Гартмана

Спектрограф ИСП-30 снабжен диафрагмой Гартмана, которую используют для получения изображений спектров различной высоты на фотопластинке или лля съемки расположенных [c.26]

Возвращают шкалу в исходное положение и перемещают кассету на 10 делений, нал имая кнопку на пульте спектрографа. Устанавливают ширину щели спектрографа 0,008 мм, вставляют перед щелью спектрографа диафрагму Гартмана (см. рис. 1.9) так, чтобы штрих шкалы перед цифрами 2, 5, 8 находился против края насадки щели, а цифры шкалы находились в нормальном (не перевернутом) положении. В этом случае за одну экспозицию на фотопластинке будут получены спектры железа, окружающие спектры проб. Устанавливают электроды из спектрально чистого железа в держателях штатива с межэлектрод-ным промежутком 2,0 мм при помощи специального шаблона. Закрывают дверцы штатива и устанавливают крышку на насадке щели. [c.30]

Снимают крышку щели спектрографа, открывают затвор щели, нажав тумблер на пульте управления и включив одновременно секундомер, экспонируют спектр железа 30 с. Выключают генератор, передвигают диафрагму Гартмана в положение 9 и меняют электроды, устанавливая поочередно стержни исследуемой стали вместо железных электродов. Включают разряд дуги и экспонируют спектр стали 30 с. Аналогично экспонируют спектры других образцов, меняя положение диафрагмы Гартмана. [c.31]

Заряжают фотопластинку в кассету, устанавливают кассету в спектрограф и фотографируют миллиметровую шкалу, как указано в работе 1, устанавливают кассету в положении 30 делений и диафрагму Гартмана в положении 9 . [c.33]

Сняв крышку щели прибора, проводят съемку спектра. Экспонируют подобным образом спектры других стандартных образцов и проб, смещая каждый раз диафрагму Гартмана в положения 7, 6, 4, 3 и 1 и производя каждый раз смену электродов при выключенном генераторе. [c.33]

Устанавливают диафрагму Гартмана в положение 2, 8, 5, железные электроды в держателях штатива и фотографируют спектр железа. Экспозиция 15 с (дуга) и 60 с (искра). [c.34]

Вынимают диафрагму Гартмана из насадки щели спектрографа и вставляют на ее место 9-ступенчатый ослабитель. Устанавливают кассету в положение 60 делений . [c.34]

Частоты комбинационных линий определяют после промера по таблицам, составленным для данного спектрографа. Таблицы составляют по приблизительным формулам Гартмана [c.553]

Здесь ц = ро — коэффициент динамической вязкости. Прп определении величины числа Гартмана в качестве характерного Z берется поперечный размер канала. Число Гартмана является основным критерием подобия в таких магнитогидродинамических задачах, в которых существенную роль играют силы вязкости. [c.207]

При лабораторных опытах с жидкими металлами обычно Ян = 0,01—0,1, а число Гартмана может достигать нескольких сотен в опытах с технической плазмой (температуры порядка 10 К) возможно значение Кн = 1, тогда как чпсло П может быть как меньше, так и больше единицы. [c.207]

Рассмотрим так называемое течение Гартмана )—ламинарное течение несжимаемой электропроводной жидкости по плоскому каналу постоянного сечения (рис. 13.8) при наличии постоянного внешнего поперечного магнитного поля с магнитной [c.207]

Здесь На = Вф — чпсло Гартмана, п —безразмерный ко- [c.210]

Рис. 13.9. Профили скорости при различных значениях числа Гартмана

Рис. 13.10. Зависимость максимальной скорости и коэффициента трения от числа Гартмана

Выравнивание профиля скорости с увеличением числа Гартмана ведет к возрастанию градиента скорости у стенки, что вызывает рост силы трения. [c.211]

Этот результат можно получить также исходя пз того отмеченного выше факта, что в течении Гартмана суммарная электромагнитная сила равна нулю, вследствие чего изменение давле- [c.212]

Остановимся теперь на электромагнитных особенностях тече-ния Гартмана. Из закона Максвелла (60) и формулы (106) получаем в проекции на ось г [c.213]

Итак, в течении Гартмана возникает магнитная индукция в направлении оси X, относительная величина которой пропорциональна значению магнитного числа Рейнольдса. [c.213]

Для течения Гартмана (/гср=0) из сопоставления (104) и [c.216]

Подставляя в (119) значение А, найденное в 6 для течения Гартмана, приходим к выражению для градиента давления в направлении течения [c.217]

Для течения Гартмана (П = 1) имеем с учетом (112) [c.217]

В случае поперечного магнитного поля (О, Ву, 0) получаем турбулентный аналог задачи Гартмана, рассмотренный в 6 настоящей главы. [c.256]

Как и в задаче Гартмана, при Еу==—щ Ву в направлении [c.256]

Решение уравнений проводится следующим образом а) задаются значениями числа Гартмана На и числа Рейнольдса К [c.257]

Рейнольдса от числа Гартмана выполненное числен- [c.261]

Подготовка спектрографа. Устанавливают трехлинзовую систему освещения, ширину щели спектрографа 0,008—0,010 мм (с отсчетом по барабану микрометрического винта) и высоту щели 2 мм (с помощью диафрагмы Гартмана, рис. 3.20). Проверяют правильность подключения источника возбуждения спек- [c.108]

Спектр пробы фотографируют встык со спектром железа, используя для этого диафрагму Гартмана. Расшифровку спектрограммы производят на спектропроекторе с помощью атласов спектральных линий элементов. О присутствии элемента в пробе судят по появлению его наиболее чувствительных линий в спектрограмме. [c.111]

В [31] исследуется влияние однородного магнитного поля на массообмен сферической частицы с обте1 ающей вязкой электропроводной жидкостью при больших числах Пекле, малых числах Рейнольдса и Гартмана. Получено соотношение [c.259]

Температурное разделение возможно и в так называемой трубе Гартмана-Шпрингера (Г-Ш) [22]. Это простейшее устройство, включающее звуковой или сверхзвуковой сопловые вводы (1) и расположенную по оси с ним трубку (2) с открытым концом на входе газа (рис. 1.16), позволяет почти мгновенно получить очень высокую температуру на стороне закрытого конца трубы. Непрерывно истекая в полость трубки, расширяющаяся струя обеспечивает сжатие и нагрев газа, постоянно находящегося внутри полости, при собственном охлаждении. В трубке возникает и протекает автоколебательный процесс с периодиче- [c.31]

Рис. 1.16. Схема трубы Гартмана-Шпрингера 1 — сопло 2 — трубка d, / — соответственно диаметр и длина трубы

Рис. 1.17. Зависимости температуры нагретого и охлажденного потоков от их относительных расходов в трубе Гартмана-Шпрингера [22] р, 1. т — давление, температура и масса соответственно исходного (о), нагретого (нг) и охлажденного (ох) потоков. Ро Рох = 5 1, Шо = Шох + т г, ц г = т г Шо, гпо

Таким образом, из инвертированной сахарозы при гидрировании должна получаться смесь 25% маннита и 75% сорбита при гидрировании в щелочной среде выход сорбита можно снизить и соответственно повысить выход маннита за счет частичной изоме-)изации глюкозы, и получить в смеси до 36—39% маннита [74]. 1осле удаления маннита кристаллизацией оставшийся сорбит можно подвергнуть изомеризации по методу Райта и Гартмана см. разд. 1.3.7), получив в смеси свыше 30% маннита, 40% сорбита и около 30% идита общий выход маннита к инвертированной сахарозе можно довести этими способами примерно до 55% [75]. [c.73]

I - центральная топливная труба 2 - топливное сопло 3 - за-вихритель 4 - резонатор Гартмана 5 - паровой канал 6 -распределитель 7 - корпус форсунки. [c.75]

При больших значениях числа Гартмана (На>3) thHa l, поэтому в случае сильного магнитного поля формула (ИЗ) принимает следующий вид [c.212]

Функции (111а) и (ИЗ) изображены графически па рис. 13.10. Опыты Гартмана, Лазаруса и Маргетройта ) подтверждают справедливость найденных выше закономерностей течения Гартмана. [c.212]

Все эти способы исиользования электромагнитогидродинами-ческих эффектов можно рассмотреть на примере течения электропроводной жидкости в плоском канале, который помещен в электромагнитное поле один случай такого теченпя разобран в предыдущем параграфе (задача Гартмана). [c.215]

В течении Гартмана иред-иолагалось, что стенки канала являются изоляторами, и суммарный электрический ток, возникающий в направлении, иернендикулярном как к вектору скоростп, так и к вектору индукцип наложенного магнитного поля, равен нулю, вследствие чего также равна нулю. [c.215]

О, О, Вг), направленном параллельно длинной стороне поперечного сечения (штриховая линия), и в продольном поле Вх, О, 0) (штрихпунктир) при одном значении числа Гартмана На= 112,4. [c.258]

На рис. 13.25 изображены расчетные профили скорости в плоском канале, полученные при иродольном Вх, О, 0) и окружном (О, О, Вг) магнитных полях и при отсутствии поля (На = 0) для одних и тех же значений чисел Гартмана (На = 112) и Рейнольдса (R = 15 000). Как видим, при таких ориентациях поля последнее способствует уменьшению наполненности профиля скорости. [c.259]

Заряженную кассету присоединяют к спектрографу. При необходимости производят съемку миллиметровой шкалы. Затем, не передвигая кассеты и пользуясь ступенчатыми вырезами диафрагмы Гартмана, открывают щель спектрографа и фотографируют спектр железа с временем экспозиции 4, б и 10 с. При искровом возбуждении время экспозиции увеличивают. По окончании фотографирования кассету закрывают и переносят в фотокабину для проявления и фиксирования фотопластинки. [c.109]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология