Интервал энергетического спектра

Соударения по типу жестких сфер. Постулируем, что замедление атомов отдачи происходит в результате упругих соударений реакции горячих атомов идут в определенном интервале энергий, и до этого интервала энергии атом отдачи теряет энергию в результате многих соударений, так что устанавливается постоянный энергетический спектр атомов отдачи. [c.157]

Подобную электронную схему из двух дискриминаторов называют амплитудным селектором, порог дискриминации амплитуд вторым дискриминатором — верхним порогом (прямая ВВ), а интервал амплитуд между нижним и верхним порогами дискриминации (в рассматриваемом случае 75 в—65в==Ю в)—окном селектора. Обычно электросхему селектора выполняют так, чтобы была возможность простой регулировкой плавно или скачками изменять и ширину окна, и область его расположения в диапазоне полученного энергетического спектра. Тогда будет легко из общего пучка рентгеновских лучей выделить любую интересующую нас спектральную линию. [c.242]

ТОЙ НИТИ, имеют некоторое распределение скоростей (соответственно и энергий), и из этого облака нужно отобрать при помощи электронной линзы электроны, скорости которых лежат в пределах выбранного энергетического интервала [1—3]. Во-вторых, для получения спектра, линии которого можно было бы непосредственно связывать с I определенных орбита-лей, нужно выделить электроны, выбитые из молекул исследуемого вещества непосредственно первичными электронами, что требует введения довольно сложных вспомогательных устройств. Основная причина этого затруднения состоит в том, что при соударении с молекулой исследуемого вещества первичный электрон (в отличие от фотона) не отдает всю свою энергию Ер молекуле, а рассеивается с меньшей энергией Ев. Энергия, равная разности Ер — ), передается молекуле и может быть затрачена на удаление электрона с одной из связывающих орбиталей с кинетической энергией Ер — Еа — /), где I — соответствующий потенциал ионизации орбитали. Таким образом, изучать энергетический спектр только выброшенных из атома электронов не имеет смысла, поскольку разность (Яр — ) может, вообще говоря, иметь любое значение, так что электроны, выбитые из определенной орбитали заданного вещества, могут обладать весьма различными кинетическими энергиями. Чтобы получить полезные данные, в этих условиях необходимо изучать одновременно с фотоэлектронами рассеянные первичные электроны. [c.15]

Таким образом, выборки процесса п t), отделенные промежутками времени, превышающими интервал корреляции процесса tii ), взаимно независимы и их статистические характеристики всех конечных порядков нормальные. Следовательно, практически можно рассматривать процесс п (I) как нормальный процесс с равномерным энергетическим спектром, равным Nq/2 до частоты Р С сОо> которая гораздо больше полосы частот, пропускаемых элементами системы. [c.49]

Запишем интерполяционную формулу для непрерывного энергетического спектра О (ев), автокорреляционная функция Bix) которого тождественно равна нулю за пределами интервала (-Хг, Хг). В этом случае, применяя формулу (1.80) к значениям энергетического спектра, находим [c.31]

Погрещности в значениях спектров (простых и энергетических) аномалий могут возникать при расчетах в основном из-за ограничения интервала счета, дискретности задания аномалий и влияния случайных ошибок. Применительно к случайным аномалиям влияние этих основных факторов погрешностей описано во многих работах, например, в [26]. Поэтому ниже исследуем только случай отдельных ограниченных вдоль профиля или по площади аномалий. При этом рассмотрим только погрещности, связанные с ограничением интервала счета при определении простых спектров аномалий. Погрешности вычисления энергетических спектров через автокорреляционные функции аномалий изучены в работе [38]. Поэтому эти погрешности также не будем здесь рассматривать. [c.253]

Что же касается определения автокорреляционной функции через энергетический спектр, то в этом случае погрешность, связанная с ограничением интервала счета, будет равна [c.345]

Гамма-распад. При переходе из возбужденного энергетического состояния в устойчивое ядро атом высвобождает один или несколько квантов энергии, выделяющейся в виде -излучения. Гамма-лучи занимают определенный интервал спектра электромагнитных колебаний, отличаясь от рентгеновских лучей меньшей длиной волн. Гамма-излучение имеет весьма ярко выраженные волновые свойства у-лучи подвержены дифракции, интерференции и т. п. Все же целый ряд свойств позволяет рассматривать -излучение как корпускулярное, дискретное. Ниже рассматриваются некоторые из этих свойств. [c.56]

Если не учитывать это условие, то необходимо учитывать поправку за бесконечность. Поправку можно опустить, если кривую энергетического спектра восстановить за пределами интервала (-СОг, г) по экспоненциальному закону, пользуясь выражением энергетического спектра аномалии от бесконечного горизонтального кругового цилиндра, т.е. выражением (см. табл. 3) [c.346]

Мы меем четыре независимых энергетических интервала и два параметра р2, 5 . Варьируя эти параметры, можно аппроксимировать экспериментальный спектр. [c.176]

Значительно меньший по величине эффект Оверхаузера проявляется при взаимодействии двух ядер, например в системе 13С— Н. Дипольное взаимодействие ядер углерода с соседними протонами приводит к увеличению заселенности нижнего энергетического уровня С, что влечет за собой увеличение интенсивности сигнала поглощения в спектре ЯМР Теоретически для ядер углерода интенсивность сигнала должна возрасти приблизительно втрое. Сила такого диполь-ного взаимодействия зависит от расстояния Р между взаимодействующими диполями Поэтому, как правило, усиление интенсивности сигналов ядер углерода, непосредственно связанных с протонами, является наибольшим, в то время как для не связанных непосредственно с протонами атомов углерода этот эффект незначителен. Одним из наиболее важных следствий действия эффекта Оверхаузера является значительная экономия времени записи спектра, так как вследствие уменьшения времени релаксации ядер углерода С можно уменьшить интервал между импульсами. [c.101]

Для получения спектра электромагнитного излучения необходимо использовать приборы, позволяющие выделять в каждой точке спектра узкий спектральный интервал и регистрировать попадающий в этот интервал излучения. Измеряя мощность или какую-либо другую энергетическую характеристику излучения как функцию длины волны, мы получаем спектр излучения. Чем уже выделяемый прибо-])0м спектральный интервал, тем лучше прибор, тем точнее может быть получен спектр. Используют [c.17]

С помощью монохроматора мы получаем стимул длины волны Ь. Монохроматор представляет собой оптическое устройство, разлагающее поток излучения (например, испускаемый лампой накаливания) в его спектр и дающее нам возможность выделить из этого спектра любой нужный нам узкий участок, излучение которого пропускается выходной щелью монохроматора, образуя необходимый нам цветовой стимул длины волны к. Величина стимула измеряется, например, его энергетической яркостью, т. е. величиной потока излучения, испускаемого единицей площади (в нашем случае — площади выходной щели) в единицу телесного угла и в расчете на единичный интервал длин волн (Вт-см ср -нм ). Эта величина регулируется оптическим аттенюатором (ослабителем), помещенным у выходной щели монохроматора. Простым и эффективным оптическим аттенюатором является клинообразный нейтральный светофильтр с высоким коэффициентом пропускания на его тонком конце, непрерывно уменьшающимся при перемещении к толстому концу, где его значение мало. Передвигая клин вдоль выходной щели, мы меняем значение энергетической яркости стимула, уменьшая или увеличивая его. Надлежащая калибровка этого так называемого фотометрического клина позволяет нам количественно точно оценивать ослабление исходного потока излучения из щели. [c.80]

Полученная в работе [311] оценка показывает, что с помощью обычного однокристального гамма-спектрометра можно измерять энергию у-лучей с точностью до 1 %. Следует отметить, что точность определения энергии у-излучения зависит от стабильности работы спектрометра, от интенсивности линии и ее положения в спектре. Стабильность работы спектрометра контролируется путем периодической проверки калибровки в процессе работы. В случае особо точных измерений тщательно калибруется узкий энергетический интервал, в котором находится исследуемая линия. [c.240]

ЭТОМ электронная энергия молекулы не изменяется. Электронные энергетические уровни значительно более удалены друг от друга. Ближайшие электронные уровни, встречающиеся в органических молекулах, расположены примерно на 35 ккал моль выше основного состояния, что соответствует, согласно приведенной выше формуле, длине волны около 8000 А, т.е. красному пределу видимой области спектра. Электронные переходы с наибольшей энергией равны 300 ккал, что соответствует длине волны 1000 А. Таким образом, электронные спектры содержат область 1000—8000 А. Из практических соображений, спектральная область электронных возбуждений делится на три следующих интервала [c.555]

АО)з Si(0H) Al(0A)3, моделирующие соответствующие участки поверхности силикагеля и алюмосиликата. Параметры атомов А подбирались из условия стехиометри-чеокого распределения зарядов для кластера, моделирующего объемную структуру Si(0A)4. Результирующая структура одноэлектронных уровней представлена на рис. 5.2. В целом она вполне удовлетворительна. Передается зонный характер спектра, масштаб расщепления зона — зона (соответствующий энергетический интервал АВ между последним заполненным уровнем и первым свободным указан на рис. 5.2), первое электронное возбуждение отвечает в основном переходу электрона от 2р-АО кислорода на 3s-A0 кремния. [c.288]

Большая часть наших сведений о структуре молекул получена путем анализа молекулярных спектров поглощения. Эти спектры получают, измеряя ослабление потока электромагнитного излучения при прохождении через образец в зависимости от длины волны (или частоты) излучения. Линии или полосы в спектре соответствуют переходам между уровнями энергии в молекуле. Таким образом, частоты линий и полос являются мерой энергетического интервала, разделяющего два уровня. При наличии достаточного количества экспериментальных данных и использовании некоторых теоретических правил можно, исходя из спектра, построить диаграмму энергетических уровней молекулы. Сопоставление этой диаграммы с наблюдаемым спектром ясно показывает, что из всех переходов, которые можно нарисовать между энергетическими уровнями, реализуются лишь немногие разрешенные переходы. Для предсказания разрешенных переходов необходимо знать правила отбора. [c.9]

Поглощение в видимой и УФ-областях. Первое слагаемое в уравнении (24-1), как правило, больше двух других, и для переходов внешних электронов обычно требуется энергия видимого и УФ-излучений. В отличие от абсорбционных спектров атомов молекулярные спектры характеризуются полосами поглощения, охватывающими широкий интервал длин волн (см. кривые 2, 3, 4 рис. 24-1). В этом случае каждому электронному состоянию соответствует множество колебательных и вращательных энергетических состояний. При данном значении эл величина Е будет мало меняться с изменением кол и вр или обоих вместе. Вследствие этого спектр молекулы часто состоит из ряда близко расположенных полос поглощения, как, например, в случае паров бензола (кривая 2 рис. 24-1). Если используемый прибор не обладает высоким разрешением, отдельные полосы сливаются, в результате спектр получается в виде плавной кривой. Более того, отдельные полосы молекул в конденсированном состоянии или в присутствии молекул растворителя имеют тенденцию к уширению, в результате чего получается спектр, подобный двум верхним кривым рис. 24-1. [c.139]

Таким образом, в случаях малых промежутков времени формула (3.4) приводит к квадратичной зависимости вероятности перехода от времени, что противоречит опыту. Впрочем, вероятность перехода оказывается пропорциональной первой степени времени, если учесть, что переход происходит не на одно-един-ственное собственное состояние системы, а на ряд собственных состояний, которые образуют почти непрерывный спектр в окрестности Ет = Ео (в данном случае — спектр фотонов). Пусть dE — энергетический интервал в окрестности Ет = Ео, а p E)dE — число осцилляторов в этом энергетическом интервале (а в общем случае —число волновых векторов, заполняющих заданный бесконечно малый телесный угол). Вероятность перехода W в единицу времени на любое из состояний этой группы уровней дается выражением [c.203]

Одновременно в области экспериментальной техники наряду с исследованиями по повышению чувствительности детекторов, улучшению фильтров и т. д., успешно разрабатывается принципиально иная методика — интерферометрия. Сам метод был предложен много лет назад Майкельсоном (1927), однако лишь в последние годы он получил практическое применение. В принципе инфракрасное излучение разлагается на два луча, которые интерферируют и затем проходят через образец. Разность хода между лучами варьируется с помощью зеркала результирующий сигнал, таким образом, будет функцией энергии источника, видоизмененной поглощением образца. На выходе получают интерферограмму, Фурье-преобразование которой дает спектр поглощения. Эта операция выполняется с помощью портативного компьютера. Большое энергетическое преимущество интерферометров по сравнению с обычными монохроматорами заключается в том, что в данном случае на детектор одновременно попадает весь исследуемый интервал частот, а не отдельный монохроматический участок. Раньше основным недостатком метода была большая затрата времени на преобразование интерферограммы однако появление сравнительно небольших и недорогих компьютеров, сконструированных специально в виде приставок к интерферометрам, позволило устранить это серьезное затруднение. В настоящее время интерферометрический метод получает все более широкое распространение он подробно обсуждается в гл. 2. [c.11]

Следует обратить внимание также на специфические особенности нейтронных потоков, получаемых с помощью широко используемых источников а) сплошное энергетическое распределение, которое часто охватывает широкий энергетический интервал исключение в этом отношении составляют потоки быстрых нейтронов от нейтронных генераторов б) первичный спектр нейтронов (обычно быстрых) фиксирован, т. е. не поддается регулированию, и задается имеющимся источником в) поток нейтронов одной энергетической группы, как правило, сопровождается потоками нейтронов других энергетических групп т) спектральное распределение активирующего нейтронного излучения часто претерпевает заметное возмущение при взаимодействии нейтронов с веществом пробы и окружающими вспомогательными и конструкционными материалами. [c.77]

И 75 нм, образующих интенсивную полосу. Таким образом, в исследованной области спектр отражения Ю состоит из двух полос со сложной структурой. Центр первой полосы находится вблизи 350 нм, второй, охватывающий более щирокий энергетический интервал,— при 130 нм. [c.148]

Пространственно-временное распределение заряженных частиц или квантов, составляющих И.и., наз. его полем. Осн. характеристики И,и. поток И.и. Ф = (/Л//Л, где число частпи, падающих на данную пов-сть за интервал времени Л плотность потока (р = dФJdS, где с1Ф - поток, приходящийся на площадь поперечного сечения dS поглощающего объема поток энергии Ф = E/dt, где / -суммарная энергия излучения (за исключением энергии массы покоя) энергетический спектр И.и.-распределение составляющих его частиц и фотонов по энергиям, Кол-во энергии, переданной И.и. единице массы среды, наз. поглощенной дозой излучения (см. Дйзд). [c.254]

Рис. 5.8. Энергетический спектр оксидной композиции УВагСизОт-ж, полученной плазменным разложением смешанных нитратных растворов иттрия, бария и меди (интервал энергии рентгеновского излучения — О 4- 20 кэВ)

Поглощение полиэнергетического излучения. Неоднородное излучение можно рассматривать как суперпозицию нескольких моноэнергетических пучков. Средний коэффициент поглощения всего пучка является функцией энергии фотонов и числа фотонов данной энергии. Если известен энергетический спектр, излучения и значения массового коэффициента поглощения во всем интервале энергий, то средний коэ ициент поглощения, характеризующий весь пучок в целом, определяют графически. Затем соответствующие значения этих коэффициентов подставляют в выражение (4.25). Когда фотоны данного интервала энергии поглощаются в обоих веществах по механизму Комптона, такие определения коэффициентов поглощения не обязательны, и все расчеты могут быть выполнены по формуле (4.24). [c.88]

Эв применением энергетического анализатора Моллендштедта, а для регистрации рассеянных электронов вновь использован твердый кремниевый детектор. Значительно снижен также угловой интервал измерений спектра потерь (0,5—3°). Это позволило перейтп к изучению так называемой поверхности Бете рассеивающего объекта, представляющей собой зависимость обобщенной силы осциллятора (точнее, ее плотности на единицу энергетических потерь) от двух переменных — величины энергетических потерь и натурального логарифма квадрата изменения импульса налетающего электрона. По- [c.264]

В 2 (а также в 10) мы исследовали структуру энергетического спектра вблизи точек вырождения. Весьма специальный характер пересечения изоэнергетических зон заставляет изоэнергетические поверхности, проходящие через точку вырождения, считать одной самопересекающейся изоэнергетической поверхностью. Если совпадение энергии Ферми ер с одним из изолированных критических значений энергии е , при котором меняется топология изоэнергетических поверхностей, следует считать случайностью (см., правда, 13), то при пересечении зон весьма вероятно, что поверхность Ферми является самопе- ресекающейся поверхностью, так как вырождение, как правило, происходит при значениях энергии, заполняющих некоторый конечный интервал. Следует к этому добавить, что для ряда кристаллов на избранных линиях и плоскостях в р-пространстве должно происходить обязательное вырождение. Так вот, если поверхность Ферми содержит точку вырождения, то естественно считать, что обе части поверхности Ферми (в одной и другой зоне) расположены в одном и том же р-пространстве, учитывая, что часть р-пространства двукратно заполнена электронами. Электроны, однородно заполняющие р-пространство, т. е, электроны полностью заполненных зон, не учитываются вовсе. На [c.117]

Под названием спектральный анализ мы понимаем физический метод анализа химического состава вещества, основанный на исследовании спектров испускания и поглощения атомов или молекул. Эти спектры определяются свойствами электронных оболочек атомов и молекул, колебаниями атомных ядер в молекулах и вращением молекул, а также воздействием массы и структуры атомных ядер на положение энергетических уровней кроме того они зависят от взаимодействия атомов и молекул с окружающей средой. В соответствии с этим спектральный анализ использует широкий интервал длин волн — от рентгеновых до микрорадиоволн. В спектральный анализ не входят масс-спектроскопические методы анализа, как не относящиеся к области использования электромагнитных колебаний. [c.6]

Прерываемый белый шум. У большинства сигналов невозможно изменять временную структуру без соответствующего изменения спектрального состава. Имеется лишь одно исключение прерываемый белый шум. Энергетический спектр шума можно строго определить лишь в статистических терминах — для белого шума средняя мощность, приходящаяся на единичный частотный интервал, одинакова для всех частот. При включении и выключении белого шума, производимом, например, с частотой 100 раз в секунду, спектр, определеппый в таком смысле, остается неизменным. [c.161]

Низшая (основная) частота, которая определяет спектральное разрешение (интервал между последовательными частотами), )авиа 1/Т. Длина записи по-разному влияет иа Фурье-преобразование и энергетический спектр, иолученнь(н преобразованием автокорреляционной функции. При длине записи Т диапазон из.менеиия переменной т в функции Сц (т) равен 2Т. Отсюда получаем результаты, сведенные в табл. И. [c.145]

Множитель при определяет весовую функцию энергетического спектра, являющуюся результатом конечности длины выборки Т и конечности интервала осреднения АЛ Обращаясь к разделу 6.3.3, убеждаемся, что sin - (у At) означает низкочастотную фильтрацию, а I — sin " (vT) — высокочастотную фильтрацию. Следовательно, нх произведение описывает полосовую фильтрацию. Из (29) видно, что 2я/А/ > w j >2п/Т определяет полосу пропускания. Более подробные данные можно найти в П094, 1095, 1129, 1331]. [c.152]

Однако во многих приложениях, например, при изучении метеорологической турбулентности частотный диапазон очень широкий, и в этом случае удобнее пользоваться логарифмической частотной шкалой. Ио тогда для сохранения неизменного значения (50) площади под спектральной кривой нужно в качестве ординаты использовать величину (йР (а>), а не Р ((о). Это понятно, поскольку Р (а>) (1(л — оур (о>) ё 1п со. Такой спектр называется логарифмическим спектром. Соответствующие преобразования шкал нужно делать во всех случаях, когда измерение площади является существенным элементом исследования, а используются изменен 1ые координаты. В противном случае необходимо перевычислять из.меренные площади. Это правило сохраняется независимо от того, будет ли Р (<о) амплитудным или энергетическим спектром. В случае энергетических спектров ордината представляет собой плотность энерпи [ Р (о> р, т. е. э 1ергию, приходящуюся иа единицу частотного диапазона, а <о (б))1 выражает энергию, приходящуюся на единицу временного интервала (см. раздел 2.2,2). [c.212]

Диаграмма энергетических уровней тетраэдрического комплекса Со(П) подобна аналогичной диаграмме r(III). Все возможные комплексы должны быть высокоспиновыми (см. диаграммы Танабе — Сугано в приложении IV). Полоса поглощения при 15000 см приписана переходу А2 -> " ТДР), а тонкая структура — спин-орбитальному взаимодействию состояния Т. Из-за существования спин-орбитального взаимодействия возникают также некоторые спин-переходы квартет—дублет. Другая показанная полоса отнесена к переходу T F). Предполагается, что ожидаемый переход -> Т2 характеризуется полосой в интервале 3000—4500 см этот интервал не охватывается большинством спектрофотометров, работающих в видимой и УФ-обла-стях, и часто перекрывается колебательными переходами лигандов (т.е. ИК-нолосами). Синтезировано несколько пятикоординационных комплексов кобальта(П), их спектры опубликованы и интерпретированы [35а]. [c.106]

ЭСП представляет из себя электронно-колебательно-вращательный спектр, поскольку, наряду с электронным, всегда возбуждаются колебательные и вращательные состояния молекулы. Они отражаются в спектре, ибо ( ,р < < м) энергия вращательного и колебательного перехода меньше эл. Поэтому в газовой фазе (в отсутствие каких-либо сильных межмолекулярных взаимодействий) в ЭСП просматривается четкая колебательновращательная структура (линейчатый спектр). В присутствии растворителя (в жидкой фазе) наблюдается эффект размывания тонкой колебательной структуры молекулы в ЭСП (полосатый спектр). Наличие колебаний и воздействия окружающей среды <фазмывает энергетические уровни, в результате чего энергетический уровень превращается в энергетический интервал. [c.111]

Д2 — энергетический интервал между уровнями B2g и Blg и х пропорциональна величине плотности неспаренного х-электрона у ядра металла. Коэффициент х обусловлен тем, что энергия взаимодействия неспаренного спина в -состоянии с ядерным спином пропорциональна электронной плотности -электрона у ядер (для р, , (. ..-электронов электронная плотность у ядер равна нулю). В основном состоянии ионы переходных металлов не имеют неспаренных х-электронов. Однако для того, чтобы объяснить появление сверхтонкой структуры в спектрах ЭПР этих ионов, необходимо предположить [119] наличие небольшой примеси конфигураций типа 35(5 )"45, в которых 5-электрон из заполненных орбит (15, 25, 3 ) промотируется на 45-орбиту. Ван-Виринген показал [146], что для иона Мп + в различных кристаллах х пропорциональна ковалентному характеру связи металл — лиганд. О применении формул (38) будет указано в разделе И1, В. [c.78]

Спектры поглощения кристаллов дейтеротолуолов содержат несколько более размытые полосы, чем спектры обычного толуола. Диффузность этих спектров может быть связана с наложением переходов в примесных молекулах таких изотопных форм, у которых ароматическое кольцо дейтерировано полностью, и отличающихся только на один атом дейтерия в привеске. Интервал между энергетическими уровнями для электронных переходов в таких молекулах по порядку величины (9 сл - ) совпадает с шириной полос, соответствующих этим переходам. [c.100]

Область химической кинетики, посвященная взаимодействию между веществом и излучением, соответствующим переходам между различными энергетическими состояниями внешних электронов атомов и молекул, называется в классической химии фотохимией. Длины волн фотонов этих излучений лежат в пределах от ближней инфракрасной области для некоторых фотографических процессов (т. е. 10000 А) до дальней ультрафиолетовой области (порядка 1000 А), с которой приходится иметь дело при исследовании некоторых спектров поглощения, а также ионных кристаллов. Соответствующий интервал энергий составляет примерно от 1,2 до 12 eV. Происходящие при этом первичные процессы весьма просты, хотя их детальный механизм хорошо изучен лишь для немногих реакций. Молекула, поглощающая фотон, переходит в возбужденное состояние, после чего в течение известного промеж ггка времени могут происходить различные процессы, причем длительность этого промежутка имеет порядок одного периода колебания (10" сек.) или значительно больше. В зависимости от свойств молекул происходят те или иные процессы, которые отличаются друг от друга, в частности, своими скоростями. Такими процессами являются флуоресценция, простой распад, передача энергии другой молекуле или атому физическим или химическим путем (например, фотосенсибилизация), а также внутренние превращения, связанные с [c.55]