Пуассона теплоты

Обе гипотезы о природе теплоты приводили к заключению, что теплота — свойство системы. Поэтому Пуассон не сомневался в том, что количество теплоты, содержащейся в теле, вполне определяется состоянием тела, т. е, определяется любыми двумя из трех величин — температуры, давления и объема. В качестве этих двух величин Пуассон выбрал давление газа и его плотность. Для дальнейших рассуждений удобнее принять давление и объем. Тогда [c.68]

Для использования дифференциального уравнения (IV, 4) вовсе нет необходимости знать абсолютное количество теплоты, содержащейся в теле. Необходимо только уметь измерять количество теплоты, получаемой (отдаваемой) телом. Поэтому и после крушения гипотезы теплорода (Пуассон был ее убежденным сторонником) математический аппарат, использованный Пуассоном (и Лапласом), применялся для вывода следствий из обоих начал термодинамики. На современной термодинамике, как и на электростатике, сказываются работы Лапласа и Пуассона [18]. Но вернемся к уравнению (IV, 5). [c.68]

По уравнению (IV, 19), выведенному Лапласом, можно вычислить отношение ср/с . Но вывод, данный Лапласом, был связан с гипотезой о вещественной природе теплоты и гипотезами о действии притягательных и отталкивательных молекулярных сил. Поэтому следует предпочесть вывод Пуассона, связанный с единственным допущением теплота — свойство системы. [c.70]

Вывод уравнения Лапласа был связан с гипотезой о вещественной природе теплоты вывод уравнения Пуассона —с предположением, что теплота — свойство системы. Майер не мог принять гипотезу Лапласа, не мог согласиться с предположением Пуассона, но значением Ск, вычисленным по этим уравнениям, Майер воспользовался. [c.105]

При выводе уравнения (1У,14) Пуассон предполагал, что теплота — свойство системы. На этом основании он и написал уравнение (1У, 4) для бесконечно малого адиабатического процесса. Выясним теперь, насколько уравнение (1У,4) согласуется с современными представлениями о природе теплоты, т. е., в конечном счете, с принципом эквивалентности. Геометрическое представление процесса облегчает его разбор . [c.133]

Но из уравнения (VII, 16) мы снова получим уравнение (IV,4) и, в конце концов, уравнение (IV,14). Таким образом, причина успеха (ее Пуассон, конечно, не мог предвидеть) была в рассмотрении бесконечно малого процесса. В этом случае суммарное количество работы (и, следовательно, суммарное количество теплоты) — бесконечно малая величина второго порядка. Пуассон проводил вычисления с точностью до бесконечно малых величин первого порядка. Поэтому приравнивание суммарного количества теплоты в круговом процессе нулю, вместо приравнивания бесконечно малой величине второго порядка, не отразилось на правильности уравнения (IV,14). [c.134]

Карно по образованию инженер, воспитанник Политехнической школы, знаменитой своими преподавателями и учащимися . В этой школе господствовала вещественная теория теплоты. По высказыванию Пуассона, механическая теория тепло ты была бесплодной [6]. Карно, как инженер, был сведущ в расчетах водяных двигателей [7]. Они тогда преобладали во Франции [7]. [c.145]

Пуассон предположил, что количество теплоты д, содержащейся в теле, определяется состоянием тела. Далее Пуассон молчаливо допустил, что это состояние одинаково во всех точках тела, т. е. что давление, температура, любое интенсивное свойство имеют соответственно одинаковые значения на всем протяжении тела. А это возможно в том случае, если тело находится в состоянии равновесия или совершает квазистатический процесс. При нестатическом процессе нельзя говорить ни о единой для всего тела температуре, ни о едином для всего тела давлении, ни о единой плотности, ни о единой удельной теплоемкости и т. д. В каждой точке тела будет своя температура, свое давление, своя плотность, своя удельная теплоемкость и т. д. [c.156]

Следовательно, при этой точности вычислений можно принять, что все количество теплоты, взятое от нагревателя, отдается холодильнику. Клапейрон получил правильные результаты по той же причине, по какой получил правильные результаты Пуассон при рассмотрении вопроса об адиабатических изменениях в идеальных газах (глава VII) . [c.175]

Пуассон получил совершенно правильное уравнение (IV, 14), как это выяснится впоследствии, хотя он и исходил из ошибочного предположения, что теплота является свойством системы. Только позже (в главе VII) можно будет объяснить, почему ошибочное предположение не сказалось на правильности уравнения (IV, 14). [c.69]

Никола Леонард Сади Карно. Первая половина девятнадцатого-столетия была периодом, когда паровая машина, усовершенствованная Джемсом Уаттом (1765), добавившим к ней конденсор (низкотемпературный тепловой резервуар), совершала одно за другим замечательные преобразования в промышленности и транспорте. Многие выдающиеся физики, подобно Лапласу и Пуассону, занимались изучением Движущей Силы Огня. Сади Карно (1796—1832) — сын Лазаря Карно, которого называли организатором победы Французской революции,— родился и умер в Париже. По-видимому, он был знаком с калорической теорией тепла, согласно которой тепло представляет собой некую субстанцию, способную перетекать из одного тела в другое (теплопроводность) и образовывать химическое соединение с атомами вещества (скрытая теплота). Карно написал небольшую но очень важную книгу Размышления о движущей силе огня [51, которая была издана его братом вместе с некоторыми другими посмертными записками ученого. [c.47]

Для первого вычисления механического эквивалента теплоты (1841 —1842 гг.) Майер воспользовался результатами работ, которые были выполнены не позл<е 1823 г. Это работы Гей-Люссака, Делароша и Берара, Клемана и Дезорма, Лапласа, Пуассона (глава 01). [c.99]

Пуассон предполагает, что бесконечно малое суммарное количество теплоты на пути ab тоже равно нулю, и пишет уравнение (IV,4). Ныне же известно, что суммарное количество теплоты для кругового процесса аЬса равно суммарному количеству работы (последовательность букв указывает направление кругового процесса). На пути ас количество теплоты равно нулю. Поэтому суммарное количество теплоты на пути ab равно суммарному количеству работы в круговом процессе аЬса. Интегрирование уравнения (VI, 11) применительно к круговому процессу по-казываег, что это бесконечно малое суммарное количество работы имеет отрицательное значение (работа суммарно совершается над системой) и равно по абсолютному значению площади бесконечно малого треугольника ab [c.134]

Обе гипотезы о природе теплоты приводили к заключению, что теплота является свойством тела. Поэтому Пуассон не сомне- [c.67]

В этом уравнении скалярное произведение (w grad T) определяет перенос теплоты конвекций. Компоненты скорости w в общем случае находятся из решения граничной задачи для уравнения движения. Для прямых полуограни-ченных труб с постоянным поперечным сечением стабилизированная скорость потока жидкости w имеет одну компоненту w(y, z)= w y, z) и скалярная функция w y, z) определяется из решения уравнения Пуассона [c.16]

Точка касания принадлежит как прямой Михельсона, так и адиабате Гюгонио для продуктов, соответствующей полному выделению тепла. Состояния, отвечающие точкам, расположенным на касательной выще точки 2, будут описываться другими адиабатами, соответствующими меньщему выделению тепла, однако при бесконечно малом перемещении по прямой вблизи точки касания прямая отстоит от кривой на бесконечно малые второго порядка. Поэтому при таких перемещениях тепловой эффект реакции бесконечно мало отличается от теплоты реакции, соответствующей точкам на кривой Гюгонио. Следовательно, энтропия, увеличивающаяся по мере перемещения по прямой Михельсона от точки В и достигающая максимума в точке касания, при бесконечно малых перемещениях вблизи точки касания также не изменяется. Это значит, что в точке Жуге адиабата Гюгонио совпадает с адиабатой Пуассона, представляющей собой линию постоянной энтропии. Таким образом, прямая АВ является общей касательной для обеих адиабат. [c.69]

АДИАБАТНЫЕ ПРОЦЕССЫ — процессы, происходящие в к.-п. системе в условиях, когда она лишена возможности как получения теплоты от окружающей среды, так и передачи ее в окружающую сроду. Строго эти условия соблюдаются только в системах, полностью изолированных от окружающей среды в отношении теплового обмена. Практически же многие процессы, протекающие достаточно быстро, можно рассматривать как адиабатные. При адиабатном расширении или сжатии идеального газа соотношение между объемом и давлением его выражается ур-нием Пуассона pvi = onst, где ( = — [c.17]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология