Дерягин

Блестящим подтверждением теории ДЛФО явился расчет Б. В. Дерягиным и Л. Д. Ландау (1941 г.) соотношения зиачений порогов коагуляции электролитами, содержащими ионы разной величины заряда. Оказалось, что порог коагуляции обратно пропорционален шестой степени заряда коагулирующего кона. Следовательно, значения порогов коагуляции для одно-, двух-, трех-и четырехзарядных ионов должны относиться, как [c.335]

Вблизи гидрофильных поверхностей плотность воды повышена и давление на стенке выше Рй- Структурная составляющая расклинивающего давления здесь положительна (П8>0). Резкое возрастание структурных сил отталкивания при утончении водных прослоек препятствует слипанию частиц гидрофильных коллоидов и обеспечивает устойчивость тонких пленок воды на гидрофильных поверхностях. В тех случаях, когда состояние поверхности является промежуточным между гидрофильным и гидрофобным, структура воды в граничных слоях изменена незначительно и структурное взаимодействие практически не проявляется. В этом случае взаимодействие м жду поверхностями, разделяющими водную прослойку, определяется, в соответствии с теорией Дерягина — Ландау—Фервея — Овербека (ДЛФО), молекулярной и электростатической составляющими расклинивающего давления [42, 43]. [c.16]

Адсорбция молекул моюще-диспергирующих присадок на углеродистых частицах в соответствии с теорией Дерягина, Ландау, Фервея и Овербека (теория ДЛФО) способствует более интенсивному протеканию совокупности процессов, результатом [c.214]

С этими оговорка.ми теория Фрумкина — Дерягина включает рассмотрение случаев как неполного (0о>О), так полного смачивания. Ниже приводится один из выводов соответствующих уравнений теории, основанный на применении уравнения (13.1). Для мениска в плоской симметричной щели шириною И >Н кривизна цилиндрической поверхности мениска равна [c.212]

Б. В. Дерягин, исследуя состояние тонких смазочных слоев, показал, что масло в этих условиях коренным образом отличается от масла в объемных условиях. Тонкие граничные пленки ведут себя, как пластичные тела, имеют определенную величину напряжения сдвига. Этими же исследованиями было показано, что тонкие граничные пленки обладают особой способностью расклинивающего действия. Эффект расклинивания состоит в том, что в тонких граничных слоях развивается давление, не только препятствующее сближению поверхностей, на которые нанесен слой, но и стремящееся их раздвинуть. Давление это растет с уменьшением зазора. Расклинивающее действие увеличивается со скоростью, т. е. имеет не только статический, но и динамический характер, что особенно важно, так как смазке подвергаются поверхности, имеющие относительное перемещение. [c.131]

Б. В. Дерягин, развивая молекулярную теорию граничного трения, представил его основной закон двучленным выражением (5.2). Исходя из этого выражения, сила трения зависит от молекулярного прилипания (адгезии) поверхностей и является функцией нормального давления. [c.240]

Эксперименты показали, что на больших расстояниях (когда толщина водной прослойки превышает 3 нм) взаимодействие фосфолипидных бислоев описывается теорией Дерягина — Ландау— Фервея—Овербека [416, 417]. На меньших расстояниях наблюдается сильное отклонение от предсказаний теории ДЛФО [c.147]

А. С. Ахматов рассматривает формирование граничных смазочных слоев как одно из явлений кристаллизации. Граничные слои, по мнению А. С. Ахматова, представляют собой моно- или поликри-сталлические тела, возникающие за счет зародышевой функции первичного слоя. Смазочные материалы в очень тонких слоях под двусторонним влиянием поверхностей трущихся металлов обнаруживают исключительные антифрикционные свойства. Молекулы смазочных веществ в граничных слоях обеспечивают достаточно большую прочность на сжатие и легкость сдвигов в горизонтальном направлении. Этим и объясняются небольшие коэффициенты трения при скольжении смазанных поверхностей. Тонкие смазочные слои могут не только в значительной степени снижать силу трения, но и оказывать большое влияние на величину износа. Причем, как показали исследования П. А. Ребиндера. Б. В. Дерягина и др., во многих случаях смазка, достаточно интенсивно снижающая силу трения, может значительно увеличивать износ. [c.131]

При исследовании межмолекулярных взаимодействий необходимо учитывать расклинивающее давление, направленное под прямым углом к плоскости жидкой пленки и предложенное Б. В. Дерягиным [214], и структурно-механические силы, определяющие в соответствии с теорией П. А. Ребиндера упру- [c.204]

Как было показано Б. В. Дерягиным и А. С. Ахматовым, под действием силового поля металла в тонких граничных слоях жидкость (смазка) приобретает свойства, существенно отличные от свойств жидкости в объеме. Существует критическая толщина граничной пленки (Лк), меньше которой прекращается скольжение между молекулярными рядами смазки. При этом слои с толщиной ниже критической способны выдерживать [c.239]

Капиллярный осмос. Явление капиллярного осмоса, открытое Б. В. Дерягиным [57], состоит в том, что жидкость в капиллярах и порах способна перемещаться под действием градиента концентрации раствора. Причи.чой капиллярного осмоса является диффузность адсорбционных слоев растворенного компонента. Увлечение потоком жидкости подвижной части диффузных слоев с повышенной (или пониженной) концентрацией С х) растворенного вещества приводит к возникновению градиента концентрации. В соответствии с уравнениями термодинамики необратимых процессов это обусловливает, возможность перекрестного эффекта, а именно — течения жидкости под действием перепада концентраций. В связи с тем что граничные слои воды вблизи гидрофильных поверхностей обладают пониженной растворяющей способностью, толщина диффузных слоев того же порядка, что и толщина граничных слоев. В соответствии с теорией [57], это может заметно увеличивать скорость капиллярно-осмотического скольжения, равную [c.24]

Интерес к особым свойствам граничных слоев воды имеет давнюю историю [444]. Результаты многочисленных исследований свидетельствуют о том, что свойства этих слоев существенно отличаются от свойств объемной воды [42, 43, 415, 421, 422]. Наиболее простое описание этих различий можно выполнить с помощью представления о связанной воде [1, 64, 445]. Для фосфолипидных бислоев это означает, что одна молекула, например, лецитина связывает 20 молекул воды, из которых 2—3 связаны сильно , а остальные представляют собой промежуточный тип слабо связанной воды [446]. Очевидно, что в рамках такого упрощенного описания довольно трудно выяснить физико-химическую природу воздействия поверхности на структуру граничных слоев воды или электролита. В работах Б. В. Дерягина [42, 43, 415] сделан переход к более детальному описанию граничных слоев было высказано предположение о существовании специфического взаимодействия, существенно отличающегося от классических (электростатического и вандер-ваальсового) и возникающего в процессе сближения частиц или поверхностей в зоне перекрытия граничных слоев. [c.161]

Хотя предположение Б. В. Дерягина о структурных силах было впервые высказано еще в 30-е годы, длительное время возможность их реального существования подвергалась сомнению. Однако в последнее десятилетие проблема структурных сил привлекла внимание широкого круга исследователей. Ведутся экспериментальные исследования этих сил, активно разрабатываются теории структурных сил, проводятся конференции, посвященные этому взаимодействию [447—449]. [c.161]

Для ряда случаев, когда наблюдается скачкообразное изменение ряда свойств нри переходе от пристенных слоев к объемной фазе (что соответствует фазовому переходу первого рода) и когда структурно-модифицированные слои ГС отделены резкой границей от жидкости в объеме, Б. В. Дерягиным была выдвинута концепция особых граничных фаз . [c.171]

Б. В. Дерягиным была выдвинута концепция, согласно которой между коллоидными частицами или поверхностями при их сближении и перекрытии граничных слоев жидкой среды возникают силы взаимодействия, получившие наименование структурных сил [415, 421, 519]. В случае гидрофильных поверхностей появляется структурное отталкивание (структурная составляющая расклинивающего давления). [c.189]

Молекулярная теория трения была предложена Дезагюлье более 100 лет назад, а развитие получила только в XX в. в трудах Гарди, Томлинсона, Дерягина и других ученых [236]. Наибольший вклад в разработку этой теории внес Б. В. Дерягин. В соответствии с его теорией трение в случае гладких поверхностей вызывается молекулярной шероховатостью, т. е. силами отталкивания электронных оболочек контактирующих тел, а силы прилипания, или молекулярного притяжения, должны рассматриваться как поправки, объясняющие отклонения от закона Амонтона . Формула, удовлетворительно подтверждающая эту теорию, имеет вид [c.224]

Применение теории Фрумкина — Дерягина долгое время сдерживалось недостаточной изученностью изотерм П(/1). В настоящее время достигнут значительный прогресс как в экспериментальном изучении изотерм расклинивающего давления смачивающих пленок [45], так и в развитии методов теоретического расчета различных составляющих расклинивающего давления, действующих в этих пленках [42]. [c.211]

В практике измерения поверхности по обоим этим методам разработаны приборы, использующие как стационарный [57], так и нестационарный [22, Р. С. arman] режимы течения жидкости или газа через зернистый слой. Прибор для измерения ао в молекулярном режиме снабжен дополнительными устройствами, связанными с необходимостью работать под вакуумом. Описание прибора [55, Б. В. Дерягин с сотр.], пригодного для измерений в стационарном потоке газа по обоим методам, содержит чертежи деталей прибора и инструкции по его обслуживанию. Во избежание погрешностей при измерении, в особен ности обусловленными пристенными эффектами, загружаемый зернистый материа л необходимо тщательно запрессовывать в измерительную ячейку. [c.51]

Теория Фрумкина — Дерягина позволяет определить величину 0SI/ для твердой поверхности, покрытой смачивающей пленкой. Ее значение равно сумме межфазных энергий двух поверхностей жидкой пленки одной, граничащей с газом (о), и второй, граничащей с твердой подложкой (osl). К этой сумме следует добавить изменение свободной энергии пленки (По/гоЧ-Л) при ее утончении от оо до конечной толщины /iq. В результате разность между аз1/ = о + а5г. +По/го +А и osl оказывается равной просто сумме о- -По/го +А, которую и содержит уравнение (13.3). [c.213]

Второй метод определения обтекаемой поверхности требует создания в аппарате настолько высокого вакуума, чтобы взаимные столкновения молекул разреженного газа, протекающего между зернами слоя, были крайне редки по сравнению с ударами этих молекул о поверхность зерен (кнудсеновский или молекулярный режим течения газа). Теория этого метода, расчетное уравнение для определения и необ) одимая аппаратура разработаны в СССР Дерягиным с соавт. [55]. Предложены также [56] расчетные уравнения и для переходного режима ме- [c.50]

Граничное трение определяется наличием тонких слоев жидкости на поверхности твердых контактирующих тел. По данным В. Дерягина и Ф. П. Боудена, толщина граничных слоев составляет и,1 мкм, Но 1риия 0,У—i мкм, по Гарди 2— 6 мкм [235, 237, 253] " [c.239]

Влияние смазочного материала на параметры трения в условиях граничной смазки оценивается, как правило, по величине адсорбции масла (среды) и по его химической активности. Адсорбционная способность учитывается преимущественно для случая использования химически инактивной смазочной среды. Так, Б. В. Дерягин предложил оценивать эффективность масляной пленки по критерию маслянистости, представляющему собой соотношение шероховатостей смазанной и несмазанной поверхностей. Другой критерий маслянистости характеризуется отношением разности работ сил трения несмазанных и смазанных поверхностей за время, ншбходимое для истирания пленки толщиной /г, к толщине этой пленки. Критерии маслянистости в основном определяются продолжительностью пребывания молекул масла (смазки) на поверхности трения и активностью смазки. [c.242]

В этом состоит сущность теории электрической стабилизйции и коагуляции дисперсных систем, развитой впервые Б. В. Дерягиным (1937 г.), а. атем Д. Д. Ландау и голландскими учеными Фервеем и Овербеком (1948 г.) по первым буквам фамилий авторов ее называют теорией ДЛФО. [c.333]

Теория нерастворяющего объема, развитая Б. В. Дерягиным на основе представления Г. Баккера об анизотропии давления в граничном слое [22], позволила объяснить и количественно описать этот эффект, положенный в настоящее время в основу методов обратноосмотического разделения растворов на тонкопористых мембранах. Из теории следует, в частности, что повышение концентрации должно приводить к постепенному уменьшению толщины граничного слоя, разрушению особой [c.9]

Существование граничных слоев воды толщиной 7—10 нм вблизи гидрофильной твердой поверхности приводит к появлению структурной составляющей расклинивающего давления. Современное состояние исследований структурных сил освещено в работах Б. В. Дерягина и Н. В. Чураева [42, 45—47, 116]. [c.40]

На состояние молекул воды в ГС влияют также природа подложки и состав раствора. В. Дрост-Хансеном [493], Я. Из-раелашвили [494, 495] рассмотрено состояние ГС вблизи полярной и неполярной поверхности. Нерастворимые примеси поверхности, как и ее выщелачивание, в определенной степени влияют на ГС, однако, как отмечают Б. В. Дерягин и Н. В. Чураев [422], эффект выщелачивания не играет значительной роли. Предварительная обработка поверхности, примеси [422 480, 494, [c.172]

КОСТИ. Впервые этот путь был намечен в работах А. Н. Фрум-кина [552] и Б. В. Дерягина [553], положивших начало развитию теории смачивания. Взаимодействие жидкости с твердой подложкой, описываемое на основе изотерм расклинивающего давления смачивающих пленок П(/г), позволяет рассчитать значения 0о. [c.211]

На рис. 13.6 показаны рассчитанные на ЭВМ профили мениска, движущегося с разной скоростью v в плоской щели [564]. Для определения Qd использовали участок профиля постоянной кривизны, непосредственно примыкак5щий к зоне течения и находящийся поэтому еще в области пологости слоя жидкости h x). На рис. 13.7 приводятся некоторые из результатов расчетов зависимостей os 0d от величины критерия Дерягина Е>е = ит]/о, характеризующего безразмерную скорость смещения мениска. Расчеты сделаны для изотермы вида n(/i) = = Alh (при Л = 10 Дж) и различной полуширины щели Н. Как видно из рис. 13.7, повышение скорости v приводит к росту значений Bd. Отличия Qd от статического значения 0о= О начинают проявляться при De>10 . Чем уже щель и чем, соответственно, меньше толщина равновесной смачивающей пленки ho, тем меньше течение нарушает профиль мениска. [c.222]

Курс коллоидной химии 1974 (1974) -- [ c.115 , c.228 , c.235 , c.247 , c.264 , c.283 ]

Курс коллоидной химии 1984 (1984) -- [ c.104 , c.162 , c.212 , c.225 , c.234 , c.253 , c.260 , c.276 , c.288 , c.290 , c.334 , c.336 ]

Физическая и коллоидная химия (1988) -- [ c.330 , c.332 , c.333 ]

Курс коллоидной химии (1976) -- [ c.0 ]

Общая химия (1979) -- [ c.15 ]

Адсорбция и пористость (1976) -- [ c.117 , c.182 , c.207 ]

Популярная библиотека химических элементов Книга 2 (1983) -- [ c.95 ]

Курс коллоидной химии (1984) -- [ c.104 , c.162 , c.212 , c.225 , c.234 , c.253 , c.260 , c.276 , c.288 , c.290 , c.334 , c.336 ]

Химики (1984) -- [ c.0 ]

Адсорбция газов и паров Том 1 (1948) -- [ c.9 , c.728 ]

Физика и химия твердого состояния органических соединений (1967) -- [ c.692 ]

Итоги науки химические науки химия и технология синтетических высокомолекулярных соединений том 6 (1961) -- [ c.359 , c.360 , c.634 , c.639 ]

Итоги науки химические науки химия и технология синтетических высокомолекулярных соединений том 7 (1961) -- [ c.447 ]

Адсорбция газов и паров (1948) -- [ c.9 , c.728 ]

Общая химия 1982 (1982) -- [ c.317 , c.333 , c.335 ]

Общая химия 1986 (1986) -- [ c.307 , c.322 , c.324 ]

Коллоидная химия (1960) -- [ c.11 , c.45 , c.96 , c.99 , c.102 , c.152 , c.153 , c.157 , c.159 , c.166 , c.236 , c.238 , c.240 , c.241 , c.242 , c.279 , c.292 , c.293 , c.312 ]

Химическая литература и пользование ею Издание 2 (1967) -- [ c.117 ]

Химическая литература и пользование ею (1964) -- [ c.110 ]

Краткий курс коллойдной химии (1958) -- [ c.18 , c.97 , c.101 , c.120 , c.132 , c.141 , c.145 , c.148 , c.229 ]

Физика и химия поверхностей (1947) -- [ c.27 , c.192 , c.231 , c.233 , c.253 , c.293 , c.298 , c.300 , c.331 , c.459 , c.522 ]

Общая химия Издание 18 (1976) -- [ c.314 , c.330 , c.332 ]

Общая химия Издание 22 (1982) -- [ c.317 , c.333 , c.335 ]

Химия и технология газонаполненных высокополимеров (1980) -- [ c.34 , c.41 , c.46 , c.48 , c.87 , c.101 , c.207 , c.239 ]

Выдающиеся химики мира Биографический справочник (1991) -- [ c.0 ]

Механические методы активации химических процессов Издание 2 (1986) -- [ c.36 , c.38 , c.170 ]

Выдающиеся химики мира (1991) -- [ c.0 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология