Рамана ультрафиолетовая область

Если частота света и частота электронов одинаковы, то вследствие резонанса возникает селективное поглощение в ультрафиолетовой области (стр. 105). Если частота света меньше, то тогда электронный остов приводится в вынужденные колебания с той же частотой, как й у падающего света эти колебания являются причиной явлений преломления света, классического рассеяния и эффекта Рамана. Если частота света достаточно мала, то наступает резонанс с колебаниями атомного остова — инфракрасное селективное поглощение. Обрисованные выше взаимодействия не могут иметь места, т. е. колебания н е могут быть возбуждены инфракрасным излучением (являются оптически неактивными) в тех случаях, когда не возникает электрического момента. Электрический момент не возникает в следующих случаях [c.119]

Неактивные колебания геометрически могут быть охарактеризованы тем, что, обладая центром симметрии, они не обнаруживаются в инфракрасном спектре. Однако существуют также неактивные колебания, не обладающие центром симметрии. С физической стороны не активны все те колебания ядер, при которых не изменяется электрический момент молекулы, так как только при периодическом изменении величины момента молекула возбуждает электрическое поле, на которое могут повлиять электромагнитные волны. Неактивные колебания, частота которых находится в инфракрасной области спектра,. МОГУТ быть, однако, обнаружены другим способом. А именно эти колебания, так же как и другие колебания ядер, проявляющиеся в инфракрасной области спектра, влияют на взаимодействие электромагнитного излучения в видимой (а также и в ультрафиолетовой) области спектра таким образом, что происходит изменение не в спектре поглощения, а в рассеянно м свете. Без такого воздействия ядерных колебаний рассеянный свет оставался бы спектрально неизмененным. Поскольку в действительности такое воздействие происходит, мы наблюдаем специфическую спектральную картину. Подобные изменения в спектре рассеяния называют эффектом Рамана. Изучение эффекта Рамана, таким образом, дополняет исследования в области инфракрасного спектра. [c.120]

Еще гораздо большее значение имеют видимые и ультрафиолетовые полосатые спектры, в которых ротационная и колебательная структуры смещены в ту спектральную область, где можно применять обычные очень точные спектральные методы. К этому надо добавить, ЧТО наложение электронного возбуждения ведет к появлению некоторых новых частот, отвечающих переходам, запрещенным для колебательно-ротационных инфракрасных спектров. Например двухатомные молекулы с одинаковыми ядрами (Нг, N2, СЬ и др.) вовсе не дают колебательно-ротационных спектров, но структура последних появляется в полосатых спектрах при наложении электронных переходов. Наиболее простым способом изучения собственных частот являются спектры Рамана ( 166), где [c.205]

Для получения абсолютных данных весьма трудно пользоваться термодинамическими расчетами ограниченно может быть использована ультрафиолетовая спектрофотометрия. Лишь современные методы инфракрасной спектрофотометрии, спектров Рамана, рентгенографические и магнитные измерения позволяют проводить количественные исследования этих трудно доступных для изучения областей агрегатов молекул, гидратирования и превращений как растворов электролитов, так и самой целлюлозы. [c.252]

Спектр фотографируется на пластинке длиной 25 см для фотографирования спектра от 8000 А до ультрафиолетовой границы требуются три пластинки. Приборы с кварцем лучшего качества пропускают излучение приблизительно до 1930 А или даже с более короткими волнами. Призмы и объективы монтируются на раме, которая для фотографирования различных областей может перемещаться может поворачиваться также и сама призма. Для этих I регулировок имеются соответствующие шкалы и указатели. [c.23]

Тесно связанное с дисперсионными явлениями поглощение света (в ультрафиолетовой и видимой области спектра валентными электронами) и испускание света (флюоресценция) разбираются в главе X, а аналогичные явления в инфракрасной области — инфракрасные спектры и спектры Рамана, обусловленные изменением энергии колебания ядер, — в главе XI. Следующая, XII глава посвящена оптической активности, XIII глава—магнитным свойствам (магнитной восприимчивости, магнитной активности и магнитному двойному лучепреломлению) XIV глава посвящена константам диссоциации. Наконец, в двух последних главах, XV и XVI, рассматриваются свойства, которые характерны для молекулы в целом и так или иначе связаны с силами сцепления — теплота испарения, температура кипения, поверхностное натяжение, внутреннее трение и температура плавления. [c.6]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология