Нейтроны источники

Предположим, что нейтронный источник в бесконечной среде (среда та же, что и в задаче 2.1) — это плоскость, испускающая нейтроны в перпендикулярном к ней направлении мощностью да нейтр/сек с 1 см площади источника. Определить число поглощений, приходящихся на 1 см за 1 сек во всех точках среды. [c.37]

Они означают, что шкала летаргии выбирается таким образом, чтобы начало ее отсчета было расположено выше энергии всех нейтронов источника (рис. 4.21). Таким образом, никакие нейтроны не появляются. [c.82]

Рассмотрим плоский изотропный нейтронный источник в бесконечной однородной пластине. Среда бесконечна в направлениях г/ и 2 и имеет ширину 2а в направлении х а — экстраполированная полуширина пластины) начало координат поместим в центр пластины. Такой выбор системы координат обеспечивает зависимость потока только от координаты х. Предположим, что число нейтронов (в единице объема и в единицу времени), возникающих в результате деления, равно где V — среднее число нейтронов на один [c.140]

Левая часть этого уравнения есть скорость, с которой нейтроны выбывают из единичного энергетического интервала около Е в результате рассеяния и поглощения. Интеграл, как и в уравнении (4.62), определяет скорость, с которой нейтроны входят в этот интервал в результате рассеяния с более высоких уровне энергий. Отметим, что функция рассеяния на водороде имеет простой вид НЕ, где Е — энергия нейтрона перед столкновением. Так как для водорода а—>0, то нейтрон может быть рассеян от энергии Е до любого значения энергии (0< Е<с Е ). Соответственно источники нейтронов могут давать вклад непосредственно в нейтронный поток при любой энергии Е от Е до нуля. Такпм образом, член д Ед появляется в балансном соотношении для всех значений У ,,. Однако такой вид записи вклада источника весьма приближенный. В действительности не все появляющиеся от источника нейтроны участвуют в процессе замедления некоторые нейтроны источника поглощаются при первом же столкновении, и поэтому коэффициент должен быть скорректирован с учетом этих потерь. В этом случае лучше использовать следующую запись [c.71]

Рассмотрим изотропный точечный источник в бесконечной среде. Если Ид есть макроскопическое сечепие, рассеяния быстрых нейтронов источника и источник испускает нейтронов в единицу времени, то плотность столкновений первого рассеяния в радиальном направлении от источника определяется произведением числа пейтронов на поверхности сферы радиусом г [c.163]

В этих расчетах свойства блоков горючего как нейтронных источников и стоков учитываются в так называемой тепловой постоянной , которая представляет собой в действительности значение логарифмической производной потока на поверхности блока. [c.519]

Контейнеры — защитные емкости, предназначенные для транспортировки и. хранения радиоактивных веществ (рис. 121). Они изготовляются из свинца и чугуна для уизлучателей, алюминия и карболита для р- и а-излучателей. Для хранения нейтронных источников контейнеры изготовляются из парафина, содержащего бор. Для сбора и хранения твердых и жидких радиоактивных отходов имеются специальные контейнеры. [c.331]

В отличие от рентгеновской и электронографической аппаратуры аппаратура для нейтронографических структурных исследований изготовляется по индивидуальным проектам, так как число лабораторий, имеющих источники нейтронов, все еще невелико. Нейтронный источник представляет собой пучок нейтронов высокой энергии (1—2 МэВ), образующихся в результате ядерных реакций. Эти нейтроны проходят через специальное устройство, называемое замедлителем, и испытывают большое количество столкновений с материалом замедлителя, в процессе которых теряют часть своей энергии. В результате этих столкновений энергия нейтронов, вылетающих из замедлителя, обычно составляет 10—20 кэВ, что соответствует длинам волн i 1 — 2 A. После [c.144]

Пробирки вставляют в ячейки парафинового блока и облучают с помощью лабораторного источника нейтронов, обеспечивающего интегральный поток 10 ° нейтронов. Для этой цели парафиновый блок помещают вблизи места хранения источника нейтронов. Источник вносят, соблюдая меры предосторожности против облучения, в центральное отверстие парафинового блока. По прошествии необходимого времени ( 2 ч) источник перемещают в место хранения (см. инструкцию по использованию нейтронного источника), вынимают образцы и эталоны и проводят измерение их активности, опуская поочередно пробирки в колодец кристалла сцинтилляционного счетчика. Определяют активность к моменту прекращения облучения образцов и эталонов. [c.357]

В, Т или др. нуклиды получаемый поток может превышать 10 нейтрон с (см. Нейтронные источники). Генераторы нейтронов наряду с ядерными реакторами используют в активационном анализе, нейтронографии. [c.256]

Нейтронные источники, использующиеся при активационном анализе [518] [c.101]

Вариант недеструктивного анализа является более экспрессным, однако он непригоден для определения небольших количеств рения в объектах, содержащих микро- и макрокомпоненты, которые образуют по (и, у)-реакциям радиоизотопы с близкими к радиоизотопам рения значениями энергий -квантов и периодов полураспада. Кроме того, этот метод не может быть использован при определении малых количество рения в присутствии повышенных количество осмия и родия из-за конкурирующих ядерных реакций (п,р) и (и, а). Проведение определения рения в такого рода объектах (с значительно меньшей чувствительностью) возможно лишь с использованием резонансных нейтронов Ри—Ве-нейтрон-ного источника 881 об использовании ампульных нейтронных источников на основе Ро—Ве и Ас—Ве см. также [137]. В работе [139] описана методика недеструктивного активационного определения рения в молибденитовых концентратах с чувствительностью (1-2)-10-2% Ве. [c.169]

Принципиальная схема нейтронного измерителя влажности приведена на рис. 47. В схеме присутствует слой железа, назначение которого — сдвигать спектр нейтронов, испускаемых нейтронным источником, в сторону более низких энергий, а также слой кадмия, поглощающего остаточные [c.235]

Предположим, что нейтронным источником в такой же бесконечной среде, как и в задаче 2.1, является плоскость, испускающая нейтроны таким образом, что с каждой стороны малой площади испускается ds нейтр/сек, угловое распределение которых задае Еся в следующем виде [c.37]

Рассмотрим две однородные бесконечные среды различного состава. Несущественно, состоят лп эти среды из одноэлементного материала или представляют собой однородные смеси. Прпводимые здесь рассуждения пригодны в любом из этих случаев. Пусть моноэнергетических нейтронов в единице объема на единицу времени вводятся в каждую из этих сред, и пусть значение и = 0 соответствует энергии нейтронов источника. Пз уравнений (4.96), (4.98) и (4.116) известно, что [c.81]

При щип действия установок для нейтронографического анализа в общих чертах сводится к следующему (рис. 51). Пучок нейтронов, источником которых является атомный реактор, проходит биологическую защиту / и по трубе кадмиевого коллиматора попадает на монохроматизирующий кристалл 2 (например, меди, свинца и т. д.), помещенный в защитную камеру 3 из боризоваиного парафина и свинца. Монохроматизированный пучок нейтронов попадает на образец 5 обычно в виде порошка в тонкой алюминиевой оболочке, слабо поглощающей нейтроны, и после отражения регистрируется счетчиком нейтронов 6. На пути луча перед образцом помещается контрольный счетчик 4. Вследствие того что нейтроны не действуют на фотопластинку, их регистрация проводится по сложной схеме, которая основана на фиксации вторичных электронов, возникающих при взаимодействии нейтронов с определенными веществами. Так, например, рассеянные образцом нейтроны могут бомбардировать двухслойный экран, состоящий из пластинки индия и обычной фотонластпнки. Нейтроны выбивают из индия электроны, и последние экспонируют фотопластинку, фиксируя на ней дифракционную картину, создаваемую нейтронами. [c.107]

Введем обозначения, аналогичные обозначениям гл. 3 — сеченне поглощения для нейтронов со скоростью у 8 (г, ) — нейтронный источник п (г, I) — плотность нейтронов, ф (г, t)=v п (г, I) — нейтронный ноток. [c.116]

Таким образом, если источника нет ((/ = 0), то суммарная плотность потока через поверхность раздела сред долиша быть непрерывной функцией, и непрерывность нарушается только в присутствии поверхностного нейтронного источника д(,Ф О (рис. 5.9). Вычитая уравнения (5.38) и пользуясь выражением (5.35), получаем [c.125]

В задачах, которые до спх пор рассматривались, нейтронный источник, обусловленный реакциями деления, обозначали 8 (г) п приппмали равным л 1 ф(г). Рассмотрим более тщательно это предположение. [c.155]

Дополнительное недостающее граничное условие для потока в диффузионной среде найдем из внешних условий, включающих распределение источников нейтроноп па некотором расстоянии от поглотителя. Такие граничные условия можно выбрать в предположении, что нейтронные источники равномерно распределены в бесконечной среде диффузионного материала и что введение поглотителя не изменяет это распределение. Тогда в присутствии поглотителя следует потребовать, чтобы поток иа большом расстоянии от [c.175]

ПОЛОНИЙ (Polonium, назван в честь Польши — родины М. Склодовской-Кюри) Ро — радиоактивный химический элемент VI группы 6-го периода периодической системы элементов Д. И. Менделеева, п. Н.84, массовое число наиболее долгоживущего изотопа 209. Известны 24 изотопа и ядерных изомера. П. открыт в урановой руде в 1898 г. П. Кюри и М. Склодовской-Кюри. Природный изотоп 21оро (Т,д=138 дней) — а-излуча-тель. По химическим свойствам сходен с теллуром и висмутом. П.— металл серебристо-белого цвета, т. пл. 254° С. В соединениях П. четырехвалентен. Металлический П. легко растворяется в концентрированной HNO3 с выделением оксидов азота. С кислородом реагирует при нагревании, с водородом и азотом не реагирует. П. применяется для изготовления нейтронных источников, для изучения радиационно-химических процессов под действием а-излу-чения, действия а-излучения на живые организмы, для изготовления электродных сплавов и др. [c.200]

Рассмотрим аналогичную задачу для одногрупнового распределения пейтронов в нестационарном случае. Пусть мы имеем плоский изотропный источник нейтронов в бесконечной среде. Предположим в качестве начальных условий, что в момент времени i = 0 плоский источник (для удобства поместим его в начало координат) дает вспышку пейтронов мощностью нейтронов с единицы площади. Эти нейтроны имеют скорость v, которая сохраняется во все последующие моменты времени. Следовательно, предполагается, что при соударениях не происходит потери энергии. Дифференциальное уравнение, которое описывает распределение нейтронов источника в пространстве и времени, получаем из соотношения (6.18) [c.194]

Зависимость этой функции от х подобна зависимости q х, и) (см. рис. 6.2), только в данном случае нужно считать, что кривые вычислены для определенных моментов времени t. Для малых значений t график функции п (х, t) имеет резкий пик, как и для g (х, uj. Эта кривая характеризует пространственное распределение нейтронов вскоре после того, как произошла вспышка нейтронов источника в точке х=0. По мере того как t увеличивается, функция распределения плотности нейтронов п (х, t) сглаживается, также как для щ,. .. (см. рис.6.2). Это значит, что с течением времени нейтроны проникают все дальше от плоскости источника, стремясь равномерно распределиться по всей среде. Из выражения (6.32) mohiho получить кривую функции распределения плотности нейтронов во времени для данного X, примерно такую же, как и кривая на рис. 6.3. Эта кривая показывает, как изменится плотность нейтронов в данной точке после того, как произойдет вспышка нейтронов. В этом случае кривую следует понимать так для малых значений времени после вспышки нейтроны еще пе достигнут точки с координатой х и, следовательно, плотность нейтронов будет небольшой спустя же длительное время после вспышки плотность нейтронов всюду [c.194]

V, Функции потока нейтронов источника представим в виде разлозкений но сферическим функциям, аналогичным (7.32) и (7.33) [c.243]

Изотоп 84Ро , излучающий а-частицы, используется в смеси с бериллием в нейтронных источниках. Через сколько времени интенсивность таких источников уменьшается в 32 раза (период полураспада полония равен 138 дням) [c.358]

Важно заметить, что в сделанных предположениях не содержится никаких специфических ограничений на функцию рассеяния нейтронов. Таким образом, результаты последующей теории будут весьма общими. Ниже получено соотношение нейтронного баланса во времени и пространстве, которое учитывает энергию нейтронов и направления их движения. Это соотношение из интегро-дифференциального уравнения в результате разложения потока нейтронных источников и функции рассеяния по сферическим гармоникам сводится затем к бесконечной, но более простой системе иптегро-дифференциальных уравнений. Далее показано, как из кинетического уравнения получается дифференциально-возрастное уравнение Ферми. [c.251]

Радиационная Д. предусматривает радиоактивное облучение объектов рентгеновскими, а-, Р- и 7-лучами, а также нейтронами. Источники излучений-рентгеновские аппараты, радиоактивные изотопы, линейные ускорители, бетатроны, микротроны. Радиац. изображение дефекта преобразуют в радиографич. снимок (радиография), электрич. сигнал (радиометрия) или световое изображение на выходном экране радиационно-оптич. преобразователя или прибора (радиац. интроскопия, радиоскопия). Развивается радиац. вычислит, томография, к-рая позволяет с помощью ЭВМ и сканирующих пов-сть объекта сфокусир. рентгеновских лучей получать его послойное изображение. Метод обеспечивает выявление дефектов с чувствительностью [c.29]

Нейтронные пучки практически используются при синтезе радионуклидов, получении трансурановых элементов, в хим. анализе (см. Нейтронно-абсорбционный ана.гиз, Активационный анализ), горном деле (нейтронный каротаж), ней тронной авторадиографии (см. Радиография). В земной атмосфере свободные Н. непрерывно образуются в результате взаимод. космич. излучения с ядрами атомов, входящих в состав воздуха. Эти Н. приводят к непрерывному образованию в атмосфере радиоактивного С при ядерной р-ции Ы(п, р) С, на чем основаи радиоуглеродный метод геохронологии. Об имеющих практич. значение источниках Н. см. в ст. Нейтронные источники. [c.205]

Бомбардирующие частицы. Ддя осуществления Я. р. используют нейтроны и, протоны р, дейтроны d, тритоны г, Огчастицы, тяжелые ионы ( , N6, Аг и др.), электроны е и у-кванты. Источниками нейтронов (см. Нейтронные источники) при проведении Я. р. служат смеси металлич. Ве и подходящего а-излучателя, напр. (т.наз. ампульные [c.515]

Источником тепловых нейтронов служит также Ро-Ве-нейтронный источник [5941, ядерная реакция Ве (у, л) Ве [П121. Описан метод одновременного определения алюминия и кремния в рудах, основанный на различии их сечений активации по отношению к медленным и быстрым нейтронам [171] использована ядерная реакция Л1 п, р) Mg При использовании ядерной реакции Л1 (л, а) Ма образец облучают 1,5 часа при потоке 5 10" мей-трон-см 1сек. Активность измеряют через 2 часа после облучения, т. е. после распада короткоживущих изотопов А1 и М Определению алюминия не мешают магний и железо. Относительная ошибка метода 5% [1234]. [c.147]

Полоний Ро лат. Polonium). П.— радиоактивный элемент VI группы 6-го периода периодич. системы Д. И. Менделеева, п. и. 84, Открыт в урановой руде в 1898 г. Пьером и Марией Кюри. Наиболее долгоживущий природный изотоп i°Po (Тц — 138 дней), претерпевает а-распад. П.— мягкий серебрисго-белый металл. В соединениях проявляет степени окисления —2, - -2, - -i и 4"6. По химическим свойствам сходен с теллуром и висмутом. П. применяется для изготовления нейтронных источников, для изучения радиационно-химических процессов под действием а-из-лучения, для изготовления электрических (атомных) батареек. [c.106]

Для изготовления нейтронных источников обычно применяют смеси бериллия и радия с выходом 460 нейтронов на 10 распадов. Недавно удалось получить более стабильные источники нейтронов, применив для этой цели соединение долгоживущего изотопа плутония с бериллием РиВе -(выход 7-10 нейтрон (ек1г [16, 17]). В конструкциях атомных реакторов бериллий, а также его окись и карбид используют в качестве замедлителя и отражателя нейтронов. [c.7]

Экспериментальные методы в химии полимеров - часть 2 (1983) -- [ c.300 ]

Экспериментальные методы в химии полимеров Ч.2 (1983) -- [ c.300 ]

Химия изотопов (1952) -- [ c.125 , c.129 ]

Химия изотопов Издание 2 (1957) -- [ c.0 ]

Радиационная химия (1974) -- [ c.66 , c.68 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология