Поверхность произвольной ориентации

НИИ скорость роста грани кристалла зависит, при прочих равных условиях, от ее морфологии. Скоростью роста грани называют скорость ее перемещения параллельно самой себе. Было отмечено, что поверхности с низкими индексами Миллера, зеркально гладкие и не имеющие дефектов, начинают расти с измеримой скоростью только при достижении довольно значительного пересыщения (рис. 5.4, а). Если же такие зеркально гладкие поверхности имеют выход винтовой дислокации, то рост начинается при значительно меньших пересыщениях (рис. 5.4, б). Рост поверхностей произвольных ориентаций происходит практически при любых малых пересыщениях. [c.250]

При растворении частиц, взвешенных в потоке жидкости, ориентация их поверхностей произвольно меняется, при этом частицы, уменьшаясь в размере, обычно не меняют своей формы. Математическим выражением этой закономерности являются соотношения [c.278]

На очищенную поверхность меди при температуре 400° С конденсировались Ag, Рс1, Ли, Ре и Си [30]. В некоторых опытах интенсивность потока пара и время конденсации строго регулировались. При скорости конденсации одного атомного слоя за 10 сек. подложка периодически открывалась на 2,5 и более секунд. Экспозиция, равная 2 сек., не приводила к изменению дифракционной картины. После 5-сек. выдержки на электронограмме появлялись дополнительные рефлексы, параллельные линиям меди и расположенные между ними. Слой осадка при этом был моноатомным. Без очистки поверхности меди путем ионной бомбардировки, а также при комнатной температуре конденсации наблюдалась произвольная ориентация. При этом появлению рефлексов в виде колец часто предшествовало значительное увеличение фона и уменьшение интенсивности рефлексов от подложки. [c.215]

Далее принимается, что активные дефекты объемного, поверхностного и краевого типов распределены независимо друг от друга. С физической точки зрения эта гипотеза разумна ввиду произвольности ориентации поверхностей раздела и случайного характера напряжений, возникающих в процессе разрушения. [c.476]

Рис. 1-17. Направление вектора фактора разделения при произвольной ориентации элемента поверхности ротора.

НО осторожное манипулирование анатомическими иглами дает мембраны с единственным направлением фибрилл. Толщина бактериальных мембран, образующихся на поверхности культуральной среды, определяется временем между инокуляцией и отделением полученной мембраны. Эти мембраны обычно имеют произвольную ориентацию фибрилл, но благодаря невысокому содержанию твердого вещества их можно легко перевести в состояние с предпочтительной фибриллярной ориентацией с помощью растяжения или прокатки [2]. [c.418]

При произвольной ориентации кристаллиты в пленке ориентированы совершенно случайно, как и следует из названия. При фибриллярной ориентации (этот тип ориентации обычно возникает за счет растяжения) одна ось кристаллитов, как правило, совпадаюш ая с осью цепи макромолекулы, ориентирована в направлении растяжения. Неупорядоченность существует за счет поворотов около этой оси. При одноплоскостной ориентации ось кристалла перпендикулярна плоскости пленки, или, другими словами, одна из плоскостей кристалла параллельна поверхности пленки. Эта единственная ось, как правило, не является осью [c.419]

Физические закономерности истечения, переноса и рассеивания при аварийных выбросах природного газа из скважин и трубопроводов характеризуются значительной сложностью и существенно отличаются от классических выбросов, например, из дымовых труб. Прежде всего, это объективно связано с нестационарным характером и высокой скоростью (вплоть до сверхзвуковой) истечения газа при разрывах газопроводов или авариях на скважинах, значительным влиянием подстилающей поверхности, произвольной в общем случае пространственной ориентации выброса и т.д. В соответствии со статистикой аварий на объектах газовой промышленности можно утверждать, что неконтролируемые выбросы природного газа могут быть реализованы в широком диапазоне изменения скорости истечения (от нескольких метров в секунду до скорости звука), плотности, температуры при перепадах давления на срезе от докритических до сверх-критических. [c.49]

Рассмотрим замкнутый объем сплошной среды V, ограниченный поверхностью 5 (рис. 5.2). Такой замкнутый объем произвольной формы называют контрольным объемом. Ориентация, некоторого поверхностного элемента фиксируется единичным вектором внешней нормали п. Уравнения баланса получаются приравниванием полного чистого притока через замыкающую поверхность и скорости изменения величины, для которой составляется уравнение, внутри контрольного объема. Так, для изменения массы имеем [c.99]

Рассмотрим точку сплошной среды Р, расположенную на произвольной элементарной поверхности А5, определяемой нормалью и (рис. 5.3). Пусть Д — результирующая сила, с которой материал действует через поверхность на среду, расположенную с положительной стороны поверхности. Средняя сила на единицу площади равна А /А5. Ее величина имеет ненулевой предел, когда А5 стягивается в точку Р (принцип Коши). Этот предел называется вектором напряжений или вектором сопротивления Т. Но Т зависит от ориентации площадки элемента поверхности, т. е. от направления нормального вектора и. Таким образом, может показаться, что существует бесконечное количество независимых способов описания напряженного состояния в точке Р. Оказывается, однако, что оно полностью определяется, если задать компоненты векторов напряжений на трех произвольных взаимно перпендикулярных площадках, проходящих через точку Р, т. е. для полного описания напряженного состояния необходимо знать девять компонент — по три для каждого вектора. Каждую компоненту можно описать двумя индексами г и /. Первый [c.103]

В разд 5.1 отмечалось, что если определено поле напряжений в точке Р среды, то можно найти результирующий вектор напряжений на любой произвольной поверхности элементарной площадки, содержащей точку Р. На рис. 8.1 показана произвольная плоскость, ориентация которой в пространстве определяется единичным нормальным вектором п. Для данного поля напряжений т вектор напряжений в точке Р, действующий на выбранную поверхность, есть п-т. Вектор напряжений можно разложить на две составляющие — нормальную и касательную, определяемые следуюш,ими зависимостями [c.224]

Возникновение знакопеременной структуры в расплавах можно проиллюстрировать при помощи следующей макромодели. На поверхности жидкости помещали поплавки, через которые были продеты небольшие магниты, по-разному ориентированные относительно поверхности жидкости. Взаимодействие магнитов отражало корреляцию между катионами и анионами в расплаве. Магниты располагались на поверхности жидкости некоторым произвольным образом. Если же затем эта система помещалась в поле сильного магнита, то распределение магнитов разной ориентации оказывалось некоторой осциллирующей затухающей функцией расстояния от полюсов магнита. [c.139]

Чтобы связать коэффициенты а с- топологией графа, изобразим ее элементарный представитель и зададим произвольным образом ориентацию его ребер (рис. III.13). Поскольку функция А (г) четная, то разность Г — Гр в показателе экспоненты (III.91) можно записать таким образом, чтобы номер i обозначал вершину, из которой выходит а-е ребро орграфа, а р — в которое оно входит. Тогда Ьга оказываются в точности равными элементам матрицы инциденций В орграфа, а аргумент б-функции (III.92) представляет собой умноженное на взятую со знаком минус мнимую единицу скалярное произведение г-й строки матрицы на вектор, составленный из импульсов Q = (qi, qa,. . qn). Одна из строк матрицы В является линейной комбинацией остальных, поэтому после (у—1) интегрирований, приводящих к появлению б-функций [92], в последнем интеграле аргумент окажется нулем и такой интеграл будет равным объему V. Таким образом, из и импульсов независимых останется только г, и интегрирование в их пространстве проводится по (Зг)-мерной поверхности S r, t), задаваемой топологией графа через его матрицу инциденций В матричным уравнением [c.237]

Для обоих тепловых граничных условий (постоянной температуры стенки и постоянной плотности теплового потока на поверхности) автомодельные решения существуют лишь для двух значений угла при вершине клина, даже если пренебречь В . В работе [51] методом возмущений проведен расчет влияния обеих составляющих выталкивающей силы на смешанную конвекцию около изотермического клина с произвольным углом при вершине. Рассматривались две ориентации клина, показанные на рис. 10.5.1, когда плоскость симметрии клина располагалась горизонтально (случай А) или вертикально (случай Б). При нулевом угле при вершине клина (лР = 0) первый случай соответствует горизонтальной поверхности, а второй — вертикальной поверхности. В общем случае важны и продольная, и нормальная составляющие выталкивающей силы. При горизонтальной ориентации клина и л р > 90° и при вертикальной ориентации и лр < 90° величина нормальной составляющей выталкивающей силы меньше величины продольной составляющей. Теперь рассмотрим результаты расчета местных значений напряжения трения и коэффициента теплоотдачи, полученные в работе [51] при Рг = 0,73. [c.610]

Взаимодействие доменов со стенками и между собой вызывает видимое организованное движение всей суспензии [3]. Судя по скорости движений, наблюдаемых в поле частотой 50 Гц, размер доменов примерно на два-три порядка превышает размер частиц. В суспензии магнитных частиц в переменном магнитном поле характер движения определяется условиями на границах суспензии. В сосуде со свободной верхней границей суспензии и горизонтальной ориентацией магнитного поля возникает встречное течение суспензии от полюсов электромагнита к середине сосуда. Если между полюсами электромагнита свободно подвесить каплю магнитной суспензии, то в поле она вытягивается в жгут, и на его поверхности возникают движущиеся в произвольных направлениях утолщения (узлы). При встречном движении эти узлы свободно проходят сквозь друг друга, никак не взаимодействуя. Эти и другие динамические структуры являются типичными представителями так называемых диссипативных структур. [c.679]

Ориентация преобразователя к ОК Произвольная, чувствительность может уменьшаться при отклонении от нормальной Необходимо слежение за поверхностью Как при контроле контактным способом [c.80]

Любой тип ориентации кристаллографической ячейки (образна) можно описать в терминах ориентации в пространстве нормалей (или полюсов) к определенным кристаллографическим плоскостям. Из центра образца можно описать некоторую сферу произвольного радиуса, поверхность которой в соответствующих точках пересекут нормали к этим кристаллографическим плоскостям. Тогда мы будем иметь некоторую сферическую проекцию кристаллита, позволяющую точно и определенно представить его ориентацию в пространстве. В силу практических трудностей работы со сферическими проекциями обычно получают плоские фигуры, используя методы стереографических проекций. Любой тип преимущественной ориентации может быть описан при установлении ориентации элемента кристаллографического оператора (оси или плоскости) относительно сетки ортогональных осей, проведенных в полимере. Обычно рассматривают такие моды ориентации, как хаотическая, плоскостная, аксиальная и др, [33, гл, 4]. [c.110]

Бик 1 установил, что величина свободной энергии поверхности связана с ориентацией кристаллов. Испаренные в газе пленки металла ориентированы в некоторых определенных направлениях, в вакууме — произвольно. [c.157]

Векторная модель позволяет также наглядно истолковать отмеченную выше неоднозначность в сложении квантовомеханических моментов. Задание длины вектора и его 2 -компонеиты М недостаточно для однозначного определения ориентации вектора в пространстве. Данному значению z-компо-ненты момента соответствует совокупность направлений, образуюш.их, как это показано на рис. 15, коническую поверхность с осью z. Сложению квантовомеханических моментов в рамках - векторной модели соответствует сложение двух векторов, произвольным образом расположенных на соответствуюш.их конических поверхностях. Легко видеть, что, складывая векторы Jj, и т. д. изображенные на рис. 15, можно получить [c.92]

С позиций структурного подхода кристалл рассматривается как совершено упорядоченная система неподвижных точек. Динамические аспекты поведения кристалла предполагают учет роли дефектов структуры. К ним относятся в первую очередь поверхностные дефекты наружные грани кристалла, ограничивающие периодичность решетки в пространстве (простые поверхности с низкими индексами, вицинальные поверхности, ориентированные совершенно иначе, чем предыдущие, поверхности произвольной ориентации и т. д.). Кроме того, важное значение имеют внутренние поверхности (трещины, поры, включения), границы блоков, линейные дефекты (краевые дислокации, границы неполных атомных плоскостей, ступени и сколы, винтовые дислокации и их выходы на поверхность) точечные дефекты (вакансии и межузель-ные атомы). Отсюда возникает необходимость знать природу, концентрацию, распределение всех типов дефектов и возможные способы их перемещения по кристаллу [71]. [c.71]

Возможна различная ориентация отражающей плоскости параллельно рабочей поверхности (дифракция на отражение), перпендикулярно рабочей повеохности (дифракция на прохождение), под произвольным углом к рабочей поверхности (точность ориентации — до 1 утл. мин). [c.171]

Возможен следующий механизм смазывания [59] коллоидным графитом двух трущихся поверхностей из одинаковых или различных металлов, отделенных друг от друга графитом, диспергированным в жидкости, или содержащимся в сухой пленке (рис. 33). Кубики графита, обозначенные буквой О, имеют произвольную ориентацию, как это и должно быть в дисперсии. Будем перемещать трущиеся поверхности относительно друг друга под нагрузкой действующей перпендикулярно поверхностям трения с силой сдвига 5, действующей параллельно направлению движения (см. рис. 33). При работе под нагрузкой поверхности трения сближаются и ориентируют кубики графита так, что их основные оси становятся параллельны направлению скольжения. Одновременно наблюдается механическое взаимодействие между выступающими неровностями поверхностей, которое приводит к размельчению кубиков графита, зажа-Т111Х между ними. Эти кубики предотвращают сварку выступающих неровностей и уменьшают износ, так как не допускают не- [c.83]

Кроме плоскостей скола, Кап использовал в качестве подложек полированные и травленые монокристаллы с поверхностью, параллельной плоскости (ПО). При конденсации на них солей при комнатной температуре осадок имел нормальную структуру типа s l и произвольную ориентацию. Однако нагрев образна до 150—320° С вызывал переход к метастабильной структуре, имеющей параллельную ориентацию о носительпо подложки. [c.83]

Увеличение контрастности изображения особо важно при микроскопических исследованиях массы для прессования зеленых заготовок , состоящих из оптически изотропного аморфного связующего (каменноугольного пека) и зерен коксов. Последние ориентированы в плоскости шлифа произвольно,. Вращая образец, можно совместить направление волокнистости той или иной группы зерен с плоскостью поляризации и по усилению яркости изображения определить наличие исследуемых компонентов в шихте, их ориентацию, равномерность распределения и пр., а также установить связь между формой зерен различных материалов и их микростроением. Специальными исследованиями доказано, что конфигурация зерен при одинаковом типе помола определяется направлением и величиной волокон исходного сырья. При хорошо выраженной слоистости коксы склонны дробитсья на продолговатые или пластинчатые зерна. Плоскость скола вдоль волокон очень ровная, в то время как поперечный излом неровный, зубчатый. На мелкопластинчатых участках, слоистость которых нарушена, форма зерен неправильная, и плоскость скола повторяет рисунок волокнистости. Зерна точечной структуры (пекового кокса) имеют округлую форму и шероховатую поверхность. При наличии в материале участков со структурами разных видов, дробление всегда происходит по слоистому участку. Такой характер дробления объясняется значительной анизотропией прочностных свойств коксов. [c.34]

В реальных полимерных молекулах, разумеется, атом G4 не может занимать совершенно произвольного положения на поверхности конуса вращения, поскольку вероятность реализации поворота на тот или иной угол Ф определяется условиями взаимной корреляции в пространстве ориентаций структурных элементов цепи. Стерические препятствия, обусловленные взаимодействием между боковыми заместителями цепи, являю гся важнейшим фактором, влияющим на ограничение внутреннего вращения. На рис. III.3 показаны проекции двух низкоэнергетических положений участка простейшей полимерной цепочки (полиметилена) на плоскость, пернен- дикулярную направлению связи С—С. На этом рисунке пунктирож показаны атомы, соединенные с атомами углерода главной цени ранс-ноложение Т) на рисунке соответствует минимуму энергии стерического взаимодействия. Если же метиленовые группы, расположенные под или над центральным атомом углерода на рис. III.3, повернуть на 60°, то в результате сближения водородных атомов стерические препятствия становятся максимальными и соответственно-максимального значения достигает потенциальная энергия фрагмента цепи. При вращении дополнительно еще на 60° (т. е. в целом на угол 120°) вправо или влево возникают так называемые гош-коя-формации (соответственно G и ( ), в которых потенциальная энергия также проходит через минимум, хотя и не такой глубокий, как в транс-положеиш. [c.157]

Этот вопрос мною разобран в специальной работе, которая будет опубликована в другом месте. Я нашел выражение для тангенциальной силы Т, с которой действуют волны на некоторую отражающую и поглощчющую плоскую поверхность, движущуюся в некотором произвольном направлении параллельно самой себе, при этой или иной ориентации вектора падающей волны в отношении нормали к движущейся поверхности. [c.37]

Для ньютоновских жидкостей (п = 1 и /С = л) соответствующее преобразование подобия оказывается возможным, еслц геометрия поверхности удовлетворяет соотношению os 0 ах , где а м т — произвольные постоянные, причем а > 0. и w 0 Показано [1], что для изотермической поверхности в жидкости, подчиняющейся степенному закону пф ), автомрдельность существует, если os 0 — ах- . Для такой геометрии, однако, не удается определить ориентацию поверхности при малых зна чениях X. Поэтому был сделан вывод, что для изотермической поверхности,. которая обменивается тёплом с жидкостью, подчиняющейся степенному закону, не существует пригодного автомодельного решения. , [c.423]

Наиболее очевидным проявлением геометрических дефектов в виде поверхностей является наличие зерен и границ зерен в поликрис-таллическом материале. Типичное. поликристаллическое твердое вещество состоит из определенного числа небольших соединенных между собой кристаллов или зерен, ориентированных произвольным образом. Углы между направлениями главных осей кристалла в соседних зернах очень часто велики, а структура границы раздела фаз достаточно сложна в соответствии с особенностями ориентации и вида двух соседних кристаллов. Это показано на рис. 34. Слой атомов на границе между зернами представляет собой область нарушенной решетки эта область имеет ширину в несколько атомных слоев и обеспечивает переход между соседними разориентированньши областями. [c.65]

На основании данных табл. 5.1, используя приведенные выше рассуждения, можно заключить, что для грани (111) значение у, найденное по уравнению (19), составит 10 > /10 = 10 произвольных единиц. Для граней (110) и (100) величина у оказалась соответственно равной lO VlO = lO i и 10 /10 = 10 . Сосновский [49] иредноложил, что причино изменения у, El ж Е2 в зависимости от кристаллографической ориентации может быть анизотропия свойств кристалла, приводящая к тому, что линии дислокаций пересекаются со свободными поверхностями, имеющими различную ориентацию. В свете данных работ Ливингстона [64] и других авторов [15, 65, 66], показывающих значение стереохимических факторов нри изучении травления дислокаций, это предположение кажется вполне разумным. [c.232]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология