Изобарный расширение газа

Рис. 11.7. Изохорное изменение давления газа (/) и изобарное расширение (2)

Перейдем теперь к процессу изобарного расширения газа. Возьмем, как и прежде, цилиндр с газом и поршнем, нагруженным до давления р. Поршень должен и в этом случае свободно скользить в цилиндре, который будем переносить по ряду термостатов с постепенно повышающейся температурой. Газ нагревается и расширяется от до 2 при постоянном давлении. В системе координат р—о процесс выражается горизонтальной прямой, а работа, им совершаемая, равна [c.37]

Работа расширения газа в изобарном процессе [c.9]

Таким образом, работа изобарного расширения газа равна произведению давления на увеличение объема. Она [c.97]

Падение давления но фронту стационарного пламени обычно так мало, что в первом приближении можно рассматривать пламя как изобарное, [см. уравнение (XIV.10.3)]. Кроме того, кинетической энергией, связанной с падением давления, можно пренебречь по сравнению с энергией, сопровождающей тепловые изменения. Однако для достаточно богатых реагирующих смесей и очень экзотермических реакций скорость линейного расширения газов во фронте пламени может приближаться к скорости звука. [c.405]

При изобарном расширении газа давление остается постоянным. Тогда интегрирование уравнения (2) приводит к [c.82]

Работа изобарного расширения газа от объема до г . [c.67]

Работа расширения газа от Vi до Уз при квазистатическом изобарном процессе описывается уравнением [c.192]

Ю. Майер в 1842 г., воспользовавшись результатами опытов Ж. Гей-Люссака и известными законами теплового расширения газов, рассмотрел замкнутый цикл, состоящий из изобарного охлаждения 1 м воздуха на [c.310]

Пример 2-1. Рассчитайте изменение внутренней энергии гелия (одноатомный идеальный газ) при изобарном расширении от 5 до 10 л под давлением 196 кПа. [c.23]

Если в данном уравнении принять разность Гг—Г, = Г, то тогда A=R. Следовательно, газовая постоянная / представляет собой работу изобарного расширения 1 моля идеального газа при нагревании его на Г. [c.85]

Уравнение (1-148) является уравнением состояния идеального газа. Поскольку, согласно закону Авогадро, число молекул в одном моле одинаково для любого вещества, то величина К не зависит от химической природы газа. Из уравнения (1-148) следует, что величина Я равна работе изобарного расширения одного моля идеального газа при обратимом нагревании его на 1 град. В уравнении (1-148) Р ж Т — величины интенсивные. Объем является экстенсивной величиной. Поэтому для произвольного числа молей N уравнение состояния будет иметь вид [c.46]

Расширение газа, происходящее при постоянном давлении, называется изобарным. Произведем вычисление работы расши- [c.104]

Работа газа против внешнего давления при изобарном расширении равна произведению давления р на увеличение объема ( 2 —У]). Раскрыв скобки и зная, что по уравнению Менделеева рУ == рт, получим для одного моля газа [c.105]

Если в уравнение первого начала термодинамики для каждого из рассмотренных термодинамических процессов подставить соответствующее значение работы расширения газа, получим равенства для изобарного процесса [c.74]

Пусть исходное состояние газа характеризуется координатами точки А на диаграмме ри Vi, Т2). Сравним изменение состояния для различных равновесных процессов расщирения газа до объема Vi- Для изотермического процесса изменение происходит в соответствии с кривой АВ. Для адиабатического процесса при расширении газа температура понижается и процесс изображается кривой АС. Для изобарного процесса изменение идет по прямой AD. В изохорном процессе при l/2= onst изменение происходит, например, по прямой D. [c.37]

Работа положительна, ес и она совершается системой над окружающей средой, Работа изобарного расширения (при onst) молй газа от объема до Уг выражается формулами [c.65]

На рис. 26,6 изображена та же система, но давление газа уравновешивается грузом на поршне. Расширение газа, как уже говорилось, будет происходить, если уменьшать внешнее давление, т. е. снимать гирьки с поршня. Графически этот процесс будет изображен так (рис. 27). На рисунке представлена изотерма идеального газа, соответствующая уравнению (1.5). Точками / и // на изотерме изображены два состояния со значениями = рг г-Пусть первоначально газ находится в состоянии / с более высоким давлением. Снимаем одну гирьку. При этом внешнее давление мгновенно падает до значения, соответствующего точке а, и затем более медленно происходит расширение газа с совершением работы против уменьшенного давления (горизонтальный отрезок аЬ). В точке Ь система после поглощения теплоты и выравнивания температуры вновь оказывается в состоянии, соответствующем идеальной изотерме. Совершенная газом работа изобарного расширения будет, по-видимому, изображаться заштрихованным прямоугольником с малой стороной аЬ. В состоянии Ь вновь снимем одну гирьку. Опять произойдет мгновенное уменьшение давления до точки с с последующим расширением до состояния и т. д. В итоге газ расширится до какого-то конечного состояния// с ргКг- Суммарная произведенная газом работа, равная площади под ступенеобразной кривой, будет меньше площади под идеальной изотермой, вычисляемой по формуле (2.22). Однако можно сблизить эти площади, уменьшив величину снимаемых грузиков, так как ступеньки станут тогда меньше. В пределе при бесконечно малых грузиках (ранее предлагалось загружать поршень мелким песком и снимать по одной песчинке) ступенеобразная кривая сольется с идеальной изотермой, а совершаемая газом работа станет наибольшей или максимальной работой газа, которой и соответствует формула (2.22). [c.71]

Пусть первоначально газ находится в состоянии I с более высоким давлением. Снимаем одну гирьку. При этом внешнее давление мгновенно падает до значения, соответствующего точке а, и затем более медленно происходит расширение газа с совершением работы против уменьшенного давления (горизонтальный отрезок аЬ). В точке 6 система после поглощения теплоты и выравнивания температуры вновь оказывается в состоянии, соответствующем идеальной изотерме. Совершенная газом работа изобарного расширения будет, по-видимому, изображаться заштрихованным прямоугольником с малой стороной аЬ. В состоянии Ь вновь снимем одну гирьку. Опять произойдет мгновенное уменьшение давления до точки с с последующим расширением до состояния й и т. д. В итоге газ расширится до какого-то конечного состояния// с ргИг- Суммарная произведенная газом работа, равная площади под ступенеобразной кривой, будет меньше площади под идеальной изотермой, вычисляемой по формуле (2.22). Однако можно сблизить эти площади, уменьшив величину снимаемых грузиков, так как ступеньки станут тогда меньше. В пределе при бесконечно малых грузиках (ранее предлагалось загружать поршень мелким песком и снимать по одной песчинке) ступенеобразная кривая сольется с идеальной изотермой, а совершаемая газом работа станет наибольшей или максимальной работой газа, которой и соответствует фор.мула (2.22). [c.71]

Площадь Т1АА Т + ) есть изменение внутренней энергии газа при нагревании на 1°, т. е. согласно уравнению (32) его изохор-ная теплоемкость. Площадь Т1ВВ Тх + ) есть изменение энтальпии газа при нагревании на Г, т. е. в соответствии с уравнением (37) его изобарная теплоемкость. Так как Ср = Су+Я, а Я — работа расширения газа при постоянном давлении, то [c.23]

Для наглядности приводим рис. 40, на котором соответствую-пдие площади представляют работу расширения газа при различных процессах площадь AB D — при изобарном, площадь ABED — при изотермическом, площадь ABGD — при адиабатном. [c.115]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология