Граница блоков в краевой дислокаций

Рис. 6.26. Граница блоков в краевой дислокации

Структуру границ зерен можно представить двояким образом. Одним из возможных типов границ являются малоугловые границы, показанные на рис. 2.3. Эти границы состоят из выстроенных в ряд краевых дислокаций и возникают при небольшой разориентировке растущих кристаллических плоскостей. Ширина таких границ приближается к атомным размерам, и они служат границами раздела блоков внутри зерна. Несмотря на то, что блок может и.меть сам по себе точечные и линейные дефекты, он является достаточно совершенным кристаллом и для рентгеновских лучей будет представлять область когерентного рассеяния. [c.40]

Поверхностные дефекты. Как правило, кристаллы состоят из отдельных маленьких блоков, несколько различающихся пространственной ориентировкой. Границу между ними можно представить как ряд параллельных краевых дислокаций ( стенку из дислокаций) (рис. 59). Такое блочное, или мозаичное, строение кристаллов обнаруживается теми же методами, какие используются для выявления дислокаций. При обработке поверхности тра-вителями вдоль границ блоков образуется цепочка ямок травления. При декорировании ряды параллельных цепочек, образованных выпавшей примесью вдоль границ, идущих от одной поверхности кристалла до другой, -можно наблюдать, меняя фокусировку микроскопа [50] (на рис. 56 им соответствуют наиболее яркие полосы). [c.128]

Линейные (одномерные) и поверхностные (двумерные) дефекты— это дислокации (линейная, краевая, винтовая и др.), границы блоков, зерен, двойников, доменов. Они являются определяющими в процессах кристаллизации, пластической деформации, зародышеобразования и диффузии. [c.33]

Граница зерен однокомпонентного поликристаллнческого твердого тела является специфической поверхностью раздела двух объемов одинакового состава, находящихся в одинаковом (твердом) фазовом состоянии. Структура границ зерен и их удельная свободная поверхностная энергия Огз во многом определяются степенью разориен-тировки зерен относительно друг друга. При слабой взаимной разори-ентации соседних участков кристаллов (их обычно называют в этом случае блоками) величина Огз мала и приблизительно линейно возрастает с увеличением угла разориептировки. На рис. I—11, а изображен Простейший вид подобной малоугловой границы блоков края неполных атомных плоскостей могут рассматриваться как особые линейные дефекты структуры твердого тела, называемые краевыми дислокациями (см. также с. 339). [c.29]

Границы зерен, разориентированных под небольшим (в несколько градусов) углом, наиболее доступны для проведения исследования. Граница зерен, разориентированных под малым углом, показана на рис. 35 из этого рисунка также видно, что граница зерен состоит из серии краевых дислокаций. Для границы блоков такого типа вычислена межфазная энергия межфазные напряжения объясняются главным образом упругим смещениехм кристаллической решетки вблизи границы зерен, причем смещение решетки имеет место с обеих сторон границы. Вокруг каждой дислокации всегда имеется поле упругих напряжений, и общее поле для всей границы зерен представляет собой сумму полей ряда дислокаций. Результаты таких расчетов хорошо согласуются с экспериментальными данными. [c.66]

Поэтому система одноименных краевых дислокаций в параллельных плоскостях скольжения механически наиболее устойчива, когда дислокации расположены одна над другой (в положениях А на рис. 302) и образуют дислокационную стенку (рис. 303). Такие стабильные конфигурации дислокаций, или малоугловые границы, обычно разделяют области кристалла, ориентация которых отличается друг от друга очень незначительно. В пределах такой области, или блока, кристаллическая структура может считаться идеальной, на границе же существует легкая разо-риентировка решетки, в результате чего образуется ряд дислокаций. В любом реальном кристалле наблюдаются обычно блоки размером 10" —10 м, разорп-ентированные (от нескольких угловых секзпад до 3—5°) и разделенные малоугловыми границами. Угол между направлениями ориентации двух блоков определяется по формуле [c.349]

С позиций структурного подхода кристалл рассматривается как совершено упорядоченная система неподвижных точек. Динамические аспекты поведения кристалла предполагают учет роли дефектов структуры. К ним относятся в первую очередь поверхностные дефекты наружные грани кристалла, ограничивающие периодичность решетки в пространстве (простые поверхности с низкими индексами, вицинальные поверхности, ориентированные совершенно иначе, чем предыдущие, поверхности произвольной ориентации и т. д.). Кроме того, важное значение имеют внутренние поверхности (трещины, поры, включения), границы блоков, линейные дефекты (краевые дислокации, границы неполных атомных плоскостей, ступени и сколы, винтовые дислокации и их выходы на поверхность) точечные дефекты (вакансии и межузель-ные атомы). Отсюда возникает необходимость знать природу, концентрацию, распределение всех типов дефектов и возможные способы их перемещения по кристаллу [71]. [c.71]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология