Праидтля

Таблица А.4. Значения плотности р, удельной теплоемкости Ср, теплопроводности X, кинематической вязкости V, объемного расширения р, поверхностного натяжения о и числа Праидтля (Рг) воды на линии насыщения при давлении 10 Па и различных температурах

Надежные данные относительно величины п следует получать путем статистического анализа всего имеющегося эмпирическою материала ио тепло- и массообмену при больших числах Праидтля и Шмидта. При достаточно большом объеме опытных данных систе.матические ошибки, неизбежные, но с наибольшим трудом поддающиеся анализу, уже можно рассматривать как ошибки случайные, что существенно облегчает анализ. Результаты таких расчетов, проведенных по экспериментальным дан ым двадцати шести авторских коллективов [c.182]

Существенным недостатком теории Нернста явилось то, что толщина диффузионного слоя б не могла быть рассчитана теоретически. Когда же был проведен расчет б по уравнению (33.2) на основе опытных величин предельного диффузионного тока, то были получены значения б, лежащие в интервале 10 -н 10 м. При изучении движения коллоидных частиц вблизи электрода при помощи ультрамикроскопа было установлено, что размешивание происходит и на существенно меньших расстояниях. Кроме того, как показывает гидродинамическая теория, развитая Л. Праидтлем, изменение скорости движения жидкости вблизи твердого тела происходит более сложным образом, чем предполагал В. Нернст. В пределах некоторого слоя толщиной б р, называемого граничным слоем Прандтля, скорость движения жидкости постепенно нарастает, достигая, наконец, своего предельного значе- [c.175]

При переносе ПАВ молекулярной диффузней, а не конвекцией критерий Ре должен быть меньше единицы. Подсчитаем значение критериев Рейнольдса и Праидтля для условий опытов [c.66]

Число Праидтля, введенное нами в рекомендуемые зависимости, позволяет распространить их применение на любой двухатомный газ. Однако использование уравнений (4) и (5) [c.145]

Его можно рекомендовать для расчета коэффициента теплоотдачи в. условиях орошения горизонтальной трубчатой поверхности водой (при Ке =160—4000) и водным раствором бромистого лития (при Не=20—1200). Величина критерия Праидтля Рг может изменяться в пределах 6,8—33,6. Необходимо отметить, что приведенное уравнение не может претендовать на полную универсальность описания дроцесса теплоотдачи в горизонтальных пленочно-оросительных аппаратах и должно рассматриваться, как попытка дать обобщенную зависимость между критериями подобия для данного процесса. [c.149]

Свойства пара отнесены здесь к средней температуре между температурой стеики и температурой кипения А( обозначает разность этих температур, Дг — разность теплосодерл<аний пара и жидкости при этих температурах, Я — теплопроводность пара, с,, — теплоемкость пара, Рг —критерий Праидтля для пара, и Тд—удельные веса жр1дкости и пара, О — диаметр трубы. [c.449]

Приведенные здесь расчеты пограничного слоя выполнялись в рамках локально-автомодельного ирнближения [122], показатель адиабаты и = 1,41, число Праидтля Рг = 0,72, температура тормо-жеппя То = 310 К. Обтекаемая иоверхпостг. считалась теплоизолированной, а вязкость вычислялась по формуле Сазерленда. [c.110]

Здесь функция Р также определяется формой тела. Число Праидтля Рг не входит в выражение для V, так как решение уравнений гидродинамики для несжимаемой жидкости не требует решения уравнения теплопроводности. В газодинамике они зацепляются, если плотиость газа существенно меняется в рассматриваемом процессе. [c.152]

Таким образом, можно сделать вывод, что при одинаковых значениях параметров теплопередача через турбулентный пограничный слой идет значительно интенсивнее, чем через ламинарный пограничный слой. Этот вывод сохраняет также силу и при любом значении числа Праидтля. [c.157]

Показать, что пульсации температуры в вихрях турбулентного течения с масштабом (/о — минимальный масштаб турбулентного течения см. (8.6)), как и пульсации скорости (см. (8.5)), пропорциональны Число Праидтля Рг при этом предполагается порядка единицы. [c.157]

В частности, прн числе Прандтля Рг--- 1 выражение (10.42) имеет такой же вид, что н выражение (10.39), справедливое прн малых числах Рейнольдса Ре<1. Сравнивая (10.39) и (10.42), можно сделать вывод, что прн увеличении скорости обтекания жидкости и переходе от малых чисел Рейнольдса к большим при сохранении ламинарного режима течения изменяется лишь функциональная зависимость температуры нагрева от числа Праидтля Рг. [c.160]

Подставляя (И.4) в (11.5) и считая, что число Праидтля Рг 1 (так мы будем полагать во всех задачах этого параграфа в целях простоты изложения), получаем [c.163]

При этом в левой части (10.5) пренебрежено членом иудТ/ду, так как, согласно уравнению несжимаемости жидкости (6.1), он имеет тот же самый порядок величины, что и члеи VxдTfдx, учтенный в левой части (11.9). В правой части (10.5) учтено, что производная вдоль оси у велика по сравнению с производной вдоль оси X. Считая, что число Праидтля Pг=v/fl порядка единицы, из (11.9) находим вертикальную проекцию скорости Vx [c.165]

Выражение (13.44) для интенсивиости звука определяется, как мы видим, кинематической вязкостью V жидкости. Аналогичную формулу, но с заменой V на а, где с — температуропроводность жидкости, можно получить повторением выкладок, используя уравнение теплопроводности (см. гл. 10). Если Х а, то оба механизма звукового излучения вполне сравнимы друг с другом по интенсивности. Если же число Праидтля Рг=г/о 1, то доминирует вязкий механизм излучения звука. [c.197]

Бюргерса 5с11--5сВ — Шоффилда и Скотт-Блера 51У — Сен-Венана К—Кельвина Рг -Праидтля Р, — напряжение сдвига Ра — предельное напряжение сдвига, 11., Г)2 — сдвиговые вязкости 01, Ог — модули сдвига. [c.65]

Применение трубки Прандтля целесообразно при отсутствии прямолинейных участков трубопроводов достаточной длины, а также в случае возду хопроводов прямоугольного сечения. Схема и размеры стандартной трубки Прандтля представлены на рис. 8,6. Центральное отверстие трубки, направленное навстречу потоку, измеряет полное давление, а боковые отверстия — статическое. Следовательно, если соединить оба отверстия с дифма-нометром, то он измерит динамическое давление. Практически, одиако, неточности изготовления трубки Праидтля вызывают небольшое искажение давления. Динамическое давление определяется по форму ле [c.207]

В безразмериости приведенных в табл. 13 критериев подобия нетрудно убедиться, подставив размерности входящих в них величин. Например, для критерия Праидтля имеем [c.385]

При пользовании системой МКГСС уравнение (11-32) для критерия Праидтля перестает быть безразмерным, так как по структуре этого критерия удельная теплоемкость с в данном случае должна быть отнесена к технической единице массы (т.е.м.), а не к 1 кгс. Поэтому в системе МКГСС критерий Прандтля имеет следующий вид (вязкость ц в кгс-сек/м , теплоемкость с в ккал/кгс град, теплопроводность % в ккал/м ч град) [c.385]

Другим условием теплового подобия рассматриваемых труб является нх гадродинамическое подобие, т. е. равенство критериев Рейиольдса. Прн практических расчетах критерий Пекле заменяют критерием Праидтля [c.387]

При практических расчетах критерий Пекле заменяют диффузионным критерием Праидтля [c.579]

Диффузионный критерий Праидтля для жидкости при 27° С определяем по формуле (16-30) [c.614]

Определение числа единиц переноса иа тарелку для жидкой фазы. Прн Эж = 0,0036 10- м сек (0,13 Ю м ч), р — 925 кг1м и lJ ж 0,44 0 з н сек/м (0,44 спз) находим по фор Муле (16-30) критерий Праидтля для жндкости [c.697]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология