Длина когерентности магнитная

Определение магнитной длины когерентности [c.99]

Мы будем называть (Я) магнитной длиной когерентности нематика. Общую значимость можно пояснить следующим мысленным экспериментом . Большой образец нематика вначале ориентирован магнитным полем Н. Затем в малой области, вблизи некоторой точки О в нематике, мы действуем на молекулы некоторой другой силой произвольной величины. Это приводит к искажению дальнего порядка в окружающем нематике. Можно пока- [c.102]

Из уравнения (3.77) видно, что при конечном магнитном поле И радиус корреляции п равен магнитной длине когерентности с. Раньше мы определили как расстояние, на которое прости- [c.124]

Мы видели, что поверхностные сингулярности всегда имеют тенденцию к размазыванию в область конечной толщины с непрерывно меняющимся искажением. Простые доводы (в пренебрежении всеми эффектами, обусловленными поверхностями или магнитным полем) показывают, что энергия минимизируется, когда толщина становится очень большой. На практике е ограничено размерами образца или магнитной длиной когерентности (Н), так что при наличии поля в нематиках можно найти стенку, разделяющую две области, которые оптически ориентированы полем И. Эти стенки будут проанализированы в разд. 4.4. [c.150]

Для описания толщины переходного слоя вблизи границы де Жен [22] ввел параметр, который он назвал магнитной длиной когерентности. Рассмотрим, например, нематический жидкий кристалл, занимающий полупространство г > 0. Пусть стенка задается как плоскость ху при z = 0 наложим ориентацию вдоль оси X, и пусть магнитное поле будет приложено вдоль оси у (как в случае на рис. 3.4.1,б). Если ф( = 72Я—0) — угол, образуемый директором с направлением поля, то легко показать, что условие равновесия имеет вид [c.128]

В присутствии сильного поля магнитная длина когерентности совсем мала, и без существенной ошибки можно пренебречь граничными эффектами и градиентами директора. Полученные экспериментальные данные для трех геометрией тогда можно легко интерпретировать на основе уравнений, приведенных в разд. 3.3. Кажущаяся вязкость для любой геометрии [c.149]

Поверхностная энергия. Существование длины когерентности позволило объяснить происхождение поверхностной энергии на границе между нормальной и сверхпроводящей фазами. Наличие такой энергии следует из эффекта Мейснера. Еще Лондон указал, что полное вытеснение внешнего поля из сверхпроводника не приводит к состоянию с наименьшей энергией, если такая поверхностная энергия не существует. Согласнр современным представлениям, поверхностная энергия возникает следующим образом. На рис. ИЗ дано условное изображение границы нормальной и сверхпроводящей фаз. В сверхпроводящей фазе параметр упорядочения 1] = 1, . в нормальной фазе Т1 = 0. Однако состояние электронов в металле не может меняться на расстояниях, меньших корреляционной длины Ео- Ввиду этого т) меняется примерно так, как показано на рис. ИЗ. Со стороны нормальной фазы есть магнитное поле, равное Не (иначе не могло бы быть равновесия). Поле внутри сверхпроводника должно равняться нулю. Значит оно падает от Н до нуля на расстоянии порядка Если заменить плавное поведение л Н (х) резкими границами А и В (см. рис. ИЗ) при сохранении средних значений г и Н то возникает область АВ == которой, с одной стороны, [c.263]

Sa — магнитная длина когерентности. На практике интересрты частоты 0Э 1/0, и, таким образом, сравнимо с [c.212]

Уравнение Лондонов (13.8) получено при условии, что скорость г>(г), и, следовательно, плотность сверхпроводящего тока являются медленно меняющимися функниями расстояния. Однако следует уточнить, на каких расстояниях эти функпии меняются мало. Кроме длины проникновения магнитного поля вглубь образна, другой фундаментальной величиной в сверхпроводнике является корреляционная длина или длина когерентности о- Именно на [c.301]

Известно, что высокотемпературные сверхпроводники (ВТСП) обладают слоистой структурой. Б подобных структурах, также как и в связанных состояниях воды, характеризуемым цепочечным упорядочением типа ( -О"—Н - -О —Н - ), куперовские пары имеют крайне малую длину когерентности ( 1нм), но вместе с тем большую плотность. Для объяснения механизма спаривания электронов в слоистых структурах оксидов предложено много моделей, которые включают образование биполяронов, электрон-дырочные взаимодействия и др. [4]. Б [6,7] переход с СП-состо-яние связывается с тем, что атомы кислорода ( - О"—), теряя электрон, становятся магнитными и заставляют ориентироваться соответствующим образом магнитные моменты рядом расположенных атомов. Считается, что образование кислородной нестехиометрии фаз в поверхностных структурах представляет собой фундаментальный интерес для высокотемпературных сверхпроводников (ВТСП), так как соответствующие оксидные фазы в зависимости от содержания кислорода могут быть диэлектриками, полупроводниками, антиферромагнетиками и металлами [7]. [c.133]

Если частота со низкая [со0 1, где 0 по-нре/кнему определяется уравнением (5.64)] и если толщина слоя с1 много больше магнитной когерентной длины , то молекулы в объеме образца будут вращаться фактически в фазе с Н. Однако это не может привести к стационарному режиму. Поскольку молекулы связаны со стеклянной поверхностью, режим будет фактически соответствовать кручению между двумя поверхностями, которое должно нарастать линейно со временем. [c.213]

Если на любой стадии ориентации (переориентации) отключить магнитное поле, то начинается релаксация, приводящая, однако, не к полностью разориентироваи-ной системе, а к первоначальному, существовавшему до включения магнитного поля ориентационному состоянию раствора. Как и в случае низкомолекулярных жидких кристаллов, это объясняется ориентирующим влиянием пристенного слоя на весь объем раствора. Толщина пристенного слоя (или магнитная когерентная длина л ) в проделанных экспериментах была равна 0,015 мм при общем зазоре 0,1 мм, т. е. составляла 15% толщины препарата при напряженности поля Я 0,6 Т. Это значение было получено следующим образом. Если вектор напряженности магнитного поля Я совпадает с направлением преимущественной ориентации, созданной при заполнении кюветы, то максимально достижимое значение ди-хроичного отношения полосы 805 см составляет 0,02 (оптическая щель спектрофотометра перпендикулярна направлению молекулярной ориентации). При повороте [c.208]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология