Вырождение спиновое

Рис. 13.22. Схематическое изображение снятия вырождения спиновых уровней в условиях наблюдения спектра ЭПР.

При наложении магнитного поля снимается вырождение спиновых состояний и уровни, отвечающие двум значениям т,, расщепляются. Согласно (3.103), [c.312]

АНАЛИЗ ВЫРОЖДЕННЫХ СПИНОВЫХ СИСТЕМ С ПОМОЩЬЮ САТЕЛЛИТОВ С и Н—О-ЗАМЕЩЕНИЯ [c.223]

Для упрощения анализа над каждой из линий указана кратность вырождения спиновых состояний ядер для каждого перехода. Анион-радикал нафталина представляет некоторый исторический интерес, так как это был первый радикал, для которого в растворе наблюдали сверхтонкое расщепление на протонах [32]. [c.72]

Спектры атомов. При сообщении атому энергии изменяется по крайней мере одно квантовое число. Появляющиеся при этом сигналы относятся к видимой (800—200 нм) и рентгеновской (1 —10 А) областям спектра. В рентгеновской области спектра для аналитических целей используют сигналы, связанные с изменением главного квантового числа п. Интересные для аналитиков оптические спектры связаны в основном с изменением побочного квантового числа I (наряду с изменением и или т ). Ввиду большего разнообразия переходов оптические спектры имеют значительно большее число линий, чем рентгеновские. Если вырождение спинового момента электрона /Пз снимается внешним магнитным полем, то становятся возможными энергетические переходы с изменением т , дающие сигналы в микроволновой области (10 —10 Гц). Эти сигналы образуют спектр электронного парамагнитного резонанса (ЭПР). Атомное ядро подобно электрону может обладать собственным вращательным моменгом, ядерным спином. Воздействие внешнего магнитного поля также снимает его вырождение, что делает возможным энергетические переходы в области радиочастот (10 —10 Гц). Получающиеся при этом спектры называют спектрами ядерного магнитного резонанса (ЯМР). Оба метода, ЭПР и ЯМР, относят к резонансной магнитной спектроскопии [c.177]

Для систем с двумя и более неспаренными электронами вырождение спиновых состояний может быть снято даже в от- [c.238]

Задача определения вида спектра ЭПР по известным константам спин-гамильтониана и обратная задача нахождения констант по спектру рещаются сравнительно легко. Для этого необходимо решить задачу теории возмущений для данного вырожденного спинового мультиплета с возмущением Ж, т. е. решить секулярное уравнение [c.160]

Член Ж0=0 81 — Vз 8 ) Ч- Е 81 -Ь 81) носит название гамильтониана расщепления в нулевом поле, так как при малых значениях магнитного поля Н определяет расщепление вырожденных спиновых состояний с разными М М = 1, —1 иj М = 0). [c.30]

Наличие электронного спина и связанного с ним магнитного момента lie обусловливает возможность снятия вырождения спиновых состояний внешним магнитным полем и индуцирования переходов между ними. Эти переходы происходят с поглощением энергии электромагнитного излучения в микроволновой (30...2 мм) области (СВЧ диапазон 9...35 ГГц интервал значений индукции постоянного магнитного поля 0,34—1,25 Т), что и называют электронным парамагнитным резонансом. В зарубежной литературе используется термин электронный спиновый резонанс (ESR), однако в рассматриваемом методе радиоспектроскопии состояния из-за спинорбитальной связи не являются чисто спиновыми, поэтому более адекватно название ЭПР или даже парамагнитный резонанс. [c.54]

Нахождение истинных значений этих КССВ затруднено наложением сигналов АВ части обоих изомеров приведено значение полуеу йш КССВ, характеризующее вырожденную спиновую систему АВХ. [c.30]

У электронов со спином /г квантовое число спинового углового момента может принимать значения ms= 7г, что в отсутствие магнитного поля приводит к наличию дважды вырожденных спиновых энергетических состояний. При наложении магнитного поля это вырождение снимается. В состоянии с низщей энергией магнитный момент ориентирован по полю, что соответствует nls= —7г, тогда как в состоянии с более высокой энергией П1а= + Ч2 и магнитный момент направлен противоположно полю, в спектрах ЭПР и ЯМР имеется некоторое сходство, которое поможет нам понять основы ЭПР. В ЯМР два различных энергетических состояния возникают вследствие различной ориентации ядерных магнитных моментов относительно наложенного поля и переход Между ними происходил при наложении радиочастотного поля соответствующей частоты. В ЭПР переход между двумя различными энергетическими состояниями, различающимися ориентацией электронного спинового момента, происходит при поглощении кванта излучения в радиочастотной или микроволновой области. Энергия перехода передается выражением [c.353]

И ДОЛЖНО существовать крамерсово вырождение. Символом терма свободного иона является Как показано на рис. 10-13, расщепление в нулевом поле приводит к появлению тре.х дважды вырожденных спиновых состояний (/Пд= 72, /г и /2) (крамерсово вырождение). При наложении поля каждый из них расщепляется на два синглета, так что появляется шесть уровней. Вследствие такого расщепления можно ожидать появления пяти переходов (— 2, — /2, — /2-> /2, 72- /г, Кроме того, спектр осложнен сверхтонким рас- [c.370]