Плотность столкновений

Общий вид функции распределения столкновений и функций плотности столкновений показан на рис. 2.4. Физический смысл этих вероятностных функций рассматривается в 2.3. [c.27]

Плотность столкновений определяем с помощью равенства (2.17) исходя из свойств и плотностей всех имеющихся ядер, вычислим поперечное сечение Б. Рассмотрим к фиктивных сред, каждая из которых состоит только из одного изотопа, входящего в данную смесь. Пусть ядерная плотность среды, состоящей из -го изотопа, будет такой же, как плотность этого типа ядер в смеси. Затем для каждой из этих сред введем функцию распределения (х), которая определяет вероятность того, что нейтрон столкнется с ядром типа г прежде, чем пройдет расстояние х [c.36]

Расчеты можно продолжить аналогичным образом для получения плотностей столкновений Е Е), Е Е),. .. и соответствующих потоков Фз( ), ф4(/ )..., хотя это довольно утомительно. [c.66]

Очевидно, что плотность столкновений V ( ) претерпевает разрыв при Е = аЕд] позтому поток ф(/<-) также должен иметь разрыв при аЕ . [c.67]

В заключение обсудим решение для плотности замедления и для плотности столкновений в зависимости от летаргии и. Систему уравнений, которой соответствуют выражения (4.59) и (4.62), легко получить введением функции распределения (и и ) и функции рассеяния д(и и ), представленных уравнениями (4.43) н (4.43а), и соответствующей заменой переменных Е на и. Можно показать, что плотность замедления д и) определится [c.68]

При выполнении расчетов по формуле (7.303) в действительности более удобно оперировать с преобразованием Фурье для плотности столкновений, чем с собственно потоком. [c.285]

Выражение для плотности столкновения в поглощающей среде Е [и) отличается от выражений (4.76) и (4.77) дополнительным членом (ы) ф (и) [c.72]

Плотность столкновений в такой системе описывается уравнением [c.87]

Движение ядер также сказывается на зависимости поперечных сечений для тепловых нейтронов от энергии. Для среды с неподвижными ядрами поперечные сечения определить легко, поскольку относительные скорости нейтрона и ядра равны абсолютной скорости нейтрона. С учетом же движения ядер нейтронные поперечные сечения и плотность столкновений должны быть выражены в зависимости от относительной скорости движения ядра и нейтрона. [c.88]

Рассмотрим изотропный точечный источник в бесконечной среде. Если Ид есть макроскопическое сечепие, рассеяния быстрых нейтронов источника и источник испускает нейтронов в единицу времени, то плотность столкновений первого рассеяния в радиальном направлении от источника определяется произведением числа пейтронов на поверхности сферы радиусом г [c.163]

Таким образом, заменим поток ф в уравнении (7.296) плотностью столкновений, определяемой соотношением [c.285]

Покажем связь функции Ф со средним квадратом отклонения х и). Формулу (7.303) запишем в зависимости от плотности столкновений [c.287]

Таким образом, для вычисления возраста требуется знать нулевую гармонику преобразования Фурье плотности столкновений. Эта функция Фо( ,и) получается из решения уравнений (7.323) и (7.324). Так как в них входя- [c.288]

Численные расчеты показывают, что использование этого соотношения для расчета реактора дает завышенную оценку величины критической массы. Этого следовало ожидать, ибо ири вычислении плотности столкновений (в действительности скорости поглощения нейтронов) мы пренебрегли в выражении (8.286) вкладом высших гармоник. Таким образом, скорость производства нейтронов в активной зоне занижена и в результате этого критическая масса, необходимая дла поддержания системы в стационарном состоянии, завышена. Поэтому назовем уравнение (8.288) верхним и р и б л и ж е н нем. [c.364]

В соответствии с уравнением (10.19) плотность столкновений представляет собой умеренно гладкую функцию энергии при условии, что система не слишком сильно поглощает нейтроны. С другой стороны, поток резко уменьшается в каждом резонансе. Рассмотрим выражение для поглощений на единичный интервал энергии [c.471]

Для гомогенной системы из общего выражения (4.119), вытекающего из теории замедления, могут быть получены различные приближения плотности столкновений. Для системы, содержащей поглотитель, отмеченный индексом Р, и замедлитель, отмеченный индексом М, уравнение плотности столкновений имеет приблизительно следующий вид [c.490]

Выражение для плотности столкновений Р запишем в виде двух членов [c.492]

Полученные результаты можно применить для оценок первого порядка плотности столкновений. Когда резонансы узки по сравнению со средней потерей энергии при столкновениях с ядрами горючего и вдобавок далеко отстоят друг от друга, можно использовать приближение узких резонансов (NR). Тогда для гомогенной системы (10.110) [c.492]

В работе [67 ] коэффициент захвата предлагается определять методом Монте—Карло. Причем, программа может модифицироваться для решения различных задач, в том числе для определения коэффициента захвата, когда сорбирует только боковая стенка, либо только днище, или вся внутренняя поверхность насоса. Также можно рассчитать плотность столкновений [c.57]

Если имеет место замедление атомов отдачи в результате упругих столкновений без поглоще,-ння в среде постоянного состава и если сечение рассеяния не зависит от энергии атомов отдачи, то возникает постоянный спектр атомов отдачи в области энергий от Ео до тепловых энергий. В этом стационарном состоянии число атомов отдачи, попадающих в интервал энергий (рис. 7.1) за единицу времени, равно числу атомов, покидающих этот интервал, и определяется произведением [атомов см -сек)] с энергией Е на сечение рассеяния Ез, т. е. Fj ,s Ei — плотностью столкновений. [c.154]

Мы заканчиваем настоящую главу замечанием относительно размерности нейтронного потока и плотности столкновений. Обычно нейтронную плотность измеряют количеством нейтронов в 1 см . Таким образом, если скорость нейтронов дана в сантиметрах в секунду, то единица измерения потока есть нейтр/см -сек. Если нейтронное микроскопическое сечение дано в квадратных сантиметрах и ядерные плотностп — в количестве ядер на 1 см , то макроскопическое поперечное сечение 2 выразится в см ) и плотность соударений — в соударениях на см -сек ). Чтобы получить представление о порядке этих величин, используем данные примеров ( 2.4г) [c.47]

На рис. 4.15 приведена плотность столкновений Е Е) Ед/дд в зависимости от отношения энергий е Е/Ед, где —энергия нейтронов псточ- [c.68]

Эти результаты вполне согласуются с результатами, полученными при расчете реактора без отражателя на основе возрастной модели Ферми (см. 6.3). В этой формулировке уравнение (8.256а) описывает энергетический спектр нейтронов и в нем легко признать интегральное уравнеиие для плотности столкновений в бесконечной однородной среде. Если выберем, нанример [ср. с уравнением (4.31) 1, [c.358]

Подобный подход можно применить и для получения выраихения плотности столкновений в гетерогенных системах. [c.491]

Чтобы подсчитать общую плотность столкновений по объему горючего, ] ведем функцию ф (а), характеризующую пространственно однородный (или средний) поток нейтронов при летаргии и в объеме Ур от всех источников, и функцию ф и) — пространственно однородный поток при летаргии и, образуемый только нейтронами с летаргие и, входящими через поверхность Ар горючего элемента из области замедлителя. Введем также величину и) как вероятность того, что нейтрон, появившийся в объеме Ур [c.491]

Стандартная формула. Представляет большой интерес сравнить полученные формулы для резонансного интеграла со стандартной формулой. Сравнение проводится в NR-нриближении узких резонансов для плотности столкновений. Для этого случая резонансный интеграл вглража- "ВО тся формулой (10.135) [c.509]

Смотреть страницы где упоминается термин Плотность столкновений: [c.29] [c.33] [c.66] [c.67] [c.68] [c.69] [c.69] [c.70] [c.256] [c.260] [c.294] [c.469] [c.471] [c.490] [c.491] [c.493] [c.560] [c.63] [c.159] [c.359] [c.140] [c.159]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология