Температуропроводность эффективная, коэффициент

V) — эффективный коэффициент температуропроводности, м Ы [c.110]

Физическая модель. В основе ее лежит допущение, заключающееся в том, что реакционный объем считается квазигомогенным, а вещество и тепло переносится за счет диффузии и теплопроводности с некоторыми эффективными коэффициентами диффузии и температуропроводности а ,. По своей сущности эти эффективные коэффициенты и соответствующие истинные (молекулярные) коэффициенты неодинаковы, так как физическая природа молекулярной диффузии существенно отличается от природы турбулентного и смесительного переносов, обусловленных перемещением макроскопических объемов жидкости или газа, которые смешиваются с основным материальным потоком, имея иную от него степень превращения. [c.39]

Здесь 0зф = D Н — коэффициент турбулентной диффузии Яэф = = а Н — эффективный коэффициент температуропроводности эф = + if — эффективная кинематическая вязкость. [c.65]

В работе [5] предложен механизм, позволяющий объяснить это явление. При заданной плотности теплового потока на поверхности разность температур стенки трубы и протекающей в ней жидкости определяется скоростями конвекции и изменением коэффициента температуропроводности жидкости. При ламинарном режиме течения эффективный коэффициент температуропроводности является постоянным (не считая зависимости от температуры) и равным молекулярному коэффициенту температуропроводности. Однако для турбулентного течения его величина примерно на порядок больше и резко изменяется при удалении от стенки. На рис. 10.6.7 дано качественное описание профилей скорости и напряжения трения в турбулентном смешанно-конвективном потоке. В ламинарном течении, как показывают экспериментальные данные, единственным эффектом является искажение этих профилей. Аналогичный сдвиг профилей возникает и в турбулентном течении. Однако в этом случае доминирует существенно более высокий турбулентный коэффициент температуропроводности. [c.632]

Наиболее просто решается задача об устойчивости в случае, если эффективные коэффициенты диффузии всех веществ и коэффициент температуропроводности пористого зерна равны между собой (разными методами эта задача решалась в работах [19—21]). В этом случае все собственные значения действительны и потеря устойчивости может наблюдаться только в точках ветвления. При очень больших и очень малых значениях модуля Тиле процесс всегда устойчив, и он должен оставаться устойчивым вплоть до самой точки скачкообразного перехода в другой режим (т. е. до точки ветвления решений). Промежуточные режимы, лежащие на ветви решений между точками ветвления / и II (см. рис. 111.13), всегда неустойчивы. [c.360]

Рнс. 49. Зависимость эффективного коэффициента температуропроводности нефтяного кокса от температуры при диаметре частиц (в мм) [c.187]

Методика проведения экспериментов предусматривала определение эффективных коэффициентов тепло- и температуропроводности засыпок различной крупности под вакуумом и в атмосфере азота. Исследуемый уголь подвергался прокаливанию и последующей выдержке при различных температурах, затем при этих температурах определялись искомые теплофизические величины. [c.173]

Показана зависимость эффективных коэффициентов тепло и температуропроводности от крупности частиц, температуры и газовой среды. У мелких частиц такая зависимость выражена слабее, чем у крупных. Приведены значения соответствующих эффективных коэффициентов тепло- и температуропроводности. [c.173]

В работе [256] иа основе решения уравнения Навье — Стокса в постановке Прандтля и уравнения конвективной диффузии при заданных эффективных коэффициентах турбулентной диффузии и температуропроводности предложены методы расчета тепло- и массопереноса в двухфазных системах, используемых в высокоэффективных и высокоскоростных тепло- и массообменных аппаратах, работающих в турбулентных режимах. Совместный тепло- и массоперенос экспериментально исследовался в [257], где изучалось влияние турбулентного газового потока и течения жидкой пленки на скорость массо- и теплопереноса в пленочных колоннах в условиях прямотока и противотока движущихся фаз. Установлено, что при этих условиях образование волн на поверхности жидкости практически не влияет на скорость процессов тепло- и массопереноса. [c.127]

Здесь а—отношение теплоемкости насыщенной среды к теплоемкости жидкости, X — пористость, определяемая объемом пор в единице объема, а — эффективный коэффициент температуропроводности, а = (Я,й/+ (1 — Я) б5)/(рср) f, а подстрочные индексы / и 5 обозначают жидкость и твердое тело соответственно. [c.366]

Рис. 80. Влияние влажности на эффективные коэффициенты тепло- и температуропроводности бурого угля

Оценка эффективного коэффициента температуропроводности по формуле (2.1) для приведенных выше условий дает [c.97]

Заметим, что при изучении явления перемешивания твердой фазы в псевдоожиженном слое (т. е. при определении таких эффективных характеристик, как теплопроводность, температуропроводность, вязкость, коэффициент диффузии) многие исследователи базируются на дифференциальных уравнениях из теории капельных жидкостей — см., например, работы [27, 58, 181, 395, 533], а также главу VI. [c.375]

На рнс. 66 показаны результаты определения коэффициентов тепло- и температуропроводности бурого угля Ирша-Боро-динского месторождения (см. табл. VI.1). Результаты измерений, выполненных с измельченными образцами методом квазистационарного теплового режима, представляют собой эффективные коэффициенты теплопереноса, на величину которых существенно влияют тепловые эффекты, сопровождающие пиролиз. [c.181]

Уравнения материального и теплового баланса с эмпирическими коэффициентами массо- и теплопередачи повсеместно применяются при расчете гетерогенно-каталитических процессов, скорость которых лимитируется диффузией реагентов к поверхности частицы катализатора и теплообменом между потоком и активной поверхностью. Строго говоря, использование эффективных коэффициентов обосновано только когда поверхность катализатора равнодоступна (см. п. 2). Более тонкие эффекты могут определяться явлениями термодиффузии и диффузионной теплопроводности, возникающими при наложении и взаимном влиянии процессов тепло- и массопереноса, а также изменением физических свойств пограничного слоя, а следовательно и значений коэффициентов диффузии и температуропроводности в результате химических превращений. Ошибка, допускаемая в результате пренебрежения этими явлениями, в условиях большинства химических реакций мала. В некоторых процессах значительную роль играет так называемый стефановский поток, возникающий вследствие неравной скорости диффузии исходных веществ и продуктов реакции или изменения объема в ходе химических превращений. Влияние стефановского потока на скорость химической реакции рассматривается в п. 2. [c.116]

Рис. 68. Температурная зависимость эффективного коэффициента температуропроводности концентратов углей Донбасса

Как и в случае донецких углей, эффективный коэффициент температуропроводности существенно уменьшается с повышением температуры на начальных стадиях пиролиза, и при 475° С он достигает минимального значения, равного 4,65х X м /ч. При дальнейшем нагреве угля его температуропроводность резко возрастает и при 800° С достигает 29,2X ХЮ м /ч. Высокое значение коэффициента температуропроводности при температурах выше 700° С объясняется протеканием реакций с резко выраженным экзотермическим эффектом. [c.189]

В табл. XVI. 12 приведены эффективные коэффициенты теп-ло- и температуропроводности коксующейся загрузки для печей различных конструкций, полученные Н. К. Кулаковым путем определения расхода тепла и температур в осевой плоскости коксового пирога и в отопительных простенках (рис. 72 и 73) [106]. [c.194]

Изучение и оценка переноса тепла в реакционном объеме представляют большие трудности. Особенно это относится к реакторам с насадкой, так как тепл оперен ос в них осуществляется не только через массу реагирующего газа или жидкости, но и непосредственно через твердую фазу. В ряде случаев в тепловом балансе необходимо учитывать также и лучеиспускание. Поэтому, чтобы различные механизмы переноса тепла можно было однозначно характеризовать, вся масса реакционного объема в соответствии с диффузионной моделью рассматривается как некоторая однородная (гомогенная) среда, в которой перенос тепла происходит с некоторым эффективным коэффициентом температуропроводности Отэ По тем же причинам, что и для коэффициента переноса вещества (неизотропность реакционной среды, упрощение расчетов), вместо 0 будем рассматривать его продольную и поперечную составляющие ат и атг. При этом вначале определяются коэффициенты теплопроводности и Хг, ккал1м ч град. Величина коэффициента температуропроводности определяется из соотношения [c.67]

Определены зависимости эффективных коэффициентов тепло- и температуропроводности промышленных шихт от температуры их нагрева непосредственно в камере коксования [123]. [c.197]

На рис. 80 изображено изменение эффективных коэффициентов тепло- и температуропроводности бурого угля различной влажности (от 0,75 до 12%>) при его нагреве до 240° С. [c.213]

На рис. 81 и 82 показаны температурные зависимости эффективных коэффициентов тепло- и температуропроводности концентрата угля марки ОС (ш. им. Дзержинского) насыпной плотностью 0,594 г/см и зольностью Л = = 7,7% (кривая 1), рядового угля ОС (р = 0,817 г/см , Л= = 25,2%) (кривая 2) и пробы минеральных примесей, выделенных при обогащении этого угля (р=1,48 г/см ). Исследования выполнялись методом квазистационарного теплового режима в интервале температур 20— 800° С при скорости нагрева 10° С/мин. [c.216]

Коэффициенты температуропроводности исследованных проб при комнатных температурах заключены в пределах 4,05-10 — —5,1м /ч. С повышением температуры йэф монотонно уменьшается. При температуре 400° С наблюдается его резкое уменьшение и при 575—600° С эффективный коэффициент температуропроводности достигает минимального значения — от [c.233]

Рис. 86. Температурная зависимость эффективного коэффициента температуропроводности коры листвен-ницы сибирской

Твердые частицы в неподвижном слое плохо контактируют друг с другом, поэтому при не слишком малых скоростях потока перенос тепла в слое осуществляется главным образом движущимся газом или жидкостью. При этом в газовых потоках эффективный коэффициент температуропроводности того же порядка, что и эффективный коэффициент диффузии. Следует отметить, что, так как неподвижный слой неизотропен, оба эффективных коэффициента переноса в общем случае должны быть тензорными величинами. Экспериментальные данные под- [c.186]

При повышенных температурах эффективный коэффициент температуропроводности увеличивается за счет радиационного теплообмена между твердыми частицами. [c.186]

Однако установить однозначную зависимость между N и Ре одновременно от всех вероятностных характеристик пока не удается. Совмеш ение одной вероятностной характеристики приводит к расхождению других. Так, несмотря на внешнее сходство кривых (Л, i) и г[з (Pe i) они по своей сущности значительно отличаются друг от друга. Этот факт объясняется тем, что перенос вещества в ячейках и между ними характеризуется не только числом Ре., о чем свидетельствуют данные экспериментальных исследований, связанных с определением коэффициента продольного переноса. Соотношениями (IV.62) и (IV.63) легко объяснить значения коэффициента продольного переноса в газофазных реакторах с сильно тур-булизированным режимом, когда достигается равенство между эффективными коэффициентами продольного переноса и температуропроводности, т. е. при Z) = a i — = Kf , где X и Су — соответственно коэффициенты теплопроводности и теплоемкости реагирующей массы. В этом случае, предположив, что длина ячейки-реактора AL равна диаметру зерна катализатора [82 ] при L о и Л > 10, [c.104]

Дэф — эффективный коэффициент температуропроводности, м /ч или м 1сек А — поверхность контакта фаз (при переходящем потоке), м с — концентрация, моль/м или кмолъ/м , [c.74]

Простейшей и наиболее распространенной формой математического описания процессов в неподвижном слое являетс я континуальная, или диффузионная модель. Допущение, лежащее в основе этой модели, заключается в том, что слой считается квазиоднородным, а перенос вещества н тепла описывается диффузионными уравнениями с некоторыми эффективными коэффициентами диффузии Z) и температуропроводности а. С подобной моделью мы уже встречались при описании процессов в пористом зерне катализатора (гл. III, п. 3). Применительно к процессам в неподвижном слое уравнения диффузионной модели выведены уже давно [5, 6]. Степень точности этой модели и условия ее применимости остаются, однако, невыясненными до сих пор. Диффузионную модель можно строго обосновать, если допустить, что внутри реактора может быть [c.184]

Вторая методика предусматривает известное распределение температур, концентраций и других параметров в начальный момент времени и определение изменения выбранного параметра во времени на определенном участке слоя. Этим методом обычно пользуются для определения эффективной температуропроводности аз, коэффициента эффективной диффузии твердой фазы, реже — для определения эффективной динамической вязкости псев-доожил<енных систем. В этих случаях исследуемая характеристика определяется по уравнениям Фурье типа [c.177]

Результаты показали, что до начала интенсивного разложения (при температурах ниже 400° С) исследованные угли мало различаются по температуропроводности, как и донецкие угли (см. рис. 68). При дальнейшем нагреве, однако, обнаруживаются заметные различия в коэффициентах темиературоировод-ности, что объясняется различиями в величине тепловых эффектов, сопровождающих формирование структуры, и в плотности контакта между дисперсными угольными частицами (т. е. в способности углей спекаться). Наиболее отчетливо указанные различия проявляются при формировании структуры твердого остатка — при переходе полукокса в кокс, т. е. при температуре выше 600° С. В этой области [101] эффективный коэффициент температуропроводности убывает в ряду исходных углей Гб—>-190 [c.190]

Зависимость эффективного коэффициента температуропроводности коры сибирской лиственницы (плотностью 0,4 г/см ) от температуры при скорости нагрева 10° С/мин изображена на рис. 86 (характеристику материала см. в табл. XIII.1). [c.234]

В табл. ХХ1П.2 и ХХП1.3 приведены результаты определения эффективных коэффициентов тепло- и температуропроводности эстонского технологического сланца-кукерсита в процессе его пиролиза и истинные значения этих коэффициентов, измеренные после завершения реакций пиролиза. Опыты проводились с измельченными образцами (О—0,25 мм) при скорости нагрева 10° С/мин. Характеристику сланцев см. в табл. IX.1. [c.236]

Величина эффективного коэффициента температуропроводности в интервале температур 100-500.°С практически остается постоянной (л 0 45.10 i /ч для сырого и 0,62.10" /ч для прокаленного). С повышением температуры опыта эффективней роэффит9 ент температуропроводности для обфих консов увеличиваетоя, при атом для оырого кокоа скорость увеличения его выше, чем для прокаленного. [c.48]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология