Коэффициент использования Пуассона

В действительности более удобным оказывается использование вместо коэффициента Пуассона V параметра Ыо и соответствующего ему изображения (оператора) со, которые вводятся по формулам [c.114]

Методика измерения заключалась в следуюш ем. Образец волокна с нанесенными на расстоянии 10 мм одна от другой метками растягивали в специальной рамке. Длину и диаметр волокна измеряли при помош,и микроскопа с использованием окулярного микрометра. Величины изменения объема и соответствующие им коэффициенты Пуассона были рассчитаны для относительного удлинения 7 % как средние арифметические из 30 точек для каждого типа волокна. Были также подсчитаны средние квадратические опшбки среднего арифметического [7]. Коэффициент Пуассона рассчитывали по формуле [8] [c.329]

Коэффициент Пуассона рассчитывают по обычной аддитивной формуле с использованием содержания окислов в вес. %. [c.115]

Задача о взаимодействии двух проводящих сфероидов во внешнем электрическом поле, к которой сводится задача о взаимодействии пары капель, рассматривалась еще Пуассоном. Ей уделили внимание В. Красни-Эргин, В. Смайт, Г. Бухгольц и др. [27]. Однако до 1964 г. она не была решена полностью. Все полученные ранее решения относятся к различным частным случаям, которые не позволяют полностью исследовать процесс коалесценции капель в электрическом поле. В 1964 г. полное решение было получено М. Г. Девисом [156L Однако, несмотря на то, что в работе приведены конечные выражения для сил взаимодействия частиц, отсутствие расшифровки коэффициентов, входящих в эти выражения, затрудняет использование его результатов. [c.191]

Практически оказалось, что при однонаправленном армировании самые различные механические и термические характеристики (модуль упругости, коэффициент Пуассона, теплопроводность, термическое расширение) вдоль направления волокон подчиняются простому закону смешения. Следует отметить, что рассмотренные модели дают довольно скромные результаты при оценке свойств в поперечном направлении. В этом случае целесообразно привлекать более сложные модели. Использование таких моделей привело к выводу о том, что свойства в поперечном направлении и модуль сдвига композиционного материала чувствительны к разности в значениях коэффициента Пуассона, геометрии волокна, способу упаковки волокон и, в особенности, к свойствам матрицы. [c.81]

С использованием ядра / г(<, 5) связь напряжений и деформаций в случае ностояиства коэффициента Пуассона будет иметь вид [c.56]

Использование такой методики ранее ограничивалось большим числом операций N ), необходимых для определения коэффициентов дискретного преобразования Фурье. Развитие техники быстрого преобразования Фурье (см., нанример, [19], [28] из списка литературы к дополнению 2) позволило сократить количество арифметических операций до величины порядка N ogгN, что делает этот метод весьма перспективным. Результаты конкретных расчетов показывают, что решение уравпеппп Пуассона па сетке с числом узлов около 4000 пзложеппым выше методом занимает примерно столько же времени, сколько четыре итерации по методу переменных направлений (схема (6.4.3), (6.4.4)) при этом невязка уменьшается до величины, соответствующей машинной точности . Применение этого метода, как упоминалось выше, ограничивается геометрией области, конструкцией сетки (равномерная по X сетка), характером граничных условий. [c.190]

Нужно при этом отметить, что чем выше давление прессования и прочность прессовки, тем выше коэффициент Пуассона материала таблетки и, следовательно, может быть выше Снизить можно за счет увеличения модуля упругости материала матрицы Ем, т. е. за счет использования материалов с более высокими прочностными х-арактеристиками. [c.170]

При выполнении расчета свойства материала оболочки (модуль упругости Е, температурный коэффициент линейного расширения а, коэффициент Пуассона р, и предельные напряжения определяются в соответствии с разд. 6.3, 3.1 и 3.2 так же, как это было сделано в предыдущем примере. Числовые данные здесь не приводятся, поскольку в приведенном ниже примере расчета принимается, что величина является постоянной и расчет верхней и Ю1жней оценок ведется в общем виде без использования конкретных числовых значений. Измене-Ю1Я в методике расчета при численном задании переменной величины указываются в конце каждого этапа расчета. [c.363]

Исследование бриллюэновского рассеяния состоит в измерении скорости распространения и поглощения гиперзвуковых тепловых акустических фононов с использованием методов светорассеяния. Этот метод в настоящее время широко применяется в науке о полимерах для решения разнообразных задач. В настоящей главе описывается теория и экспериментальная техника, используемые при измерении бриллюэновского рассеяния. Приведены многочисленные примеры, иллюстрирующие возможности метода. К ним относятся определения адиабатической и изотермической сжимаецости, объемной -и сдвиговой вязкости, а также показателя адиабаты для маловязкой жидкости. При уменьшении вязкости наблюдается релаксационный переход из стеклообразного в высокоэластическое состояние в области гиперзвуковых частот, причем полученные данным методом результаты хорошо коррелируют с данными динамических механических и диэлектрических измерений. Вблизи области стеклования можно измерить высокочастотные предельные значения модуля сжатия и сдвига, а также коэффициента Пуассона. Определение поглощения фононов позволяет оценить гомогенность образца. [c.148]

Использованная стеклоткань придает стеклопластику орто-тропные свойства в макрообъемах. Упругие деформации пластинки из стеклопластика зависят от трех постоянных упругости модуля упругости Ех = Еу, модуля сдвига и коэффициента Пуассона отнесенных к осям упругой симметрии материала х, у, одна из которых располагается в направлении основы, вторая — в направлении утка ткани. При этом предполагается, что модули упругости прн растяжении и сжатии одинаковы. [c.286]

При использовании пропорционального счетчика распределение высот импульсов связано с наличием статистических флуктуаций в числе образующихся ионных пар и в величине газового усиления. Высота импульса пропорциональна произведению фактора газового усиления и числа образовавшихся в счетчике первичных ионов. Следовательно, относительное стандартное отклонение распределения высот импульсов равно корню квадратному из суммы квадратов относительных стандартных отклонений этих двух величин. В качестве примера рассмотрим спектр величин импульсов, возникающих при регистрации с помощью пропорционального счетчика рентгеновского излучения ( -линия) марганца Е = 5,95 кэв). Счетчик наполнен смесью 90% Аг и 10% СН4 коэффициент газового усиления равен 1000. Согласно данным табл. 4, энергия, необходимая для образования пары ионов в газовой смеси, заполняющей счетчик, равна 27 эв. Следовательно, один квант может вызвать образование 5950/27 = 220 У220 пар ионов. Если число ионов, образующихся из одного первичного иона, подчиняется распределению Пуассона, то относительное стандартное отклонение фактора газового усиления равно УШО/ЮОО. Тогда [c.192]

Введенное Дебаем понятие ионной атмосферы и использование им уравнения Пуассона позволили дать остроумную и простую математическую трактовку, из которой вытекали точные соотношения, позво,лявшие количественно предсказывать свойства разбавленных растворов э,лектролнтов. В своей первой работе по теории растворов Дебай и Гюккель [8]1 успешно вычис,пили предельный закон для коэффициента активности, т. е. дали точное теоретическое выражение для характеристикн это][ величины в очень разбав.ленных растворах. [c.33]