рейнольдса, нз параметров, характеризующих процесс свободной конвекции. Помимо Я и V в задачу входит температуропроводность жидкости а и разность температур 6Т между дном жидкости, и ее поверхностью, поддерживаемая постоянной. Как видно из (11.2), в задачу входнт не непосредственно величина 67, а комбинация имеющая размерность м/с (согласно [c.162]

Выражение (13.44) для интенсивиости звука определяется, как мы видим, кинематической вязкостью V жидкости. Аналогичную формулу, но с заменой V на а, где с — температуропроводность жидкости, можно получить повторением выкладок, используя уравнение теплопроводности (см. гл. 10). Если Х а, то оба механизма звукового излучения вполне сравнимы друг с другом по интенсивности. Если же число Праидтля Рг=г/о 1, то доминирует вязкий механизм излучения звука. [c.197]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология