Шелудко

Кинетические и равновесные измерения на свободных жидких пленках (Китченер, 1964 и Шелудко, 1966). [c.81]

Данная книга представляет собой перевод четвертого издания Коллоидной химии известного болгарского химика А. Д. Шелудко. Автор, радикально переработавший и дополнивший книгу специально для русского издания, ставит своей целью прежде всего изложение теоретических основ коллоидной химии как того фундамента, который позволяет понять весьма обширный и разнообразный экспериментальный материал. Поэтому, освещая наиболее подробно и глубоко те разделы, которые получили к настоящему времени достаточно полное количественное описание, автор не стремится охватить все области современной науки о поверхностных явлениях и дисперсных системах и ее практических приложений, адресуя в необходимых случаях читателя к соответствующей литературе. [c.5]

При х>0 0т1>0сс, а при х<0 9т2<9сс. Подставляя (27) в (26), получаем К = Кт для обоих случаев. Подробнее эти вопросы рассмотрены в работе Шелудко и др. (см. [13]). [c.268]

Приведенный ниже способ расчета предложен Шелудко. [c.270]

Шелудко А., Трошев Б. В., Платиканов А. О механизме и термодинамике систем с линией трехфазного контакта // Современная теория капиллярности Сб. — Л. Химия, 1980,— С. 275-279. [c.201]

Такпм образом, при отсутствии защитного механизма утончение пленки при постоянном внешнем давлении резко ускоряется, когда толщина пленки достигает радиуса действия сил притяжения. Разрушение чистых жидких пленок так внезапно, что очень трудно уловить этот момент даже с помощью высокоскоростной фотографии (Чарльз и Масон, 1960Ь). Лишь Шелудко (1962) исследовал толщину, при которой мгновенно разрушаются пленки пены. Микроскопические пленки существуют более продолжительное время, чем толстые, так как последние сильнее подвержены действию внешних помех. Врий (1966) предложил новое обоснование механизма разрыва мыльных пленок. [c.82]

Видимо, эффект Марангони характеризует первоначальное состояние пены, когда пленки еще толстые, по устойчивость определяется другими эффектами. Шелудко (1962) показал, что стойкие пены образуются в системах, которые дают черные пленки. Как было упомянуто ранее, следует принять во внимание поверхностные силы второго рода, чтобы объяснить метастабильную пленку, и поэтому к.шсспческая химическая термодинамика поверхности не является адекватной. Дерягин, Мартынов и Гутоп (1965) разработали термодинамику свободных от жидкости пленок (например, для пленок тоньше, чем толщина двух адсорбционных слоев Гиббса). [c.89]

В дополнение к первоначальным публикациям теории ДЛВО имеется несколько хороших кратких ее изложений, наиример, Овер-бек (1952а), ван Ольфен (1963) и Шелудко (1966а). Здесь дано только краткое описание сущности этой теории. Некоторые статьи, предлагающие модификации и усовершенствование этой теории, будут рассмотрены ниже. [c.92]

В книге, паписаннои известным болгарским химиком А. Шелудко излагаются ОСНОВЫ коллоидггоЛ хнмни — фундамента, который позволяет охватить и ПОНЯТЬ весьма обширный и разнообразный экспериментальный материал. Перевод осуществляется с четвертого болгарского издания, пр1гчем автор существенно обновил и ДОПОЛНИЛ материал специально для русского издания. [c.4]

Во втором русском издании нашей книги редакторы перевода и автор попытались в дополнительных главах сохранить и углубить ее специфическую направленность на проблемы устойчивости и тонких пленок ( Смачивающие пленки — Б. В. Дерягин, Н. В. Чу-раев Линейное натяжение и гетерогенное образование новой фазы — А. Д. Шелудко) и заполнить ощутимый пробел в области реологии ( Структурно-реологические свойства дисперсных систем — Е. Д. Щукин). [c.7]

В 1962 г. Шелудко и Ексерова сумели получить для множества пенообразующих поверхностно-активных веществ очень интересный ход зависимости А = А (с). Так как объемные концентрации были очень низки (в ряде случаев одного порядка и даже ниже [c.115]

При необходимости исследовать еще более точно изменения поверхностного натяжения под влиянием адсорбции или во времени рекомендуется применять метод (Шелудко и Николов, 1975 г. Ни-колов, 1978—1979 гг.), в котором вместо пластинки используется хорошо смачиваемая сфера. При ее извлечении из жидкости капиллярная сила проходит через максимум. Исходя из этого максимального значения силы и при условии точного измерения (оптическим путем) угла смачивания можно определить изменения поверхностного натяжения с точностью выше 0,01 дин/см. Метод этот сложен и трудоемок его использование оправдано, когда точность метода Вильгельми недостаточна. [c.122]

И менее точен, но зато значительно проще, чем метод Тизелиуса. На полоску фильтровальной бумаги, увлажненной буферным раствором, наносят в форме поперечной черточки или пятна исследуемый биоколлоидный раствор. Полоску помещают в горизонтальном положении в закрытое пространство, а концы ее погружают в буферный раствор, где находятся электроды. После подключения источника электродвижущей силы электрическое поле вызывает движение компонентов, находящихся в черточке или пятне, вдоль полоски. Скорость перемещения компонентов зависит от их электрофоретической подвижности. Через некоторое время электрофорез прекращают, бумагу высушивают и погружают в раствор красителя, который на биоколлоиде адсорбируется сильнее, чем на бумаге. По полученному изображению видно положение компонентов в конце электрофореза, и можно судить об их числе и электрофоретической подвижности. Из сказанного выше видно, что бумага играет роль пористой среды, препятствующей растеканию компонентов и их конвективному перемешиванию со средой, в которой протекает электрофорез . В последнее время вместо бумаги используют гелеобразные среды (агар-агар, желатин), которые дают более резко очерченные зоны. Электрофорез на бумаге (и в других средах) сопровождается побочными явлениями, такими, например, как перенос вещества, вызываемый миграцией испаряющегося буфера (Машбёф, Ребейрот и др., 1953 г.). Кроме того, было установлено (Шелудко, Константинов, Цветанов, 1959 г.), что, например, в желатине не только сама электрофоретическая подвижность некоторых красителей меньше, чем в воде или водных растворах, но и соотношение между подвижностями компонентов в этом случае совсем иное. Эти особенности метода еще не до конца изучены. Поскольку рассматриваемый метод имеет важное практическое значение, различные проблемы создаваемой в настоящее время теории электрофореза в пористых и гелеобразных средах п разнообразные методы его использования являются предметом многих научных трудов. Некоторое представление о них читатель может получить из монографии [6 1. [c.158]

Начатые почти в это же самое время, но завершенные позднее измерения Шелудко и Ексеровой (см. [6 ]) привели к результатам, которые оказалось возможным более надежно интерпретировать теоретически. Эти авторы применили записывающее устройство, регистрирующее яркость отраженного от пленки монохроматического света в зависимости от времени ее утончения, что позволило повысить точность измерения толщины. Пленки получались в двояковогнутой капле, висящей в вертикальной трубочке (рис. 50). Жидкость из капли отсасывалась через боковой капилляр до тех пор, пока вершины обоих менисков не коснутся друг друга, и в этом месте образуется микроскопическая круглая пленка, которая затем салюпроизвольно утончается до равновесной толщины Общее давление Р, которое стремится уменьшить толщину пленки, равно разности внешнего, отсасывающего капиллярного давления Рц и расклинивающего давления П в пленке [c.182]

Измеряя скорость утончения сравнительно толстых пленок, зависимость толщины которых от времени находилась по их электрическому сопротивлению, Шелудко, Десимиров и Николов в 1954 г. показали, что величина 1//г пропорциональна времени вытекания Дальнейшие измерения, проведенные Шелудко уже с микроскопическими пленками (1957 г.), подтвердили эту зависимость в виде закона Рейнольдса [c.184]

Шелудко, Платиканов и Манев (1965 г.) установили с помощью динамического метода измерения П наличие электромагнитного запаздывания для пленок бензола и хлорбензола и получили данные о длине лондоновской волны и К- [c.186]

В 1961 г. Шелудко и Платиканов исследовали слои бензола на ртути, используя автоматическую интерферометрическую регистрацию толщины в зависимости от времени. По скорости вытекания жидкости нз слоя, утончавшегося до равновесной толщины, эти авторы получили очень сложную изотерму П = П (/1) (рнс. 58). Применение этого метода к исследованиям тонких слоев жидкостей иа твердых подложках сопряжено с исключительно большими трудностями, связанными главным образом с невоспропзводнмостью и неоднородностью твердых поверхностей, что стало причиной известного отставания в этой очень важной области. [c.189]

Поскольку осуществить непосредственную проверку теории Дерягина, Фервея и Овербека довольно затруднительно, мы считаем очень важной ее проверку на различных простых моделях. Превосходным доказательством в ее пользу являются описанные в предыдущей главе измерения Шелудко и Ексеровой (1960 г.), проведенные со свободными тонкими слоями водных растворов электролитов. Они подтвердили основной момент в теории — соизмеримость электростатической и вандерваальсовой компонент энергии (и соответственно силы) взаимодействия. Еще лучшую модель для изучения коагуляции представляет случай взаимодействия двух конденсированных фаз с жидким слоем между ними. [c.215]

МОЩЬЮ нового, очень остроумного метода скрещенных нитей. Этот метод состоит в следующем. Две скрещенные платиновые нити погружают в жидкость и к одной из них постепенно приближают другую. Если бы между ними не было взаимодействия, то первая нить оставалась бы неподвижной до самого соприкосновения, момент которого может быть очень точно установлен электрическим путем. Однако на самом деле во многих случаях перед контактом наблюдается отклонение, свидетельствующее о наличии сил отталкивания (положительного расклинивающего давления). По отклонению перед контактом можно рассчитать энергетический барьер отталкивания. Поляризуя электроды относительно какого-либо электрода сравнения, можно довести их до потенциала нулевого заряда. Как и следовало ожидать, в этом случае отталкивание в растворах электролита оказывается минимальным вследствие устранения диффузных электрических слоев и П ,. Таким образом, с помощью метода скрещенных нитей можно установить точку нулевого заряда. Интересно отметить, что в ряде случаев в этой точке наблюдалось некоторое остаточное отталкивание, которое еще не объяснено теоретически. В некоторых концентрированных растворах было обнаружено положительное расклинивающее давление при почти тех же самых (близких) концентрациях электролита, при которых Шелудко и Ексерова наблюдали его в 1959 г. в микроскопических свободных пленках. [c.219]

Позже тщательными исследованиями, проведенными параллельно Шелудко и Ексеровой (1961 г.) (см. [6]), с одной стороны, и Дуйвнсом (1961 г.) — с другой, в которых измерялась толщина наиболее тонких черных пленок, полученных с помощью ряда детергентов, были подтверждены выводы Уэллс. Оказалось, что толщина самых тонких пленок раствора олеата натрия составляет [c.228]

Критическая толщина больших пленок площадью около 1 см , опреде-лгниая коидуктометрмческим методом (Шелудко, 1957 г.), имеет порядок микронов, т. е. в 100 раз превышает критическую толщину микроскопических плепок, полученр.ых из раствора аналогичного состава [6]. [c.238]

Закономерности расклинивающего давления были изучены, Б. В. Дерягиным с сотр. путем прямых измерений. Вначале им было обнаружено и изучено расклинивающее давление для прослоек жидкостей между твердыми плоскими поверхностями, а затем — для смачивающих пленок на различных поверхностях. Позднее было обнаружено и исследовано расклинивающее давление пленок растворов мыл и других поверхностно-активных веществ, помещенных между двумя газовыми средами (пузырьками). Эти исследования были продолжены болгарским ученым Шелудко, а затем английскими учеными Гайдоном и Коркилом, американсршм ученым Майзельсом и др. [c.21]

Шелудко и Эксерова (1961 г.) и Дюйвис (1962 г.) провели точные исследования толщины черной пленки, полученной из растворов поверхностно-активных веществ, и подтвердили результаты предыдущих исследований. Было найдено, что тончайшая пленка, полученная из раствора олеата натрия, имела толщину 40 А, в то время как толщина пленки, полученной из растворов смачивателей ОП-7 и ОП-20, составляла 85 и 100 А соответственно- Толщина этих пленок примерно в два раза больше длины молекулы поверхностно-активного вещества. Следует заметить, что такая малая толщина получается только при достаточной концентрации электролита в растворе. Если содержание электролита слишком мало, то образуются более толстые пленки, причем их равновесная толщина уменьшается постепенно с увеличением содержания электролита в полном соответствии с теорией ДЛФО. [c.389]

Рис. 170. Зависимость lgт от 1/т 2 при электроосаждении серебра на монокристалле платины (по данным Р. Каишева, А. Шелудко и Р. Близ-н а ков а)

Курс коллоидной химии 1974 (1974) -- [ c.44 , c.295 ]

Курс коллоидной химии 1984 (1984) -- [ c.44 , c.288 ]

Курс коллоидной химии (1984) -- [ c.44 , c.288 ]

Коллоидная химия (1960) -- [ c.166 , c.167 , c.230 , c.242 , c.277 ]

Химическая литература и пользование ею Издание 2 (1967) -- [ c.118 ]

Химическая литература и пользование ею (1964) -- [ c.111 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология