Нейтронные потоки

КОЭФФИЦИЕНТ РАЗМНОЖЕНИЯ И НЕЙТРОННЫЙ ПОТОК [c.38]

Как уже отмечалось, система будет находиться в стационарном состоянии) если к=. Если же А>1, нейтронный поток возрастает, а если А <1, уменьшается. Случай /с=1 тождествен условию, определяемому уравнением 3.6), т. е. условию критичности. Это легко показать для реактора бесконечных размеров. [c.42]

Формулировка условий баланса нейтронов включает плотность соударений всевозможных реакций нейтронов с ядром. Плотность соударений, в СБОЮ очередь, можно описать в зависимости от плотностей нейтронов и соответствуюш,их поперечных сечений [ср. с уравнением (3.2)]. Хотя плотность нейтронов п представляет собой основную величину, описываюш,ую распределение и концентрацию нейтронов, обычно более удобно нри расчетах реактора оперировать с другой функцией, называемой нейтронным потоком. Нейтронный ноток ф связан с нейтронной плотностью равенством [c.44]

В зависимости от нейтронного потока это выражение записывается так [c.46]

Выясним физический смысл нейтронного потока. Рассмотрим систему, в которой все нейтроны обладают одной и той же энергией и движутся в одном и том же направлении, т. е. имеется пучок моноэнергетических нейтронов. Допустим, что в каждом единичном объеме пучка имеется п нейтронов и что V—их скорость. Вычислим число нейтронов, проходящих через единичную площадь, перпендикулярную пучку, в единицу времени. Все нейтроны в цилиндрическом объеме с поперечным сечением, равным единичной площади, и длиной, численно равной скорости и, пройдут через эту единичную площадь в единицу времени (рис. 3.3). Число нейтронов, проходящих единичную площадь в единицу времени, и составит пи=Ф — нейтронный поток. Это справедливо только в случае моноэнергетического пучка. Во многих других случаях, когда нейтроны движутся во всех направлениях, нейтронный поток не представляет собой нейтроны, прохо- [c.46]

Это выражение аналогично закону Фика в диффузии газов. Введя для удобства нейтронный поток, получим [c.117]

Символами 1, j и к обозначены единичные векторы в направлениях х, у и 2 соответственно. Это выражение можно также записать с помощью нейтронного потока <р(г), если выразить J , /у и I через уравнение (5.3) тогда [c.119]

Рис. 5.3. Разложение плотности нейтронного потока.

Рис.. 5.8. Градиент нейтронного потока.

Из физических соображений мы должны потребовать, чтобы нейтронный поток, определяемый уравнениями (5.37), отвечал следующим приближенным условиям на границах между средами [c.124]

Если взаимодействие нейтрон — нейтрон отсутствует и если предположить, что наличие точечного источника в среде не меняет ее диффузионных свойств в непосредственной близости от источника, то распределение нейтронного потока от одного источника не будет испытывать влияния другого источника. Следовательно, суммарный поток б точке г определяется суммой потоков от каждого из них [c.131]

Начнем с условий на границе с вакуумом. Определим стационарное распределение потока нейтронов в бесконечной пластине от плоского источника, помеш,енного на одной из ее поверхностей. Расчет проведем для двух форм граничных условий на внешней свободной поверхности пластины, а именно а) составляюш ая плотности потока нейтронов из вакуума равна нулю и б) нейтронный поток обращается в нуль на экстраполированной границе [см. уравнение (5.48)]. Сравним результаты этих расчетов. [c.134]

Составляющая плотности нейтронного потока наружу из среды на границе имеет вид [c.138]

Расчет альбедо содержит такие параметры [см. формулу (5.90)], как коэффициент диффузии среды и отношение плотности нейтронного потока к величине потока на границе. Это отношение зависит от геометрии, коэффициента диффузии и поглощающих свойств материала. Чтобы продемонстрировать эту зависимость в случае полуограниченной среды, введем отношение [c.139]

Следовательно, если в момент времени i = О нейтронный поток в размножающей пластине есть фо(ж), а состав и размеры пластины таковы, что [c.144]

Интересно сравнить поле нейтронного потока в реакторах этих трех элементарных геометрических форм. Нормализованные решения (5.129), (5.139) и (5.144) приведены на рис. 5.20. [c.147]

Полезной характеристикой потока нейтронов в замедлителе внешним телом (поглотителем) является коэффициент снижения нейтронного потока, определяемый соотношением [c.176]

Результаты применения этой модели для трех поглотителей простейшей геометрии, погруженных в бесконечную диффузионную среду, приводятся ниже. Здесь величины ц>, к и D представляют соответственно нейтронный поток, эквивалентную длину диффузии и коэффициент диффузии для среды. [c.176]

Исследуем случай проводимости тепла в однородном теле, в котором источники тепла всегда пропорциональны нейтронному потоку (будем рассматривать стационарные задачи). Если С (г) — тепло, генерируемое в единице объема в единицу времени в точке г, то [c.181]

Считать, что нейтронный поток удовлетворяет односкоростному уравнению диффузии в материале оболочки и что применимы соответствующие граничные условия. [c.182]

Мы заканчиваем настоящую главу замечанием относительно размерности нейтронного потока и плотности столкновений. Обычно нейтронную плотность измеряют количеством нейтронов в 1 см . Таким образом, если скорость нейтронов дана в сантиметрах в секунду, то единица измерения потока есть нейтр/см -сек. Если нейтронное микроскопическое сечение дано в квадратных сантиметрах и ядерные плотностп — в количестве ядер на 1 см , то макроскопическое поперечное сечение 2 выразится в см ) и плотность соударений — в соударениях на см -сек ). Чтобы получить представление о порядке этих величин, используем данные примеров ( 2.4г) [c.47]

Левая часть этого уравнения есть скорость, с которой нейтроны выбывают из единичного энергетического интервала около Е в результате рассеяния и поглощения. Интеграл, как и в уравнении (4.62), определяет скорость, с которой нейтроны входят в этот интервал в результате рассеяния с более высоких уровне энергий. Отметим, что функция рассеяния на водороде имеет простой вид НЕ, где Е — энергия нейтрона перед столкновением. Так как для водорода а—>0, то нейтрон может быть рассеян от энергии Е до любого значения энергии (0< Е<с Е ). Соответственно источники нейтронов могут давать вклад непосредственно в нейтронный поток при любой энергии Е от Е до нуля. Такпм образом, член д Ед появляется в балансном соотношении для всех значений У ,,. Однако такой вид записи вклада источника весьма приближенный. В действительности не все появляющиеся от источника нейтроны участвуют в процессе замедления некоторые нейтроны источника поглощаются при первом же столкновении, и поэтому коэффициент должен быть скорректирован с учетом этих потерь. В этом случае лучше использовать следующую запись [c.71]

Поэтому, независимо от мощности источника <7 , условие (2) требует, чтобы нейтронный поток был иепрерывным при прохождении через внутреннюю новерхность. Так как ф (х) удовлетворяет обыкиовекиому дифференциальному уравнению второго порядка, то оба условия (5.39) и (5.40) могут быть совершенно независимыми. [c.125]

Таким образом, условие (2) молено теперь сформулировать следующим образом нейтронный поток п плотность потока при отсутствии источника должны быть непрерывны на иоверхиостп раздела сред. [c.125]

В пределе пргг г -О из равенства (5.59) получаем, что АпОВ — д . С.ие-довательно, нейтронный поток от изотропного точечного источника равен [c.129]

Следовательно, можно пользоваться приблиисенным условием на экстраполированной границе — равенства нулю нейтронного потока, — вместо точного — равенства нулю составляющей плотности потока из вакуума,— если сечение поглощения много меньше сечения рассеяния (заметим, что для большинства ядер 2, 2,, согласно формуле (5.33)) и, кроме того, значение свободного пробега на рассеяние (снова используем должно быть много меньше размеров системы. Это условие применимости диффузионной теории. [c.135]

Интересным применением альбедо является определение среднего чпсла пересечений воображаемой поверхности нейтроном, когда он диффундирует через среду. Характерные результаты можно получпть из рассмотрения одноразмерной системы, предполагая, что нейтрон сделал но ] райпей мере одно пересечение (в противном случае при расчете следует учесть пространственное изменение нейтронного потока). Для того чтобы некоторая часть нейтронов возвращалась, следует предположить, что границей является общая поверхность между двумя средами с различными диффузионными свойствами (рпс. 5.18). Обозначим эти среды А н В ш соответствующие им альбедо а и 3, где р — вероятность того, что нейтрон, который перешел из среды А и среду В, возвратится и А. Вероятность того, что он не вернется в Л, разултеется, раина 1—р. [c.139]

Смотреть страницы где упоминается термин Нейтронные потоки: [c.44] [c.60] [c.111] [c.115] [c.117] [c.118] [c.125] [c.125] [c.128] [c.131] [c.131] [c.136] [c.151] [c.151] [c.175] [c.175] [c.176] [c.176] [c.179] [c.180] [c.182] [c.182] [c.183] [c.183]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология