Аморфные тела точка плавления

Аморфное фазовое состояние полимеров характеризуется отсутствием дальнего порядка, флуктуационным ближним порядком в расположении молекул, устойчивость которого зависит от агрегатного состояния вещества, изотропией формы и физических свойств (т. е. Ил независимостью от направления), а также отсутствием четко выраженной температуры точки плавления. Для низкомолекулярных тел аморфному фазовому состоянию отвечает только жидкое агрегатное состояние, поскольку в твердом агрегатном состоянии они характеризуются трехмерным дальним порядком, т. е. образуют правильную кристаллическую решетку. Исключение составляют природные и синтетические смолы (природные смолы — канифоль, янтарь синтетические—фенолформальдегидные смолы с молекулярной массой 700—1000 и др.), а такл<е обычное силикатное стекло. Для смол и стекла переход из твердого агрегатного состояния в жидкое и обратный переход из жидкого в твердое протекает плавно. При этом изменений в структуре не происходит, так как в твердых и жидких стеклах наблюдается только ближний порядок расположения молекул. Такой постепенный переход из одного агрегатного состояния в другое без изменений в структуре, специфичный для аморфного фазового состояния, называют стеклованием, а аморфные твердые тела стеклообразными, или стеклами. [c.73]

Каждое твердое кристаллическое тело обладает определенной температурой плавления. В отличие от кристаллических, аморфные тела не имеют определенной температуры плавления. При нагревании аморфного твердого тела оно постепенно становится более мягким, делается подвижным и приобретает свойства, характерные для жидкости, но при этом процессе отсутствует определенная точка перехода из твердого состояния в жидкое. В интервале размягчения аморфного тела характерно изменяются все физические свойства вязкость, коэффициент расширения теплоемкость, электропроводность, диэлектрическая постоянная. Примером этого может служить стекло и многие органические вещества, например, смолы, масло, канифоль и [c.46]

Дальний порядок в расположении частиц отсутствует, и в этом качественное отличие аморфных тел от кристаллических. Следствие отсутствия дальнего порядка — наличие изотропии. Другая особенность аморфных тел состоит в том, что у них нет резкого перехода к жидкому состоянию. Если кристалл при заданном давлении обладает вполне определенной температурой (точкой) плавления, то аморфное тело размягчается постепенно в некотором температурном интервале. [c.194]

В однокомпонентных порошкообразных системах процессы рекристаллизации и спекания—тесно связанные явления, которые по кинетике не отличаются от химических реакций и могуТ трактоваться по аналогии с ними Вещество на краях и углах зерен порошка химически более активно, чем в массе твердой кристаллической фазы, так как поверхность структуры всегда характеризуется свободными силами валентности. Они могут быть насыщены или за счет новых связей при химических реакциях, или за счет рекристаллизации как средства упорядочения структуры материала. Конечно, весьма важно знать, в каком состоянии находятся твердые фазы — в кристаллическом или стекловидном и каково соотношение ковалентных и ионных связей в окислах и силикатах (см. А. I, 3 и ниже) на поверхности реагентов. Поверхность кристаллов, особенно в очень тонких порошках, всегда ближе к аморфно-стекловидной структуре, т. е. она имеет больше ковалентных и меньше ионных связей, чем внутренняя часть массы плотной кристаллической фазы. Это свойство приобретает особенно большое значение, если в структуре находятся многочисленные молекулярные дефекты — трещины, посторонние включения и т. д. (теоретическое обоснование влияния дефектов кристаллической структуры на механическую прочность и другие свойства твердых тел впервые дано Смекалом см. А. II, 286 и ниже). Поэтому слабые связи в неупорядоченных поверхностных слоях — одна из основных причин, определяющих появление текучести твердых веществ, намного ниже точки плавления или условного интервала размягчения твердых стекол. [c.694]

Однако с точки зрения физики твердого тела — к истинно твердым относят лишь тела с высокой внутренней упорядоченностью, т. е. кристаллические. Твердые же тела стеклообразной, аморфной структуры считают жидкостями с большой вязкостью, или переохлажденными жидкостями. Аморфное тело, действительно, тем и отличается от кристаллического, что з нем сохраняется структура, соответствующая более высоким температурам (выше температуры плавления), т. е. структура жидкости. [c.81]

Температура стеклования, хотя и не является точкой фазового перехода и равновесного сосуществования фаз, однако она имеет столь же важное техническое значение для характеристики аморфного тела, как и температура плавления кристаллических тел. [c.87]

Различие между кристаллическими и аморфными телами особенно резко проявляется в их отношении к нагреванию. В то время как кристаллы каждого вещества плавятся при строго определенной температуре и при той же температуре происходит переход из жидкого состояния в твердое, аморфные тела ие имеют определенной температуры плавления. При нагревании аморфное тело постепенно размягчается, начинает растекаться и, наконец, становится совсем жидким. При охлаждении оно так же постепенно затвердевает. [c.156]

АМОРФНОЕ СОСТОЯНИЕ — состояние твердого тела, характеризующееся след, признаками 1) изотропией формы, а также оптич., механич., электрич. и других физич. свойств (т. е. их независимостью от направления) 2) отсутствием четко выраженной температурной точки плавления. По совокупности этих признаков аморфные тела противоположны кристаллическим. Второй признак обычно позволяет легко отличить А. с, от поликристаллического (см. Кристаллическое состояние. Анизотропия). [c.106]

В жидком фазовом состоянии находятся вещества при температуре выше их температуры плавления и все твердые аморфные вещества (например, обыкновенное силикатное стекло, канифоль и др.). Поскольку силикатное стекло не имеет кристаллической решетки, т. е. оно является аморфным, то принято твердые аморфные тела называть стеклообразными или стеклами. Как стеклообразные, так и кристаллические тела находятся в твердом агрегатном состоянии и не различаются по подвижности молекул и плотности их упаковки. [c.135]

По этой причине возникла дискуссия относительно того, является ли полиакрилонитрил в действительности кристаллическим или это полукристаллический полимер. Сложность проблемы связана с определением понятий кристаллический и аморфный . В первоначальном смысле кристаллическое тело — это тело, ограниченное фиксированными плоскостями,расположенными под определенными углами. С появлением рентгенографической техники понятие кристаллическое вещество стало означать вещество, которое дает четкие рентгенограммы. Термин аморфный имеет четыре различных значения морфологически — отсутствуют регулярно расположенные поверхности геометрически — число ближайших соседей в решетке не является постоянным термодинамически — не наблюдается строго определенной точки плавления и, наконец, рентгенографически — наблюдается диффузное рассеяние. Если исходить из результатов рентгенографических исследований, то полиакрилонитрил нельзя назвать кристаллическим, потому что не наблюдается четких дифракционных максимумов вдоль оси полимерной цепи. С другой стороны, этот полимер нельзя назвать аморфным, потому что существуют четкие дифракционные максимумы в экваториальном направлении. Как будет показано ниже, можно наблюдать регулярно расположенные поверхности, но они плохо выражены — снова нет четкого различия между кристаллическим и аморфным состояниями. Полимер разлагается до размягчения, и поэтому нельзя получить сведений о кристалличности путем определения точки плавления. Таким образом, полиакрилонитрил не соответствует полностью ни одному из этих двух определений. Следовательно, необходимо рассмотреть другие характерные особенности известных полукристаллических полимеров. [c.354]

Если взаимодействия между полимерными цепями довольно сильны и цепи являются либо незамещенными, либо очень регулярно замещенными, полимер может образовывать кристаллическое твердое тело. Лишь немногие полимеры являются полностью кристаллическими, но многие содержат кристаллические области (называемые кристаллитами), окруженные аморфными областями. Такие вещества довольно тверды вплоть до точки плавления кристаллитов и становятся термопластичными выше этой точки. [c.348]

Молекулярно-физическим подтверждением этой точки зрения является ослабление или даже полное исчезновение эндо-эффектов плавления после ударного обжатия кристаллов, что характерно для аморфных тел. Соответственно, экзо-эффекты химического взаимодействия ударно-обжатых компонентов на столько же увеличиваются по своей интенсивности, что имеет ряд полезных приложений. [c.160]

Перед тем как перейти к подробному рассмотрению этих основных случаев потери работоспособности, обратимся к такому важному понятию, как теплостойкость полимеров. Связывая теплостойкость с потерей прочности или с размягчением полимерных материалов обычно характеризуют это свойство температурой стеклования (для аморфных твердых пластиков) или температурой, близкой к точке плавления (для кристаллических полимеров), при которой первоначальная структура тела уже не может сохраняться. [c.404]

Рентгеноструктурные исследования показывают, что аморфное состояние подобно жидкому, т. е. характеризуется неполной упорядоченностью взаимного расположения частиц. На рис. 77 приведена структура стеклообразного диоксида кремния. Как видно, упорядоченное взаимное расположение структурных единиц, характерное для кристаллического 5102 (см. рис. 70, б), в стеклообразном 5102 строго не выдерживается. Вследствие этого отдельные связи между структурными единицами неравноценны. Поэтому у аморфных тел нет определенной температуры плавления — в процессе нагревания они постепенно размягчаются и плавятся. Температурный интервал этих процессов для силикатных стекол, например, составляет 200°С. У кристаллических тел в точке плавления совершается такой переход, при котором дальний порядок исчезает и остается лишь ближний порядок. В аморфных телах характер расположения атомов при нагревании практически не меняется. Изменяется лишь подвижность атомов — увеличиваются их колебания. Сначала очень немногие, а потом большое число атомов приобретают возможность менять соседей. Наконец, число этих перемен в единицу времени становится таким же большим, как и в жидкости. [c.122]

Характерный вид термомеханической кривой аморфного высокополимерного тела показан на рис. 30. При низких температурах деформации очень малы и обратимы, что соответствует твердому, стеклообразному состоянию аморфного вещества. При дальнейшем повышении температуры в случае простых низкомолекулярных тел деформации стали бы большими и необратимыми, что характерно для текучего состояния. Подобным же образом изменялись бы деформации тела, находив-щегося при низких температурах в кристаллическом состоянии, с той только разницей, что переход от малых обратимых деформаций к большим необратимым у аморфных тел выглядит монотонно, а у кристаллических тел резко выделяет температуру плавления. [c.47]

Однако наряду с этим в студнях длительно остаются участки, состоящие из хаотически расположенных цепей, т. е. имеющие аморфное строение. С указанным связано основное различие между студнями и типичными кристаллическими телами. Так, при плавлении и отвердевании студней нет температурной остановки, характерной для кристаллических тел (студни не имеют определенной точки плавления). [c.387]

В отличие от кристаллических веществ аморфные тела подобно жидкостям обладают лишь ближним порядком расположения частиц у них отсутствует четко выраженная точка плавления. При повышении температуры аморфные тела постепенно переходят в жидкое (текучее) состояние. К аморфным телам относятся, например, большое число полимерных материалов, стекло и др. [c.90]

Кристаллические и аморфные вещества различаются во многих отношениях. Чистое кристаллическое вещество имеет обычно определенную точку плавления. При нагревании аморфного тела оно постепенно размягчается и становится жидким в большом интервале температур, не претерпевая резкого изменения при переходе от твердого к жидкому состоянию. Поверхности аморфного вещества в общем случае не обнаруживают определенных граней при определенных углах, как это наблюдается у кристаллических веществ. [c.650]

Кристаллическое, стеклообразное, аморфное состояния. В подавляющем большинстве случаев твердые тела представляют собой кристаллы. Если в структурном отношении жидкость характеризуется наличием только ближнего порядка, то в кристаллах ближний порядок переходит в дальний, т.е. упорядоченное расположение атомов распространяется на весь объем твердой фазы. С термодинамической точки зрения образование упорядоченной кристаллической структуры энергетически выгодно (ниже температуры плавления), т.е. в этих условиях кристаллическому состоянию отвечает минимум свободной энергии Гиббса. Хотя при понижении температуры энтропия уменьшается (упорядоченность возрастает), но при этом наблюдается значительное уменьшение внутренней энергии (или энтальпии). В результате, как следует из уравнения (VI.5), при образовании кристалла происходит уменьшение свободной энергии (Д(7 < 0). [c.186]

Большинство веществ при охлаждении ниже температуры плавления переходят в кристаллическую форму. Но некоторые вещества, как, например, стекло, вар и многие органические полимеры, особенно при быстром охлаждении, не способны достичь той степени упорядоченности, которая характерна для кристаллических решеток. Из-за того, что их молекулы обладают большими размерами, причудливой формой и недостаточно большой подвижностью, эти вещества образуют структуры, которые иногда называют переохлажденными жидкостями или стеклами. В таких структурах ближайшие соседи могут занимать почти правильные положения в решетке, но следующие соседи гораздо больше отклоняются от правильных положений в решетке, и поэтому за пределами одной элементарной ячейки в расположении частиц не удается установить достаточной степени упорядоченности. Подобные твердые вещества называют аморфными (бесформенными) телами. На рис. 10.18 структура аморфного вещества сопоставляется с настоящей кристаллической решеткой. [c.180]

При плавлении кристаллического тела свойства его меняются скачкообразно, происходит фазовое превращение, внезапный переход от твердого состояния к жидкому, от дальнего порядка во взаимном расположении молекул ( атомов, ионов) к ближнему порядку, Столь резкое изменение свойств при постоянной температуре объясняется одинаковостью энергетического состояния всех частиц в узлах кристаллической решетки. Кроме того, при изменении структуры в любой точке системы требуется одна и та же энергия, однозначно определяемая температурой. У аморфных и стеклоподобных тел нет такой равноценности в энергетическом состоянии [c.406]

Жидкое состояние по своей yi является аморфным физическим состоянием и может быть получено плавлением кристаллических тел с низкой свободной энергией, аморфных твердых тел или жидких кристаллов. Изотропные жидкие фазы ПАВ могут образовывать вынужденную жидкокристаллическую нематическую фазу в том случае, когда силы направлены на выравнивание молекулярных осей (в одну линию). В то время как большинство ПАВ при нормальных условиях являются твердыми телами, немногие все же существуют в виде жидких тел, и в основном — это неионогенные ПАВ. Возможно Тритон (ГХ-100 см. раздел 5.2.2.4) служит наиболее извест- [c.148]

Проведенные исследования показали, что в режимах плавления и кристаллизации ПЭ 175/80, 175/40, 150/80 и 150/40 °С поверхностный транскристаллический слой формируется в контакте с поверхностью (и кварца, и фторопласта). Следовательно, при этих температурных режимах различие в значениях поверхностной энергии подложки не проявляется, и важен лишь сам факт наличия границы раздела с твердым телом, на которой начинается формирование надмолекулярных структур. В то же время примесный А-спектр антрацена обнаруживает отчетливую зависимость от продолжительности выдержки расплава на подложках с увеличением выдержки наблюдается монотонное смещение этого спектра в длинноволновую область. Наибольшее смещение при выдержке 120 мин составляет 80—90 см , что соответствует возрастанию средней плотности аморфных областей ПЭ на 5%. Полученные результаты, по-видимому, свидетельствуют о том, что формирование структур, полимера из более гомогенного расплава при данной температуре приводит к повышению упорядоченности упаковки молекулярных цепей в аморфных областях. [c.79]

Структура твердого тела в зависимости от порядка расположения структурных единиц может представлять собой правильную пространственную структуру в кристаллических телах. Прн бесиорядочном расположении ССЕ образуется изотропная структура, характерная для гелей, студне] или стеклообразных тел. Анизотропное или изотропное состояние веществ имеют важное значение. В анизотропных веществах проявляется зависимость физико-химических свойств (механических, оптических, магнитных и т. д.) от выбранного направления. Например, графит легко расщепляется на слои вдоль определенной плоскости (параллельно этой плоскости силы сцепления между кристалла МП графита наименьшие). Поэтому на практике определяют свойства анизотропных тел вдоль главной оси симметрии (И) п перпендикулярно ей (I). Изотропное (аморфное) состояние характеризуется отсутствием строгой периодичности, присущей кристаллам изотропное вещество не имеет точки плавления. При иовышенип температуры аморфное вещество размягчается II переходит в л<идкое состояние постепеино. [c.129]

Для характеристики деформационной способности,аморфных полимеров прибегают к термомеханическому методу исследования. Метод заключается в нахождении зависимости деформации полимера от температуры, т. е. в снятии термомеханических кривых. На рис. 97 для сравнения представлены кривые зависимости деформации е низкомолекулярного кристаллического (а), аморфного (б) тела и аморфного линейного высокополимера (в) от температуры при постоянном напряжении а. На рис. 97, а видно, что де юрмация низкомолекулярных кристаллов до достижения температуры плавления Т лишь немного возрастает с повышеним температуры. В этой области (/) деформации малы и обратимы, а тело остается твердым. В точке плавления свойства кристаллических тел изменяются скачком они превращаются в жидкости, а деформации становятся большими и необратимыми (//). На кривой рис. 97, б обнаруживаются уже 3 участка. В области малых температур (I) низкомолекулярное аморфное вещество ведет себя как твердое тело (до температуры стеклования Т ). Выше температуры текучести Т. (1И) оно обладает свойствами жидкости. В интервале (//) происходит постепенное размягчение твердого аморфного тела и превращение его в жидкость. Малые и об- [c.396]

Экспериментальное изучение многих веществ показывает, что они обнаруживают сопротивление течению, характерное для твердого состояния, не давая в то же время оснований для предположения о наличии в них геометрически построенных кристаллов илп достаточно развитой структуры. Их молекулы, очевидно, расположены беспорядочно, и физические свойства вещества одинаковы по всем направлениям. При раскалывании они не обнаруживают никакой тенденции к образованию плоских поверхностей, но имеют раковистый излом. Иногда эти вещества обнаруживают упругие свойства кристаллов так, например, в некоторой области их растяжение может быть пропорционально приложенной силе. Но часто, если нагрузка, даже относительно легкая, действует в течение достаточно долгого периода времени, в таком теле обнаруживается остаточная деформация, т. е. оно течет подобно очень вязкой жидкости. Эта необратимая деформация может быть очень мала по сравнению с испытываемой тем же телом упругой и вполне обратимой деформацией, исчезающей по удалении нагрузки. При нагревании такие вещества не обнаруживают резкой точки плавления или превращения, но размягчаются постепенно, причем остаточная деформация под влиянием нагрузки относительно быстро возрастает с температурой. Наконец, когда температура поднимается настолько, что вещество под влиянием приложенной илы начинает течь, то его чистые (предпочтительно свежеобра-зованпые) поверхности слипаются, если их приложить друг к другу и подвергнуть давлению величина и время приложения давления тем меньше, чем выше температура. Такие вещества называются аморфными твердыми телами. Их можно рассматривать как переохлажденные жидкости. Во многих случаях они могут быть получены путем охлаждения из жидкого состояния, хотя часто это невозможно вследствие их термической неустойчивости при температурах, требующихся для придания им достаточно высокой текучести. Подтверждением того, что они являются переохлажденными жидкостями, может служить то обстоятельство, что их характеристики текучести соответствуют получаемым при экстраполяции кривой вязкости, приведенной па рис. 14, гл. II. Другими словами, если жидкость мо кет быть сильно охлаждена [c.279]

Для количественной оценки активности иногда используют не избыточную свободную энергию, а избыточную энтальпию твердого тела, оцениваемую как разность теплот растворения активной и стабильной формы (например, [233—235]). При этом часто полагают, что АО т-= АЯр, т. е. 0. Таркер показал [236], что в действительности величина А5р не равна нулю, так как нулевая энтропия активной формы А5 9 0. Поскольку активное состояние промежуточное между идеально кристаллическим и идеально аморфным (расплав), то величина А5о должна лежать между нулем и энтропией плавления. Расчет АОо из термических данных следует производить пр формуле [c.37]

Различают аморфное и кристаллическое состояния твердых тел. При аморфном состоянии частицы расположёны беспорядочно. В отличие от кристаллических аморфные тела не имеют постоянной температуры плавления. Примером аморфного состояния является обычное стекло. Оно при нагревании постепенно размягчается, переходя в л<идкое состояние. Кристаллическое состояние твердых тел характеризуется правильным расположением частиц (структурных единиц) в строго определенных точках пространства. При мысленном соединении этих точек пересекающимися прямыми линиями образуется пространственный каркас — кристаллическая решетка. Точки, в которых размещены частицы кристалла, называют узлами решетки. В узлах решетки могут находиться молекулы, атомы или ионы, способные совершать колебательные движения. В зависимости от природы структурных единиц и характера связи между ними различают следующие типы кристаллических рещеток [c.59]

Еслй к твердому телу подводить тепло, то по достижении определенной температуры, называемой температурой плавления, тело начнет плавиться. Теплотой плавления вещества называется количество тепла в калориях или килокалориях, необходимое для перехода 1 г или 1 кг этого вещества при постоянной температуре из твердого состояния в жидкое. Такое же количество тепла выделяется н при переходе вещества из жидкого состояния в твердое. Однако не все вещества плавятся при одной определенной температуре. Аморфные, т. е. некристаллические тела, например стекли или пек, размягчаются при нагревании постепенно, оставаясь при этом однородными. Аморфные тела можно рассматривать как очень густые жидкости, вязкость которых более сильно изменяется при нагревании в определенном интервале температур. При одной определенной температуре неполностью плавятся смеси металлов (сплавы) или солей. Такие вещества от полностью жидкого состояния до окончательного затвердевания содержат в определенном интервале температур твердые частицы (кристаллы) и жидкость. Плавление нацело также происходит не при одной определенной температуре (хотя начинается и кончается при определенных температурах), а в определенном интервале температур, при этом часть вещества будет находиться в жидком, а часть в твердом состоянии. Характеристикой превращений из жидкого состояния в твердое (и наоборот) для смесей являются диаграммы состояния или плавкости веществ. [c.34]

В действительности механизм образования аморфного поверхностного- слоя, вероятно, является комбинацией многих процессов в поверхностных кристаллах возникают значительные напряжения сдвига, вызывающие скольжение вдоль различных плоскостей их структуры и её разрушение в случае более острых выступов разрушение может быть вызвано простым слсатием по поверхности могут кататься оторванные куски её, начиная с отдельных атомов и более крупные. Но кроме того, в настоящее время исчезли почти всякие сомнения в том, что при образовании тщательно отполированного, вполне аморфного слоя поверхностные слои претерпевают мгновенные акты плавления, обусловленные трением полирующего материала. Этот взгляд высказывался в течение последнего времени многими авторами но был отвергнут в первом издании этой книги ввиду кажущейся трудности поддержания столь высокой температуры в поверхностных слоях, обладающих такими широкими возможностями отвода теплоты, выделяемой при трении, путём теплопроводности. Однако в недавней работе Боудена и его соавторов показано, как теоретически, так и экспериментально, что температура поверхности может повышаться, и при трении скольжения действительно быстро повышается, до точки плавления данного твёрдого тела, причём никогда не поднимается выше её. Температура поверхности измерялась термопарой, образуемой самими трущимися поверхностями двух разнородных металлов. Полировка происходит только в тех случаях, когда точка плавления полирующего материала выще, чем полируемого. Так, камфора (температура плавления 178 ) полирует металл Вуда, но не полирует олово или свинец-оксамид (точка плавления 417 ) полирует олово, свинец и висмут, но не полирует сплава для рефлекторов (температура плавл. 745°), который, однако, полируется окисью свинца (температура плавл, 88 °) кальцит (1339 ) полируется згкисыо олова (1625 ) или окисью цинк (1800 но не полируется закисью меди (1235°). Твёрдость сам по себе играет незначительную роль, но изг,естно несколько случаев когда такие весьма тягучие металлы, как золото и платина, поли руются материалом, имеющим значительно более низкую темпера туру плавления. [c.229]

Для низкомолекулярных аморфных веществ первый участок кривой определяет существование хрупких свойств тела последний участок — возникновение в веществе пластических, текучих свойств и, наконец, средний участок кривой зависимости свойств от температуры характеризует процессы размягчения или стеклования вео1ества. Легко видеть, что этот интервал температур заменяет температурную точку плавления кристаллов или точку кристаллизации вещества. [c.121]

Аморфные тела, подобно жидкостям, обладают лишь ближним порядком расположения частиц, что является непосредственной причиной отсутствия у них резко выраженной точки плавления. При повышении температуры аморфные тела сохраняют характер расположения частиц и постепенно переходят в жидкое состояние благодаря возрастанию колебаний атомов (молекул). К аморфньш телам относится большое число высокомолекулярных органических веществ (пластические массы, смолы и др.). [c.13]

Морфология сшитых полимеров зависит от ряда факторов, таких как степень поперечного сшивания, структура полимера, подвергавшегося сшиванию (кристалл, аморфное твердое тело, жидкость), последующая термическая и механическая обработка образца. Теория каучукоподобной эластичности базируется на предположении, что любое взаимодействие между соседними цепями незначительно влияет на статистическую природу упругих свойств полимеров. Однако, как отметил Джи некоторые расхождения между теорией и экспериментом, вероятно, связаны именно со взаимодействием упорядоченно расположенных молекул. Если бы это объяснение оказалось правильным, можно было бы предположить, что полимеры, которые сшиваются в аморфном твердом или жидком состоянии, сохраняют до некоторой степени пачечную структуру. При сшивании твердых полимеров в кристаллическом состоянии образуются (как свидетельствуют последние результаты Сэлови и Келлера ) первичные связи между складками молекул в полимерных кристаллах. Показано что молекулярная ориентация в сшитых кристаллизующихся полимерах при температурах выше точки плавления несшитого полимера возможна лишь при небольших степенях сшивания. [c.22]

Тела, в которых не удается обнаружить признаков кристаллов, называют аморфными (по-гречески атогрЬоз — бесформенный). Аморфные тела ограничены кривыми поверхностями (а не плоскими гранями, как кристаллы). Плоскостей спайности они не обнаруживают, обладают тождеством всех физических свойств во всех аправлениях, т. е. являются изотропными. При ударе они дают раковистый излом. Аморфные тела при нагревании проходят промежуточные стадии размягчения в значительных температурных пределах, определенной точки плавления не имеют. [c.43]

Таким образом, анализ, точка плавления и прочие свойства доказывают, что это был несомненно пептабромтолуол, которьп мы получали также из углеводорода, описываемого ниже. Крепкая красная азотная кислота действует на него очень слабо. После кипячения в течение часа, разбавления водой и промывки получилось желтое вещество, которое может быть легко промыто бензолом, извлекающим преимущественно окрашенный продукт. При свободном испарении бензольного раствора нолучаются желтые, бородавчатые кристаллы и белое аморфное тело. Оно начинает спекаться уже около 105° в бурокрасную массу, а около 140° наступает разложение с выделением газов, что особенно замечается около 150°. Кристаллы не содержат азота. Белое вещество получается из бензола в аморфном порошке. Оно сильно чернеет прп 260° и плавптся [c.559]

Существуют два класса полимеров полностью аморфные и частично-кристаллические. Аморфные полимеры состоят из неупорядоченно-упакованных цепей, состояние которых характеризуется температурой стеклования, выше которой они превращаются из хрупких стеклообразных тел в резиноподобные эластичные вещества. Ниже температуры стеклования статистические молекулярные клубки лишены гибкости, в то время как выше температуры стеклования они становятся гибкими. Частично-кристаллические полимеры ниже температуры плавления состоят из аморфных и кристаллических участков. Аморфные участки реагируют на изменение температуры так, как было указано выше. Кристаллические участки представляют собой кристаллиты, образованные из складчатых цепей. Обычно кристаллические участки имеют морфологию сферо-литов. [c.40]

Жидкое состояние вещества является промежуточным между твердым и газообразным (рис. 1.1). Сбласть существования жидкости ограничена со стороны низких температур переходом в твердое состояние (точки сМ ), а со стороны высоких — переходом в газообразное состояние (точки с, е). Линия АК, разделяющая жидкую и газообразную фазы, заканчивается критической точкой, соответствующей температуре и давлению р р, выше которых невозможно существование жидкости в равновесии с паром. Линия равновесия жидкость — твердая фаза критической точки не имеет. У металлов температура плавления повышается с увеличением давления (кривая АВ) у льда, кремния, гер1иа-ния — понижается (кривая АВ ). Точка А на диаграмме состояния соответствует температуре и давлению, при которых в закрытом сосуде находятся в равновесии твердая, жидкая и газообразная фазы. Жидкости сочетают некоторые свойства как твердых тел, так и газов. Твердые тела бывают кристаллические и аморфные. По типам связи кристаллы подразделяют на атомные, ионные, металлические и молекулярные. Они обладают ближним и дальним порядками. Ближний порядок означает правильное расположение около фиксированного атома, иона или молекулы определенного числа ближайших соседей. Дальним порядком называется расположение частиц в определенной последовательности с образованием единой трехмерной решетки. При наличии дальнего порядка расстояние до любого атома кристалла вычисляется через параметры элементарной ячейки по формуле [c.7]

Само по себе существование незамерзающих прослоек между льдом и твердой поверхностью связано с действием поверхностных сил. По сути дела, эти прослойки представляют собой граничнуну фазу льда, структура которого настолько изменена под действием поверхности, что осуществляется переход из кристаллического в аморфное, жидкое состояние. Отличительной чертой является при этом наличие фазовой поверхности раздела между льдом и жидкой незамерзающей прослойкой, что позволяет говорить о ее определенной толщине, являющейся функцией температуры и давления к = к р, Т). При Т То, где Т — температура плавления льда, к- оо. При понижении температуры (при Т < Т ) толщина незамерзающей прослойки уменьшается. Для воды, например, значения к, не превосходят монослоя молекул при АТ = У,, — Г 15 -н 20° С. Поэтому эффекты, связанные с присутствием незамерзающей воды в пористых телах, проявляются особенно заметно при температуре, близкой к Та, т. е. вблизи фронта промерзания. [c.338]

Твердое и вязкотекучее состояния встречаются у обычных низкомолекулярных тел. Отличительная особенность полимеров заключается в появлении у них очень большого температурного интервала Ттек — Гст между твердым и вязкотекучим состояниями. Если у низкомолекулярных тел переход между этими состояниями происходит резко при температуре плавления или в сравнительно узком диапазоне температур (рис. 88), то интервал Т ек—Т ст У аморфных полимеров может достигать 150 . В этом интервале возникает новое физическое состояние — высокоэластическое состояние. Так как это состояние обнаруживается только у полимеров, то оно должно быть [c.370]