Тело давления

Можно показать, что при очень низких температурах не только энтропия и теплоемкость твердого тела стремятся к нулю и перестают зависеть от температуры, но и многие другие свойства твердых тел (объем тела, давление насыщенного пара и др.) изменяются с температурой так, что их производные по температуре стремятся к нулю. Этим объясняется принцип недостижимости абсолютного нуля, согласно которому никакие процессы не могут снизить температуру тела до абсолютного нуля. Таким образом, температура, равная [c.97]

Насыщенным называется пар, находящийся в равновесии с жидкостью или твердым телом. Давление насыщенного пара какого-либо вещества зависит от его природы и температуры и не зависит от объема пара, а также от давления других газообразных примесей, если они трудно растворимы в данной жидкости или в данном твердом теле (с.м. закон Рауля, стр. 33). [c.61]

Уравнения (IV. 1а) или (IV. 16) выражают зависимость давления насыщенного пара от температуры. При кипении жидкости (или при возгонке твердого тела) давление насыщенного пара равно внешнему давлению поэтому те же уравнения выражают зависимость температуры кипения (возгонки) от внешнего давления. [c.62]

Решение этой задачи должно привести к повышению прочности и стойкости твердых материалов в разнообразных условиях их эксплуатации, а также к облегчению, ускорению и улучшению процессов механической обработки различных твердых тел давлением, резанием и измельчением с помощью совместного использования физико-химических и механических факторов и изменений температуры. [c.208]

Кривая ТА выражает зависимость между температурой и давлением насыщенного пара над жидкостью. Все точки кривой ТА определяют условия равновесия между жидкостью и ее насыщенным паром. Например, при 100° С вода и пар могут существовать только при давлении 101,325 кПа (760 мм рт. ст.). Если давление больше 101,325 кПа, то пар конденсируется в воду (область выше кривой ТЛ), если давление меньше 101,325 кПа, то вся жидкость превращается в пар (область ниже кривой ТА). Кривая ТЛ лежит выше температуры плавления вещества. Кривая ТБ выражает зависимость между температурой и давлением насыщенного пара над твердым телом. Давление пара твердых тел обычно невелико и в значительной степени зависит от природы тела и температуры. Так, давление паров иода при 16° С равно 0,020 кПа, льда при —15° С 0,165 кПа. Кривая ТБ лежит ниже температуры плавления вещества. Все точки этой кривой определяют условия равновесия между твердым телом и его насыщенным паром. [c.39]

Кривая ТБ выражает зависимость между температурой я давлением насыщенного пара над твердым телом. Давление пара твердых тел обычно невелико и в значительной степени зависит от природы тела и температуры. Так давление паров йода при 16° равно 0,15 мм рт. ст., льда при —15° равно [c.44]

В процессах компактирования дисперсных материалов давлением, когда внещние усилия изменяются до конечного значения в течение определенного отрезка времени, для деформационного состояния системы в ряде случаев становится существенным влияние таких факторов, как скорость нагружения и продолжительность силового воздействия. Напряжения и деформации, возникающие при объемном сжатии твердого дисперсного тела давлением, изменяются во времени, даже если нафузки остаются постоянными. Одна сторона этого явления связана с изменением во времени объемной деформации при выдержке под постоянным давлением - объемная ползучесть или последействие, другая - со снижением напряжений при постоянной объемной деформации - релаксацией напряжений. [c.66]

Вертикальная проекция силы давления определяется внешним давлением и массой жидкости в объеме тела давления Ут.д- Под телом давления подразумевается тело, образованное криволинейной поверхностью 5, ее проекцией 5г на свободную поверхность и цилиндрической проектирующей поверхностью 5б. Таким образом [c.19]

Работа газа. Всякое изменение состояния рабочего тела в результате обмена энергией с окружающей средой называется процессом. При этом изменяются основные параметры рабочего тела - давление, температура и обмен. Преобразование теплоты в механическую работу связано с процессом изменения состояния рабочего тела. Процессы изменения состояния газа могут быть процессами расширения и сжатия. [c.43]

Линия действия силы Р проходит по внутренней нормали к площадке 5 через центр ее тяжести (точка С на рис. 2.2.11.3). Линия действия силы Р проходит через центр тяжести объема тела давления параллельно оси п вниз, если этот объем заполнен жидкостью, и вверх, если не заполнен жидкостью. Объем тела давления может оказаться частично заполненным жидкостью. В таком случае силу Р следует представить в виде суммы, составляющие которой определяются по вышеназванному правилу. [c.88]

Если неплоская поверхность 8, находящаяся в контакте с жидкостью, замкнута, т. е. жидкость смачивает тело полностью, то объем тела давления = Ж, т. е. равен объему тела, заключенного внутри 5" = О, на тело действует только одна из ранее названных составляющих [c.89]

Насыщенным называется пар, находящийся в равновесии с жидкостью или твердым телом. Давление насыщенного пара какого-либо вещества зависит от его природы и температуры и не зависит от объема пара, а также от давления других газообразных примесей, если они трудно растворимы в данной жидкости или в данном твердом теле. Поэтому, например, давление насыщенного пара всех веществ практически не зависит от внешнего давления. [c.68]

В рамках квазигармонической модели упругие постоянные Сг , являющиеся функциями межатомных силовых постоянных, одинаковы для изотопов. Так как модуль объёмной упругости практически не зависит от изотопа, то приложенное к твёрдому телу давление Р вызовет равные изменения объёма у изотопов и, следовательно, равные изменения межатомных силовых постоянных. Отсюда следует изотопическая инвариантность производных по давлению от упругих постоянных и параметра Грюнайзена 7 , для нормальной моды ,, [c.68]

Кривая ТА выражает зависимость между температурой и давлением насыщенного пара над жидкостью. Все точки кривой ТА определяют условия равновесия между жидкостью и ее насыщенным паром. Например, при 100° вода и пар могут существовать только при давлении 760 мм рт. ст. Если давление больше 760 мм рт. ст., то пар конденсируется в воду (область выше кривой ТА)-, если давление меньше 760 мм рт. ст., то вся жидкость превращается в пар (область ниже кривой ТА). Кривая ТА лежит выше температуры плавления вещества. Кривая ТБ выражает зависимость между температурой и давлением насыщенного пара над твердым телом. Давление пара твердых тел обычно невелико и в значительной степени зависит от природы тела и температуры. Так, давление паров иода при 16° равно [c.39]

В настоящее время с помощью газовой хроматографии можно выполнять качественное и количе- ственное определение компонентов I смесей любых органических и неор- ганических газов, жидкостей и твер- дых тел, давление пара которых при температуре колонки превышает 0,133—133 Па (0,001—1 мм рт. ст.), т. е. перегоняющихся без разложения в области температур до 400—500 °С, или соединений, для которых отработана методика воспроизводимого разложения. [c.9]

Так как состояние бинарного тела определяется тремя параметрами, то в диаграмме I—р, показывающей зависимость между температурой и давлением насыщенного пара, должен появиться еще один параметр, определяющий соотношение компонентов в смеси, т. е. концентрация раствора Если на фиг. 163,а линия = О дает связь между давлением и температурой насыщенного пара для чистого рабочего тела, то линии 2 и т. д. дают эту же связь для растворов масла в рабочем теле соответствующей концентрации. Как известно, добавление растворяемого вещества в растворитель повышает температуру кипения более летучего вещества, вследствие чего линии р == 1(1, I) располагаются ниже линии р = /(/) для чистого рабочего тела. Давлению р соответствует температура кипения для чистого рабочего тела, а и /ц., — для растворов концентрации и 2- [c.338]

Насыщенным называется пар, находящийся в равновесии с жидкостью (твердым телом). Давление насыщенного пара какого-либо вещества зависит от его природы и температуры и является важным свойством растворов. После растворения небольшого количества вещества в определенном растворителе понижается концентрация молекул растворителя в единице объема и при испарении уменьшается количество молекул, переходящих в единицу времени из жидкой фазы в парообразную. [c.171]

Пуассон предположил, что количество теплоты д, содержащейся в теле, определяется состоянием тела. Далее Пуассон молчаливо допустил, что это состояние одинаково во всех точках тела, т. е. что давление, температура, любое интенсивное свойство имеют соответственно одинаковые значения на всем протяжении тела. А это возможно в том случае, если тело находится в состоянии равновесия или совершает квазистатический процесс. При нестатическом процессе нельзя говорить ни о единой для всего тела температуре, ни о едином для всего тела давлении, ни о единой плотности, ни о единой удельной теплоемкости и т. д. В каждой точке тела будет своя температура, свое давление, своя плотность, своя удельная теплоемкость и т. д. [c.156]

Изменение состояния простого тела может осуществляться любым способом В общем случае претерпеваит изменение вое параметры состояния рабочего тела (давление, объем, температура) - это политропные процессы. Если наложить ограничения на некоторые параметры или величины, то мокно получить частные термэдинамические процессы о идеальным газом [c.5]

Растворимость твердых тел в жидкостях. В отличие от газов, на растворимости твердых тел давление значительно не сказывается (так как ДТрасте 0). Его влияние становится ощутимым лишь при очень высоких давлениях. Так, например, при давлениях порядка десятка тысяч атмосфер растворимость нитрата аммония в воде падает (АУраств >0) почти вдвое. [c.146]

Ронзб + т.д) Сгнели тело давления заполнено жидкостью (рис. 1.7, а), то сила направлена вниз, в противном случае — вверх (рис. [c.19]

Летчик в негерметизированной кабине самолета обнаружил, что он достиг высоты, где ему удается заставить кипеть слюну во рту (допустим, что слюна обладает свойствами чистой воды), оттягивая язык от зубов к нёбу. Известно, что таким способом можно понизить давление во рту на 400 мм рт. ст. (Иначе как можно было бы пить молочный коктейль через соломинку ) При температуре человеческого тела давление насыщенных паров воды равно 47 мм рт. ст., а теплота испарения воды равна 10400 кал/моль. Каково атмосферное давление (в мм рт. ст.) на высоте, достигнутой летчиком Пользуясь формулой [c.200]

Разность температур вызывает разность статических давлений в двух объемах, соединенных микрокапилляром, радиус которого много меньще средней длины свободного пробега молекулы Л (рис. 1.14). Действительно, молекулы движутся навстречу друг другу без столкновений и условием механического равновесия системы будет не равенство давлений, как в случае сплошной среды, а равенство числа молекул во встречных молекулярных потоках. Число молекул, попадающих из объема в капилляр, пропорционально числу частиц в объеме и средней скорости теплового движения молекул, т. е. произведению пдатности на квадратный корень из абсолютной температуры дл/Т. Таким образом, в состоянии равновесия имеет место следующее равенство р, V i =Р2 V Давление газа пропорционально плотности и абсолютной температуре, поэтому условии механического равновесия будем иметь рНт, = рНТъ т. е. давления в объемах, сообщающихся через микрокапилляр, не равны, а пропорциональны корню квадратному из температуры. Следовательно, если при разности температур в капиллярно-пористом теле давление одинаково, то газ по микрокапилляру будет перемещаться к месту с более высокой температурой. Интенсивность суммарного удельного гштокя при [c.36]

Всякая работа связана с преодолением сопротивлеши — вес тела, давление газа, трение одного тела о другое, упругость пружины и т. д. Сопротивление преодолевается при движении груз поднимается, поршень в цилиндре перемещается, тело скользит по плоскости (по другому телу) [c.10]

Если вдуматься в только что приведенное определение понятия теплового равновесия, то станет ясно, почему факт теплового равновесия обязывает нас ввести представление о температуре. Предположим, что температура пока еще не входит в число величин, способы измерения которых нам известны. Чтобы решить вопрос, достигнуто тепловое равновесие или нет, надо мобилизовать все доступные нам способы измерения и с их помощью проконтролировать, не изменяются ли во времени объем тел, давление, наэлектризованность, намагниченность и другие величины. Если все они неизменны, значит, имеется тепловое равновесие если хотя бы одна из этих величин изменится, значит, тепловое равновесие еще не достигнуто. Научившись измерять разность температур, мы приобретаем возможность при решении поставленного вопроса заменять одним этим измерением всю совокупность измерений всех остальных величин, характеризукщих состояние тел. [c.24]

Рис. 2.8. Возникновение гистерезисной составляющей силы трения а — относвтельное движение гел отсутствует, давление распределяется симметрично, сум марная С1ша трения равна нулю С — имеет место относительное движение тел, давление распределяется асимметрично, суммарная сила трения не р вна нулю.

Несходные явления — поднятие груза, сжатие газа, передвижение повозки, сжатие пружины — названы одним и тем же словом работа . За внещними различиями надо обнаружить общие основные черты. Работа связана с преодолением сопротивления — веса тела, давления газа, трения повозки о землю, упругости пружины. Сопротивление преодолевается при движении — груз поднимается, поршень в воздушном огниве перемещается, повозка передвигается и т. д. Без преодоления сопротивления при движении нет работы. Работа связана с упорядоченным движением. Весь груз поднимается вверх. Весь поршень перемещается в трубке огнива в одном направлении. Вся повозка передвигается по дороге в одном направлении и т. д. [c.117]

Блек [9], вводя понятие о теплоемкости тела, не обсужда,] вопроса, при каких условиях происходит повышение температуры тела при сообщении ему теплоты. Блек молчаливо принимал, что при повышении температуры тела давление на тело остается постоянным. Но при исследовании теплоемкости газов стало очевидным, что теплоемкость газа должна зависеть от того, происходит ли повышение температуры газа при постоянном его давлении или при постоянном его объеме. Поэтому в уравнении (Н1, 4) необходимо указывать постоянство давления [c.66]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология