Вильсона ионизационная

В ЭТОМ приборе детектором служил электроскоп с золотыми листками (типа Вильсона), и компенсация отклонения, вызываемого положительным ионным током, осуществлялась ионизационным током. Источником ионизации служило радиоактивное вещество величину образуемого им тока регулировали за несколько секунд с точностью до 10 а путем изменения ширины щели перед образцом радиоактивного вещества. [c.227]

Результаты таких вычислений, собранные Вильсоном, даны в табл. 34, где энергии выражены в атомных единицах (удвоенная ридберговская единица). Вычисленные значения из ионизационного потенциала составляют разность между вычисленным нормальным состоянием трехэлектронной задачи и соответствующей двухэлектронной задачей. [c.341]

Когда заряженная частица проходит через камеру Вильсона, в чувствительном объеме камеры остается ионизационный след, который существует в течение десятых долей секунды. В автоматически действующей установке частица до или после прохождения ею камеры попадает в счетчики, создающие электрический импульс. Этот импульс после соответствующего усиления управляет движением поршня, т. е. заставляет камеру срабатывать. [c.73]

Осколки деления, как известно, в камере Вильсона образуют жирные треки длиной около 2 см (при нормальных температуре и давлении). В противоположность ионизационному эффекту, вызываемому а-частицами, плотность ионизации здесь убывает к концу трека. Это объясняется тем, что осколок, внешние электронные оболочки которого первоначально были сорваны (чему [c.188]

Приборами, в которых используется ионизация газов а-, р- и у-лучами, служат ионизационные камеры, пропорциональный счетчик и счетчик Гейгера— Мюллера. Для регистрации следов движения отдельных ионизирующих частиц применяется камера Вильсона. [c.61]

Открытие нейтрона произошло в результате ряда опытов, в которых ядра легких элементов — лития, бериллия, бора — бомбардировались а-частицами. Было обнаружено, что при такой бомбардировке (особенно заметно в случае бериллия) образуется какое-то излучение, проходящее через большие толщины свинца, почти не ослабляясь. Так, слой свинца толщиной 2 см, в несколько тысяч раз превышающий толщину, достаточную для полного торможения а-частиц, ослаблял это бериллиевое излучение всего на 13%. Счетчики Гейгера и ионизационные камеры, измерявшие ионизацию газов под действием нового излучения, оказались мало эффективными для его регистрации. Заметить это излучение в камере Вильсона тоже не удавалось. Отсюда следовал вывод, что новое излучение является электронейтральным и поэтому не обладающим ионизирующим действием. [c.60]

Высокая чувствительность метода радиоактивных индикаторов объясняется наличием очень чувствительных приборов, которые в состоянии регистрировать каждый элементарный акт. Для обнаружения радиоактивности служат, в первую очередь, очень удобные в обращении установки из счетчика Гейгера-Мюллера, усилителя и механического счетчика или же фотопластинки и иногда камера Вильсона. В случаях, когда мы имеем дело со значительными активностями, можно пользоваться устройством пз ионизационной камеры и электрометра. [c.9]

Для обнаружения и измерения радиоактивности применяли и продолжают применять разнообразные способы. Почти все они основаны на ионизации молекул среды, вызываемой излучением. Выбор их зависит от поставленной задачи. Фотографический метод и камера Вильсона особенно эффективны для обнаруживания ядерных процессов и изучения их деталей. Метод сцинтилляций и счетные камеры позволяют подсчитывать числа распадов и таким путем измерять активность. Ионизационные камеры также дают величину активности, но они менее приспособлены для обнаружения отдельных Частиц и их счета. Для последней цели применяют, главным образом, счетчики Гейгер— Мюллера. Мы ограничимся лишь очень кратким описанием основных методов [102] и остановимся позже более подробно на тех из них, которые обычно применяют для измерения активности препаратов меченых атомов. [c.154]

Нейтрон тяжелее протона на 0,08% и в отличие от него не несет заряда. Поэтому нейтроны лишь очень слабо взаимодействуют с электрическими полями электронов и не вызывают ионизацию атомов или молекул. Это исключает возможность непосредственной регистрации нейтронов ионизационными методами, применяемыми для заряженных частиц они не дают тока в ионизационных камерах или разрядов в счетчиках частиц и не оставляют следов в камере Вильсона или в фотоэмульсии. Тем не менее, нейтроны легко могут быть обнаружены по заряженным частицам или у-лучам, которые испускаются при их взаимодействии с атомными ядрами. [c.154]

Распределение ионов в газах можно изучить при помощи камеры Вильсона. В газах и в непроводящих ток жидкостях его можно изучить с помощью более косвенных методов, основанных на сравнении наблюдаемых ионизационных токов с вычисленными значениями для числа ионов, не подвергшихся ионной рекомбинации эти вычисления включают начальное распределение ионов (Яффе, 1913 Кара-Михайлова и Ли, 1940). Найдено, что число ионов каждого знака на 1 см на расстоянии г от траектории ионизирующей частицы может быть представлено первоначально формулой [c.45]

Ирен Кюри и Фредерик Жолио-Кюри обнаружили, что данное излучение, испускаемое бериллием под действием а-частиц, выбивает из водородсодержащих веществ, например парафина, протоны отдачи с пробегом в воздухе до 26 см, что соответствует энергии протонов в 4,3 Мэе. Подобные протоны можно наблюдать как по их трекам в камере Вильсона, так и с помощью обычной ионизационной камеры. Если предположить, что эти протоны отдачи возникают в результате процессов столкновения с ними весьма жестких уквантов, испускаемых облучаемым а-частицами бериллием, т. е. в результате комптон-эффекта на протонах, то по максимальной энергии протонов отдачи можно вычислить энергию данных у-квантов. Рассматривая лишь лобовые столкновения кванта с протоном, мы можем написать (см. гл.УП). [c.148]

Многообразно представлен гелий в науке. В атомной физике используется малая скорость его ионизации при обстреле быстрыми частицами. Гелтшм наполняют ионизационные камеры, счетчики импульсов, камеры Вильсона, некоторые типы радиоламп. Низкий коэффициент рефракции гелия позволяет заполнять им пространство между линзами в оптических инструментах. Ширится его применение в радиоастрономии. Как отмечалось, гелий является исходным материалом для нолучения а-частиц, широко используемых в физической экспериментальной технике. [c.145]

Эти эффекты позволяют обнаружить эти излучения и замерить их интенсивность, используя, например, счетчики Гейгера-Мюллера, пропорциональные счетчики, ионизационные камеры, камеры Вильсона, пузьфьковые счетчики, сцинтилляционные счетчики и чувствительные пленки или пластинки. [c.124]

В. Б. Л ь ю и с. Методы электрического счета а- и -частиц. Гостехиздат, 1949 Д. Р. Корсон и Р. Р. Вильсон. Счетчики частиц и квантов. Усп. фйз. наук, 36, 478 (1948). Б. Росси иГ, Штауб. Ионизационные камеры, и счетчики. Гос. изд. ин. лит-ры, 1951. [c.334]

Для обнаруж( ния и измерения радиоактивности применяли и продолжают применять Разнообразные способы. Почти все они основаны на ионизации молекул среды, вызываемой излучением. Выбор их зависит от поставленной задачи. Фотографический метод и камера Вильсона особенно эффективны для оф1аружения ядерных процессов и изучения их деталей. Метод сцинтилля ций и счетные камеры позволяют подсчитывать числа распадов и таким путем измерять активность. Ионизационные камеры также дают вели руження отдельн главным образом кратким описание позже более под [c.214]

В 1927 г. Д. В. Скобельцын предложил магнитный метод исследования превращений элементарных частиц в ионизационной камере Вильсона, которая была использована еще в 1912 г. для наблюдения пути отдельных частиц. [c.236]

Особый класс приборов для обнаружения и измерения излучений образуют приборы, предназначенные не для измерения общего тока ионизации, созданного ионизирующим излучением в ионизационной камере, а для обнаружения и регистрации отдельных ймпульсов ионизационного тока, вызванных индивидуальными ионизирующими частицами. Подробное обсуждение счетчиков импульсов этого типа дано в книгах Льюиса [37], Корфа [38] ж в статье Корсона и Вильсона [39]. [c.150]